Момент собственный поля

Здесь вектор /о магнитного момента собственного поля спутника расположен произвольно относительно спутника. Если то поперечной составляющей вектора намагничивания можно пренебречь допуская еще, что рассматриваемое направление вдоль оболочки совпадает с направлением оси симметрии спутника, а /о дается формулой (1.4.2), приходим к формуле (1.4.4) ). [c.47]

Рассмотрим теперь подробно качение жесткой поверхности 5 по неподвижной поверхности 51, характеризующееся тем, что скорость скольжения г = 0. При качении в каждый момент времени поле скоростей подвижного тела такое же, как если бы оно вращалось с некоторой угловой скоростью (о вокруг некоторой оси, проходящей через точку прикосновения. В зависимости от направления мгновенной оси вращения различают чистое или собственное качение и так называемое верчение. Чистое качение имеет место в случае, когда мгновенная ось вращения движущейся поверхности лежит в касательной плоскости, и верчение — когда мгновенная ось вращения нормальна к касательной плоскости. Примером чистого качения может служить качение цилиндра по плоскости, когда мгновенная ось вращения является образующей, по которой цилиндр соприкасается с плоскостью. Вращение шара на горизонтальной плоскости вокруг его вертикального диаметра может служить примером верчения. [c.23]

Условия возникновения двойной дуги определяются стремлением дугового разряда принять такую фор.му, которая соответствовала бы наименьшей потере энергии. При использовании источника тока с падающей характеристикой такие условия возникают с уменьшение.м длины дуги. Если в узком канале наконечника сильноточная дуга стабилизируется при недостаточном расходе газа, то искривление столба и образование двойной дуги являются вполне вероятными. Особенно велика вероятность возникновения двойной дуги в момент возбуждения разряда с таки.ми режимами. В экспериментах ВНИИАвТОГЕНа установлено, что большое значение для образования двойной дуги имеет длина формирующего канала наконечника. Чем длиннее канал, тем вероятнее возникновение двойной дуги. Образованию двойной дуги способствует также плохая центровка стержневого электрода. По мнению Д. Г. Быховского важным фактором является. магнитная стабилизация дуги собственным полем рабочего тока. Он считает, что снижение тока проникающей дуги также может привести к образованию двойной дуги, так как при этом уменьшается величина стабилизирующего магнитного поля. Исходя из этой предпосылки, он указывает, что источник с пологопадающей внешней характеристикой способствует образованию двойной дуги, поскольку при увеличении длины проникающей дуги рабочий ток сильно падает и создаются условия, допускающие возникновение двойной дуги. [c.89]

Уравнение энергии в термодинамике представляет собой в общем случае уравнение, независимое от теоремы живых сил. Аналогично этому можно ввести новые характеристики поля тензоры объемных плотностей собственного внутреннего момента с компонентами и пондеромоторного момента с компонентами — х Р — х Р% которые могут определяться с помощью уравнения моментов для поля и уравнения моментов для среды, независимых от уравнений (5.27). [c.316]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

В первом случае благодаря действию сильного внешнего поля связь магнитного момента ядра с магнитным полем валентных электронов нарушается, и электронная оболочка и ядерный момент ориентируются относительно внешнего лоля Н независимо друг от друга в соответствии со своими собственными моментами [c.70]

Это значение полностью совпало с экспериментальным значением которое было уже известно к моменту, когда Дирак получил свой результат (см. 10, п. 2). Впоследствии было учтено взаимодействие электрона с собственным электромагнитным полем, которое дает небольшую поправку к формуле (11.26). Правильность учета радиационных поправок была также подтверждена экспериментально (см. 10, п. 3). [c.120]

Во многих диэлектриках имеются молекулы, которые обладают собственным электрическим моментом Ро, т. е. представляют собой диполи даже в отсутствие внешнего электрического поля. В ряде случаев при изменении направления ориентации диполей во внешнем электрическом поле возникают упругие возвращающие силы. Очевидно, что это наблюдается тогда, когда диполи более или менее жестко связаны, т. е. упругая дипольная поляризация имеет место в твердых диэлектриках — полярных кристаллах. [c.281]

