Закономерности усреднения

Используя закономерности усреднения градиентных величин, окончательно получаем [c.316]

Приведенные результаты работ связаны с общей тенденцией развития современных исследований, состоящей в рассмотрении макроскопически наблюдаемых закономерностей как итог проявления статистически усредненных микроскопических связей, которым подчиняются действительные, а иногда и условно вводимые первичные элементарные объекты. Названная тенденция привела к формированию и развитию энергетических концепций в оценке процессов фрикционного взаимодействия. [c.106]

Вопрос о переходе от характеристик отдельных частиц к термодинамическим параметрам связан с вопросом о переходе от динамических закономерностей в поведении отдельных частиц к статистическим закономерностям в поведении коллектива. Для осуществления этого перехода необходимо произвести усреднение характеристик движения частиц по коллективу, полагая, что все частицы имеют одинаковые возможности. Термодинамические параме-тры коллектива выражаются через таким образом усредненные характеристики его частиц. [c.124]

Аналогичная ситуация существовала около 50 лет назад, когда оказались безуспешными попытки понять закономерности газообразования в плотном слое на основе анализа газа из отдельных его участков. Эти закономерности удалось обнаружить лишь перейдя к усреднению концентраций по всему сечению слоя. Тот же подход был использован и для описания газообразования в кипящем слое [81]. Чтобы упростить математическую модель, в [82] учитываются лишь реакции [c.143]

Временные закономерности отказов. Очень полезным при анализе результатов испытаний оказывается построенный в линейном масштабе график изменения интенсивности отказов в зависимости от времени. Статистические данные сглаживаются с помощью интервального скользящего усреднения и затем наносятся на график. Оптимальная величина интервала группирования приблизительно равна утроенному среднему времени между отказами. Типичный график представлен на фиг. 5.30. Периода приработки в принципе может и не быть, все зависит от качества и стабильности используемых в системе элементов. Плоского участка периода нормальной эксплуатации также [c.270]

В зависимости от характера конкретной энергетической задачи в технико-экономических расчетах могут использоваться как статические экономические оценки ТЭС, определенные на основе выражения (9.12), так ж динамические, установленные но выражению (9.15). Для удобства практического использования экономические оценки ТЭС (в том числе замыкающие), найденные для нескольких уровней развития энергосистемы, могут быть усреднены для двух соседних уровней и считаться характерными для заключенного между этими уровнями периода развития. При этом в качестве уровней развития целесообразно принимать такие годы планового периода, начиная с которых происходят наиболее существен-лые (коренные) изменения в условиях развития энергосистемы (например, начинается значительный ввод АЭС, появляется возможность широкого использования нового вида топлива). При таком подходе усредненные между соседними уровнями значения экономических оценок ТЭС будут наиболее правильно отражать основные закономерности развития энергосистемы, а следовательно, тем ближе к оптимальным будут получаемые с их помощью результаты. [c.215]

Таким образом, методы интегрального преобразования приобретают весьма существенное преимущество перед классическими методами, так как они дают возможность получить ряд закономерностей протекания физических процессов на основе анализа решения для усредненных значений исследуемой физической величины (анализ решения для изображения). Это обстоятельство сближает данные аналитические методы с методами теории подобия. [c.116]

В этом случае, полагая, например, что распределение амплитуд напряжений подчиняется экспоненциальному закону (20.10), приходим к следующему дифференциальному уравнению, описывающему усредненную закономерность роста трещин [c.213]

Контроль химической однородности материала СО приобретает смысл, если это понятие относится к определенному количеству материала. Общая тенденция заключается в закономерном улучшении показателей однородности с увеличением массы контролируемой пробы. Если за размер пробы принять массу всего дисперсного материала, то на любой стадии его приготовления, усреднения, хранения и т.д. степень гомогенности совпадает с идеальной, а при размере пробы, равной одной частице (при различии химического состава частиц), качество смешения всегда соответствует полностью сегрегированной смеси. [c.132]

До настоящего времени не известно ни одного решения уравнения Навье-Стокса, о котором можно было бы сказать, что оно описывает турбулентный поток. Однако, если бы даже и удалось найти такое решение, оно, конечно же, оказалось бы бесполезным для вычисления характеристик движения, наблюдаемых в экспериментах. Поэтому в теории турбулентности рассматриваются величины, усредненные по ансамблю реализаций движения или по времени. Отметим, что многие простые и замечательные закономерности в турбулентных течениях удается сформулировать именно в терминах средних величин ). [c.255]

