Дальнейшие приближения

Мы не будем рассматривать дальнейшие приближения. [c.436]

Если G t) имеет вид Л1 os mi + sin mi и при некотором приближении оказывается, что р = т, то надо искать дальнейшие приближения. [c.299]

Рассмотрим получение дальнейших приближений. [c.334]

Теория относительности делает значительный шаг вперед по сравнению с классической физикой, для которой пространство и время были самостоятельными, не связанными друг с другом категориями. Рассматривая время и пространство в их неразрывной связи, теория относительности дает более глубокие представления о пространстве и времени, являющиеся по сравнению с представлениями классической физики дальнейшим приближением к соотношениям объективного мира. Развитие этих представлений мы имеем в так называемой общей теории относительности, которая рассматривает не только равномерное, но и ускоренное движение систем отсчета. Общая теория относительности приходит к выводу о зависимости свойств пространства и времени от распределения материальных масс. Таким образом, метафизическое представление об абсолютном времени и абсолютном пространстве, существующих независимо от материи и наряду с нею ( вместилище тел и чистая длительность , как утверждал Ньютон), заменяется представлениями, рассматривающими пространство и время как формы существования материи, в соответствии с концепцией диалектического материализма. [c.468]

Поэтому при подготовке книги ко второму изданию ее переработка проводилась только в направлении дальнейшего приближения к этим целям. В таком смысле книга была серьезно пересмотрена как по содержанию, так и по методике изложения материала. [c.9]

Б рамках адиабатического приближения и валентной аппроксимации волновая функция системы остается зависящей от координат всех валентных электронов. Поскольку последние взаимодействуют между собой, переменные в уравнении Шредингера (7.10) не разделяются. Поэтому для решения задачи требуются дальнейшие приближения. [c.212]

Построение дальнейших приближений представляет собой сложную математическую задачу. Мы ограничимся только полученными результатами. [c.287]

Этому значению соответствует относительная глубина Дс = 0,54 и = 1,78 (таблица приложения 1), Так как значение Дс практически не изменилось, дальнейших приближений не требуется. [c.251]

Уточняя значения AV = 0,8683, определяем tg0,. = 1,487 (0 = 56,07°). Это значение угла 0с достаточно близко к найденному во втором приближении (5б°07 ), поэтому дальнейшее приближение можно не производить. Итак, принимаем 9с = [c.127]

Во втором приближении с помощью г—5-диаграммы, представленной на рис. 1-1 (лист 4) [12], по уточненному значению энтальпии 2 = 4,53-10 м /с и 5з = =9,18-10 м2/(с2-град) определим р2 = 56-10 кгс/м Рз=0,55 кгс-с /м и подсчитаем А1/ = 0,864 М,11 = 9,14 У = 2930 м/с. Теперь уточним энтальпию за скачком 3 = 4,46-10 м /с . Так как полученное значение 2 близко к найденному выше 2 = 4,53-10 м2/с , дальнейшие приближения можно не производить. [c.130]

Отсюда 3 о 0,148 Ю Д = 0,148 10 Ю" = 0,148 м. Это значение мало отличается от заданной величины = 0,149 м, поэтому дальнейшего приближения можно не делать. По полученным данным определяем силу [c.360]

Дальнейшие приближения не дают существенного уточнения. [c.71]

Таким образом мы уверены, что второе приближение не даст в Q какого-либо члена, который возрастал бы со временем t следовало бы однако еще посмотреть, не могут ли образоваться подобные члены при дальнейших приближениях. [c.428]

Чтобы достигнуть дальнейшего приближения, необходимо снова рассмотреть задачу, учитывая при этом и вращение Земли. Как раз этим мы и намерены здесь заняться, рассматривая, кроме того, тяжелое тело как движущееся в пустоте, т. е. оставляя в стороне сопротивление воздуха. [c.116]

