Гидродинамическая характеристика частиц

Гидродинамическая характеристика частиц [c.45]

Здесь лишь число Рейнольдса Кев, определенное по взвешивающей скорости, является определяющим критерием — безразмерной гидродинамической характеристикой частицы (гл. 2). [c.121]

Выражение (10.10) дает в общем виде решение задачи о скорости стесненного осаждения частиц в жидкости. Оно описывает зависимость между скоростью стесненного осаждения и концентрацией частиц в слое и показывает, что скорость стесненного осаждения зависит также от гидродинамических характеристик частиц скорости и, числа Res, и коэффициента сопротивления при свободном осаждении. Параметр е, входящий в уравнение (10.10), согласно экспериментам также зависит от гидродинамических характеристик частиц. Тогда уравнение (10.10) можно записать в виде [c.195]

Фиксируя на графике по оси ординат экспериментальные значения чисел y==m J[v —т)] и по оси абсцисс x=vl l—m), получим прямую линию, тангенс угла наклона которой равен 1/ц , а отрезок, отсекаемый на оси ординат, 2г 1и. Следовательно, из опыта по стесненному осаждению массы частиц можно определить среднюю скорость их свободного осаждения и и гидродинамическую характеристику частиц е. [c.197]

Переменные а, Ь, с, I носят название переменных Лагранжа. Равенства (1.1) и (1.2) при фиксированных а, Ь, с дают координаты и гидродинамические характеристики частицы, начальное положение которой определяется координатами а, Ь, с. При фиксированном t равенства (1.1) и (1.2) дают координаты и гидродинамические величины различных частиц в зависимости от значений их начальных параметров а, Ь, с. [c.10]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

В общем случае определяется зависимостью (2-19") или (2-20 ). Однако для рассматриваемых потоков газовзвеси определение возможно с погрешностью до 7% по зависимости (2-19), считая /1=3. Согласно (а) формулы (2-22) —(2-26) для существенно упрощаются. Полученные обобщенные зависимости позволяют определить с учетом несферичности частиц и стесненности их движения для всех режи.мов обтекания взвешивающую скорость Ub — важнейшую гидродинамическую характеристику твердого компонента, минуя непосредственное определение с/. [c.62]

После анализа важнейших гидродинамических характеристик нереагирующей смеси можно перейти к рассмотрению тех изменений, которые требуются для анализа общего случая реагирующей смеси (включая фазовые превращения (7241). Гидромеханике многокомпонентных (но не многофазных) систем с химическими реакциями посвящены работы [594, 831]. В работе 1678] рассмотрено распределение частиц по размерам в конденсирующемся паре. В применении к реагирующей смеси следует принять во внимание все процессы, рассмотренные в упомянутых работах. В общем случае непрерывная фаза может состоять из реагирующей газообразной смеси или реагирующего раствора, а дискретная фаза — из твердых частиц или жидких капель. Примерами реагирующих систем могут служить жидкие капли в паре в процессе конденсации (разд. 7.6) газы, пары металла, капли металла, твердые частицы окислов при горении металла (разд. 3.3 и 7.7) и жидкие глобулы в растворе в процессе экстракции. [c.293]

Общая постановка задачи технической гидродинамики. К числу основных гидродинамических характеристик потока жидкости относятся а) поясненная выще скалярная величина р и б) векторная величина скорости и движения частиц жидкости. Для разных точек неподвижного пространства, занятого движущейся жидкостью, величины р и и в общем случае должны быть различны (в данный момент времени) кроме того, в любой данной неподвижной точке пространства эти величины могут изменяться во времени. [c.70]

Из изложенного следует, что усреднение размеров частиц при расчетах двухфазных потоков приводит к серьезным погрешностям в определении тепловых и гидродинамических характеристик фаз, а также к потере некоторых принципиально важных явлений (соударения между частицами, перегрев мелких фракций). В связи с этим развитие и совершенствование методов расчета двухфазных потоков без усреднения размеров частиц [3, 12—14] является важной задачей. [c.123]

