Вывод общих зависимостей

Вывод общих зависимостей для и А выходит за рамки учебного курса, однако основные зависимости, определяющие их значения, приводятся ниже, поскольку при решении задач синтеза их приходится иметь в виду. [c.114]

На основании этих частных зависимостей выводится общая зависимость времени от ширины и глубины [c.503]

Вывод общих зависимостей [c.147]

Для вывода общих зависимостей введем понятие о так называемом эффективном содержании углерода С, которое определяется из уравнения [c.83]

Фиг. 487. К выводу общей зависимости коэффициента запаса п от параметров а и Ь, определяющих предельную кривую усталостной прочности.

Теория относительности делает значительный шаг вперед по сравнению с классической физикой, для которой пространство и время были самостоятельными, не связанными друг с другом категориями. Рассматривая время и пространство в их неразрывной связи, теория относительности дает более глубокие представления о пространстве и времени, являющиеся по сравнению с представлениями классической физики дальнейшим приближением к соотношениям объективного мира. Развитие этих представлений мы имеем в так называемой общей теории относительности, которая рассматривает не только равномерное, но и ускоренное движение систем отсчета. Общая теория относительности приходит к выводу о зависимости свойств пространства и времени от распределения материальных масс. Таким образом, метафизическое представление об абсолютном времени и абсолютном пространстве, существующих независимо от материи и наряду с нею ( вместилище тел и чистая длительность , как утверждал Ньютон), заменяется представлениями, рассматривающими пространство и время как формы существования материи, в соответствии с концепцией диалектического материализма. [c.468]

Вывод этих зависимостей не оговаривается какими-либо граничными условиями, имеет в своей основе общую физическую природу генерации 50з и является, таким образом, общим для любого типа (или конструкции) топочных устройств. Влияние их параметров на количество генерируемого 50з может быть представлено комплексом <р [c.94]

Эти выводы показывают, что основные положения анализа уравнений и анализа размерностей идентичны, чего и следовало ожидать, так как в основе обоих анализов лежат по существу одинаковые уравнения. Разница заключается лишь в том, что анализ уравнений опирается на конкретные системы уравнений, а анализ размерностей — на общие зависимости. [c.154]

Для вывода соответствующих зависимостей воспользуемся анализом сферического движения, от которого на основании принципа перенесения перейдем к общему случаю движения твердого тела. [c.163]

Величина средней удельной работы деформации а и работы а , расходуемой на деформацию образца до предела ползучести, в значительной степени зависит от скорости нагружения. Как следует из табл. 9 [3], эти значения изменяются в зависимости от скорости нагружения индивидуально для каждой пластмассы, поэтому нельзя вывести общую зависимость ударной прочности аморфных и кристаллических полимеров от скорости нагружения. Аналогичные выводы вытекают из табл. 10, составленной Винцентом [4], и из рабочих диаграмм, разработанных Ричардом [5], для некоторых аморфных и кристаллических полимеров (рис. 76, 77 и 78). [c.68]

Полученные зависимости дают возможность сделать два вывода общего характера. [c.381]

Из сказанного можно также сделать весьма важный вывод о том, что исследование физической реализуемости (3.1.7) следует связать с оценкой пределов изменения d в зависимости от 22 и 24. Аналитическая зависимость d (22, 24), полученная в сравнительно простой форме, открыла бы путь к синтезу устройств рассматриваемого типа по основному параметру регулированию (или фазового сдвига). Однако, как это видно из анализа квази-Т волн в управляемых секциях на СПЛ [20], решение такой задачи возможно только на ЭВМ. Тем не менее, как будет показано ниже, возможна оценка пределов регулировки и построения достаточно общих зависимостей Оф от d при разных ijj. [c.61]

Другой недостаток указанных формул заключается в том, что, требуя для своего нахождения длительных и кропотливых экспериментов и большой затраты инструмента и материала, они не гарантируют надлежащей точности. Это в значительной мере объясняется неопределенностью критерия затупления инструмента. В подобного рода испытаниях за момент затупления инструмента, а следовательно, и за соответствующую стойкость принимается конечная и весьма часто случайная точка кривой износа. Самый же главный недостаток существующих ныне стойкостных зависимостей и методика их экспериментального получения заключается в том, что лишенные физического смысла они не дают базы для обобщения с целью вывода общих закономерностей. Общие закономерности, управляющие процессом резания, можно вывести только на базе изучения параметров, характеризующих сущность процесса или во всяком случае приближающих нас к пониманию сущности процесса. К таковым в первую очередь относятся износ инструмента и тепловые явления при резании металлов. [c.410]