В следующих разделах работы будут описаны эксперименты, отражающие конкурентную адсорбцию СЮ и других анионов, кинетику их адсорбции и десорбции, влияние различных анионов не только на усредненную стационарную скорость растворения, но и на динамику растворения пассивного железа, показывающую характер и интенсивность анодных процессов в дефектных местах пленки — активных порах . Мы не можем не учитывать этих результатов, выявляющих важные особенности адсорбции анионов, при обсуждении только что описанных закономерностей. Поэтому мы позволим себе здесь, забегая вперед и не вдаваясь в обоснования [c.55]

В связи с развитием экспериментальной техники все большее значение приобретают опыты с поляризованными частицами. По сути дела в этих опытах измеряется зависимость матрицы рассеяния от переменных, характеризующих новые степени свободы. Опыты по измерению только угловых распределений дают лишь усредненные по этим переменным данные. Ряд закономерностей возникновения поляризации и особенностей реакций с поляризованными частицами можно получить, исходя только из общих свойств 5 матрицы, рассмотренных нами в первой главе. Поэтому обсуждаемые ниже закономерности являются совершенно общими, не зависящими от природы участвующих в реакции частиц и деталей их взаимодействий. Мы ограничимся рассмотрением закономерностей возникновения поляризованных частиц при столкновении пучка неполяризованных падающих частиц с неполяризованными частицами мишени. Рассмотрение общего случая ) реакций с поляризованными частицами, а также корреляций при кратных процессах связано с расширением круга используемых понятий и существенным увеличением объема книги. [c.173]

В подавляющем большинстве случаев термооптический возмущенный АЭ можно приближенно представить в виде идеальной линзы термической линзы АЭ (ТЛ АЭ), оптическая сила которой зависит от средней мощности накачки. Специфика материала АЭ, режима накачки, конструкции осветителя и прочие особенности конструкции твердотельных лазеров проявляются в малых аберрациях ТЛ АЭ. Характер этих аберраций может быть весьма сложен, однако для большого числа задач их влиянием на свойства резонатора, по сравнению с влиянием усредненной идеальной ТЛ, можно пренебречь. Поэтому в следующих параграфах исследование резонатора проводится в рамках гауссовой оптики. При этом в 4.2 исследуются общие закономерности поведения резонатора, содержащего внутрирезонаторную линзу. Выделяются два типа резонаторов, наиболее подходящих для использования в твердотельных лазерах. Па этой основе в 4.3-4.6 разрабатываются конкретные алгоритмы построения схем резонаторов твердотельных лазеров как с непрерывной, так и импульсной накачкой. [c.189]

Известные результаты исследования микромеханизмов пластической деформации и разрушения пока недостаточны для выполнения инженерных расчетов. Поэтому закономерности деформирования и разрушения твердых тел изучаются, как правило, на основе усредненных характеристик механических свойств материала. [c.6]

В процессе сгорания топлива происходит теплообмен между рабочим телом и стенками цилиндра и в большей или меньшей степени диссоциация продуктов сгорания, что также отражается на кривой сгорания yz. Однако опыт показывает, что вид линии yz определяется в основном мгновенными значениями скоростей сгорания и изменения объема. Поэтому при расчете линии сгорания необходимо учитывать в первую очередь закономерности термодинамики и химической кинетики. Второстепенное. влияние теплообмена и диссоциации на линию сгорания может быть учтено усредненными поправочными коэффициентами, подобно тому, как принято учитывать неполноту сгорания. [c.91]

Конечное интегральное преобразование имеет свое физическое обоснование. Дело в том, что любое интегральное преобразование, взятое по пространственным координатам, является с физической точки зрения некоторым усреднением исследуемой физической величины. Вполне естественно, что это усреднение должно быть сделано не только в соответствии с характером процесса и формой тела (видом дифференциального уравнения), но и в соответствии с граничными условиями. В этом случае решение для изображения функции будет представлять самостоятельный интерес, поскольку такое преобразование в физическом отношении будет представлять переход от анализа актуальных значений исследуемых функций (дифференциальное уравнение, условия однозначности) к усредненным значениям, сделанным в соответствии с конкретной постановкой той или иной физической задачи. Таким образом, методы интегрального преобразования приобретают новое весьма существенное преимущество перед классическими методами, так как они дают возможность получить ряд закономерностей протекания физических процессов на основе анализа решения для усредненных значений исследуемой физической величины (анализ решения для изображения). Это обстоятельство сближает данные аналитические методы с методами теории подобия. [c.125]