Где е — безразмерная гидродинамическая характеристика час-"гиц, которая сохраняет постоянное значение (зависящее только формы частиц) при малых числах Rea[c.195]

Осаждение изотропных частиц. Важной гидродинамической характеристикой таких химико-технологических процессов, как отстой и седиментация, является установившаяся скорость Ц осаждения частиц в полях массовых сил и, прежде всего, в гравитационном поле. Любое тело, обладаюш,ее сферической изотропией и однородное по плотности, имеет одинаковое сопротивление поступательному движению при любой ориентации. Такое тело будет также изотропно по отношению к паре сил, возникаюш,их при его враш,ении относительно произвольной оси, проходяш,ей через его центр. Если такое тело в начальный момент имеет некоторую ориентацию в жидкости и может падать без начального враш,ения, то оно будет падать вертикально без враш,ения, сохраняя свою первоначальную ориентацию. [c.72]

Существует множество методов усреднения размеров частиц 111, однако рекомендации по выбору того или иного из них практически отсутствуют. Наиболее обоснованным является метод усреднения по определяющему свойству Ц], но и в этом случае не может быть получен такой средний размер, который одновременно мог бы удовлетворять требованиям, возникающим при расчетах тепловых и гидродинамических процессов в двухфазных потоках. При усреднении по любому методу неизбежны серьезные, ошибки в определении почти всех характеристик потока и в конечном итоге —температур и скоростей частиц в различных его сечениях. [c.121]

Образование внешнего слоя зависит от перемещения растворимых элементов металла, и поэтому на его структуру оказывает большое влияние гидродинамика потока и условия теплообмена. По данным [3.90, 3.91],. внутренний слой состоит из кристаллов порядка 1000—2000 А. Внешний слой состоит из частиц большего размера, их величина определяется размером частиц в потоке. Структура и характеристики наносных отложений очень сильно зависят от фракционного состава частиц примесей теплоносителя и гидродинамических условий образования отложений. [c.139]

Для решения практических задач газовой динамики о взаимодействии газообразной среды с телами оказывается достаточным изучить движение частиц среды, размеры которых во много раз превосходят молекулярные. Т.е. во многих гидродинамических исследованиях можно отказаться от молекулярного строения газов и предполагать газ, заполняющим пространство сплошь без образования каких бы то ни было пустот. Таким образом, для газа можно принять модель сплошной среды, которая позволяет рассматривать все физикомеханические характеристики газа, каковыми являются скорость, плотность, давление и т.д., как функции координат и времени, причем эти функции предполагаются непрерывными и дифференцируемыми. [c.5]

Повышенные антифрикционные характеристики позволили получить многокомпонентные покрытия из частиц вольфрама и карбида вольфрама, равномерно распределенных в медной матрице. Для получения многокомпонентного покрытия использовался катод из псевдосплава вольфрам — медь, изготовленный методом гидродинамического прессования. [c.141]

V, /7, 7, р, Ср, v, I, [X — вектор скорости гидродинамического движения, давление, температура, плотность, а также средние изобарная и изохорная теплоемкости, объемная вязкость и молекулярная масса паров Rg — универсальная газовая постоянная къ и Об — постоянные Больцмана и Стефана—Больцмана и М — массы одного электрона и атома индексы п и оо относятся соответственно к характеристикам течения пара без учета каскадной ионизации и условиям на бесконечности Ат Т)—коэффициент молекулярной теплопроводности пара, зависящий от температуры Г Dp — коэффициент термодиффузии электронов а, Са, ра, Ку Ха, eff, Га, /ь —величины, относящиеся к частице и характеризующие ее характерный радиус, удельные плотность и теплоемкость, молекулярные теплопроводность и температуропроводность, эффективную (с учетом теплоты плавления и кинетической энергии пара) удельную теплоту парообразования, температуру поверхности частицы и время ее нагрева до температуры развитого испарения s T)— скорость звука в газовой среде с температурой 7 h — постоянная Планка. [c.156]

