Элементарная струйка жидкости

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ СТРУЙКА ЖИДКОСТИ [c.47]

Элементарная струйка жидкости является основным элементом, из которого складывается понятие о потоке жидкости. [c.49]

Рассматривая элементарную струйку жидкости при установив шемся движении, происходящем в поле потенциальных сил (тя жести и давления), можно проинтегрировать уравнения (4.4)— (4.6). [c.49]

Расход элементарной струйки жидкости может быть определен следующим образом. Обозначим через AFa площадь некоторого поперечного сечения струйки а—а (рис. 50). Тогда объем жидкости [c.65]

Отмеченный более общий вывод уравнения (3-60) выполняется путем интегрирования дифференциальных уравнений Эйлера, приведенных в 3-3. В этом случае мы рассматриваем не элементарную струйку жидкости, что мы делали выше, а определенную ее линию тока, вдоль которой осуществляется интегрирование (в связи с этим уравнение Бернулли (3-60) называют иногда интегралом Бернулли ), [c.98]

Рассмотрим элементарную струйку жидкости (рис. 24), через живое сечение которой со за время dt прошел элементарный объем жидкости dV. При скорости в этом сечении и он сможет пройти на расстояние ds. Из рис. 24 видно, что dV = dsd(i . Разделив обе части этого уравнения на dt, получим [c.41]

Рассмотрим элементарную струйку жидкости, находящейся в установившемся движении (рис. 24). В соответствии с рассмотренными выше свойствами элементарной струйки при установившемся движении форма ее остается неизменной, а жидкость движется только вдоль оси струйки, не поступая в струйку и не выходя из струйки через ее боковую поверхность. Поэтому элементарный расход жидкости через любое живое сечение струйки будет одинаковым, т. е. [c.42]

Рассмотренное в п.2.1, движение элементарной струйки жидкости в у -м межлопастном канале рабочего колеса, описывается модифицированным уравнением Эйлера в виде (2.5) [c.67]

Рассмотрим движение жидкости вдоль линии тока (или, что то же, элементарную струйку жидкости). Пусть и — местная скорость жидкости относительно выбранной вращающейся системы координат. [c.85]

Мысленно выделим элементарную струйку жидкости вдоль радиуса пласта (на плане рис. 109 эта струйка [c.202]

Выделим в жидкости элементарную площадку йР и через все ее точки, находящиеся как внутри площадки, так и на контуре, проведем линии тока (рис. 3.4). Совокупность этих линий образует некоторый объемный пучок, называемый элементарной струйкой жидкости. [c.63]

При установившемся движении линии тока совпадают с траекториями частиц жидкости. При неустановившемся движении они не совпадают, так как каждая частичка жидкости лишь одно мгновение находится на линии тока, которая сама существует лишь одно мгновение. В следующий момент существуют другие линии тока, на одной из которых будет располагаться частица и т. д. Если выделить в движущейся жидкости достаточно малый контур, ограничивающий элементарно малую площадку Доз (рис. 4-2), то поверхность, образуемая линиями тока, проходящими через все точки этого контура, выделяет трубку тока. Если же через все точки площадки А(о провести линии тока, то полученный объемный пучок линии тока будет называться элементарной струйкой жидкости. Таким образом, элементарная струйка жидкости заполняет трубку тока и ограничена линиями тока, про- [c.75]

При установившемся движении можно отметить следующие свойства элементарной струйки жидкости [c.76]

Поток жидкости. Понятие об элементарной струйке жидкости дает возможность рассматривать группу струек, движущихся совместно. При этом установившееся движение можно представить как совокупность элементарных струек, движущихся с разными скоростями и скользящими одна по другой. Линии токов в этом случае могут рассматриваться как отдельные линии, к которым стремятся элементарные струйки при бесконечном уменьшении площади их сечения. Такая совокупность движущихся струек в гидравлике рассматривается как поток жидкости. [c.60]

Элементарная струйка жидкости. Массу жидкости внутри трубки тока называют элементарной струйкой жидкости. При неустановившемся движении жидкости форма трубки тока непрерывно изменяется, [c.59]

Поток жидкости. Понятие об элементарной струйке жидкости дает возможность рассматривать группу струек, движущихся совместно. При этом установившееся движение можно представить как сово- [c.60]

Способность гидромуфт передавать энергию оценивается по изменению количества движения элементарной струйки жидкости при ее движении от сечения аа к сечению бб для насосного колеса и от сечения бб к сечению аа для турбинного колеса. Закономерности движения элементарной струйки жидкости, как это принято в гидромеханике, распространяются на весь поток. При этом момент сил на ведущем валу определяется известным соотношением для центробежных лопастных гидромашин [c.14]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки жидкости можно распространить на все сечение трубопровода. Для этого необходимо обе части уравнения умножить на массовый расход элементарной струйки с1М= б/со и проинтегрировать по всей площади [c.230]

Выделим из потока (рис. 9.13, б) в межлопастном пространстве элементарную струйку жидкости и выберем до лопасти и за лопастью сечения 7 и 2 соответственно. За бесконечно малый промежуток времени dt выделенный объем струйки переместится в положения Г и 2, при этом сечения пройдут пути dl i и dl 2- [c.143]

Для выделенного объема элементарной струйки жидкости длиной d и массой dm уравнение (9.43) примет вид [c.143]

Для выделенных двух сечений элементарной струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли имеет вид [c.74]

