Рассеяние аэрозольное

РИС. 88. Зависилюсть относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами РЬ диаметром 200 А, внедренными в бакелитовую матрицу, от температуры. [c.206]

Считая, что источник и приемник разнесены в плоскости на расстояние, позволяющее не учитывать корреляцию прямой и обратной волн друг с другом, для степени когерентности (2.34) излучения, рассеянного аэрозольным объемом, можно записать [c.233]

Для наиболее характерной ситуации, когда во взаимодействии лазерного импульса с атмосферой участвуют явления рэлеевского рассеяния, аэрозольного ослабления и молекулярного поглощения для Рп(0 и а(г), имеем соотношения [c.42]

Речь идет о комплексных исследованиях пограничного слоя атмосферы (ПСА) дистанционными методами, проведенных при использовании лидара комбинационного рассеяния, аэрозольного лидара, акустического локатора и самолета-лаборатории. В качестве конечного продукта исследований приводятся количественные данные о взаимосвязях вертикальных распределений температуры, влажности и аэрозоля, выраженных через коэффициенты авто- и взаимной корреляции указанных параметров. [c.103]

Рассмотрим случай резкой неоднородности — частицу диэлектрика с показателем преломления п в воздухе. Такие частицы, например сажа, соли, в избытке имеются в воздушном бассейне городов, создавая промышленные дымы. Мельчайшие капельки воды, образующиеся при переохлаждении насыщенного парами воздуха, создают туманы. Интенсивность света, рассеянного такими аэрозольными системами, как правило, представляет собой сумму интенсивностей рассеяния составляющими их одиночными частицами. Лишь при большой протяженности аэрозоля необходимо учитывать многократное рассеяние, т. е. возможность того, что свет, рассеянный одной частицей, до выхода за пределы системы будет вновь рассеян другими частицами. [c.114]

Ок. 94% общего потока солнечной энергии на верх, границу атмосферы приходится именно на эту область, причём осн. часть энергии доходит до поверхности Земли. Благодаря этому Земля имеет благоприятный для жизни климат. Ослабление солнечной радиации в КВ-части этой области спектра происходит гл. обр. а а счёт рассеяния излучения на молекулах (релеев-ское рассеяние) и на частицах аэрозоля (аэрозольное рассеяние). В ДВ-части этой области солнечное излучение ослабляется в полосах поглощения водяного пара, углекислого газа, озона и ряда др. малых газовых составляющих (N0,, СН и др.). [c.136]

С равным успехом, однако, мы можем объяснить те же результаты предположением о колебательных движениях групп атомов внутри частиц. Экспериментальное доказательство существования колебаний групп атомов в аэрозольных частицах металлов впервые было получено рентгенографическим методом Петровым [512]. Измерения температурного хода интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного высокодисперсными порошками ряда металлов, показали, что [c.202]

Знание оптических характеристик аэрозолей в поле мощных лазеров является основой для построения модели нелинейного распространения света через мутные среды. Коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения, рассеяния, индикатриса рассеяния, компоненты матрицы рассеяния, прозрачность при нелинейном взаимодействии излучения с аэрозольной средой становятся функциями вида ф(А., /, а, t), где а — параметр, характеризующий свойства аэрозоля (концентрацию, параметры функции распределения, комплексный показатель преломления). Вид этой зависимости, за исключением частных случаев, удается определить только из специально поставленных экспериментов. [c.121]

Рис. 4.13. Экспериментальная зависимость от времени сечения рассеяния 00.63 аэрозольного объема при различной плотности энергии воздействующего излучения.