Теперь, очевидно, будет интересно рассмотреть задачу о движении сферического маятника, учитывая это вращение, или, по крайней мере, подойти к дальнейшему приближению, которое было бы достаточным для выявления в относительном движении сферического маятника (по отношению к Земле) некоторых особенностей, доступных опытной проверке, которые отличают его ог движения, изученного раньше, т. е. от движения, которое наблюдалось бы, если бы Земля была в покое (или в прямолинейном и равно-мерно.м поступательном движении) относительно неподвижных звезд. [c.158]

Чтобы получить дальнейшее приближение для х, подставляем в первое из уравнений (2.26) значение ср, полученное по формуле /38 [c.38]

Удобство параболической модели заключается в том, что, зная высоту микровыступа и эмиттирующую площадь, можно срезать верх параболоида, практически не изменив при этом высоту эмиттера, чего нельзя сделать при конической модели, как в [207]. Колокол служит дальнейшим приближением к реальной форме микровыступа и нужен для более точных приближений, чем оценочная параболическая модель. Более сложные аппроксимации [211] не имеют смысла из-за отличия реальной формы микровыступов от теоретической. [c.149]

Дальнейшие приближения (/>1) можно получить последовательно по аналогии с изложенным выше. Их практическое применение сопровождается прогрессивным возрастанием объема вычислений, который становится сопоставимым с прямым использованием уравнений (7.13), дающих теоретически точные результаты при устранении необходимости особого исследования, в каждом конкретном случае сходимости рядов (7.19) и (7.20), чего, строго говоря, требует теория возмущений. [c.132]

Представляет интерес, как ведет себя величина при дальнейшем приближении к стенке, и падает ли она до нуля на стенке, в связи с чем было проведено более детальное исследование потока в непосредственной близости от стенки. Для этой цели было произведено усиление увеличения микроскопа со 105 [c.122]

Профилирование может производиться в соответствии с известными законами, подчиняющими параметры пара в зазоре определенному изменению по радиусу. Хотя после косого фрезерования углы входа и выхода получаются переменными по высоте лопатки, они обычно не удовлетворяют требованиям теплового расчета. При этом необходимо чтобы разности углов входа и выхода в сечениях были близки к расчетным. Дальнейшее приближение этих углов к заданным тепловым расчетам достигается поворотом промежуточных сечений по отношению к корневому вокруг общей для всех сечений оси вращения, до получения необходимых углов. Выбор единой для всех сечений оси вращения позволяет обрабатывать с одной установки одну сторону лопатки. [c.62]

Примечание. Согласование между начальным и конечным значениями Ts в расчете (т. е. 304,5 и 304,7° К) оказалось настолько хорошим, что отпадает необходимость в дальнейших приближениях. Найденное процентное уменьшение скорости конденсации уже обладает точностью, достаточной для практики. [c.251]

Для дальнейшего приближения овалов к кругам Э. Л. Блох и А. С. Гиневский [6] объединили схемы рис. 20, а и 20, б и произвели наложение равномерного потока на поток от решетки диполей с моментом т и решетки двойных вихрей с циркуляцией у, расположенных вдоль мнимой оси на расстояниях с от диполей (рис. 20, в). [c.61]

Для случаев а) и г) поправки не требуется в случае б) принимается /(2) (х) =/(])( ) + К (х, Х 2))-, наконец, в случае в) f(2) (-V) = /(1) (л ) — К (х, х 2))-Построение дальнейших приближений очевидно. [c.68]

Следовательно, рассмотрение в первом приближении показывает, что центробежная сила, развиваемая качающимся маятником, вызывает, во-первых, появление второй гармоники колебаний исполнительного органа, причем амплитуда второй гармоники перемещения, определяемая (20), невелика по сравнению с амплитудой первой гармоники, так как амплитуда угла качания маятника мала во-вторых, определяемое (21) смещение среднего положения колеблющегося исполнительного органа, которое может быть не малым, если мал коэффициент жесткости Сх. В первом приближении мы не рассматривали обратного влияния колебаний исполнительного органа на качания маятника. Дальнейшие приближения показывают, что как колебания исполнительного органа, так и качания маятника складываются из бесконечного ряда гармоник, амплитуды которых быстро убывают с возрастанием номеров гармоник. [c.244]