Рис. 13. Геометрическая интерпретация членов уравнения Бернулли (вдоль элементарной струйки идеальной жидкости)

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. В вязкой жидкости появляется удельная потеря энергии при перемещении единицы веса (или единицы массы) жидкости из сечения / в сечение И элементарной струйки (рис. 14). Поэтому полная удельная энергия во втором сечении 2< е,, так как ei—e — ha. [c.74]

В любом сечении канала (вращающейся элементарной струйки) для идеальной жидкости [c.76]

Возможны два режима движения потока реальной (вязкой) жидкости При малых скоростях потока, имеющего сравнительно небольшие нормальные сечения, возможен ламинарный режим движения в этом случае поток состоит из тонких слоев жидкости, а в пределах слоя — из элементарных струек, не перемешивающихся друг с другом. Принято считать, что при ламинарном режиме частицы жидкости, составляющие элементарные струйки или слои, не переходят в соседние. [c.81]

Уравнение Бернулли. На рис. 6.5 показан элементарный объем жидкости, движущийся со скоростью v. Для идеальной жидкости трение между соседними струйками отсутствует, поэтому на выделенный элементарный элемент жидкости действуют си- [c.234]

Применительно к потокам жидкостей и газов более удобна несколько иная (гидродинамическая) форма уравнения для количества движения, которую получил впервые Эйлер. Выведем уравнение количества движения в гидродинамической форме. Для этого выделим элементарную струйку (рис. 1.7) и проведем два нормальных к ее оси сечения 1 и 2. Разобьем всю массу жидкости, заключенную в объеме 1—2, на большое число частей так, чтобы В пределах каждой из них, имеющей массу т, скорость движения W можно было считать постоянной, и установим связь между проекциями сил и количества движения на ось х. Согласно уравнению (87) сумма проекций импульсов всех сил, приложенных к массе жидкости 1—2, равняется изменению проекции суммарного количества движения [c.37]

Для определения влияния сжимаемости при докритических скоростях на распределение скоростей и давления по профилю можно воспользоваться также другой приближенной теорией, основанной на гипотезе затвердевания линий тока при обтекании данного тела потенциальными потоками несжимаемой жидкости и сжимаемого газа ). Согласно уравнению неразрывности для элементарной струйки тока, прилегающей к профилю, в изоэнтропическом потоке газа справедливо следующее соотношение [c.36]

Объемное количество жидкости 8С , протекающее в единицу времени через какое-либо живое сечение струйки, называется расходом элементарной струйки. Эта величина имеет Г [c.47]

УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ [c.49]

Расход элементарной струйки жидкости д может быть определен следующим образом. Обозначим через Аха площадь некоторого поперечного сечения струйки а—а (рис. 34). Тогда объем жидкости А1, прошедшей через это сечение за весьма малое время At, будет равен Д1Д5ср, где ЛL — расстояние, измеренное вдоль оси струйки, на которое перемещаются в течение времени At частицы жидкости, находившиеся в начальный момент времени в сечении а—а, а Д ср — средняя на расстоянии ДL площадь поперечного сечения струйки. Отсюда а=Д5ср[ДЬ/(Д0]. где ДL/(ДO— ср —средняя на участке АЬ скорость течения жидкости, составляющей элементарную струйку. [c.57]

Расход элементарной струйки жидкости dQ может быть определен следующим образом. Обозначим dFa площадь некоторого поперечного сечения струйки а-а (рис. 3.8). Тогда объем жидкости dQadt, прошедшей через это сечение за весьма малое время dt, будет составлять dL-dF , где dL — расстояние вдоль оси струйки, на которое перемещаются в течение указанного времени частицы жидкости, находившиеся в начальный момент времени в сечении а-а dF p — средняя на расстоянии dL площадь поперечного сечения струйки. [c.67]

Элементарная струйка жидкости. Масса жидкости внутри трубки тока называется элементарной струйкой жидкости. При неустановив- [c.60]

Основное уравнение — теоретический напор — для элементарной струйки жидкости, по аналогии с (14.3), Н 1 = и1С2и1- [c.174]

Ч. Слихтер, рассматривая элементарные струйки жидкости, движущейся между шарообразными частицами фиктивного грунта, вывел такую формулу [c.23]

И. Уравнение Бернулли для элементарном струйки пдеалыю жидкости [c.37]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Применяя уравнение (4) для частиц жидкости, расположенных на одной и той же траектории (т. е. для элементарной струйки), придем к уравнгнию Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении [c.73]

Выделяя нормальные сечения lull неподвижного канала (элементарной струйки) с напорным неустановивщимся движением идеальной жидкости в нем и скоростями и t a (рис. 18), напишем [c.77]

Здесь G — секундная масса газа (или жидкости), протекающая через произвольное поперечное сечение струи. Go — то же в начальном сеченип струи, dG = pudF — секундная масса элементарной струйки в произвольном сечении. Из уравнения (23) получаем [c.377]

Элементарно малая площадка бо), представляющая собой поперечное сечение струйки поверхностью, нормальной к линиям тока, называется ж ивым сечением струйк и . Очевидно, в общем случае размеры живых сечений струйки жидкости будут различны по длине струйки. [c.47]

Обратим внимание на разницу в положении элементарных струек жидкости при установившемся и неустановившемся движениях. На основании сказанного в предыдущем параграфе в установившемся потоке жидкости струйки будут всегда занимать устойчивое во времени пололсенне в пространстве. Наоборот, при иеустановив-шемся движении струйки будут непрерывно менять свое положение. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...