Тела с малым сопротивлением

Распределение давления на поверхности тел с малым сопротивлением, определенное путем измерений, как правило, очень хорошо совпадает с теоретическим распределением, соответствующим потенциально- [c.262]

Отличительная особенность тел с малым сопротивлением заключается в том, что при обтекании таких тел жидкость спереди них должна правильно разделяться, а сзади—так же правильно опять смыкаться. Тело, изображенное на фиг. 57 (стр. 109), в высокой степени удовлетворяет этому требованию. Сопротивление тела такой формы, состоящее, как мы увидим ниже, почти исключительно из сопротивления трения, чрезвычайно мало по сравнению с размерами тела. Экспериментальные исследования в аэродинамической трубе показывают, что оно составляет только [c.150]

А. Н. Лодыгин построил ряд ламп накаливания с телом накала малого сопротивления из стерженьков ретортного угля. Лодыгин широко демонстрировал пригодность этих ламп для внутреннего и наружного электрического освещения. [c.137]

В результате интегрирования по объему V уравнения (2.5) для тела с малым термическим сопротивлением получим [c.34]

Для тела с малым термическим сопротивлением дифференциальное уравнение примет вид [27] [c.200]

В результате интегрирования по объему V уравнения нестационарной теплопроводности вида (1.64) для тела с малым термическим сопротивлением с учетом (4.1) получим [c.154]

Проблемам смазки посвящено много работ, как экспериментальных, так и теоретических. Получены полимерные смазки, введение которых даже в ничтожных количествах в несколько раз снижает сопротивление малых судов. Объяснение этого эффекта находят в том, что длинные молекулы полимеров, из которых состоит смазка, гасят пристеночные пульсации возникающей турбулентности и увеличивают толщину пристеночного слоя, в котором происходит резкое изменение скорости. Это приводит к падению градиента скорости, что влечет за собой падение напряжения трения на обтекаемой поверхности. Не меньшее количество работ посвящено и проблеме определения формы тел с наименьшим сопротивлением при движении в жидкости. Существенно меньше работ посвящено принципам создания тяговой силы. [c.302]

Обычно материалы с малым сопротивлением на срез характеризуются и малой твердостью, вследствие чего указанное произведение стремится к постоянству. Однако нанесенная тонкая пленка мягкого материала на поверхность твердого тела обеспечивает малую площадь касания соприкасающейся пары и малое сопротивление на срез. [c.169]

При обратном вращении кольца основание стружки стремится увлечь за собой инструмент. Режущая кромка работает на растяжение, и так как хрупкие тела оказывают малое сопротивление растяжению, силы слипания стружки с резцом оказываются вполне достаточными для разрушения режущей кромки инструмента. Наиболее часто откалывается носик резца значительных размеров. Это по-видимому, вызвано тем, что режущая кромка, обволакиваемая обрабатываемым материалом по передней и задней поверхностям, находится в состоянии всестороннего неравномерного сжатия. Поэтому на участке контакта с деталью режущая кромка, находясь в состоянии всестороннего сжатия, становится прочнее, и инструмент разрушается вдали от режущей кромки. [c.11]

Рассмотрим задачу о падении тела в воздухе с малой по сравнению с радиусом Земли высоты. Тогда действующую на тело силу тяжести Р и плотность воздуха р можно считать величинами постоянными. Полагая одновременно, что при падении тело движется поступательно, будем его рассматривать как материальную точку. Действующую на тело силу сопротивления воздуха определяем по формуле (8) пз 76 ее модуль [c.196]

Разобранный пример с лифтом, движущимся с ускорением а>о, равным ускорению g свободного падения тел вблизи поверхности Земли, представляет собой простейший пример осуществления невесомости. Аналогичное явление невесомости обнаруживается в кабине самолета, совершающего свободное поступательное движение под действием силы тяжести при выключенных двигателях и в столь разреженных слоях атмосферы, что можно пренебречь сопротивлением и подъемной силой, возникающими при взаимодействии самолета с окружающей его воздушной средой (или в обычной атмосфере при специальном управлении самолетом). Невесомость испытывают также космонавты при поступательном движении ракеты на пассивном участке ее траектории ( 105) при пренебрежимо малом сопротивлении воздуха. [c.427]