Систематические теоретические и экспериментальные исследования нелинейного рассеяния в аэрозольных средах содержатся в [14—17, 19, 26, 31—34, 52]. [c.133]

С учетом процессов радиационного воздействия на поглощающий аэрозоль высокоэнергетического импульса лазерного излучения система уравнений локации в простейшем случае однократного аэрозольного рассеяния принимает следующий вид [49] [c.189]

Методы нелинейной спектроскопии комбинационного рассеяния газовых и аэрозольных сред [c.222]

Ко Ksy /Сп—факторы эффективности ослабления, рассеяния, поглощения света частицей k — волновое число —постоянная Больцмана гпа — комплексный показатель преломления аэрозольной частицы iVo — концентрация частиц [c.235]

Созданы чашечные, грибковые, лотковые, щелевые, дисковые электрораспылители. На коронирующее сопло электрораспылителя подают высокий отрицательный потенциал (90—120 кВ), благодаря чему взвешенные частицы получают высокий заряд. Под влиянием электрического поля коронирующего электрода, имеющего тот же знак, что и заряженные частицы, последние летят по силовым линиям в направлении изделия, причем, чем больше величина заряда частиц, тем эффективнее они осаждаются на покрываемую поверхность. Задача усложняется при нанесении покрытий на изделия сложного профиля, так как силовые линии практически не про-. никают в криволинейно углубленные места. В этом случае применяют специальные распылители, позволяющие получать аэрозольное облако. При наличии высокого заряда на частицах аэрозоля возникают интенсивные электростатические силы рассеяния и тогда заряженные частицы летят не только по силовым линиям электрического поля, но и в других направлениях. Это дает возможность осаждать частицы на углубленных криволинейных местах поверхности изделий [73]. [c.62]

В гл. 1 кратко обобщаются сведения об основных эффектах физического взаимодействия, сопровождающих процесс распространения оптического излучения в атмосфере, приводятся формулы расчета и табличные данные, касающиеся характеристик когерентного и некогерентного рассеяния. В гл. 2 обосновывается статистически обусловленная микрофизическая модель аэрозоля анализируются экспериментальные данные по изучению микроструктуры аэрозоля и его вертикальной стратификации. В гл. 3 систематизированы новые данные, касающиеся адекватного выбора исходных оптических постоянных аэрозольного вещества. В гл. 4 представлены оригинальные результаты количественного анализа критериев точности расчетного прогноза оптических параметров аэрозоля. В гл. 5 приведены и проанализированы таблицы высотного распределения основных оптических параметров аэрозоля проведены сопоставления предложенных моделей с известными результатами оптического зондирования. В гл. 6 и 7 рассмотрены вопросы построения оптических моделей газовой атмосферы для широкополосных и селективных источников излучения приведены результаты расчетов, выполненных на основании уточненных метеорологических моделей и оригинальных алгоритмов, даны рекомендации по практическому использованию развитых моделей для дистанционного зондирования атмосферы. [c.6]

Явления аэрозольного рассеяния и молекулярного поглощения играют определяющую роль в процессах взаимодействия оптических волн с атмосферой в интересующем нас диапазоне волн. В отличие от молекулярного поглощения аэрозольное рассеяние обладает существенно меньшей спектральной селективностью. Его пространственно-угловое распределение характеризуется анизотропией с максимумом в направлении распространения излучения. Анизотропия сильно возрастает по мере увеличения р. [c.8]

Явление рэлеевского рассеяния, будучи существенно более простым, чем молекулярное поглощение и аэрозольное рассеяние, достаточно хорошо изучено. Его оптические характеристики подробно затабулированы во всем интересующем нас диапазоне длин волн. С точки зрения практики его учет имеет значение лишь в ультрафиолетовой и частично в видимой областях спектра. [c.9]

Так, при решении задач лазерного зондирования аэрозольной атмосферы важное значение приобретает прогноз коэффициентов направленного рассеяния [c.17]

Наиболее чувствительны к вариациям микрофизических параметров угловые функции аэрозольного светорассеяния. На рис. 2.15 а и б представлены угловые зависимости соответственно нормированной индикатрисы рассеяния Рц(0) и степени поляризации р( б ), рассчитанные для длины волн Х = 0,6943 мкм. [c.56]

Спектральные кривые индекса рефракции п(Х) растворимой фракции частиц в интервале длин волн Х = 2,5—30,0 мкм показаны на рис. 3.1, где для сопоставления приведены также резуль таты [10] и характеристики п(Х), принятые в рамках W R-npo-граммы [26] в качестве модельных для растворимой фракции частиц. Отличное совпадение результатов [77] и [10], полученных независимо совершенно различными методами, доказывает их реалистичность и служит основой для их использования в качестве модельных (см. табл. 3.9, 2-я графа). Постоянные д(Х), принятые в [26] дают заниженную оценку оптической активности аэрозольных частиц в видимом и среднем ИК-Диапазоне волн. Подобное несоответствие в выборе эффективных значений п(1) может при вести к смещению оценок обратного рассеяния (включая интегральное альбедо планеты) на десятки процентов. [c.89]

