Поляризация электронная

Существуют и другие, более непосредственные способы экспериментальной проверки правильности этой теории. Они основаны на наблюдении явлений, характер протекания которых определяется спиральностью нейтрино. К числу таких явлений относится, например, поляризация электронов и дочерних ядер, образующихся при Р -распаде. [c.647]

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Существует много способов обнаружения продольной поляризации электронов р-распада и поляризации дочерних ядер в направлении испускания электронов. [c.647]

Продольная поляризация электронов р-распада может быть определена, например, измерением азимутальной асимметрии при рассеянии электронов на большие углы измерением круговой поляризации тормозного излучения в направлении спина движущегося электрона изучением аннигиляции позитронов на электронах с известным направлением спина (в ферромагнетиках). [c.648]

Существует несколько экспериментальных способов определения поляризации электронов. В одном из них изучается ази- [c.248]

Продольную поляризацию электронов можно преобразовать в поперечную, пропустив пучок электронов через электрическое поле, которое поворачивает импульс электрона, не меняя направление его спина (в релятивистском случае спин также поворачивается, но иначе, чем импульс). [c.249]

Существуют несколько основных видов поляризации электронная, ионная, дипольная и миграционная. [c.91]

Существует четыре вида упругой поляризации электронная, атомная, ионная и дипольная. В релаксационной поляризации различают дипольную, ионную и электронную разновидности и выделяют отдельно группу процессов, тесно связанных с электропроводностью и получивших название объемной поляризации. [c.146]

Процесс нарастания упругой поляризации при включении поля носит колебательный характер. Частота колебаний равна собственной частоте упругих связей. У самой быстрой упругой поляризации —электронной — частота собственных колебаний 10 —10 Гц, а у самой медленной — ионной частота уменьшается до 10 Гц. [c.146]

Для атомов с несколькими электронами роль движения ядра вокруг центра тяжести более сложна, чем для одноэлектронной системы, для которой. по Бору, применимы формулы (1) — (5). Необходимо принимать во внимание взаимную связь между электронами и поляризацию электронной оболочки. Учет этих добавочных условий необходим даже для наиболее легких атомов и ионов с двумя валентными электронами (Не I, ЫII и т. д.). Квантовомеханический расчет для двух электронов выполнен рядом авторов [67.68j Соответствующий сдвиг ДУ(. носит название специфического. Нормальный и специфический сдвиги складываются аддитивно, так что общий расчетный сдвиг [c.560]

Применительно к диффузии катионов возможны следующие рассуждения. Положим, имеется щелочно-силикатное стекло, не склонное к фазовому разделению. В таком стекле ионы натрия статистически распределены в узлах и междоузлиях решетки, кроме того, имеется определенный спектр потенциальных барьеров. Вхождение примесного иона с тем н<е координационным числом по кислороду приводит к изменению степени поляризации электронов кислородного полиэдра, что, в свою очередь, приводит к увеличению прочности закрепления собственных катионов стекла и к изменению спектра потенциальных барьеров. Это приводит к снижению диффузионной подвижности примесного катиона по сравнению с собственным, так как уменьшается число термических дефектов и затрудняются ионные переходы. Если же входит примесный катион с другой координацией по кислороду, то изменения в кислородном полиэдре более значительны, так как входящий катион будет стремиться изменить координацию по кислороду в свою пользу. Скорость миграции такого катиона намного меньше диффузионно подвижности собственного иона и практически не зависит от его размеров. Если количество входящих катионов сравнимо с количеством собственных катионов, то изменение координации может привести к необратимым изменениям в анионной матрице стекла вплоть до разрыва анионной матрицы. [c.17]

Величина S растёт с ростом заряда ядра, степень поляризации электронов, рассеянных на золоте, может достигать 40— [c.215]

Детектор Мотта используется для калибровки др. поляризац. детекторов. Типичная схема эксперимента с детектором Мотта представлена на рис 3. Если измеряется поляризация электронов с малой энергией, они предварительно ускоряются до энергии 9 100 кэВ с помощью ускорителя 1 и после рассеяния под углом I) = -(-120° на золотой фольге 2 регистрируются детекторами 5 и I. Детектор Мотта использовался при исследовании несохранения чётности при бета-распаде ядер, к-рая приводит к возникновению продольной поляризации электронов (вдоль их импульса). Т. к. детектор измеряет только поперечную поляризацию электронов, использовались дополнит, электрич. или магн. поля, обеспечивающие относит, разворот векторов импульса и спина электронов. [c.215]

Поляризац. электрон-фононное взаимодействие электрона с оптич. фононами описывается гамильтонианом [c.80]