Получим оценку количества целочисленных планов назначения при проверке одного плана выбора. Пусть элементы усредненной матрицы значений времени выполнения ВР на УМ,содержащихся в проверяемом плане выбора, соответствуют закономерности (3.51), где определяются [c.133]

Физические закономерности. Эксперименты в области пузырькового режима течения пароводяного потока показали, что кризис теплоотдачи при кипении возникает на тех поверхностях стержневых сборок, около которых энтальпия теплоносителя выше, чем в других зонах проходного сечения [1—5]. Поэтому обычно отыскиваемая зависимость кр от средних в кризисном сечении величин й)р, р получается неодинаковой для разных сборок, так как она определяется степенью отклонения местных параметров потока от усредненных по всему сечению. [c.53]

По требованию теории подобия отношение значений этих физических параметров в модели и образце во всех геометрически сходственных точках должно быть одинаковым. Так как это трудно выполнимо, то обычно в модели проводят процесс, соответствующий какой-то средней температуре теплоносителей в образце. Трудно также осуществить подобие температурных полей на границах, поэтому наиболее часто используется так называемый метод локального моделирования, который состоит в том, что достигается подобие полей температур лишь на определенной части граничной поверхности. Исследуя аппарат по элементам, получают усредненные закономерности для всего устройства. [c.90]

В гомогенной модели [63] смесь компонентов считается некоторой псевдонепрерывной средой с усредненными свойствами, а структура потоков не рассматривается. Пузырьковое и расслоенное течения или пена в этом смысле совершенно идентичны. Это предположение является допустимым только для тех областей газожидкостных течений, гидродинамические параметры которых с достаточной степенью точности описываются осредненными по пространственным и временным переменным величинам. Гомогенная модель позволяет получить закономерности изменения наблюдаемых величин (например, завпсимость перепада давления от расхода смеси), хорошо согласующиеся с экспериментальными данными (си. разд. 5.2). [c.185]

Простейшим является допущение о постоянстве s для того или иного классй турбулентных течений. В некоторых частных случаях (для свободных турбулентных струй, свободной турбулентности) оно оправдывается в том смысле, что построенные теоретические закономерности распределения усредненных скоростей и других параметров с достаточной для практических целей точностью совпадают с результатами опытов. Однако в большинстве случаев допущение е = onst приводит к результатам, отличающимся от экспериментальных. [c.94]

Простейшим предположением о величине е является допущение ее постоянства для того или иного класса турбулентных течений. В некоторых частных случаях (свободные турбулентные струи, свободная турбулентность) это допущение оправдывается в том смысле, что построенные на нем теоретические закономерности распределения усредненных скоростей и других параметров неплохо подтверждаются опытом. Однако в большинстве случаев допущение в = onst приводит к результатам, расходящимся с данными опытов. [c.101]

Наряду с перечисленными основными методами контроля изделий с помощью микрорадиоволн следует отметить еще два метода. Это спектрометрический метод и метод, основанный, на измерении коэффициента стоячей волны (КСВ). Спектрометрический метод основан на закономерностях, вытекающих из формул Френеля. Значение диэлектрической проницаемости определяется из зависимости между отраженной от поверхности образца энергии микрорадиоволн и углом падения волн на эту поверхность. Недостаток этого метода заключается в том, что он дает значение е, усредненное по сравнительно большой площади изделия. [c.139]

В концентрате сточной воды наряду с аммонийным азотом присутствуют различные органические соединения азота, которые могут входить в определяемое содержание аммиака в концентрате, в связ с чем будет завышаться его действительная концентра-, ция. Не исключено, что органические соединения, находящиеся в концентрате, в некоторой степени способствуют удержанию аммиака в жидкой фазе. Указанные факторы влияют на распределение аммиака между фазами. Исходя из изложенного, для условий генерации пара из очищенных городских сточных вод, содержащих остаточные концентрации аммонийного и органического азота, целесообразно ввести понятие условного динамического коэффициента распределения аммонийных соединений Д н,усл > учитывающего кратность упаривания. Значение этого коэффициента подсчитывается как отношение усредненной концентрации аммиака, получаемой в паре за цикл концентрирования до соответствующей кратности упаривания, к концентрации колориметрируе- мых азотсодержащих соединений (включая органические) в концентрате при данном значении Ку. На рис. 9.7 показана зависимость изменения 5н,усл температуры и кратности упаривания. Хотя закономерность уменьшения Д Йн.усл ростом тем- [c.212]

