Работа сил внутренних в потенциальном поле

Пусть Э — полная потенциальная знергия системы, определяемая как разность между работой внутренних сил (энергией деформации) и внешних сил. На действительном поле перемещений вариация полной потенциальной энергии тела равна нулю [c.46]

При втором способе расчета работы поляризации соответственно должно измениться содержание понятия внутренняя энергия системы . В этом случае внутренняя энергия должна включать в себя потенциальную энергию диэлектрика в электрическом поле, т. е. [c.161]

Приращение полной механической энергии материальной системы на произвольном перемещении равно результирующей работе непотенциальных сил на данном перемещении. 2. Полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.65]

Энергия, переданная системой с изменением ее внешних параметров, также (Называется работой-W (а не количеством работы), а энергия, переданная системе без изменения ее внешних параметров, — количеством теплоты Q. Как видно из определения теплоты и работы, эти два рассматриваемых в термодинамике различных способа передачи энергии не являются равноценными. Действительно, в то время как затрачиваемая работа W может непосредственно пойти на увеличение любого вида энергии (электрической, магнитной, упругой, потенциальной энергии системы в поле и т. д.), количество теплоты Q непосредственно, т. е. без предварительного преобразования в работу, может пойти только на увеличение внутренней энергии системы. Это приводит к тому, что при преобразовании работы в теплоту можно ограничиться только двумя телами, из которых одно тело (при изменении его внешних параметров) передает при тепловом контакте энергию другому (без изменения его внешних параметров) при превращении же теплоты в работу необходимо иметь по меньшей мере три тела первое отдает энергию в форме теплоты (теплоисточник), [c.23]

В уравнении энергии опускаются члены, характеризующие изменение кинетической энергии движения потока, а также изменение потенциальной энергии в пол тяготения. Не учитывается работа сил внутреннего трения. Уравнение энергии записывается как уравпепие переноса энтальпии. [c.72]

В нашей работе приводится доказательство единственности решений внутренних и внешних краевых задач для уравнения (3) в случае стационарного температурного поля и потенциального течения потока. В этих условиях уравнение (3) принимает следующий вид [c.179]

Следует подчеркнуть, что работа расширения против сил внешнего давления производится только тогда, когда изменяется объем тела V и производится перемещение внешних тел. Если же V сохраняется постоянным, то какие бы изменения ни претерпевали любые другие параметры, характеризующие состояние тела (температура, внутренняя энергия, потенциальная энергия тела в поле тяготения и т. д.), работа расширения будет равна нулю. С другой стороны, работа, производимая газом при расширении его в пустоту, равна нулю, несмотря на то, что V меняется. Это видно из (1-18), так как = 0. Таким образом, с точки зрения возможности совершения телом (системой) работы против силы р<. параметр V является связанным с этой силой (как иногда говорят, сопряженным с этой силой). [c.8]

Можно также сказать, что потенциальная энергия равна той работе, которую совершают внутренние силы системы силы гравитации) при перемещении тела массой т из данной точки поля в бесконечность, [c.146]

При таком изменении содержимого трубки тока энергия струйки газа может измениться, очевидно, только на величину, равную притоку энергии извне за тот же промежуток времени dt. Энергия элемента массы складывается из кинетической, потенциальной и тепловой энергии последняя называется также внутренней энергией. Ее величину в единице массы обозначим через и, причем будем измерять ее не в единицах тепла, а в единицах работы, т.е. так же, как механическую энергию. Таким образом, если принять, что потенциальная энергия обусловливается исключительно полем тяготения, содержание энергии в массе dm будет равно [c.364]

