Вязкости сдвиговой коэффициент

Что касается других свойств вещества в критической точке, в частности вязкости и теплопроводности, то экспериментальные данные довольно противоречивы. Можно, однако, с известным основанием считать, что обычная вязкость (т. е. сдвиговый коэффициент вязкости) не претерпевает существенного изменения при переходе через критическую точку (рис. 8.23). Теплопроводность по одним данным не имеет аномалий в критической точке, по другим принимает аномально большие значения (рис. 8.24). [c.259]

Величина г называется коэффициентом сдвиговой вязкости или просто вязкости, а — коэффициентом объемной вязкости-, из дальнейшего будет ясно, что Г] и имеют положительный знак. Значения вязкости различных веществ приведены в табл. 10.2. [c.352]

Физический смысл коэффициентов переноса Л, т/ и ( выясняется при подстановке выражений (8.2.79) в гидродинамические уравнения. Как будет показано в следующем разделе, формула (8.2.80) определяет коэффициент теплопроводности. Коэффициенты переноса г] и ( можно интерпретировать, соответственно, как коэффициент сдвиговой вязкости и коэффициент объемной вязкости. [c.175]

Здесь Т — изменение температуры среды, вызванные волной т и — коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости к - коэффициент теплопроводности с - удельная теплоемкость при постоянном давлении. [c.183]

В формулы (2.27), (2.28) входят два параметра I и (.i. Если >. = 1 = О, то тензор напряжений вязкой жидкости обращается в тензор напряжений идеальной жидкости. Коэффициент (х называют коэффициентом вязкости (или сдвиговой вязкости), X— вторым коэффициентом вязкости (или коэффициентом объемной вязкости). Часто коэффициентом объемной вязкости назы- [c.76]

Ц Первый (сдвиговой) коэффициент вязкости, [c.203]

Объемная вязкость Сдвиговая вязкость Коэффициент теплопроводности [c.263]

Здесь т) и Г] — коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости Р — коэффициент теплового расширения С и — скорости продольных и поперечных волн соответственно к — коэффициент теплопроводности — удельная теплоемкость при постоянном давлении р — плотность среды. [c.45]

ОБЪЕМНЫЙ и сдвиговой КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЯЗКОСТИ в НЕКОТОРЫХ ЖИДКОСТЯХ ПРИ 17°С [c.306]

При гидродинамическом рассмотрении вопроса о распространении звука в соответствующих уравнениях автоматически появляются два коэффициента вязкости первый коэффициент, или коэффициент сдвиговой вязкости, и второй, или коэффициент объёмной вязкости, ц. [c.191]

Вводя коэффициенты объемной Я(д) и сдвиговой Ц(о) вязкости смеси, из (3.6.32) и (3.6.36) получим, что тензор напряжения в смеси равен [c.165]

Подавляющее большинство окружающих нас веществ представляет собой неупорядоченные системы, в которых отсутствует дальний порядок, но в то же время существует ближний порядок в расположении атомов. Такие вещества называют аморфными, некристаллическими или неупорядоченными. Среди неупорядоченных веществ имеются такие, которые обладают механическими свойствами, сходными с механическими свойствами кристаллических твердых тел. Некристаллические вещества, в которых коэффициент сдвиговой вязкости превышает 10 —10 H /м , обычно называют аморфными твердыми телами (типичное значение вязкости для жидкости вблизи температуры плавления 10 H /м ). Многочисленные экспериментальные исследования показали, что аморфные твердые тела, подобно кристаллическим, могут быть диэлектриками, полупроводниками и металлами. [c.353]

Дальнейшие упрощения матрицы феноменологических коэффициентов (уменьшение их числа) можно получить при учете симметрии среды. В выражение линейного закона (2.1) входят потоки и силы, из которых одни являются скалярами (в процессах с химическими реакциями, а также с объемной вязкостью), другие — векторами (потоки массы и теплоты), а третьи — тензорами (в процессах со сдвиговой вязкостью). В зависимости от симметрии среды система линейных уравнений (2.1) должна быть инвариантна относительно соответствующих ортогональных преобразований. При преобразованиях компоненты входящих в (2.1) различных величин преобразуются по-разному, в то время как установленная между потоком и силой связь не может изменяться при преобразованиях. Это приводит в случае изотропных систем к сохранению связей лишь между потоками и силами одной тензорной размерности, что выражает принцип Кюри о сохранении симметрии причины в симметрии следствий. Поэтому, хотя согласно линейному закону (2.1) каждая декартова компонента потока / может в принципе зависеть от декартовых компонент всех термодинамических сил, по принципу Кюри в зависимости от структуры (симметрии) среды может оказаться, что компоненты потоков будут зависеть не от всех компонент термодинамических сил и, следовательно, не все причины вызывают перекрестные эффекты, например в результате химической реакции (скалярный процесс) не может возникнуть диффузионный поток (векторный процесс). [c.16]