Характер зависимости от скорости для сил трения между двумя твердыми телами и сил трения между твердым телом и жидкостью (или газом) оказывается совершенно различным. Наиболее существенным в этом различии является совершенно разное поведение тех и других сил при малых скоростях. Именно, в случае соприкосновения твердых тел, как бы ни была мала скорость их относительного движения, силы трения всегда имеют конечную величину и сохраняют конечную величину, когда относительная скорость движения падает до нуля. В случае же соприкосновения твердого тела с жидкостью или газом силы трения и сопротивление среды с уменьшением скорости также уменьшаются и падают до нуля, когда скорость тела относительно среды падает до нуля. [c.195]

Тело брошено под углом а к горизонту с начальной скоростью Va. Считая, что сопротивление воздуха движению тела пренебрежимо мало, определить а) траекторию, б) наибольшую высоту подъема тела, [c.21]

При падении тела на Землю с большой высоты, на которой плотность атмосферы мала, сопротивление воздуха в начале падения тела также мало. Но падение тела не будет свободным, так как на тело кроме силы тяжести действует сила сопротивления воздуха. В теле возникнут небольшие деформации и силы упругости, действующие между отдельными частями тела. Упругие силы, направление которых совпадает с направлением силы тяжести, и будут весом. По мере увеличения плотности атмосферы при падении тела сопротивление воздуха возрастает. При этом возрастут деформации тела и его вес. Когда сила сопротивления воздуха станет равной значению действующей на тело силы тяжести, его падение будет происходить с постоянной скоростью и вес достигнет того же значения, что и у тела, находящегося в покое. Сила сопротивления воздуха направлена противоположно скорости тела и может только уменьшать ее. Но, например, реактивная сила действует как в направлении, совпадающем со скоростью движения тела, увеличивая ее, так и в противоположном направлении, тормозя движение тела. [c.98]

При движении жидкости с малыми скоростями (малые числа Маха) для создания минимального сопротивления следует закруглять носовую часть тела и удлинять хвостовую, чтобы уменьшить образование вихрей за телом. [c.234]

Из рис. 4.5 видно, что при Bt 100 температура стенки перестает зависеть от условий теплообмена на границах тела. Это объясняется тем, что при этом тепловое сопротивление внешнего теплообмена становится несоизмеримо малым по сравнению с внутренним сопротивлением, и потому температурное поле определяется условиями распространения теплоты внутри тела. [c.297]

Для большинства жидкостей величина силы при этом может быть любой сколь угодно малой. Однако существуют жидкости с настолько упорядоченной молекулярной структурой, что требуется некоторое начальное усилие для осуществления сдвига. Такие жидкости называют пластичными. Если время действия сдвигающей силы мало по сравнению с то непрерывного перемещения молекул вообще не возникает, и жидкости, как твердые тела, оказывают упругое сопротивление сдвигу. Если время действия сдвигающей силы больше то возникает течение и проявляется вязкость, т. е. сопротивление сдвигу. Сила сопротивления может о>казаться так же, как в газах, пропорциональной скорости деформации. В этом случае жидкости называют ньютоновскими. Если связь между силой сопротивления и скоростью деформации отлична от линейной или начальное сдвиговое усилие не равно нулю, то жидкости называют неньютоновскими. [c.11]

Для сферического носка (рис. 6.2.5) вдув дополнительной массы газа в пространстве перед телом заметно снижает сопротивление как при короткой, так и при длинной иглах. В случаях, когда водород воспламеняется, сопротивление снижается значительнее уже при достаточно малых расходах газа, однако с их увеличением эффект снижения уменьшается. [c.402]

Значение коэффициента if лежит в пределах O if l. Однако нахождение его конкретных значений в ряде случаев затруднительно, поэтому при постановке эксперимента стремятся обеспечить условия, при которых ij = l. Эти условия имеют место, когда термическое сопротивление тела IjX мало по сравнению с термическим сопротивлением теплоотдачи 1/а. В этом случае весь температурный перепад сосредоточен в пограничном слое жидкости, омывающей поверхность тела, а температура тела выравнивается, т. е. Ьр= = 0i и 1 з= 1. [c.187]

Рис. 41. Тепа обтекаемой формы а) симметричное обтекание тела с очень малым сопротивлением, 6) несимметричное обтекание с подъемной силой.

