Вязкость объемная (вторая)

Коэффициент пропорциональности называют объемной вязкостью или второй вязкостью. Объемная вязкость заметно проявляется при течении многофазных сред и реагирующих газов. [c.13]

И Лз являются комплексными собственными значениями, описывающими затухающие колебания, в то время как Л3, Л4 и Л5 соответствуют затуханию без колебаний. Сама форма коэффициентов четко определяет физическую природу происходящих процессов. Первая и вторая моды описывают распространение звуковой волны в двух противоположных направлениях со скоростью Us. [см. (12.6.16)] и ее затухание из-за диссипации, обусловленной обычной и объемной ( второй ) вязкостью и теплопроводностью. Коэффициент затухания имеет вид [c.78]

Коэффициент пропорциональности I называют объемной вязкостью или второй вязкостью. Объемная вязкость имеет ту же размерность, что и сдвиговая. [c.373]

В формулы (2.27), (2.28) входят два параметра I и (.i. Если >. = 1 = О, то тензор напряжений вязкой жидкости обращается в тензор напряжений идеальной жидкости. Коэффициент (х называют коэффициентом вязкости (или сдвиговой вязкости), X— вторым коэффициентом вязкости (или коэффициентом объемной вязкости). Часто коэффициентом объемной вязкости назы- [c.76]

В гидродинамике помимо вязкости г) вводят тэк называемую вторую вязкость ( объемную вязкость) по формуле [c.431]

Критерий энергетической оценки Е для реакторов с шаровыми твэлами определяется четырьмя независимыми друг от друга сомножителями первый из них характеризуется только параметрами шаровой укладки (диаметр шарового твэла, объемная пористость активной зоны т) второй отражает физические свойства газового теплоносителя (теплопроводность X, удельная теплоемкость Ср, газовая постоянная R и динамическая вязкость ji) третий определяется параметрами газового теплоносителя (средним давлением в активной зоне р, нагревом газа в зоне ДГг, средней абсолютной температурой 7 pi i четвертый — средней объемной плотностью теплового потока qv и геометрией активной зоны. [c.92]

Коэффициент V = >. + 2/3)j, называется коэффициентом второй вязкости (вязкости по отношению к объемным деформациям). [c.44]

По характеру действия распределенные силы можно разделить на поверхностные и массовые (объемные). К первым относятся силы вязкости и давления, а ко вторым — силы тяжести, инерции, электромагнитные и др. [c.56]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

Лак 976-1 (ВТ МХП 4317—54) — раствор полиэфирной и фенолоформальдегидной смол в циклогексаноне с добавлением непосредственно перед употреблением продукта 102-Т (СТУ 54—124—62), поставляемых комплектно. Готовый лак хранить не более суток. Вязкость по ВЗ-4 не менее 15 сек. Предназначается для образования за два слоя влагостойкого электроизоляционного покрытия. Режим высушивания первого слоя — при 90 С 30—40 мин, второго — при той же температуре 300 мин. Гибкость пленки после сушки не более 1 мм и пленки, выдержанной 100 ч при 80° С — 3 мм. Адгезия хорошая. Удельное объемное электрическое сопротивление сухой пленки не менее 10 ом-см и пленки, выдержанной в камере при 95— 98%-ной относительной влажности и 40— 50° С — 10 з ом-см. Электрическая прочность сухой пленки не менее 70 кв/мм и пленки, выдержанной 48 ч при 20° С в дистиллированной воде, — 35 кв мм. [c.223]

Согласно (19), энтропия может изменяться двумя путями 1) изменение энтропии за счет внешнего притока тепла и вещества, что выражается первым членом правой части уравнения, который содержит тепловой и диффузионный потоки, описываемые уравнением (20) 2) изменение энтропии за счет внутреннего прироста ст. Этот прирост энтропии, который определен вторым членом в правой части уравнения (19), является положительным (или нулевым). Согласно второму закону термодинамики, он (прирост) является мерой необратимости процессов, имеющих место внутри системы. (В частности, он не наблюдается при термодинамическом равновесии). Как видно из выражения (21), прирост энтропии складывается из пяти компонент, из которых первая возникает от теплообмена, вторая — от диффузии вещества и три других —от вязкого потока. Каждый член является произведением потока (потока тепла, диффузионного потока J., компонентов тензора давления вязкости) и так называемой термодинамической силы" (градиент температуры, градиент химического потенциала, градиент скорости). Здесь можно положить, что первые два потока и термодинамические силы являются векторами (полярными), третий член содержит скаляры, четвертый—симметричные тензоры с нулевым следом и пятый-—аксиальные векторы. Далее увидим, что (см. 6) последние три члена из (21) связаны с объемной вязкостью,, вязкостью сдвига и вязкостью вращения соответственно. [c.9]

