Рассеяние однократное

Если недопустимого накопления нет, то задачу о нахождении суммарного рассеянного поля всегда можно свести к задаче о рассеянии на отдельном препятствии суммарное поле получится просто как суперпозиция полей, рассеянных однократно каждым препятствием в отдельности. [c.351]

Рис 73. Повторное рассеяние однократно рассеянных импульсов [c.156]

Передача количества движения во множестве частиц при однократном рассеянии [c.216]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Заметим, что при таком расчете учитывается только однократное отражение от стенок канала и предполагается, что излучение покидает рассеиватель в той же области, где входит в него. Когда эти предположения недостаточно справедливы, следует уточнить расчеты учетом второго отражения и размытия источников обратно рассеянного излучения по поверхности отражателя. [c.142]

Теория Дж. Дж. Томсона основана на предположении, согласно которому рассеяние при однократной встрече с атомом мало и строение, приписываемое атому, не допускает очень больших отклонений альфа-частицы, пересекающей отдельный атом, если только не принять, что диаметр сферы положительного электричества ничтожно мал по сравнению с диаметром сферы влияния атома. [c.442]

Условимся называть однократным рассеянием отклонение частицы на значительный угол при встрече с отдельным атомом. Отклонение частицы в результате многократных малых отклонений будем называть сложным рассеянием . [c.442]

Угловое распределение альфа-частиц, рассеянных тонким металлическим листком, доставляет один из простейших методов проверки общей применимости изложенной теории однократного рассеяния. Эта проверка была недавно выполнена д-ром Гейгером ), показавшим, что распределение частиц, отклоненных тонкой золотой фольгой на углы в пределах от 30° до 150°, в основном согласуется с изложенной теорией. Более подробное описание этих и других опытов по проверке приложимости указанной теории будет опубликовано позже. [c.445]

По теории однократного рассеяния доля общего числа альфа-частиц, рас- сеянных под данным углом по прохождении слоя вещества толщиной , пропорциональна величине пАЧ, если принять, что центральный заряд пропорцио- нален атомной массе А. В рассматриваемом случае толщина слоя вещества, из которого рассеянные альфа-частицы способны вылетать и действовать на экран из сернистого цинка, зависит от природы металла. Поскольку Брэгг показал, что тормозящая способность атома по отношению к альфа-частице [c.445]

Применение метода асимметрии ограничено допущением в теории Ми об однократном рассеянии света, которое выполняется при Обычно метод асимметрии применим для определения размера частиц в диапазоне значений = 0 ч-l мкм (для Х= = 0,63 мкм). При выполнении условия об однократном рассеянии света погрешность метода не превышает 10 %. [c.244]

Последнее из сделанных допущений наиболее существенно. Оно, в частности, означает, что не учитывается повторное рассеяние УЗ-волн, уже однократно рассеянных на неоднородностях среды. Например, считали, что структурные помехи от точки В (рис. 5.46) достигнут преобразователя в момент времени, определяемый расстоянием АВ. В действительности сигнал от точки В, рассеянный не в направлении на преобразователь, может рассеяться еще раз в точке С и прийти в точку А одновременно с сигналом однократного рассеяния от точки D А ВС А = 2AD). Это пример влияния двукратного рассеяния, однако происходит [c.290]

Применительно к однократным статическим и динамическим испытаниям мало изученным остается вопрос о рассеянии характеристик упрочнения, хотя дисперсии стандартных механических свойств было уделено достаточное внимание при выборках, достигающих тысяч и десятков тысяч. [c.20]

Выше считалось, что рассеяния энергии при колебаниях не происходит, и был установлен незатухающий характер процесса свободных колебаний. Опыт, однако, показывает, что колебания упругой системы, вызванные однократным возмущением, постепенно затухают. Причина затухания состоит в том, что при свободных колебаниях кроме упругих сил развиваются диссипативные силы, т. е. силы неупругого сопротивления, связанные с неизбежным трением в кинематических парах, с трением о среду, в которой происходят колебания, а также с внутренним трением в материале колеблющейся конструкции. Особенно значительны силы неупругого сопротивления, возникающие в различного рода демпферах или амортизаторах. [c.48]