Итак, приближенное решение вариационных задач статистической динамики по методу множителей Лагранжа для простейших нелинейных систем обеспечивает высокий уровень точности уже при учете моментных соотношений второго порядка. В отличие от метода редукции уравнения относительно моментных функций здесь удовлетворяются не приближенно, а в строгом соответствии с совместной плотностью вероятности фазовых переменных. При этом форма распределения выбирается не произвольно, а на основе вариационного принципа максимума энтропии. Однако построение дальнейших приближений, которые могут потребоваться для системы с существенными нелинейностями, связано с громоздкими вычислениями. Привлечение моментных соотношений более высокого порядка приводит к усложнению выражения для р и резкому увеличению машинного времени на реализацию численного алгоритма. В связи с этим ниже рассмотрены другие варианты прямого метода решения вариационных задач, более удобные для практической реализации. [c.61]

Из этого выражения следует, что с увеличением предварительного натяжения пружины, определяемого параметром Ь, дисперсия на выходе нелинейной системы уменьшается. Дальнейшие приближения с использованием вариационного метода показывают, что распределение координаты р (и) становится более островершинным по сравнению с нормальным законом. [c.112]

Точное и строгое осуществление предлагаемого подхода довольно сложно и приводит к чрезвычайно громоздким уравнениям. С другой стороны, основные результаты механики разрушения имеют весьма простой вид. Чтобы достичь согласия, следует насколько возможно упростить аналитическую часть вычислений, опустив множители порядка единицы, а также малые дополнительные члены. Поэтому многие соотношения, приводимые в дальнейшем — приближенные, а часть из них содержит знак равенства порядка величин. Примером служит оценка (4.41) критического уровня повреждений. [c.139]

Общая формула (25) дает возможность получать и дальнейшие приближения для величины р. В самом деле, исходя из определенной формы изгиба, мы получаем для критической скорости величину, большую действительной. Для получения точного значения ш р нужно из всех возможных форм изгиба выбрать ту, которой соответствует минимум выражения (25). Общее решение этого вопроса представляет задачу вариационного исчисления. Мы можем как угодно близко подойти к этому решению и подобрать кривую изгиба, сколь угодно близкую к действительной, или следующим путем задаемся формой кривой изгиба и представляем прогиб т] в виде ряда [c.261]

И Ga. Для получения следующего приближения поступаем так найденные значения моментов Gi и Gi вставляем в третье уравнение системы (4) и из него находим N. Подставив полученное таким образом значение N в первые два уравнения той же системы, найдем более точные выражения для Ti и Т , при помощи которых можно получать дальнейшие приближения, повторяя расчеты в прежнем порядке. [c.300]

Если бы мы для рассматриваемого случая пожелали найти дальнейшие приближения и вставили найденные значения Gi, G, в уравнения (4) то для Ti, Tj получились бы величины, отличаюш,иеся от ранее найденных (3) членами порядка [c.301]

Поскольку (ро)р л т достаточно близки, то дальнейших приближений не делаем и полагаем, что давление Рдрн = 0,287 кгс/см (2,82 - 10 Па) найдено достаточно точно. Коэффициент донного давления [c.299]

Aq(o2 = 0 молено считать решением (33 ) в начальном приближении. Дальнейшие приближения Д +1ш2(ср) ( = 0, 1, 2,. ..) можно находить по методу Ньютона —. Канторовича, заключающемуся в том, что решение дифференциального уровнедия достигается путем иоследовательных уточнений начального приближения, получаемых из линейных дифференциальных уравнений. Этот метод приводит к уравнению [c.57]

В дальнейшем приближение Милна — Эддингтона стало применяться также и в теплофизике, хотя значительно реже, чем хорошо известные дифференциально-разностное и диффузионное приближения. Сравнительно недавно [Л. 57] с помощью приближения Милна —Эддингтона была решена задача переноса излучения в плоском слое ослабляюш, ей среды при заданном поле температур и произвольных индикатрисах рассеяния. В [Л. 75, 76] была предпринята попытка уточнить рассматриваемое приближение на случай неизотропного распределения интенсивности и решить с его помощью ряд задач теплообмена излучением в плоских слоях среды. [c.183]