Сделаем некоторые допущения. Точка О крепления штока к балке и рабочему органу движется по прямой линии, так как радиус дуги достаточно велик, сила трения поршня о стенки цилиндра постоянна вязкость масла, его объемный вес и коэффициент расхода а постоянны, разница в высотных отметках мала. Согласно второму закону Ньютона [c.215]

Вода, пронизанная пузырьками, во-первых, при том же весе имеет больший объем и, следовательно, объемный расход сечения (при том же весовом расходе) возрастает. Во-вторых, смесь воды с мельчайшими пузырьками имеет меньшую вязкость. Увеличение объемно- [c.85]

Упрочнение при огибании частиц (при одной объемной доле выделений второй фазы) всегда менее эффективно, чем упрочнение при перерезании. Однако вязкость разрушения и пластичность при огибании частиц выше. [c.116]

Соотношение (3.289) по форме тождественно выражению для в однокомпонентной среде. При записи (3.289) опущены как малые величины дополнительные напряжения вследствие диффузии (см., например, [59]) и не учитывается вторая (так называемая объемная) вязкость. [c.265]

Второй вариант решения поставленного вопроса заключается в том, чтобы использовать экспериментальные данные об эффектах, сопутствующих объемной деформации в случае сжимаемых капельных жидкостей и газов. Чтобы дать объяснение этим эффектам, сг в выражении (5-24) можно представить как сумму термодинамического давления р и некоторого слагаемого, содержащего второй коэффициент вязкости. Для изотропной жидкой среды это соотношение может быть сформулировано в виде [c.111]

На первом шаге в начале определяется вязкость кластеров пигмента — ВКС —подсистемы. Затем вычисляется эффективная вязкость среды, наполненной кластерами пигмента. Потом в среду с рассчитанной эффективной вязкостью вводится дополнительная порция пигмента и выполняется второй шаг расчетов. Процесс повторяется до исчерпания сетки изменения объемной доли наполнителя. Результаты расчетов представлены на рис. 7.10. [c.256]

Весовой состав смесей указан в столбцах 5, 6, 7 табл. XI. 1, а вычисленный объемный состав смесей — в столбцах 16, 17, 18, Объемная концентрация агрегата в смеси Си вычислена по объему агрегата, данному в столбце 18, и по общему объему, данному в столбце 19. Она помещена в столбце 20. На рнс. XI. 5 вязкость ползучести г е из столбцов 13—15 построена в зависимости от объемной концентрации агрегата с ,, которая дана в столбце 20. Примечательным является факт, что все наблюдаемые для раствора точки лежат в первом приближении на прямых линиях, исходящих из одной точки А, которая отстоит на расстоянии 0,4 от начала координат. Это расстояние равно 1/2,5, и поэтому в первом приближении т)г есть постоянная, равная 2,5. Во втором приближении точки опускаются ниже этих линий, причем тем больше, чем беднее смесь. Одна из причин этого становится очевидной из исследования столбца 21 табл. XI. 1. Отношение воды к цементу не одно и то же для всех смесей. Наоборот, оно увеличивается для бедных смесей. Однако подобно тому, как [c.194]

То, что упругое деформирование реальных материалов должно сопровождаться вязким сопротивлением, очевидно из второго закона термодинамики. Как показано в параграфе 4 главы V, это приводит к понятию объемной вязкости твердого тела ,. [c.203]