Теоретическая модель взаимодействия капельного потока брызгального бассейна с набегающим ветром весьма близка закономерностям, выявленным при натурных исследованиях. Важно, что при расчетных плотностях орошения порядка 4—5 mV(m -4) целесообразная протяженность брызгального бассейна не должна превышать 10—15 м, причем для каждой плотности орошения (при постоянном спектре капель и некоторой усредненной скорости ветра) имеется оптимальная протяженность брызгального бассейна. Необходимо подчеркнуть, что под протял<енностью бассейна подразумевается длина области повышенной плотности орошения до 5,0 mV(m -4), за ней пред- полагается устройство воздушного коридора и далее вновь область повышенной плотности орошения. Из таких брызгаль-ных систем могут быть выполнены брызгальные бассейны разной производительности. [c.41]

Исследование интенсивности пульсаций скорости, автокорреляционной функции и спектральной плотности позволило выявить физическую природу рштенсификации теплообмена в пучках витых труб. Оказалось, что дополнительная турбули-зация потока связана с закруткой и неравномерностью поля скорости в ядре потока. Так, сдвиг энергетического спектра турбулентности в область высоких частот (волновых чисел) по сравнению со спектром в круглой трубе, характеризующий возрастание диссипации энергии, наблюдается во всей области течения и для всех исследованных чисел Ее и Гг . При этом максимальные значения интенсивности турбулентности наблюдаются в следе за местами касания соседних труб, где энергетический спектр сдвинут в область высоких частот в большей мере. Увеличение доли энергосодержащих вихрей с ростом числа Рг (увеличением относительного шага закрутки труб S d) и уменьшение интенсивности турбулентности как за местами касания труб, так и в сквозных каналах, свидетельствует об уменьшении дополнительной турбулизации потока в пучке витых труб. Эти закономерности наблюдаются и при исследовании усредненных характеристик потока (коэффициентов теплоотдачи и гидравлического сопротивления) [39]. [c.82]

При создании первых библиотек констант, как правило, использовали априорную информацию о закономерностях формирования поля излучения. Это вполне оправдано при переходе к мульти-групповому (число групп Q> 100) представлению сечений с шириной группы Af/g 0,02- 0,05 из-за слабого влияния спектров усреднения на групповые константы в данном случае [1 ]. С увеличением ширины группы до Af7j 0,3- 0,8 (Q 20- 50) отличие весовых спектров от реальных, формируемых в защитных средах, может приводить к значительным погрешностям в решении задачи [1, З]. [c.273]

Изучение статистических закономерностей, связывающих масштабы и параметры турбулентных гидроупругих колебаний потока в элементах турбомашин с геометрическими формами этих элементов и с гидродинамическими характеристиками квазистацио-нарного потока, позволит рассчитать на стадии проектирования ожидаемый спектр турбулентных пульсаций для конкретных условий течения жидкости в турбомашине. Б связи с тем, что для первых двух диапазонов спектра турбулентных пульсаций его энергия зависит от граничных условий течения и от числа Rey усредненного потока, появляется возможность направленного воздействия на спектр энергии с целью минимизации уровней турбулентных пульсаций в этих диапазонах спектра и уменьшения гидроупругого воздействия потока на элементы конструкции турбомашины. Регулирование спектров энергии турбулентных [c.76]

Возбуждение молекул нри атомных столкновениях характеризуется большим многообразием процессов в связи с наличием колебат. и вращат. структуры их уровней энергии. Возбуждение электронных переходов (при усреднении но колебательно-вращат. состояниям) в целом описывается теми же закономерностями, что и возбуждение атомов. Колебат. и элоктронно-колебат, переходы исследованы полнее, чем вращательные. [c.300]