На рис. 88 показана температурная зависимость интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами свинца диаметром 200 А [564, 512]. Как видно, экспериментальные данные сильно отличаются от теории Марадудина и Флинна [579], учитывающей тепловое расширение решетки и ангармонические члены разложения потенциальной энергии до 4-го порядка включительно. Можно было бы отнести экспериментальные результаты за счет понижения дебаевской температуры у малых частиц РЬ, но тщательное одновременное измерение параметра решетки и температурного хода относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами Ап и Си, опровергает это объяснение [565]. Результаты работы [565] сведены в табл. 17. Согласно соотношению Грюнайзена А9/0 = — yAF/F, где у — постоянная Грюнайзена (7 = 3,0 для Ли и 7 = 2,0 для Си [580]), AF/F — относительное изменение объема частицы, эффективному уменьшению должно соответствовать следующее увеличение параметра решетки Да 0,066 А для Ап и 0,061 А для Си. Поскольку параметры решетки мелких и крупных частиц Аи и Си совпадают в пределах погрешно- [c.204]

Вследствие вулканических извержений могут возникать и другие погодные явления. В течение всего 1816 г. в Бостоне зимой не было ни одного месяца без жестоких морозов — прямой результат извержения вулкана Тамбора (Индонезия) в 1815 г.. После извержения Агунга суммарное излучение (совокупность прямого и рассеянного излучений), измеренное в Антарктиде, было лишь немного ниже нормы. Отсюда можно сделать вывод, что твердые частицы, находящиеся в стратосфере, весьма незначительно влияют на общий тепловой баланс Земли. Они могут вызвать колебания параметров атмосферы в местных масштабах. Еще не удалось выяснить, справедливо ли это утверждение для аэрозольных частиц меньшего диаметра, которые обычно находятся в тропосфере. [c.290]

Как молекулярное, таки аэрозольное рассеяпис приводит к ослаблению падающих лучей. Интенсивность I излучения, ирОЕиедшсго через сл011 атмосферы толщиной I (без учёта интенсивности рассеянного из.туче-гп [c.143]

Автоматическое измерение параметров объектов — это определение физических характеристик объектов, а также обнаружение и измерение координат объектов по радиолокационным изображениям, полученным в системах с синтезированной апертурой, определение числа, размеров и плотности аэрозольных частиц по рассеянному ими волновому полю, определение численных параметров диаграмм направленность антенн и т. п. задачи. В основном для их решения могут использоваться приемы и методы, применяемые при обработке изображений вообш е. Однако для некоторых задач разрабатываются и спецхшльные методы, учи-тываюш ие особенности формирования голограмм и измеряемого физического параметра. Таковы, например, методы измерения шероховатостей поверхностей по спекл-шуму на восстановленных изображениях этих объектов [91, 108, 119, 153], измерение размеров рассеиваюш их частиц [210] и т. п. [c.175]

Прин ,и1п работы лидара на дифференциальном поглощении рассеянного излучения заключается в поглощении выбранного вида молекул атмосферы. При этом используется по крайней мере два лазерных пучка с различными длинами волн, которые последовательно или одновременно посылаются вдоль одной и той же трассы в атмосферу. Один лазерный пучок поглощается исследуемыми молекулами, в то время как другой с близкой длиной волны— поглощается не очень сильно. Поскольку пучки спектрально разделены небольшим промежутком длин волн, то сечения аэрозольного рассеяния можно считать практически одина1ковым и для обоих случаев. Различие в интенсивности рассеяния лучей в атмосфере обусловлено разницей в их поглощении исследуемыми молекулами [103, 104]. [c.128]