Таким способом вычисляются коэффициент диффузии (фиктивное внешнее гравитационное поле), коэффициент теплопроводности (также гравитационное поле), коэффициенты сдвиговой и объемной вязкостей (вязкий поток создается изменением размеров сосуда)( ). [c.182]

Здесь ц — коэффициент Сдвиговой вязкости, — коэффициент объемной вязкости, р — гидродинамическое давление. [c.12]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

Принятые обозначения т — приведенное время 0 и 0 —пористость армированной и неармированной матрицы соответственно 0Q — исходная пористость матрицы — объемная доля волокон в монолитной композиции о — поверхностное натяжение вещества матрицы г,, — средний радиус частиц порошка — коэффициент сдвиговой вязкости монолитной матрицы. [c.153]

В работе [Л. 1-16J рассматривается асимметричная жидкость с жесткой структурой. Частицы жидкости имеют собственные угловые скорости со, отличные от скорости поворота участка среды как целого, Таким образом, наряду с обычной сдвиговой вязкостью т) и объемной вязкостью r] , существует вращательная вязкость (вязкость от внутреннего вращения частиц), характеризуемая тремя коэффициентами вязкости т] , т) и г,". В этом случае дифференциальные уравнения движения для асимметричной жидкости имеют вид [Л. 1-16] - [c.46]

Коэффициент вязкости можно подсчитать по формулам кинетической теории газов, которые зависят от потенциала взаимодействия сталкивающихся молекул. Однако вязкость можно определить и экспериментально. Для этого перепишем уравнение (1-10-1) для одномерного сдвигового течения [c.79]

Сказанное означает, что на должна влиять вязкость движущейся фазы. Однако перенос работы сдвигового трения становится малозаметным при небольших величинах скорости течения. Следовательно, одних вязкостных эффектов недостаточно, чтобы связать кинетическую энергию с тепловым потоком д"ь. Вблизи поверхности раздела, где V стремится к нулю, должна играть роль теплопроводность жидкости. Отсюда можно ожидать, что на величину к.э будет влиять как вязкость фазы ц, так и ее теплопроводность X. Это предположение подтверждается более глубокими теоретическими исследованиями и экспериментами. Как правило, в таких исследованиях определяется отношение g K.3lg h. Оно известно под названием коэффициент восстановления . Дадим ему обозначение Л/ к,в. Все сказанное выше можно кратко представить так [c.225]

В уравнении (6.1), если оно применяется для аномально вяз кого материала, в качестве коэффициента ньютоновской вязкости 1 используется эффективная вязкость при усредненной скорости сдвиговой деформации в поперечном сечении потока. Способ усреднения, дающий эффективную скорость сдвига э, влияет на точность расчета по уравнению (6.1). [c.169]

Найти коэффициенты теплопроводности и сдвиговой вязкости для стационарного состояния максвелл-больцмановского газа в г-приближении, считая градиенты температуры и скорости не зависящими от координат и время релаксации — постоянным. [c.543]

З.З.6.1. Путь перемешивания. Подход, основанный иа использовании понятия пути перемешивания, введенного Прандтлем, используется наиболее широко. Осно1Вная идея этого подхода заключается в том, что члены, описывающие напряжения в уравнении Навье—Стокса, могут быть преобразованы к виду членов, описывающих ламинарное сдвиговое напряжение, путем введения кинематичеокого коэффициента турбулентной вязкости или коэффициента вихревой диффузии (турбулентного обмена) е . При этом выражения для сдвигового напряжения и теплового потока принимают обычный вид [c.90]