В отсутствие внешней поляризации электроны, необходимою д.ця протекания этой катодной реакции восстановления ионов Fe " , будут, естественно, поступать лишь за счет анодной реакции Fe+ 2 , т. е. процесса растворения железа. Этот процесс в замкнутой системе будет идти до тех пор, пока потенциалы анодной ( pi) и катодной реакций (фг) не сравняются. Равновесие для рассматриваемой системы наступит при ф1 = фг. [c.51]

Принцип зарядового сопряжения Протольная поляризация электронов [c.334]

Электронная поляризация - это смещение электронных орбит относительно положительно заряженного ядра (рис. 4.3, а положение орбиты после поляризации показано пунктиром). Она происходит во всех атомах любого вещества и, следовательно, во всех диэлектриках, независимо от наличия в них других видов поляризации. Электронная поляризац гя устаназлизается за очень [c.91]

В междоузлие, что приводит к образованию термических дефектов — вакансий и междоузельных катионов. Первая часть элементарного прыжка диффузии — диссоциация, т. е. выход катиона из узла решетки определяется прочностью закрепления катиона в окру-жаюЕцем его кислородном полиэдре. Вследствие ненаправленности ионных связей щелочной катион стекла связан со всеми кислородными ионами данного полиэдра и прочность его закрепления в занимаемой им полости определяется способностью взаимодействовать с окружающими ионами кислорода. Сила связи щелочного иона с каждым отдельным ионом кислорода зависит от степени поляризации электронных оболочек кислородных ионов. Электронные оболочки мостикового кислорода очень сильно поляризованы двумя ионами кремния, и связь щелочного иона с ними незначительна. Немостиковый кислородный ион может дополнительно поляризоваться щелочным катионом. Таким образом, от количества немости-ковых кислородных ионов, определяемого количеством подвижных носителей, зависит скорость перемещения катионов. [c.15]

Рассмотрим модель поляризации электрона атома [23]. Под воздействием внешнего поля, имеющего напряжение Е, круговая орбита электрона сместится на величину А. Рассматривая равновесие сил по оси X, получим проекцию центробежной силы на ось X равной О, центростремительная сила, отрывающая электрон от ядра, равна еЕ сила притяжения электрона к ядру равна проекция которой на ось X равна e lR os а, где osa = A/R, тогда еЕ = e lR ) AIR) или Е = eAlR , где еА — есть дипольный момент р, отсюда р = R E. Подставляя это выражение в формулу (3.13), получим а = R . Как правило, R = 10" см, следовательно а = 10" см . [c.99]

Микроскопич. механизмы возиикновеиия магн. ли-neHHoii анизотропии определяются или ориентационным выстраиванием молекул, обладающих дипольным магн. модментом, И.ЧП анизотропией маги, поляризуемости (при наличии ориентационных степеней свободы) и, кроме того, магн. поляризацией электронных оболочек молекул. [c.482]

Асимметрия М. р. приводит к поляризации исходно неполяриэов. электронов, рассеиваемых в заданном направлении. При этом поляризация электронов Р = 5(9)Ь, где k — единичный вектор вдоль нормали к плоскости рассеяния, включающей начальный р и конечный р импульсы, б—угол между р и р, 5( )—т. и. ф-ция Шермана (рис. 2). Эта ф-ция определяет степень поляризации электронов Р — (п — п )/(п + п ), [c.215]

Поведение электронно-ядерной спин-системы в условиях О. о. описывается системой связанных нелинейных ур-ний. При определённой пространственной структуре поля Ня есть области решений, где поляризация электронов и ядер бистабильна (рис. 3, б), а также решение, к-рое неустойчиво, что соответствует возникновению незатухающих колебаний (рис. 3, в). Бистабильность и неустойчивость поляризации люминесценции наблюдались при О. о. в твёрдых растворах А1д.Оа1 Лэ, в к-рых существенную роль играет локальное нарушение кубич. симметрии, вызванное частичным замещением атомов Са на А1. Период незатухающих колебаний р в зависимости от внеш. условий изменялся в диапазоне 10—50 с. Нелинейные эффекты — следствие коллективного характера электронно-ядерных взаимодействий при О. о. Они наблюдались в диапазоне Н 0,1—1000 Э. [c.439]

Зонная структура GaAs и нек-рых др, полупроводниковых соединений типа А" В такова, что при освещении их светом с круговой поляризацией возбуждённые электроны в зоне проводимости оказываются поляризованными по спину, причём степень поляризации составляет 50%. В случае ОЭС такие электроны могут выйти в вакуум, образуя пучок спин-поляризованных электронов. Степень поляризации электронов, эмитированных из GaAs с ОЭС, достигает 40- 49%. [c.366]