При выводе общих термопластических зависимостей следует иметь в виду, что пластическая работа не переходит в теплоту полностью, частично она переходит в энергию, накопляемую на микроскопическом уровне. Правую часть уравнения (21), определяющую скорость изменения температуры, можно переписать в виде [c.212]

Допущение, принятое при выводе уравнения тепловой напряженности, состоит в том, что проходные сечения окон подпитки зависят не только от диаметра гидротрансформатора, но и от его конструкции. Для геометрически неподобных гидротрансформаторов они могут несколько отличаться. Однако общая зависимость очевидна чем больше диаметр гидротрансформатора, тем большие сечения окон подпитки можно осуществить и тем легче произвести отвод тепла. При моделировании гидротрансформаторов должно соблюдаться их геометрическое подобие, причем для сохранения подобия тепловых и некоторых других процессов модель гидротрансформатора должна иметь определенные значения параметров О, п ж N. [c.331]

Повторяя рассуждения, использованные при выводе основных зависимостей в главе I и сохраняя ранее принятые обозначения, придем к уравнению (26), вытекающему из общего уравнения (18) [c.134]

В настоящем разделе в качестве примера приложений теории теплообмена к технологии металлов рассматриваются процессы термической подготовки металла для термообработки и обработки давлением и охлаждения отливки в литейной форме. На этих примерах мы убедимся, что анализ тепловой стороны вопроса позволяет связать общей зависимостью основные технологические факторы и сделать, таким образом, важные практические выводы. [c.400]

Четвертая, очень развитая часть книги посвящена исследованию на основе теории термодинамики частных случаев состояний равновесия. В гл. 1 рассмотрены однородные, системы. Здесь прежде всего выводятся общие соотнощения, устанавливающие зависимость теплоемкости Су от объема, теплоемкости Ср от давления и теплоемкости с-,, от теплоемкости с,,. Вслед за этим выводится уравнение дифференциального эффекта Томсона — Джоуля и проводится исследование его. [c.247]

Общие выводы о зависимости критического числа Рэлея от поля в случае монотонных возмущений подтверждаются результатами решения конкретных задач (см. формулу (25.10), а также задачи, рассмотренные в двух следующих параграфах). [c.189]

Ниже выводятся общие соотношения между напряженным и деформированным состояниями для произвольных изотропных идеально пластических сред, приводящие к наперед заданной зависимости пластической объемной деформации от гидростатического давления, и для которых характеристические многообразия уравнений, определяющих напряженное и деформированное состояния, совпадают между собой. [c.139]

В дополнение к приведенным здесь соображениям примем пока без доказательства положение, что в упругом, однородном, изотропном материале нормальные напряжения не вызывают сдвигов и, наоборот, касательные напряжения не вызывают удлинений по направлению их действия. На этом основании можем рассматривать отдельно случай нормальных напряжений и случай касательных напряжений и получить наиболее общие зависимости между напряжениями и деформацией упругого, однородного, изотропного материала. Более обоснованный вывод этих зависимостей и распространение их на однородные, но анизотропные материалы изложены далее, в 19—23. [c.70]

НЫМИ. в особенности сказанное относится к полуклассической трактовке, позволяющей охватить широкую область явлений ей посвящен 2.3. Определение зависимости математического ожидания поляризации от (классической) напряженности поля позволяет выразить введенные в классической теории (ч. I) феноменологическим путем восприимчивости через параметры атомной системы таким образом, зависимость восприимчивостей от времени или от частоты приобретает микроскопическую интерпретацию. Выводятся общие соотношения, которые принимают конкретную форму в зависимости от природы исследуемого нелинейного эффекта или от свойств атомной системы (изолированные атомы или молекулы, взаимодействующие частицы, атомная система под влиянием диссипативной системы). На основе полуклассического способа рассмотрения получаются также определяющие уравнения для математических ожиданий других важных величин,, какими являются инверсия населенностей и поляризация. Кроме того, могут быть вычислены важные параметры различных процессов, например поперечные сечения взаимодействий. [c.175]

На заключительном этапе выводится общее уравнение функциональной зависимости P=f (t, S, НВ, V). В каждом из предшествующих этапов эксперимента исследовалась степень влияния на силу резания Р только одного параметра при непременном условии постоянства всех прочих параметров. При этом в экспериментально найденных частных степенных зависимостях измеренное значение силы Р выражается как произведение двух сомножителей постоянного коэффициента и переменного по значению независимого параметра х . Найденные в экспериментах значения коэффициента на каждом этапе отражали влияние параметров, которые поддерживались постоянными и оказывали некоторое суммарное [c.106]