Основные результаты моментной теории термоупругости изложены в работах [3, 17Ь—с, 35g—1, 40b, 43а—Ь, 44Ь, 53Ь]. Выведены уравнения движения и сформулирован принцип сохранения энергии, из которого получены определяющие уравнения для среды с центральной симметрией при условии, что внутренняя энергия есть квадратичная функция от температуры и компонентов тензоров деформаций и кручения. С помощью определяющих уравнений уравнения движения записываются для температуры и векторов перемещения и вращения. Векторы перемещения и вращения представлены в форме Стокса для потенциальных и соленоидальных функций выписаны соответствующие уравнения. Решения последних определяют в пространстве волны расширения, вращения и искажения. Здесь также волны расширения затухают и диспергируют, остальные волны не взаимодействуют с температурным полем. Методом ассоциированных матриц решения уравнений движения для перемещений, вращений и температуры представлены с помощью функций напряжений, для которых получены раздельные уравнения. [c.245]

Джоуль на килограмм — [Дж/кг J/kg] — единица удельной энергии, в т. ч. кинетической, потенциальной и внутренней, удельной работы, удельной прочности и жесткости, потенциала гравитационного поля, удельного количества теплоты, в т. ч. фазового превращения, химической реакции, удельных массовых термодинамических потенциалов, удельного химического потенциала, удельной массовой теплоты сгорания топлива в СИ 1) по ф-ле V.1.68 (разд. V.1) приЛ = 1 Дж, m = 1 кг имеем а = = 1 Дж/кг. 1 Дж/кг равен удельной энергии тела (системы) массой 1 кг, обладающего энергией в 1 Дж 2) по ф-ле V.1.69 (разд. V.1) при о р =1 Па, р = 1 кг/м имеем а = 1 Па м кг = 1 Н м/кг = 1 Дж/кг 3) по ф-ле 1.696 (разд. V.1) при F = 1 Н, pj= У кг/м имеем е = 1 Н м/кг = 1 Дж/кг 4) по ф-ле 1,78 при Я = 1 Дж, m = 1 кг имеем = 1 Дж/кг. 1 Дж/кг равен потенциалу гравитационного поля, в к-ром материальная точка массой 1 кг обладает потенциальной энергией в 1 Дж [c.263]

В других науках внутреннюю энергию определяют как энергию, содержащуюся в системе. Например, в систему, состояш.ую из чаши с шариком, может быть введена работа для того, чтобы придать шарику конечную скорость. Соответствующее увеличение внутренней энергии системы в механике шазывается увеличением кинетической энергии системы. Далее, в систему, содержащую груз в гравитационном поле, может быть введена работа для подъема груза. Соответствующее увеличение внутренней энергии системы в механике называется увеличением потенциальной энергии, обусловленной гравитацией. Аналогично внутренняя энергия может включать потенциальную энергию, обусловленную электростатическим или электромагнитным воздействием. Все ЭТО — разные формы энергии, которая накапливается в системе и может быть увеличена или уменьшена за счет передачи работы. Внутренняя энергия, кроме того, включает в себя все виды энергии, которая накапливается в системе при передаче тепла. [c.14]

Здесь Е — энергия системы при наличии дополнительного поля, следовательно, она включает п потенциальную энергию поля I — обобщенные внешние силы , соответствующие внешним параметрам X. Эти величины представляют собой внутренние параметры (так же как давление — внутренний параметр, если объем сосуда рассматривается как внешний параметр) и харак-теривуют состояние снстемы. В приведенном выше примере обобщенная внешняя сила , соответствующая напряжению поля тяжести, будет равна —т%, где — вертикальная координата центра масс газа, а те —его масса. Действительно, работу при включении поля тяжести g можно написать в виде —mi ag. Координата центра масс — функция от координат молекул газа, она является внутренним параметром, характеризующим данное состояние. [c.103]

Внутренняя энергия U не связана с движением всей системы как целого или действием окружающей среды и состоит из собственной энергии отдельных частей, составляющих рассматриваемую систему. Дифференциал dL включает в себя как работу против сил внешнего поля, равную приращеннЕО потенциальной энергии системы, так и располагаемую полезную внешнюю работу (т. е. величину dL a -f dE ). Если учесть, что согласно сказанному dE, , + d noT + dU + dL a = dL + dl, приведенное выше выражение для dQ не отличается от обычного. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...