Напомним, что сила сопротивления движению тел с постоянной поступательной скоростью в вязкой жидкости при малых числах Рейнольдса пропорциональна первой степени скорости, а в идеальной жидкости, когда парадокс Даламбера не имеет места, пропорциональна квадрату скорости. [c.262]

Трение несжимаемой жидкости. Вывод дифференциальных уравнений и граничных условий. Течение жидкости по длинной цилиндрической трубе. Введение допущений, что жидкость прилипает к твердому телу, с которым соприкасается, и что скорости бесконечно малы. Равномерное вращение в жидкости шара относительно диаметра, или эллипсоида вращения относительно оси симметрии в случае, когда снаружи жидкость не ограничена, или ограничена концентрической шаровой поверхностью, или соответственно поверхностью софокусного эллипсоида. Вычисление момента сил, действующих на шар или эллипсоид. Сопротивление шара, равномерно поступательно движущегося в жидкости. Вращательные колебания шара. Колебания шара при которых центр движется вперед и назад [c.306]

При малом, но конечном значении приведенного числа Био (Bi = a h/A.< I), когда термическое сопротивление тела мало по сравнению с суммарным термическим сопротивлением теплообмена конвекцией и излучением, перепад температуры по толщине h тела с полостью (см. рис. 2.2) оказывается незначительным по сравнению с разностью Г(Р) - Т(Р) и температуру тела в этом направлении можно считать неизменной (тонкостенное в тепловом отношении тело). Тогда граничные условия, заданные по этому направлению, объединяются с дифференциальным уравнением теплопроводности в одно выражение, причем оно не содержит производных от температуры в указанном направлении. [c.31]

Литье в кокиль. Другим примером литья, при котором имеет место весьма малая интенсивность охлаждения отливки, является литье в окрашенный изнутри кокиль (рис. 1, б). Слой теплоизоляционной краски, которой покрывается внутренняя поверхность формы, как известно, обладает высоким термическим сопротивлением. По этой причине перепад температуры по сечению отливки пренебрежимо мал сравнительно с перепадом температуры в слое краски. Так же мал перепад температуры по сечению тела формы, так как термическое сопротивление металлической формы соизмеримо с термическим сопротивлением отливки. Это означает, что при литье в окрашенный изнутри кокиль наряду с малой 156 [c.156]

Такие условия встречаются на практике в тех случаях, когда термическое сопротивление на поверхности тела пренебрежимо мало (бесконечно большая интенсивность теплообмена) по сравнению с сопротивлением самого тела. При этом температура поверхности тела практически равна температуре окружающей среды (граничное [c.41]

Тела с малым сопротивление Во веек тех случаях, когда приходится иметь дело с обтеканием тел, обладающих большим сопротивлением, методы классической гидродинамики, т. е. динамики идеальной жидкости, не приводят к практ51ческн приемтемым результатам. Но в тех случаях, когда обтекаемые тела обладают небольшим сопротивлением, эти методы вполне применимы. В большинстве практических случаев— в особенности в авиационной и дирижаблестроите.тьной технике — задача сводится как раз к тому, чтобы свести сопротивление, обычно вредное, к минимуму. Поэтому эта область представляет собою широкое поле для применения именно классической гидродинамики. Этим обстоятельством и объясняется тот прогресс, который сейчас наблюдается в области авиации и воздухоплавания благодаря новейшим исследованиям движений воздуха, причем воздух понимается именно как жидкость без трения вспомним хотя бы о разработка наивыгоднейших форм корпуса дирижаблей, о теории крыла и пропеллера, И обратно, практические вопросы, выдвинутые авиационной техникой, дали толчок к дальнейшему развитию методов классической гидродинамики. [c.150]