Для случаев сферических частиц, взвешенных в прозрачной, однородной и изотропной среде, эта задача, как указывалось выше, была решена Ми [Л. 58]. В этом решении рассеяние света на каждой частице рассматривается безотносительно к другим частицам, т. е. не учитывается интерференция волн, рассеянных каждой из частиц — рассматривается рассеяние независимыми частицами. Одновременно с этим рассматривается только однократное рассеяние света, т. е. предполагается, что каждая частица облучается только первоначальным пуч- [c.212]

Условие однократного рассеяния выполняется, если оптическая толщина дисперсной системы невелика. Это достигается путем выбора соответствующей длины зоны измерения. [c.213]

Главное требование, предъявляемое к полученной таким образом коллоидной взвеси, сводится к тому, чтобы эта взвесь удовлетворяла тем условиям, при которых справедливы приведенные выше формулы, описывающие рассеяние и поглощение света в дисперсных мутных средах. Основным здесь является отсутствие коллективных эффектов и однократность рассеяния. [c.234]

Ослабление излучения I, прошедшего в среде путь X, описывается законом Бугера (рассеяние предполагается однократным) [c.44]

Получены аналитические формулы для вычисления мощности дозы нейтронов и вторичных фотонов для коллимированных источников от тепловых до 400 МэВ. Для оценки мощности дозы фотонов может быть использована модель однократного рассеяния с приближенным учетом последующих рассеяний с помощью факторов накопления, но должна быть известна погрешность расчетов в таком приближении для различных энергий фотонов источника, углов коллимации или толщин защиты. [c.326]

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

Рис, 1. Диаграммы Фейнмана для процесса однократного рассеяния света в веществе. [c.277]

В качестве второй модели рассеивающей среды выберем такую, в которой параметры среды представляют собой непрерывную функцию с малой дисперсией флуктуаций в исследуемом сечении объекта При этом мы по-прежнему будем считать рассеяние однократным, но будем учитывать затухание рассеянной волны вдоль пути распространения Такое приближение называется перзым приближением многократного рассеяния В этом случае изменение интенсивности рассеянного поля в направлении п (см. рис 3 7), вызванное неоднородностями, лежащими на оси , будет обусловлено двумя факторами, приростом интенсивности за счет рассеяния в направлении п первоначального поля и ослаблением интенсивности за счет рассеяния при распространении вдоль оси во все направления В силу приближения однократного рассеяния излучением, пришедшим от других неоднородностей, не лежащих на выделенной оси наблюдения можно пренебречь. Тогда уравнение переноса излучения запишется в виде [c.94]

Рассмотрим случай однократного рассеяния при столкновении частиц со сферой радиусом Н, когда частица после столкновения в течение конечного интервала времени не сталкивается со сферой вторично. Для простоты рассмотрим случай ц = 1. При зеркаль- [c.213]

Дански и др. [180] выполнили измерения коэффициента теплоотдачи от движущейся поверхности к слою частиц шлака. Относительная скорость составляла от 0,01 до 0,1 м1сек. Исследуемая система, очевидно, соответствует рассмотренной модели многократного рассеяния при локальной концентрации твердых частиц от 0,4 до 0,1 и коэффициенте аккомодации между частицами и стенкой в ламинарном слое, равном 0,8 [181]. При скорости ниже 0,01 м1сек, по-видимому, становится существенным эффект теплопроводности пористого слоя, примыкающего к скользящей поверхности. Экспериментальная система Дански и др. может быть использована для проверки данных по теплообмену между стенкой и частицами для моде.ли однократного рассеяния при достаточно высоких относительных скоростях. [c.234]

В работе [205] исследовалось влияние анизотропого рассеяния на перенос излучения. Угловое распределение при однократном рассеянии представлено в виде бесконечного ряда полиномов Лежандра. [c.255]

Расчеты в приближении однократного рассеяния. Для небольших толщин защиты, если многократно рассеянными у-квантами или нейтронами можно пренебречь, то удовлетворительные оценочные результаты получаются в приближении однократного рассеяния. Например, очевидно, что компонента /моно для дискового мононаправлснного источника и цилнн- [c.148]