На это расхождение указал Тисса [2062], а затем Скудржик [4103, 4104], который по данным эксперимента и по классическому значению поглощения рассчитал так называемый объемный коэффициент вязкости С. Объемный коэффициент вязкости превосходит сдвиговый коэффициент в среднем на 1—3 порядка величины. Поэтому коэффициент поглощения а, рассчитанный по формуле (253) с учетом объемного коэффициента вязкости С, существенно больше величины а , рассчитанной по формуле [c.305]

На основе результатов испытаний композитов с полиэфирной матрицей, армированных направленно расположенными углеродными волокнами, Харрис и др. [14] пришли к выводу, что Vs энергии разрушения расходуется на вытягивание волокон. В этих экспериментах поверхность волокон подвергали различным видам обработки, изменявшим прочность связи (последнюю оценивали косвенно — по величине прочности при межслоевом сдвиге). В случае наименее прочной поверхности раздела (минимальная сдвиговая прочность) волокна вытягивались на большую длину и энергия разрушения была выше. Аналогичные результаты были получены для композитов с эпоксидной матрицей, армированных углеродным, волокном [2, 42]. Фитц-Рендольф и др. [10], исследовавшие бор-эпоксидиые композиты, заключили, что значительный вклад в работу разрушения вносит и энергия разрушения волокна, и работа вытягивания разрушенных волокон из эпоксидной матрицы. По мнению Меткалфа и Кляйна [27], при данной прочности волокон с ростом коэффициента ее вариации усиливается тенденция к разрушению волокон в точках, далеко отстоящих друг от друга, что-должно привести к увеличению вязкости разрушения (рис. 11). [c.281]

Повышение текучести вызывают следующие явления. Во-первых, вибрационное проскальзывание зерен заполнителей относительно соприкасающихся с ними других зерен приводит к снижению видимого коэффициента трения между зернами при действии сравнительно слабых сил постоянного направления, причем диссипативное сопротивление действию этих сил принимает характер вязкого (точнее, нелинейно вязкого) сопротивления. Чем меньше сила постоянного направления, тем меньше сопротивление проскальзыванию в ее направлении, хотя меньше и скорость необратимого проскальзывания. Поэтому даже очень малые силы могут обеспечить с течением времени заметные сдвижки зерен заполнителей. Во-вторых, вследствие колебаний нормального давления зерен заполнителей на прилегающие к ним другие зерна из-за вибрирования минимальное значение действительной силы трения между зернами становится меньше среднею ее значения, что дает дополнительную возможность малым силам постоянного направления вызывать необратимые сдвижки зерен заполнителей. В-третьих, благодаря вызываемым вибрацией сдвиговым деформациям цементного теста, снижается его структурная вязкость и могут проявиться тиксотролные свойства. В-четвертых, вибрация, вызывающая проскальзывания н соударения твердых частиц бетонной смеси, приводит к освобождению некоторой доли воды, абсорбированной в близком к поверхности частиц слое, в результате происходит обогащение бетонной смеси свободной водой и действительное снижение вязкости жидкой фазы. Последнее способствует удалению избыточной влаги в процессе формования, что ведет к повышению качества готового железобетонного изделия. На повышение текучести жестких бетонных смесей преимущественно влияет снижение видимого коэффициента трения между частицами при наложении вибрации. Чем меньше размеры зерен заполнителей, тем более высокая частота вибрирования необходима для эффективного [c.372]

Таким образом, давление р в любой точке жидкости больше среднего нормального давления на дополнительную величину, пропорциональную дивергенции местной скорости V -v. Константой пропорциональности является коэффициент объемной вязкости, который связывает напряжения со скоростью объемной деформации, аналогично тому как сдвиговая вязкость связывает напряжения со скоростью линейной сдвиговой деформации. Объемная вязкость важна в случаях, в которых жидкость подвержена действию быстронеременных сил, как, например, при ультразвуковых колебаниях. Для одноатомных газов с малой плотностью х = 0. Суще- ствуют формулы, определяющие к для разреженного многоатомного газа и для плотных газов [28]. Для дальнейшего изучения этих вопросов необходимо обратиться к книгам Ариса [3] и Ландау и Лифшица [35]. [c.41]

Смотреть страницы где упоминается термин Вязкости сдвиговой коэффициент : [c.8] [c.70] [c.3] [c.8] [c.191] [c.167] [c.154] [c.173] [c.290] [c.219] [c.40] [c.144] [c.15] [c.123] [c.221] [c.164] [c.514] [c.35] [c.17] [c.79] [c.355] [c.141] [c.527]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...