Тела с малым сопротивлением 150 Термоэлектрический анемометр 246 Толщина вытеснения 86 Траектории, придание им тидимости 275 [c.283]

Для расчета приходится обосновывать не только модель реальной конструкции формы деталей, число степеней свободы, характер внешних и внутренних связей и т.д., приходится наделять определенными свойствами и сами твердые тела и рабочие жидкости. Причем, свойства, которыми наделяется модель, зависят от действующих нагрузок и целей расчета. Например, для задач статики, кроме особьох случаев, нет смысла учитывать вязкость жидкости и вязкость деформируемого твердого тела. В задачах гидродинамики можно не учитывать сжимаемость жидкости, если скорость ее движения значительно меньше скорости звука (М 1). При вынужденных колебаниях системы с малым сопротивлением можно не учитывать силы сопро- [c.15]

Метод интегральных соотношений в изложенной форме может быть применен и к расчету гиперзвуковых течений около тонких тел с малым затуплением переднего конца. Как уже говорилось, при обтекании таких тел вблизи поверхности тела образуется слой с высокой энтропией и малой плотностью газа. В этом слое нарушается закон плоских сечений и тем самым нарушается предположение, приводящее к эквивалентности задачи обтекания и задачи нестационарного движения газа на плоскости. Однако при использовании описанного метода интегральных соотношений теми ч ленами в них, которые связаны с наличием продольного движения газа в пространстве, можно пренебречь, так как они малы вследствие мадой массы газа, протекающего в высокоэнтропийном слое. Внутреннюю же энергию газа, текущего в этом слое, нужно учитывать, так как толщина слоя не мала. В этих предположениях Г. Г. Черный (1957) дал первые теоретические решения задач о неавтомодельном обтекании тел, рассмотрев обтекание тонкого клина и тонкого конуса с малым затуплением переднего конца. При решении этих задач, как уже говорилось ранее, были установлены законы подобия гиперзвукового обтекания затупленных клиньев и конусов. Было также установлено важное качественное отличие обтекания затупленных профилей и затупленных тел вращения. При обтекании профиля крыла малое затупление его кромки повышает давление на значительной части профиля, так что его сопротивление больше суммы сопротивления заостренного профиля и затупления. При обтекании тела вращения малое затупление переднего конца понижает давление на большом участке поверхности тела, так что его сопротивление меньше суммы сопротивления заостренного профиля и затупления. Более того согласно при- ближенной теории сопротивление очень тонкого затупленного конуса может быть даже несколько меньше сопротивления одного только острого [c.199]

Коэффициент пропорциональности т выражает значение HJHii сопротивления пространства, приходящуюся на единицу ускорения и называется инертной массой точки. Таким образом, инертная масса ючки является своеобразным коэффициентом сопротивления пространства. Для малых скоростей движения точки по сравнению со скоростью света масса не завист от скорости и является величиной постоянной. Физическое просчранство ведет себя как идеальная жидкость, которая тоже не оказывает сопротивления движению тел с постоянной скоростью. При больших скоростях масса зависит от скорости. [c.594]

Можно поставить вопрос о том, какова должна (5ыть форма тела (при заданной, например, площади его сечения) для того, чтобы оно испытывало при движении в жидкости по возможности малое сопротивление. Из всего предыдущего ясно, что для этого во всяком случае необходимо достичь по возможности более позднего отрыва отрыв должен произойти поближе к заднему концу тела так, чтобы турбулентный след был как можно более узким. Мы уже знаем, что возникновение отрыва облегчается наличием быстрого возрастания давления вдоль обтекаемого тела вниз по течению. Поэтому необходимо придать телу такую форму, чтобы изменение давления вдоль него, — в той области, где давление возрастает, происходило по возможности медленно и плавно. Этого можно достичь приданием телу удлиненной (в направлении обтекания) формы, причем оно плавно заостряется в направлении обтекания так, что стекающие с разных сторон поверхности тела потоки как бы плавно смыкаются без того, чтобы им пришлось где-либо обтекать какие-нибудь углы или же сильно поворачивать по отношению к направлению набегающего потока. Спереди же тело должно быть закруг.лено при наличии здесь угла скорость жидкости на его краю обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), вслед за чем произошли бы сильное возрастание давления вниз по течению и неизбежный отрыв. [c.258]