Для вывода общей формулы v = f T, з, /) были построены [62] зависимости т = 1(з), 1 = [(з) и ь = 1) и на их основе получены следующие формулы [c.25]

Несмотря на обширный опытный материал, автор не делает попыток к его обобщению и выводу количественных зависимостей для расчета термического сопротивления контакта плоских поверхностей. Выдвигаемая же автором концепция о преобладающей роли газовой прослойки в передаче общего количества тепла через контактную зону преподносится без каких-либо доказательств. [c.20]

Для более общего случая деформации оболочки—неосесимметричной формы выпучивания — примем исходную поверхность, по-прежнему пользуясь условием (1). Порядок вывода расчетных зависимостей здесь, так же как и в случае осесимметричной деформации, разобьем на два этапа. [c.128]

Однако в Отделе третьем Динамики содержится не только обоснование этого общего закона площадей, но и вывод общей зависимости между суммой моментов количеств движения материальных точек ( тел ), составляющих систему, и суммой моментов внешних сил — закон моментов . Этот результат (притом для более общего случая) содержится в исследованиях Далам-бера и Эйлера по динамике твердого тела, о чем см. пункты 11, 12 данной главы. Эйлеру принадлежит также заслуга в формулировании закона моментов количеств движения для сплошной среды (жидкости) — в качестве независимого принципа действительно, все приводимые и до сих пор доказательства закона моментов для сплошной среды, основанные на тех же предпосылках, что и в случае системы материальных точек и абсолютно твердого тела, иллюзорны. [c.127]

Для вывода общих зависимостей используем прием, примененный при определении пульсационного сопротивления Тпул определим протекание жидкости и тем самым наносов через горизонтальную элементарную площадку бш под действием пульсационной составляющей скорости и под действием силы тяжести (гидравлическая крупность наносов). Полученные значения объемов наносов за время 6i приравняем, учитывая, что объем жидкости, а следовательно, и объем прошедших наносов должен оставаться неизменным. [c.239]

Полученными зависимостями можно пользоваться лишь раскрыв общую зависимость >(4-34) для (Кст)- Для противотока и прямотока они различны по знаку в подкоренном выражении и по величине допустимой скорости газа v. Нетрудно заметить, что предельная относительная скорость при восходящем прямотоке больше, чем взвешивающая скорость, а п р и п р о-тивотоке и нисходящем прямотоке, наоборот, меньше, чем взвешивающая скорость. Подобный вывод впервые был получен И. М. Федоровым [Л. 292]. [c.64]

Обоснованием такого подхода может служить принцип независимого, одновременного и аддитивного воздействия на пограничный слой кинетических энергий набегающего потока и вращения поверхности. На рис. 5-6,0 представлены результаты пересчета опытных точек М. Г. Крюковой. О правильности принятой методики говорит то обстоятельство, что все точки четырех серий опытов (п = 3 000, 3 500, 4 800 и 6000 об1мин) с хорошей точностью укладываются ца одну общую зависимость. В обработке М. Г. Крюковой эти опытные точки с заметным разбросом приводили к частным закономерностям для разных п (рис. 5-6,6). На основации рис. 5-б,а можно сделать вывод, что вращение шарика с числом оборотов более 3 000 об/лгын, вопреки утверждению Л. 172], качественно меняет интенсивцость теплообмена, турбулизируя пограничный слой, на что указывает более крутой наклон кривой соответствующий 158 [c.158]

Для вывода расчетной зависимости рассмотрим условие свннчивае-мости резьбы реального винта, имеющего прогрессивно возрастающую погрешность шага ЛЯг, с номинальной гайкой. При этом преиебрегае.м погрешностями угла профиля у контура 2. Для упрощения вывода па рис. 13.3, а б изображены номинальный контур / резьбы гайки и свинчиваемый с ним реальный контур 2 резьбы винта, расположенные по одну сторону общей оси. При одинаковых углах профиля и средних диаметрах (рис. 13.3, а) контуры I и 2 невозможно свинтить, так как фактическая длина свинчивания винта Р г больше номинальной (Рг), контур резьбы винта перекрывает контур резьбы гайки (заштрихованные участки) и выходит за его пределы на величину погрешности шага АРг = Рд2 — Рг. [c.157]