Искажение плоской волны в случае малых чисел Рейнольдса рассмотрено в [28] для сред с малой дисперсией скорости. Решение уравнений гидродинамики приводит в этом случае во втором приближении к уравнению биений в пространстве. Этот результат вполне естествен, так как в результате дисперсии скорости фа.ча второй гармоники изменяется в пространстве относительно фазы первой гармоники. Этот сдвиг фазы, меняющийся в пространстве (отсутствие синхронизма), сначала, если бы не было релаксационного поглощения, приводил бы к замедлению роста амплитуды гармоники, затем к прекращению его и, наконец, к падению амплитуды второй гармоники. Однако одновременно с дисперсией скорости на величину второй гармоники будут оказывать влияние диссипативные процессы, связанные с теплопроводностью и вязкостью (как сдвиговой, так и объемной). Как показано в [28], даже учет одной только объемной вязкости приводит к тому, что характер изменения амплитуды второй гармоники из-за малой дисперсии в основном определяется поглощением звука. [c.132]

На рис. 12 приведены безразмерные расстояния максимального значения амплитуды второй гармоники kx D ъ случае, когда учитывается объемная вязкость (кривая 1), и гипотетический случай, когда влияет только одна дисперсия (кривая 2). В последнем случае это расстояние определяет полупериод биений гармоники в пространстве. Кривая 1 близка к тому, что получается, если в расстояние стабилизации (3.11) подставить объемную вязкость (3.70). [c.133]

Вязкость вторая (объемная) 188 [c.437]

Здесь первое слагаемое содержит только компоненты тензора, для которых 1фк. При i = k это слагаемое обращается в нуль. Второе слагаемое содержит только компоненты тензора ац. Оно выражает эффекты внутреннего трения за счет объемной вязкости. Проведем дифференцирование (VИ 1.1.7) по и, замечая, что по [c.373]

Для общности рассуждений введем второй коэффициент вязкости X, связанный с модулем всестороннего сжатия х (объемным модулем упругости, см. теорию упругости) соотношением ) [c.536]

Следуя [1], положим, во-первых, что размеры пузырьков значительно меньше минимального расстояния, на котором существенно изменяются кинематические и гидравлические параметры течения, во-вторых, что непосредственное взаимодействие между пузырьками (столкновение, слипание и разрушение) настолько мало, что им можно пренебречь, в-третьих, что во время движения масса газа в пузырьке остается постоянной, а форма — сферической, в-четвертых, в уравнениях движения массой газа внутри пузырьков можно пренебречь по сравнению с присоединенной массой окружающей жидкости, в-пятых, жидкость несжимаема во всем рассматриваемом объеме. Связь между давлением и плотностью в газе внутри пузырька задается уравнением политропы. Кроме того, считаем, что плотность газа внутри каждого пузырька — функция только времени, а объемная концентрация пузырьков в смеси мала. Внешними массовыми силами пренебрегаем. Вязкость жидкости будет учитываться не только в процессах взаимодействия между пузырьками и жидкостью, но и при определении движения самой жидкости. [c.749]

Если учесть этот второй коэффициент вязкости, который мы дальше будем обозначать через щ, то вместо формулы Стокса для поглощения звука получается следующая формула для коэффициента поглощения, вызываемого совместным действием как сдвиговой, так и объемной вязкостей, [c.290]

Если в качестве второго коэффициента вязкости использовать объемную вязкость [36], то выражение для легко получить, заменяя наш коэффициент 1]в коэффициентом объемной вязкости. [c.170]

Вязкость, обусловленная поперечным сдвигом, и объемная (вторая) вязкость. Роль сопротивления, подъемной силы и врахцающего момента, действующих на частицу в вязком слое, рассматрива.лась в разд. 2.3, Кроме того, этой проблеме посвящена работа [182]. Напряжение сдвига в облаке частиц, обусловленное градиентом скорости, можно приближенно выразить следующим образом [c.220]

Поэтому первая и вторая (динами<[еская и объемная) вязкости, связывающие напряженное состояние среды с градиентами и дивергенцией потоков скоростей, были дополнены третьей (ротационной), описывающей вихри потоков технологической среды. Использование полученных коэффициентов вязкости в критерии Рейнольдса позволило исследовать закономерности процессов формирования термодинамических структур при увеличении скорости обработки и мощности дополчитель-ных воздействий концентрированными потоками энергии [2]. [c.165]