При классификации магнетиков мы отнесли к диамагнетикам вещества, в которых намагниченность J направлена против магнитного поля Н и связана с Н линейной зависимостью, а величина —постоянная, не зависящая от поля. Поскольку отрицательна, индукция В в диамагнитном материале меньше, чем в вакууме. Всем перечисленным условиям удовлетворяют вещества, атомы и молекулы которых не имеют собственных магнитных моментов. Намагниченность в них индуцируется внешним магнитным полем. [c.322]

Электронная поляризация— упругое смещение электронных орбит относительно ядер в атомах, молекулах и ионах под действием внешнего электрического поля. Таким образом, электронная поляризация происходит во всех диэлектриках независимо от существования в них других видов поляризации. Это быстрая поляризация, совершающаяся за время порядка 10 —10- с, сравнимое с периодом световых колебаний. В неполярных диэлектриках существует только электронная поляризация и поэтому а = аэ (электронная поляризуемость). Неполярные молекулы имеют симметричное строение и поэтому центры тяжести эквивалентных положительного и отрицательного зарядов у них совпадают, так что в отсутствие внешнего поля неполярные молекулы не имеют собственного электрического момента (ц = 0). [c.544]

Дипольная поляризация характерна для полярных диэлектриков. Полярные молекулы имеют несимметричное строение. Центры тяжести эквивалентных разноименных зарядов у них не совпадают, и поэтому в отсутствие внешнего поля эти молекулы обладают собственным электрическим моментом т. е. являются жесткими [c.544]

Полосатые молекулярные спектры поглощения и излучения возникают при переходах между дискретными уровнями молекул. В точной постановке задача определения энергетических уровней молекулы не имеет решения и для учета взаимного влияния движения электронов и ядер, связи спиновых моментов с орбитальными и т. д. приходится опираться на приближенные методы, использующие характерные особенности внутримолекулярных взаимодействий. Вследствие заметной разницы в массах скорость движения электронов в молекулах велика по сравнению со скоростью движения ядер и стало быть электроны и ядра вносят неодинаковый вклад в полную энергию молекулы. При этом оказалось возможным отделить проблему определения энергии, связанной с движением электронов в поле ядер, от энергии собственно ядерного движения и учесть методами последовательных приближений взаимное влияние электронной (характеризующейся относительно большой частотой переходов) и ядерной (характеризующейся относительно малой частотой переходов) подсистем в молекуле. [c.849]

Магнитное расщепление ядерных уровней, вызванное сверхтонким взаимодействием дипольного магнитного момента ядра ц с магнитным полем на ядре Ип, которое создается электронами собственного атома и магнитными моментами соседних атомов, а также поляризованными электронами проводимости [3—6]. [c.1055]

Побочное квантовое число I определяет численное значение орбитального момента p и тем самым форму орбиты и степень ее возмущения в поле атомного остова. Квантовое число определяет ориентацию собственного момента электрона относительно орбитального момента р . [c.61]

Атомы и молекулы, даже не имея собственного дипольного момента, могут его приобретать под действием внешнего поля в результате электронной поляризации. Отношение приобретенного дипольного момента к напряженности поля называется поляризуемостью а. Согласно определению [c.312]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Осно1вы.ваясь на приведенных заключениях, легко наметить общий путь решения задачи описания процесса перестройки катодного пятна на однородном жидком катоде. Прежде всего следует принять, что в каждый рассматриваемый момент времени Ь направление процесса перестройки катодного пятна в его контролируемой сфере целиком задается распределением напряженности действующего магнитного поля Н в районе пятна. Под действующим полем в какой-либо точке катода с координатами (ху) в данном случае подразумевается суммарное магнитное поле всех мыслимых источников, включая собственное поле дуги Нг и стороннее поле Н. При определении напряженности Нд в точке (ху), однако, не должно учитываться поле злемен- [c.207]