Кроме расчета брусьев сопротивление материалов занимается расчетом пластин и оболочек, т. е. тел, имеющих малую толщину по сравнению с другими размерами (например, резервуары, трубы, общивка кораблей и самолетов). Тела, у которых все три измерения одинакового порядка, называются массивами (например, фундаменты, станины станков). Расчеты пластин, оболочек и массивов в настоящем учебнике не рассматриваются. [c.177]

При гиперзвуковом обтекании тонкого тела с затупленной носовой частью образуется отошедшая ударная волна, в передней части которой давление возрастает настолько сильно, что даже при малых размерах затупления аэродинамическое сопротивление может сугцественно увеличиться. Мимо этого факта нельзя пройти в связи с тем, что реальные тела (крылья, фюзеляжи, корпуса ракет) всегда бывают затуплены. Осухцествить полет идеально заостренного тела нельзя хотя бы потому, что при больших скоростях полета нагревание воздуха около носовой [c.124]

Пренебрегая давлением Ро и весом тела tng как малыми величинами по сравнению с силой сопротивления и интегрируя уравнение (2.4.82) совместно с начальными условиями, находим скорость и ускорение при глубине внедрения к бкон [c.184]

Основные закономерности регулярного теплового режима были подробно исследованы Г. М. Кондратьевым [40], который определил основные связи, существующие между темпом охлаждения т, с одной стороны, и физическими свойствами тела, его формой, размерами и условиями охлаждения — с другой. Это позволило разработать методы приближенного расчета нестационарных температурных полей, методы моделирования нестационарных процессов в сложных объектах, дать оценки неравномерности температурных полей в различных условиях и т. д. На основе теории регулярного режима были предложены и получили широкое распространение а практике новые методы определения теплофизических свойств веществ а, X, с, термических сопротивлений R, степени черноты тел е, коэ4х ициентов теплоотдачи а. Преимуществом таких методов является простота техники эксперимента, высокая точность получаемых результатов и малая затрата времени на проведение эксперимента. [c.243]

С целью проверки полученных рекомендаций и выводов была проведена серия экспериментов по изучению газорегулируемой ТТ открытого типа. Исследуемая труба имела длину 1,5 м, внешний диаметр 10 м и состояла из испарителя и конденсатора. Испаритель был из меди, имел форму медного полого цилиндра длиной 500 мм, на внутренней поверхности которого было 16 аксиальных прямоугольных канавок шириной 0,4 мм и глубиной 0,6 мм. Выбирался он с малым термическим сопротивлением с целью получения высоких значений коэффициента температурной чувствительности, а также уменьшения пульсаций температуры и давления. Цилиндрический конденсатор был выполнен из термостойкого стекла длиной 1 м для уменьшения аксиальной составляющей теплового потока в зоне раздела пар—газ и визуализации процессов. Конденсатор имел гибкое соединение с испарителем и мог изменять угол наклона от —90 до +90°. На внешней поверхности испарителя имитировались граничные условия II рода (три секции омического нагревателя), а на внешней поверхности конденсатора— III рода (сб 10 Вт/(м -К)). Поля температур измерялись хромель-копелевыми термопарами, а также пленочным термонйдикатором на базе жидких кристаллов (в зоне раздела пар—газ). В качестве тепло-нос1 теля использовался этиловый спирт, а неконденси-рующегося газа — воздух или фреон-11. Отношения молекулярных весов имели значения /См= 1,324 и /См = 0,276 соответственно. Диаметр парового канала конденсатора намного превышал минимальное пороговое значение da для пары этанол—фреон-11. По результатам эксперимента были построены графики, показанные на рис. 9. Распределение температуры в области парогазового фронта соответствовало расчетам и рекомендациям. Протяженность зоны раздела этанол — воздух составила 0,004,а зоны этанол — фреон-11 —0,5 м, т. е. на два порядка больше. Аналогичные результаты были получены при отрицательных углах наклона конденсатора (испаритель над конденсатором). [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...