Деформация (как сдвиговая, так и объемная) пористого тела сопровождается эффектами вязкости, упругости и пластичности, описание которых связано с разделением уравнения для внутренней энергии твердой фазы (второе уравнение (1.9.15)) на два уравнения уравпение для ynpyroii энергии и уравнение для тепловой энергии. Это связано с тем, что внутренняя энергия конденсированной фазы складывается из упругой Ще и тепловой 2т составляющих (см. также 1 гл. 3) [c.140]

ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — характеристика (диэлектрика, показывающая его способность поляризоваться в электрическом поле магнетика, показывающая его способность намагничиваться в магнитном поле) ВЯЗКОСТЬ [—свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой динамическая — количественная характеристика сопротивления жидкости или газа смещению одного слоя относительно другого кинематическая— отнощение динамической вязкости к плотности жидкости или газа магнитная — отставание во времени изменения магнитных характеристик ферром нетика от изменения напряженности внешнего магнитного поля объемная — величина, характеризующая процесс перехода внутренней энергии в тепловую при объемных деформациях среды (вторая вязкость) структурная — вязкость, связанная с возникновением структуры в дисперсных системах ударная — поглощение механической энергии твердыми телами в процессе деформации и разрущения под действием ударной нагрузки] [c.228]

Д. А. Лабунцов [3-21]i исходил из представления, согласно которому течение жидких слоев имеет преимущественно трехмерный, бес-лорядочный характер. Используя результаты второго приближения решения П. Л. Капицы, он показал, что повышение термической проводимости жидкой пленки вследствие волнового периодического течения уже не остается постоянным, а зависит от ReKa / , где Ка = а ЯР ж ж — критерий, учитывающий соотношение сил поверх-иостного натяжения, объемных сил и сил вязкости (впервые получен П. Л. Капицей). [c.59]

При изменении структуры наполненного полимера с увеличением объемной концентрации частиц наполнителя гпх происходит переход от изолированных частиц (рис. 2.21,а) к ИК (рис. 2.21,6) и, наконец, к БК (рис. 2.21, в) из плотноупакованных частиц. Затем с ростом mi увеличивается объем БК и при некоторой концентрации nii mi) max 0,6 весь объем полимера равномерно заполнен частицами. Дальнейшее увеличение объемной концентрации частиц связано с изменением их упаковки и возможно лишь при воздействии на образец внешних давлений [22]. Эффективную проводимость наполненного полимера определим в два этапа на первом найдем проводимость вещества кластеров, состоящих из контактирующих частиц, Лкл> а на втором — эффективную проводимость всего полимера Л. Контактирование частиц в полимере происходит через тонкие прослойки полимера (межфазную зону), так как вязкость последнего велика и для его вьпеснения из области контакта необходимы большие давления. Тонкая прослойка полимера в области контакта приводит к тому, что эффективная проводимость наполненного полимера Л слабо зависит от проводимости частиц Л i. [c.61]

Рис. 12. Расстояние максимального значения амплитуды второй гармоники в релакспрующе среде 1 — с учетом объемной вязкости (расстояние стабилизации) 2— без объемной вязкости, влияние одной дисперсии.

Полутеплостойкие стали подгруппы высокой твердости, как правило, используют для изготовления деталей штампов листовой штамповки, пресс-форм для пластмасс и штампов холодной объемной штамповки при высоких удельных нагрузках (более 1000—1500 МПа). Полутеплостойкие стали подгруппы повышенной вязкости (5ХНМ, 5ХГМ, 5ХНСВ) обладают высоким сопротивлением пластической деформации и хрупкому разрушению при динамических нагрузках, а также нечувствительны к хрупкости второго рода (500—560°С). Они, кроме того, обладают удовлетворительной разгаростойкостью. Недостаток этих сталей— сравнительно низкая износостойкость. Стали этой подгруппы рекомендуются для крупных молотовых штампов, базовых деталей штампов кривошипных горячештамповочных прессов, пресс-форм для литья металлов под давлением. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...