В работе [90] обоснована целесообразность применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний, заключающаяся в том, что при многократном рассеянии на границах зе рен плоскость поляризаи,ии изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Ei .nH приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал—помеха. Однако результаты экспериментов показали, что эффект этот не столь значителен и выигрыш в чувствительнос ги меньше, чем при использовании продольных волн вместо поперечных, [c.294]

Для расчета мощности дозы скайшайн фотонов применяют программы на основе метода однократного рассеяния с приближенным учетом многократного рассеяния с помощью факторов накопления [15, 17]. [c.324]

В случае одномериого (случайного) потенциала все состояния частицы локализованы, каким бы слабым ни был случайный потенциал. При этом для состояния с большой анергие длина локализации L равна по порядку величины длине I свободного пробега частицы (в приближении однократного рассеяния). В двумерном случае все состояния также локализованы, но длина локализации экспоненциально возрастает при возрастании энергии. В трёхмерном случае спранодлив т. н. критерий локализации Иоффе — Роге л я — М о т т а если длина волны де Бройля Л частицы, в частности электрона, меньше, чем длина свободного пробега I, то состояния являются подвижными при имеется порог подвижности Sg и все состояния с энергией S <. g локализованы. [c.83]

Если параметр Жд 1, т. е. расстояние между частицами I Я, то отд. частицы среды рассеивают свет некогерентпо. В этом случае задача сводится к анализу однократного рассеяния на частице, к-рое зависит от величины Жг (размера частицы) и относительного комплексного показателя преломления частицы п — п — гх. При очень малых размерах частицы (жд < 1 и и 1) наблюдается рэлеевское рассеяние. При этом показатель рассеяния приблизительно со Х , т. е. синие лучи, напр,, рассеиваются в 16 раз сильнее, чем красные. Поэтому прямой свет от Солнца кажется красным, а небо — от рассеянного света Солнца — синим. [c.222]

Если О, с. обусловлено рассеянием на неоднородностях внутр. структуры самого тела (пш)ошки, эмульсии, облака и т, п.), то явление носит объёмный характер и его закономерности определяются эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В этом случае даже слабое поглощение внутри тела приводит к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражат. способности. Для очень тонких или сильно поглощающих сред существенно только однократное рассеяние, вследствие чего отражат. способность пропори, р/у ( 1 и у — объёмные коэф. рассеяния и поглощения). Т. к. Р и у зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, то и отражат. способность зависит от дисперсности увеличивается по мере измельчения рассеивающих частиц. Поляризация отражённого света также зависит от величины р/у. Угл. распределение отражённого света определяется видом матрицы рассеяния и меняется с изменением р/у и оптич. толщины слоя. [c.512]

В реальных хаотически неоднородных сплопшых средах флуктуации их параметров (концентрации, темперы, скорости движения и т. д.), кай правило, являются достаточно слабыми. Это позволяет при расчёте Р. в. на неоднородностях, находящихся в достатотао малом объёме, использовать приближение однократного рассеяния. В этом случае угл. спектр рассеявного излучения повторяет пространственный спектр неоднородное-, Тей среды, поскольку процесс рассеяния под данным углом можно представить как брэгговское отражение от одной из пространственных гармоник среды (трёхмерных решёток), определяемой разностью волновых векторов падающей и рассеянной воли. В турбулентных потоках частотный спектр рассеяния определяется, как и для дискретных рассеивателей, ср. и уктуац. скоростями макроскопич. движения среды. [c.267]

Методы теории многократного рассеяния (диаграммный метод или метод ф-ций Грина) позволяют получить замкнутые ур-ния для моментов поля. В частности, с этих позиций удаётся обосновать результаты феномево-логич. теорий переноса излучения. Кроме того, для расчёта флуктуаций волновых полей в случайных средах используют Кирхгофа метод, метод интерфереяц. интегралов, гибридный подход (теория однократного рассеяния назад на мелкомасштабной компоненте с использованием в качестве исходного приближения методов, учитывающих влияние крупномасштабной компоненты неоднородностей) и др. [c.563]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...