В отличие от эксклюзивного метода исследования взаимодействий частиц, инклюзивный метод даёт меньше информации о конкретных реакциях. Однако общие закономерности взаимодействий частиц в И, п. проявляются более отчётливо, т. к. частные детали исключаются усреднением ио характеристикам большого числа возможных каналов реакций и типов неизучаеыых вторичных частиц (т. н. частиц сопровождения). Поэтому такой подход адекватен физике высоких энергий (энергия столкновения 5 ГэВ в с. ц. и.), когда рождается много вторичных частиц (ге Ю). Более того, при сверхвысоких энергиях столкновения (> 60 ГэВ), когда ср. число вторичных частиц пу 20 и практически уже невозможно выделять отд, эксклюзивные каналы реакций, инклюзивный метод исследования взаимодействий частиц остаётся единственным. (Аналогичная ситуация имеет место и в классич. механике. Пока число частиц невелико, то можно следить за каждой из них в отдельности, описывая их движеияе системой ур-ний движения, Для большого числа частиц, папр. в газе или жидкости, это невозможно, и тогда используются методы статистич. механики.) [c.149]

Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Действительно, как ото хорошо известно, существует важный класс движения газа, закономерности которого соответствуют описываемым гидрогазодинамикой Ц]. Гидрогазодипамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики — уравнений переноса — на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Решение такой задачи, позволяющее, в частности, определить коэффициенты переноса (вязкость, теплопроводность и т. п.), представляет собой одно из наиболее традиционных приложений кинетической теории газов. Можно сказать, что уравнения переноса — уравнения гидрогазодинамики — описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределения, соответствует микроскопической теории состояния неравновесного газа. Таким образом, ставя перед собой задачу построения [c.45]

Возникает естествензхып вопрос — в какой мере основные закономерности, установленные для случая воздействия лазерного излучения иа металл, остаются справедливыми для диэлектриков Ответ состоит в том, что качественно все остается пеиз-менным, отличия носят лишь количественный характер. Однако эти количественные отличия в ряде случаев весь. ш существенны. Существенно отличается число свободных электронов, температура плавления, теплопроводность и другие усредненные характеристики твердого тела. Так, еслп проводимость металлов лежит в диапазоне Ю" —10 Ом см , то проводимость диэлектриков — в диапазоне Ю" —10 Ом" см . Поэтому аналогия сохраняется лишь в отношении качественных закономерностей, описывающих отдельные процессы, однако их относительная роль и условия реализации, как правило, отличаются [15]. [c.234]

В то же время достижения в области физики твердого тела пока не позволяют давать количественные оценки макросвойств материала. При сложившейся ситуации закономерности деформирования и разрушения твердых тел могут быть описаны в форме, пригодной для практического применения, лишь на основе упрощенных понятий и определений с использованием усредненных механических характеристик. Так, понятия о хрупком и вязком разрушении могут служить основой для введения тех или иных критериев прочности. [c.109]

Уравнение (1.20) позволяет установить некоторые общие закономерности процесса развития пожара в помещении с проемами. Рассмотрим для простоты пожар в помещении при К=сопз1. Пусть зависимость среднеобъемной температуры Тт от времени соответствует той, которая показана на рис. 1.2. В первом приближении обычно можно считать, что среднеобъемная плотность рт обратно пропорциональна температуре Тт [см. уравнение (1.19) для усредненных параметров], т. е. Рт Ч Тт. Согласно уравнению (1,20), можно выделить три регкима развития пожара. Первый режим реализуется на этапе возрастания температуры и убывания плотности, При этом режиме dpm/dT<0. С учетом этого обстоятельства из уравнения (1.20) следует, что Go + 4 газообразное состояние сгораемых материалов. Различие тем значительнее, чем выше скорость нарастания температуры в объеме помещения. Второй режим — это режим, при котором температура (и плотность) газа в помещении изменяются со временем незначительно, т, е. dpmldxxi 0. При этом режиме имеем GB-fi 3 Gr, Этот режим называют квазистационарным (иногда установившимся). При квазистаиио-нарном режиме расход уходящих газов приблизительно равен [c.11]