Уже в первых работах по исследованию дифракции рентгеновского излучения на внедренных в бакелитовую матрицу аэрозольных частицах РЬ D 200Л [512, 564], Sb, Bi, Sn (D 250 A [512]), Gu Dev 272 и 1300°A), Au (D p = 234 и 950 A) [565] было обнаружено аномальное ослабление рассеянного излучения с ростом температуры. Если этот эффект полностью отнести за счет действия фактора Дебая—Валлера, то в квазигармоническом приближении, учитывающем тепловое расширение частиц по формуле Грюнайзена (см. [8, 512]), получаются следующие значения отношения т] = 0/Эа> 0,84 (Т = 40 К) для РЬ 0,877 (20 °С) для Au и --0,9 (20 °С) для Си. Затем пониженные значения 9 сообщались также при рентгено- и электронографическом исследованиях аэрозольных частиц Ag [566, 567] и Au [568, 569]. Например, для частиц Ag средним диаметром 150 А получено т] = 0,735 [567], а для частиц Au средним диаметром 20 А - т] = 0,69 [569]. [c.197]

Сильное ослабление интенсивности рассеянного рентгеновского излучения при повышении температуры наблюдалось также у частиц Sn [511, 512], и вблизи точек плавления частиц Bi, Sb [510,512] диаметром 250 А. Во всех цитированных выше рентгенографических исследованиях [352, 510—513, 554—559,564, 565] аэрозольные частицы металлов закреплялись в бакелитовой матрице после соответствуюш ей термообработки, поэтому колебательным движением частиц как целого, по-видимому, можно пренебречь. Более того, такое движение вообш,е не воспринид1ается рентгенографическим методом. [c.205]

Известные методы лазерного зондирования на основе нелинейных и когерентных эффектов можно объединить в три группы [31]. К первой отнесем лидарные методы, использующие оптическое и радиоизлучения при дистанционном лазерном нагреве и ионизации аэрозольной атмосферы ко второй — методы детектирования сверхслабых спектральных искажений эхосигналов на основе нелинейного усиления влияния атмосферы, включенной в резонатор лазера к третьей — методы нелинейной и когерентной спектроскопии комбинационного рассеяния света на колебательновращательных переходах молекул газовой среды и резонансных колебаниях формы частиц аэрозолей, а также их ориентации полем. [c.189]

В томе 2 Оптические модели атмосферы подведены основные итоги многолетних исследований авторов по разработке аэрозольных моделей на основе оригинального подхода к проблеме. Главная идея этого подхода состоит, во-первых, в обстоятельном анализе наиболее представительных серий измерений микрофизи-ческих параметров аэрозолей (концентрация, спектры размеров, комплексный показатель преломления частиц), выполненных как сотрудниками Института оптики атмосферы СО АН СССР, так и другими исследователями с целью разработки статистических микрофизических аэрозольных моделей во-вторых, в создании на основе последних с использованием теории Ми соответствующих оптических аэрозольных моделей и сравнении их с данными не-лосредственных измерений оптических характеристик аэрозолей (коэффициенты ослабления, рассеяния, индикатрисы рассеяния и другие компоненты матрицы рассеяния). Таким образом, созданные авторами и описанные в этой монографии аэрозольные модели построены без использования каких-либо априорных предположений и, следовательно, являются реалистическими, а не оценочными. [c.6]

Проблемам оптики атмосферного аэрозоля посвящен том 4 серии, в котором изложены физические основы рассеяния, электромагнитных волн оптического диапазона в дисперсных средах, видения или переноса контраста в замутненной атмосфере, поляризации излучения при взаимодействии оптических волн с атмосферными аэрозолями. Наряду с изложением фундаментальных основ указанных проблем в нем рассмотрены результаты количественных исследований явления взаимодействия оптических волн с аэрозольными системами как с использованием методов численного моделирования, так и с помощью соответствующих экспериментальных методов при широком вырьировании спектров излучений и условий в атмосфере. [c.7]

Аэрозольное рассеяние правильнее называть аэрозольным ослаблением, поскольку в него входят как рассеяние, так и поглощение излучения частицами аэрозоля. Обычно описание аэрозольного ослабления ведется в приближении теории Ми и называется рассеянием Ми, т. е. рассеянием на частицах сферической формы, удовлетворяющих условию р = 2ягД Я, где г — радиус частицы, X — длина волны. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...