При расчетах конкретных равновесий этот рассмотренный выше академический этап общего термодинамического исследования с выводом аналитических зависимостей для свбйств систем является промежуточным между формулировкой задачи н получением конечных численных результатов. Он необходим для понимания смысла всей проводимой работы, для дальнейшего использования, корректировки ее результатов, сопоставления их с другими данными, однако он не яаляется обязательным для выполнения самого расчета равновесия. Такие расчеты могут основываться не на равенствах химических потенциалов или иных формулах, получающихся при детализации исходных принципов термодинамики, а на самих этих принципах непосредственно. Возможность исключить излишнюю с точки зрения получения конечного результата аналитическую разработку проблемы появляется благодаря использованию числеиш.ьч методов решеиия термодинамических задач. Последние могут при этом формулироваться в самом общем виде, как задачи на поиск условного экстремума определенной (характеристической) функции при заданных ограничениях на переменные. С одной стороны, такая формулировка следует непосредственно из критериев термодинамического равновесия, с другой — она соответствует формулировкам задач математического программирования. [c.166]

Второе из следствий общей теории относительности, которое находится в удовлетворительном согласии с наблюдениями, касается движения орбиты планеты Меркурий. По законам классической механики планеты должны двигаться по эллиптическим орбитам, которые покоятся в коперниковой системе отсчета. Однако уже специальная теория относительности вводит поправку в эти законы. Как показано в конце 75, вследствие зависимости массы от скорости орбиты планет дол жны поворачиваться в том же направлении, в котором планета движется вокруг Солнца. Но исходя из обгцей теории относигельпости, необходимо ввести поправку и в закон тяготения (заменить теорию тяготения Ньютона теорией тяготения Эйнштейна). Те отклонения в характере движения планешых орбит, которые должны наблюдаться при замене теории тяготения Ньютона теорией тяготения Эйии]тейна, качественно оказываются такими же, как отклонения, получающиеся при учете зависимости массы от скорости, но количественно эти отклонения больше. В то время как учет зависимости массы от скорости дает угловую скорость вращения орбиты Меркурия около 7" в столетие, замена теории тяготения Ньютона теорией тяготения Эйнштейна приводит к увеличению скорости вращения орбиты Меркурия до 45 в столетие. Приблизительно такие же результаты дают наблюдения. Все же точность этих наблюдений не столь высока, чтобы можно было считать, что OHI надежно подтверждают общую теорию относительности. Но во всяком случае можно считать, что эти результаты находятся в удовлетворительном согласии с выводами общей теории относительности. [c.386]

После открытия строения атома и других физических явлений энергетизм было быстро пошел на убыль, но с установлением Эйнштейном связи между энергией и массой Е — тс поднялась новая его волна — неоэнергетизм во главе с другим Нобелевским лауреатом Вернером Гейзенбергом. Из основных форм энергии, — заявил он, — три формы отличаются особенной устойчивость[о электрон, протон и нейтрон. Материя... состоит из этих форм энергии, к чему всегда следует добавлять энергию двин ення . На самом деле ничего не изменилось в материальном мире с выводом этой зависимости — как и раньше одни виды материи и формы движения превращаются в другие, но помимо массы покоя то появилось представление о динамической массе mg и переходе их друг в друга, ибо m=mo-fmg. Так, при слиянии вещественных частиц электрона и позитрона общей массой 2шо образуются частицы электромагнитного поля — фотоАЫ общей массой Emg, но Lmo— Zirig. [c.130]

Труд Бернулли, опирающийся на его многочисленные опыты, а в теоретической части на восходящий к Лейбницу принцип сохранения живых сил, чрезвычайно богат содержанием. Здесь под другим названием появляются понятия работы и, при сравнении достоинств различных машин, коэффициента полезного действия здесь изложены основы кинетической теории газов и выводится закон Бойля—Маряотта как частный случай более общей зависимости, в которой принят во внимание объем, занимаемый частицами воздуха здесь впервые решается важная задача об определении давления в установившемся потоке несжимаемой жидкости постоянной плотности р, движущемся со скоростью V. G помощью простых и наглядных физических соображений здесь выводится знаменитое уравнение Бернулли, которое теперь пишется в виде [c.192]

Двухосноориентированные волокнистые композиционные материалы, получаемые поперечной намоткой. В композиционных материалах, получаемых, например, поперечной намоткой, волокнистая структура является сбалансированной, т. е. следующие друг за другом слои ориентированы под углами -фи — -ф соответственно (см. рис. 18,б). В этом случае взаимное влияние двух слоев на коэффициент термического расширения можно определить, рассматривая общую зависимость напряжение — деформация для такой слоистой структуры. Выводы расчетных формул приведены в работе [13], однако экспериментальные данные о тепловом расширении таких материалов практически отсутствуют. [c.282]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