Как конкретно вычислять интеграл в уравнении (34) для определенных типов двигателей с воспламенением от электрической искры, не показано, и понятно почему. Для решения интеграла необходимо знать закономерное изменение и т и Р во времени. Вряд ли эти связи укладываются в простые закономерности. Их раскрытие — очень нелегкая задача. Для обнаружения этих закономерностей необходимо накопить большой опытный материал, в частности фотоснимки развития фронта пламени во многих типах двигателей при разных режимах их работы. Оэвершенно очевидно, что для современных двигателей, выпускаемых промышленностью, фотографирование развития пламени связано с очень большими трудностями. Проведение же экспериментов только на специальных экспериментальных двигателях с прозрачной головкой очень сузило бы фронт исследований и замедлило бы совершенствование процессов сгорания в обычных двигателях. Замена же фотографирования пламени фиксированием его ионизационным методом или стробоскопическим газовым анализом сопряжено с внесением в исследование больших неточностей. Последние два метода позволяют фиксировать подход фронта пламени лишь в ограниченном числе точек камеры сгорания. Для определения же величины поверхности фронта пламени, пусть даже усредненной, требуется знать контуры границ пламени через достаточно малые промежутки времени. [c.33]

При анализе и объединении погрешностей МВИ можно пользоваться методами теорш вероятностей. Однако прн этом необходимо учитывать некоторые особенности систематической погрешности МВИ. Эта погрешность должна рассматриваться как необычная, своеобразная случайная величина. Она обладает некото-рымп свойствами детерминированной величины (постоянна или закономерно, но не известно как, изменяется) и некоторыми свойствами, но не всеми, случайной величины (случайно распределена на множестве воз.можных реализаций МВИ, но не может быть уменьшена путем многократных измерений на одной реализации МВИ). При технических измерениях она, следовательно, не проявляется как такая (обычная) случайная величина, влияние которой можно уменьшить путем многократных измерений одной и тоГ1 же величины и последующего усреднения полученных результатов. Это невозможно потому, что при технических измерениях нереально требовать, чтобы измерения производились одновременно с применением нескольких реализаций одной и той же МВИ. [c.73]

В известном смысле прямой противоположностью описанной выше точки зрения является теория, опубликованная в 1958 г. Эккером и Мюллером [Л. 97]. В этой работе, претендующей на количественное объяснение закономерностей обратного движения, предлагается механизм движения пятна, являющийся по существу перевернутой схемой рис. 2. Он представлен схематически на рис. 3. В качестве первичной причины движения катодного пятна на этот раз принимается отклонение магнитным полем положительных ионов, движущихся из ионизационной области Q к катоду. В результате отклонения ионы попадают на катод в- области Рь смещенной относительно Q в нормальном направлении пондеромоторной силы. Определяя расчетным путем некоторый усредненный путь ионов с помощью ряда сомнительных упрощений (сплошная кривая, рис. 3), авторы не считают нужным исследовать специально электронные траектории. Вместо этого принимается, что эмиттируемые катодом в области Р электроны движутся (пунктир) вдоль созданной ионами силовой трубки, позторяя в нижней ее половине путь ионов в обратном направлении. При этом вопреки элементарным фактам авторы пренебрегают влиянием магнитного поля на движение электронов, считая искривление электронных тра-40 [c.40]

Вообще говоря, коэффициенты поглощения в газах при высоких температурах весьма сильно зависят от частоты, и понятие серой материи представляет собой значительную идеализацию. Она очень полезна в том отношении, что позволяет выяснить закономерности явлени , не связанные со спектральным распределением излучения. Однако в некоторых важных предельных случаях, о которых речь пойдет ниже, введение соответствующим образом усредненного по частотам коэффициента поглощения х, позволяющее исключить из рассмотрения спектральные характеристики излучения и перейти к формулам (2.60), (2.61), отвечает и существу дела. [c.127]

При решении многих практических задач большой интерес представляют потоки солнечной радиации для мезомасштабных облачных систем горизонтальными размерами от нескольких десятков до нескольких сотен километров. В основе решения таких задач лежит решение стохастического уравнения переноса излучения, результатом которого является связь между стохастическими характеристиками полей облачности и радиации. Путем усреднения стохастического уравнения переноса в работах Г. М. Вай-никко [3] получены замкнутые уравнения для средней интенсивности при специальной модели разорванной облачности. Замкнутые уравнения для моментов интенсивности любого порядка получены в [4] в предположении, что случайное поле облачности представляет собой марковский случайный процесс на любой выделенной прямой с пуассоновским потоком точек. Результаты решения стохастического уравнения переноса с той или иной моделью разорванной облачности позволили выявить ряд важных закономерностей. Приведем некоторые из них. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...