Применение правила Трутона. Несмотря на простоту и удобство уравнения (5-85), многие авторы делают дальнейшие приближения. Используется правило, сформулированное Трутоном (1884). Оно гласит, что скрытые теплоты испарения, отнесенные к 1 молю вещества, приблизительно равны постоянной, умноженной на абсолютную температуру, а именно [c.195]

Характер температурной зависимости величины % для ферромагнетиков иллюстрируется рис. 3-2 (на этом графике изображена температурная зависимость магнитной проницаемости л = 1 + 4яу. = 1 -Н (4я"/)/а для железа при Я = 0). Как видно из этого графика, с приближением к точке Кюри при Я F= onst магнитная восприимчивость ферромагнетика возрастает, достигая максимума вблизи точки Кюри, а в непосредственной близости от точки Кюри резко уменьшается — так называемый эффект Гопкинсона (этот эффект наблюдается только в слабых магнитных полях). Появление этого максимума обусловлено значительным уменьшением магнитной анизотропии ферромагнетика вблизи точки Кюри, благодаря чему процесс намагничения ферромагнетика становится более легким , а уменьшение X при дальнейшем приближении к точке Кюри определяется исчезновением спонтанной намагниченности ферромагнетика при Т = в. При Г 0 величина % продолжает уменьшаться с ростом температуры, причем зависимость % от Т в этой области описывается законом Кюри—Вейсса (3-14) 3-3. [c.45]

При дальнейшем приближении к металлу шва наряду с шаровидным графитом образуется мартенсит. В зоне перемешивания основного и наплавленного металла (справа) образовались ледебурит,и мартенсит. Не перемешавшийся металл шва (справа у края) непротравлен. Структура его соответствует структуре, показанной на фото 5.12. [c.71]

При использовании схемы свободного следа предварительно находились нагрузки для жесткого следа. По полученным таким образом значениям интенсивности присоединенных вихрей определялась деформированная форма концевых вихрей. После этого для новой формы вихрей вычислялись индуктивные скорости и аэродинами1 ские нагрузки. Поскольку форма свободного следа мало зависит от деталей изменения циркуляции присоединенного вихря, дальнейшие приближения обычно не требуются. Анализ экспериментальных аэродинамических нагрузок несущего винта показывает, что нагрузки на стороне наступающей лопасти максимальны, когда сошедший с впереди идущей лопасти вихрь впервые приближается к следующей лопасти. С ростом if) во время прохождения лопасти вблизи вихря эта нагрузка уменьшается. В работе [J.30] установлены причины такого снижения нагрузок, которые состоят в следующем. При сближении внешнего вихря и лопасти происходит изменение его свойств, в частности может произойти резкое увеличение (распухание) ядра вихря. Кроме того, внешний вихрь взаимодействует со сходящими с лопасти продольными вихрями, которые объединяются с внешним вихрем в результате диффузии. Причиной снижения вызванных внешним вихрем нагрузок может быть и местный отрыв потока вследствие больших радиальных градиентов давления на лопасти. Эти эффекты моделировались в работе [S.47] путем увеличения ядра вихря при его встрече с лопастью и распространения такого распухания ядра вверх по потоку. Оказалось, что введение вызванного лопастью и распространяющегося вверх по потоку распухания вихря достаточно для удовлетворительного расчета аэродинамических нагрузок. Переход к схеме несущей поверхности приводит к существенному снижению расчетных нагрузок, вызванных приближающимися к лопасти вихрями, но этого оказывается все же недостаточно для того, чтобы такие нагрузки хорошо согласовывались с экспериментальными. Нужно заметить, что описанный выше способ [c.670]

Сделаем дальнейшее приближение, заменив подынтегральное выражение его значением на некотором эффективном радиусе /"эфф, что.эквивалентно допущению, что вся нагрузка лопасти сосредоточена на радиусе Гэфф. Тогда интегрирование по лопасти отпадает, и для одностороннего спектра звукового давления получаем [c.841]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...