По методу Эйлера объектом наблюдения являются кинематические характеристики различных частиц жидкости, непрерывно следующих одна за другой через определенные, зафиксированные точки пространства. Метод Эйлера оказывается более простым и удобным. Задавая внешние объемные (массовые) силы проекциями их ускорений X, Y, 2, а скорости проекциями скоростей Vx, Vy, Vz на координатные оси и присоединяя гидродинамическое давление р и плотность жидкости р, для каждой частицы такой идеальной однородной жидкости получаем всего восемь величин, определение зависимости которых от времени t и координат X, у, Z VI составляет содержание основных задач гидродинамики. [c.58]

Введение. Разработка некоторых современных интенсивных технологических процессов приводят к необходимости изучения динамики взаимодействия твердых или упругих тел в жидкости. Тела и газовые частицы, находящиеся в жидкости, во время действия вибрационных или акустических нагрузок могут оказывать значительное влияние на функционирование отдельных узлов силовых установок и агрегатов, содержащих такую жидкость или находящихся в ней. В связи с этим возникает необходимость исследования акустических и гидродинамических процессов в жидкой среде, взаимодействующей с упругими элементами конструкций, с целью усовершенствования конструкционных характеристик установок и предотвращения нежелательных эффектов в таких механических системах. [c.489]

Максимальные размеры пор являются одной из важнейших характеристик ППМ, так как определяют максимальный размер частиц загрязнителя, которые могут пройти через материал. Средние размеры пор обычно используют для сравнения различных ППМ и проведения гидродинамических расчетов. Распределение пор по размерам дает представление о числе или объеме пор каждого размера, диапазоне изменения размеров пор в ППМ и является более полной характеристикой по сравнению с максимальными и средними размерами пор. [c.81]

Соглааю (2-Г) R b действительно является комплексной гидродинамической характеристикой частицы, так как учитывает важнейшие физические параметры частицы и прилегающего к ней пограничного слоя. В общем случае коэффициент лобового сопротивления частиц f зависит не только от ReT = yoT< T/v, но и от форм-фактора /, концентрации частиц р и величины Djdt [c.46]

Сопоставляя (2-1 ) и (2-1"), придем к общему критериальному уравнению для определения безразмерной гидродинамической характеристики частиц (при Уот— —yVe, R t—>-ReBj [c.46]

Средний размер частиц топлива, сжигаемого под водогрейным котлом, менялся от 2,7 до 4,3 мм, что улучшило (по сравнению с паровым котлом) гидродинамические характеристики топки и позволило уменьшить скорости ожижения и поднять нагрузку до 111% номинальной (дальнейший рост нагрузки ограничивался условиями работы циркуляционного насоса). Однако срдержание [c.330]

Из других гидродинамических характеристик фонтанирующего слоя представляет интерес интенсивность циркуляции твердых частиц. Как следует из [Л. 158], развитие процесса циркуляции материала в конических ретортах в первую очередь определяется углом раскрытия конуса ю. При значениях а, меньших 20°, наиболее характерным режимом взвешивания в конических аппаратах является так называемый поршневой режим, когда слой материала как одно целое совершает колебательные движения вдоль стенок аппарата. Подобный режим имеет место также в коническо-цилиндрических аппаратах с отношением диаметров широкого и узкого сечений D/do 2-i-2,5 при любых а, если высота слоя больше высоты конической части аппарата. [c.49]

Определив по формуле (8.13) значение К для частиц любого размера, можно найти гидродинамические характеристики падающей частицы. Ф с и Re и, используя их, вычислить скорость осаждения. Для этого по экспериментальным графикам зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса построен график зависимости R и ЧР с от числа К (рис. 8.2). С помощью этого графика ло найденному значению К определяют W и скорость осаждения вычисляют по формуле (8.9). Скорость осаждения при температуре воды 10°С называют гидравлической крупностью частицы. Этот параметр используют для расчета отстойников, так как в этом случае важно знать скорость осаждения частиц, а не их размеры. Гидравлическую Крупность частиц взв еси находят экспериментально (например,. По методу Н. А. Фигуровского или Робинзона), определяя относительное количество взвеси, выпавшей за определенный про-межуток времени на дно цилиндра, заполненного испытуемой одой на высоту h. [c.159]