В этой главе выводятся основные зависимости безмоментной теории для оболочек общего вида. Идеальным при проектировании оболочки является решение, при котором удается заставить ее работать в напряженно-деформированном состоянии, близком к безмоментному, так что напряжения распределяются равномерно по толщине. Существуют и широко используются так называемые мягкие оболочки (гл. 6), для которых безмоментное состояние является единствешю возможным. При довольно общих предположениях о форме оболочки, нагрузке и условиях закрепления напряженно-деформировашюе состояние может быть представлено как сумма безмоментного и (нелинейного) краевого эффектов. Поэтому в данной главе рассматривается также круг вопросов, связанных с краевым эффектом [27]. [c.130]

При выводе более общей зависимости частоты генерации необходимо учесть, что сравнение различных излучателей должно проводиться с учетом теории подобия. При этом частотную зависимость имеет смысл искать в виде функции безразмерных параметров, относя соответствующие величины I, h, der, dp к диаметру сопла, как величине, определяющей длину ячейки и задающей диапазон изменения частоты. При сопоставлении излучателей с различными соплами, но с постоянными безразме рными параметрами, К = dp/d , R = с ст/( с, [c.84]

Геертсма и Смит рассмотрели случай отражения волны от поверхности раздела между непроницаемой твердой породой и насыщенной жидкостью пористой средой [293]. Они вычислили коэффициент поглощения по энергии (отношение энергии прошедших волн в среду Н- к полной падающей энергии, т. е. квадратов амплитуд смещений), причем при этом на поверхности раздела волна П-рода не возникает. Второй рассмотренный ими случай — падение волны из жидкости на пористую среду, насыщенную той же жидкостью, и в частности нри абсолютно жестком скелете среды, когда по среде + распространяется только волна давления (см. также 15). В общем случае часть энергии падающей волны уходит на возбуждение у поверхности раздела быстрозатухающей волны II рода. Эти результаты согласуются с полученными выше выводами о зависимости типа возникающих волн от способа приложения нагрузки. [c.138]

Выбор за основу построения теории д. у. т. внутренней энергии обеспечивает ей ту же последовательность в развитии, которая имеется и в развитии общей теории термодинамики, а именно сперва выводятся дифференциальные зависимости внутренней энергии, затем теплоты, энтропии, энтальпии, свободной энергии, термодинамического потенциала и т. д. Можно за основу построения д. у. т. выбрать и другую какую-либо функцию состояния, например энтропию, но, как мие кажется, при этом будет нарушено прямое и логическое развитие всей теории д. у. т. в целам. Кроме того, внутренняя энергия из всех функций состояния обладает наиболее простым физическим обоснованием. При выборе за основу построения теории д. у. т. внутренней энергии обеспечивается следующая последовательность ее развития. Прежде всего определяются значения частных производных внутренней энергии при различных независимых переменных. Выводы этпх соотношений и являются по существу основной частью рассматриваемой теории. Все же остальные выводы в ней являются простыми следствиями формул частных производных внутренней энергии. [c.439]

При отсутствии явных признаков цепь прозванивают с помощью низковольтного вольтметра, установленного на РЩ. Для этого провод вольтметра отсоединяют от минуса , наращивают и присоединяют к цепи, соединенной с неподвижным контактом БВ. На разных электровозах точка присоединения может быть в различных местах в зависимости от монтажа, в частности на электровозах ВЛЮ и ВЛ8 можно присоединить провод вольтметра к выводу общего демпферного резистора (сопротивления) всполюгательных ценей (при исправной высоковольтной вставке). Если вольтметр показывает напряжение при закрытых дверях ВВК, то это указывает на наличие замыкания. В этом случае можно начать проверку с отсоединения гибкого высоковольтного межкузовного шунта, соединяющего токоприемники и т. д. [c.237]

Не рассматривая самого общего случая, мы ограничимся сейчас выводом упомянутой зависимости в двух частных случаях 1) когда переносное движение среды поступательное и 2) когда переносное движение среды есть вращение вокруг неподвижной оси. В настоящем параграфе остановимся на первом из Э1их двух случаев. [c.204]

В. А. Кривоуховым, Т. Н. Лоладзе, А. М. Розенбергом, Н. Н. Зоре-вым и др. при выводе теоретических зависимостей, все они базируются на том положении, что процесс резания является разновидностью процесса пластического деформирования, подчиняющегося тем же закономерностям, которые имеют место при растяжении, сжатии, кручении и т. п. Это позволяет формулы, связывающие составляющие силы резания с физико-механическими характеристиками обрабатываемого материала и параметрами режима резания, строить иа основании законов пластического деформирования, общих для различных видов деформации. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...