Поляризация представляет собой процесс смещения структурных элементов (электроноб, атомов, ионов и др.) кристаллической решетки со своего нормального положения под влиянием электрического поля. В результате взаимодействия с внешним электрическим полем происходит нарушение и перераспределение электростати- чe киx сил, действующих внутри кристалла, при сохранении его общей нейтральности. Механизм поляризации может быть различен в зависимости от того, какие структурные элементы участвуют в процессе поляризации, В керамических материалах имеются следующие основные виды поляризации электронная, ионная, электронно- и ионно-релаксационная, спонтанная (самопроизвольная). Степень поляризации керамического диэлектрика и его поляризуемость в целом складываются-как сумма поляризаций каждого вида. Диэлектрическая проницаемость керамики отражает ее поляризуемость. [c.16]

Химическая связь в корунде имеет [19] комбинированный ионно-ковалентный тип. Расчеты эффективных зарядов в сферах атомов указьшают на частичную поляризацию электронной плотности в направлении А1-а О, причем вычисленная ионная формула А120з (АР - )2(0 )з резко отличается от принимаемой в ионной модели (А12 0з ). Причиной является наличие заметного вклада ковалентной составляющей химической связи, обусловленной эффектом гибридизации валентных орбит А1—О, табл. 6.2. Система ковалентных взаимодействий весьма анизотропна и отражает различия межатомных расстояний в координационных полиэдрах структуры корунда, рис. 6.4. [c.121]

НИИ электроны рассеиваются на колебаниях решетки — фоно-нах. Известно, что вероятность рассеяния максимальна в случае равенства как импульсов, так и энергий взаимодействующих квазичастиц. Поэтому ускоряемые полем электроны наиболее активно взаимодействуют с продольными оптическими фононами, поляризация которых согласуется с поляризацией электронной волны. Равенство энергий возможно лишь в том случае, когда энергия ускоряемых электронов становится равной Йсо о, где (i>Lo — частота продольной оптической моды. При этом происходит максимальная передача энергии от электронов к решетке, т. е. имеет место максимум энергетических потерь электронов, рассеивающихся на фононах. [c.55]

Существует расхождение между теоретически рассчитанной и экспериментально измеряемой величиной V z- Это расхождение в некоторой мере связано и с тем, что в расчет не принималась поляризация диэлектрика, но главным образом с тем, что не учитывался эффект поляризации электронов атомного остова в усиленном электрическом поле, создаваемом ядрами, —так называемый антиэкранирующий эффект Стернхеймера [20]. [c.274]

Поляризация электронов, образующих а-связи, в поле многовалентных ионов, и понижение вследствие стягивания электронной плотности к ядрам номинальных зарядов Ме Х" до небольших реальных значений 2эфф, сопровождающееся уменьшением ионной компоненты связи за счет роста ковалентной компоненты энергии решетки. [c.94]

Происхождение этого эффекта, как было доказано Хейне [54], связано а поляризацией электронов внутренних оболочек неспаренными Зй Электронами. До сих пор мы наивно полагали, что при образовании из свободных атомов кристаллической решетки волновые функции электронов внутренних оболочек остаются неизменными. Но Хейне показал, что в квантовой механике нет причин, по которым волновым функциям с положительной и отрицательной проекциями спина соответствовали бы одинаковые радиальные функции. Таким образом, если есть обменное взаимодействие между s-электронами внутренних оболочек, имеющими ту же проекцию спина, что и у неспаренных d-электронов, то волновые функции этих s-электронов будут стремиться перекры- [c.132]

В работе Жаккарино и др. [53] методами ядерного магнитного резонанса и электронного парамагнитного резонанса были определены величина и знак поляризации электронов проводимости у соединений типа (РЗЭ) Alg. Спиновый момент S неспаренных 4/-электронов редкоземельного элемента поляризует спины электронов проводимости S таким образом, что спины ионов редкоземельного элемента и спины электронов проводимости располагаются в антиферромагнитном порядке, если допустить одинаковую поляризацию последних. Эта работа явилась первым определением знака поляризации электронов проводимости в магнитных металлах, которая дала возможность разобраться в магнитных свойствах соединений (РЗЭ)А12 и твердых растворов между ними. [c.238]

Установки индукционного нагрева (1981) -- [ c.146 ]

Электротехнические материалы (1976) -- [ c.29 , c.31 ]

Справочник по электротехническим материалам Т1 (1986) -- [ c.26 , c.44 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.67 ]

Материалы в радиоэлектронике (1961) -- [ c.39 , c.40 ]

Электротехнические материалы Издание 3 (1955) -- [ c.25 , c.28 , c.29 ]

Электротехнические материалы Издание 3 (1976) -- [ c.29 , c.31 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.257 , c.261 ]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 (1999) -- [ c.230 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.25 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...