Описанный метод определения гидравлической крупности частиц и их гидродинамической характеристики имеет важное значение для случаев, когда частицы имеют неопределеннуку форму и размер и когда изучить закономерности их свободного осаждения в виде зависимости W f Re) невозможно. При рассмотрении стесненного осаждения хлопьев взвешенного осадка осветлителей имеет место именно такой случай. [c.197]

Скорость газового потока в сечении камеры смешения рекомендуется выбирать в пределах 10... 12 м/с, а длину камеры смешения -около трех ее диаметров. Удельный расход жидкости на орошение эжекторного скруббера составляет 7...10л/м Он эффективен при улавливании частиц пыли крупнее 2...3мкм. Гидродинамические характеристики эжекторного скруббера приведены в [45, 70]. [c.312]

В заключение настоящего параграфа отметим, что, кроме использования соотношения (ЮЛ), имеется еще один способ установления связи между лагранжевыми и эйлеровыми характеристиками течения, основанный на рассмотрении произвольных характеристик жидких частиц (т. е. гидродинамических характеристик, значения которых у фиксированной жидкой частицы не меняются при ее движении). При лагранжевом описании каждую такую характеристику можно записать в виде Ч (х), так как при фиксированном X она не зависит от времени t, При эйлеровом описании. [c.487]

Одной из важных гидродинамических характеристик твердых частиц, переносимых потоком, является их гидравлическая крупность (с14орость свободного равномерного гравитационного осаждения частиц в покоящейся воде). Задача о скорости падения частиц в жидкости имеет долгую историю исследований. Первая работа здесь принадлежит еще Дж. Г. Стоксу (1851). В СССР обширные исследования гидравлической крупности одиночных частиц были выполнены А. П. Зегждой (1934), Б. В. Архангельским (1935), Г. Н. Лапшиным и В. Н. Гончаровым (1938, 1954). Ими даны обобщающие таблицы и формулы, широко используемые в настоящее время. [c.765]

Таким образом, для получения методом осаждения мелких частиц ППМ, обладающих максимальлыми фильтрующими и гидродинамическими характеристиками, необходимо, чтобы соотношение размеров мелких и крупных частиц составляло й/О = 0,15. .. 0,16, а скорость фильтрации газа и толщина образцов - V ср =0,9. .. 1,1 м/с А = 5,7. .. 6,1 мм. [c.187]

Движение частиц гравитационного потока сыпучего материала характеризуется микро- и макронеравномерностью. Как осредненный статистический коллектив, поток частиц ускорен в целом под действием гравитационного поля Земли. В результате столкновений со стенками каналов или друг с другом частицы совершают сложные движения с микропульсациями. Как правило, частицы движутся поступа-тельно-вращательно. Ввиду малости сил вязкости воздуха вращательное движение частиц практически не затухает. В полете частица подставляет обтекаемому потоку разные части своей поверхности. Поэтому в качестве миделева сечения может равновероятно служить любая проекция частицы, в отличие от случая движения частицы в более вязкой среде (например, в воде), когда падающая частица ориентирована большей площадью проекции. Это заставляет с большой осторожностью использовать обширные результаты гидродинамических характеристик различных минеральных зерен. Ускоренный процесс движения не позволяет прямо перенести и результаты исследования установившихся потоков при пневмотранспорте твердых частиц. [c.61]

К числу гидродинамических характеристик потока относятся а) скорость и движения жидких частиц б) уже известная из п )едыдущего (см. гл.2) величина р, которая называется здесь гидродинамическим давлением. [c.55]

Работу ракетного двигателя можно представить в виде последовательности квазиравновесных процессов, таких как нагревание топлива, его горение, расширение продуктов сгорания до давления истечения из сопла. Особенность их состоит в зависимости химического состава продуктов сгорания от условий проведения процесса. Термодинамика позволяет рассчитать равновесный молекулярный состав газов на каждом из этапов работы двигателя, если известны необходимые свойства исходных веществ и продуктов сгорания. В итоге удается отделить термодинамические задачи от газодинамических и оценить удельную тягу двигателя при заданном топливе или, не прибегая к прямому эксперименту, подобрать горючее и окислитель, обеспечивающие необходимые характеристики двигателя. Другой пример — расчет электропроводности низкотемпературной газовой плазмы, являющейся рабочим телом в устройствах для магнитно-гидродинамического преобразования теплоты в работу. Электропроводность относится к числу важнейших характеристик плазмы она пропорциональна концентрации заряженных частиц, в основном электронов, и их подвижности. Концентрация частиц может сложным образом зависеть от ис- ходного элементного состава газа, температуры, давления и свойств компонентов, но для равновесной плазмы она строго рассчитывается методами термодинамики. Что касается подвижности частиц, то для ее нахождения надо использовать другие, нетермодипамические методы. Сочетание обоих подходов позволяет теоретически определить, какие легкоионизирующиеся вещества и в каких количествах следует добавить в плазму, чтобы обеспечить ее требуемую электропроводность. [c.167]

Так как все универсальные характеристики сняты при установившихся режимах работы испытуемой модели турбины, то нужно обосновать возможности их использования при гидравлическом ударе, т. е. при неустановившихся режимах. При неустановившемся режиме происходит как изменение скорости воды в турбине, так и скорости враш ения турбины, при одновременном движении ее регулирующих органов. Гидродинамическое взаимодействие потока жидкости и покоющегося или движущегося тела зависит от абсолютной величины и направления относительной скорости набегающего потока.- При нарушении установившегося режима это взаимодействие изменяется, так как за то время, пока частица жидкости проходит мимо регулирующих и рабочих органов, они меняют свое положение по отношению к набегающему с различной скоростью потоку. Ясно, что чем меньше за данный промежуток времени эти изменения, тем меньше будет отличаться гидродинамическое взаимодействие от стационарного, установившегося, соответствующего какой-то средней величине. [c.156]

Рассмотренные в предыдущих двух главах движения вязкой жидкости относились к числу ламинарных движений. Траектории частиц, линии тока, поля скоростей и давлений в этих движениях имели совершенно определенный, регулярный характер. Выражением этой регулярности ламинарного движения служил тот факт, что общая картина наблюдающихся в действительности ламинарных движений и многие их детали достаточно хорошо описывались решениями уравнений Стокса при соответствующих, также регулярных , начальных и граничных условиях. Можно, например, вспомнить пуазейлево движение вязкой жидкости по круглой трубе, соответствие теоретически рассчитанных характеристик которого (парабола скоростей, формулы расхода и сопротивления) опытным данным уже давно блестяще подтверждено. То же относится к многочисленным другим примерам ламинарных движений вязкой жидкости движению смазки в узких зазорах между валом и цапфой подшипника, вполне удовлетворительно описываемому гидродинамической теорией смазки подшипников, движениям в ламинарных пограничных слоях, с достаточной точностью рассчитываемым по теории, изложенной в предыдущей главе, и др. [c.522]

Возвращаясь к историческому изложению основных этапов развития теории турбулентности, упомянем прежде всего интересную работу Джеффри Тэйлора (1921) о турбулентной диффузии, в которой впервые выявилась важная роль корреляционных функций (т. е. смешанных вторых моментов) поля скорости (правда, не для обычной эйлеровой скорости течения в фиксированной точке, а для более сложной лагранжевой скорости фиксированной жидкой частицы). Однако в общем виде идея о том, что корреляционные функции и другие статистические моменты гидродинами ческих полей должны быть признаны основными характеристиками турбулентного движения, была впервые высказана Л. В. Келлером и А. А. Фридманом (1924), предложившими общий метод построения дифференциальных уравнений для моментов произвольного порядка гидродинамических полей турбулентных течений. Определение всех таких моментов при некоторых общих предположениях эквивалентно определению соответствующего распределения вероятности в функциональном пространстве Р( (о) [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...