Собственное поле частиц, появляющееся при намагничивании их в поле рассеяния, благоприятствует магнитной коагуляции частиц, особенно в концентрированной суспензии. В образующихся при этом цепочках частицы ориентируются так, что в них появляется общий магнитный поток, и магнитный момент цепочки увеличивается. Следовательно, частицы в цепочке будут играть более эффективную роль в образовании скопления их над дефектом. В результате магнитной коагуляции частицы суспензии становятся более вытянутыми, а стало быть, и магнитноанизотропными по форме. Поэтому повышение концентрации суспензии до концентрации выше критической, при которой появляется магнитная коагуляция, является дополнительным скрытым, но весьма эффективным средством повышения чувствительности испытания. [c.140]

Работа регулятора протекает следующим образом. При разомкнутых электродах, когда зазор превышает максимально допустимый предел, нет падения напряжения на зарядном сопротивлении, и обмотка соленоида обесточена. В этот момент сердечник соленоида под влиянием собственного веса переместится вниз, и электроды замкнутся. При замыкании электродов появление тока в зарядной цепи вызовет падение напряжения на зарядном сопротивлении и появление тока в обмотке соленоида. В этот момент магнитное поле, возбуждаемое внутри соленоида, создает усилие, втягивающее сердечник. Это уси-,1не, а также совпадающее с ним по направлению усилие уравно- [c.37]

Как отмечалось в п. 2.6.2 (см. также [21]), в модели Лоренца вычисление 6(0 ) связьшается с поляризуемостью Р(со) отдельной молекулы (атома) элементарной кристаллической ячейки. Выше, в 2.5 была вычислена поляризуемость отдельного атома в квантовой картине. Для молекул, лишенных собственного постоянного дипольного момента, наведенный полем световой волны дипольный момент есть [c.132]

Инвариант W = (Я, Л)д сохраняется (при условиях вмороженности поля Я и касания Я к Г) под действием любого сохраняющего объемы гладкого преобразования области D. Поэтому W является интегралом движения и для жидкости с конечной кинематической вязкостью и нулевой (исчезающе малой) магнитной вязкостью. Для замкнутой области D стационарными точками интеграла энергии (Я, Я)о магнитного поля Я, вмороженного в жидкость, относительно действия сохраняющих объемы преобразований D являются поля Я, коммутирующие с rot Я (см. [7]). Если в начальный момент W фО, то при затухании поля скорости (за счет вязкости) энергия магнитного поля не может упасть до нуля. Можно показать, что поле Я, коммутирующее с rot Я, либо имеет почти все интегральные кривые лежащими на двумерных торах, либо является собственным полем для rot rot Я = с-Я, с = onst (см. [7,5]). Поле Я вморожено, и поэтому если в начальный момент не существовало магнитных поверх- [c.327]

Дано полярный момент и]герции волчка J = 9000 г см угловая скорость его собственного вращения со = 209 рад/с, масса полчка т 900 г, расстояние от точки оноры волчка до его цоит-ра масс I = 6 см, угол наклона оси 0 = 30°. [c.231]

Величину qti принято называть собственным квадрупольный моментом ядра. Собственным квадрупольпым моментом называется квадрупольный момент, определенный в системе координат, в которой ось z совпадает с осью симметрии ядра. Экспериментально определяется не а наблюдаемый квадрупольный момент q. Наблюдаемым квадрупольный моментом q называется среднее значение квадрупольного момента, определенного в системе координат, в которой ось X совпадает с направлением градиента внешнего электрического поля. Собственный <7о и наблюдаемый q квадрупольные моменты связаны зависимостью [c.127]

Ориентация анизотропных молекул под действием внешнего электрического поля может происходить двояким образом. Первоначальная теория (Ланжевен, 1910 г.) рассматривала молекулы, которые не имеют собственного электрического момента, но приобретают его под действием внеи]него поля. В первом приближении величину приобретенного молекулой момента р можно считать пропорциональной напряженности внешнего поля , т. е. р = кЕ. Для анизотропных молекул к зависит от направления внутри [c.532]

Для объяснения тонкой структуры Гоудсмит и Юленбек в 1925 г. высказали гипотезу, согласно которой электрон надо представлять себе в некотором смысле похожим на заряженный волчок, вращающийся вокруг собственной оси. Благодаря этому вращению электрон будет обладать собственным моментом количества движения (спином) и магнитным моментом. Если предположить, что проекция спина может принимать только два значения, то тонкую структуру оптических линий можно объяснить как результат взаимодействия магнитного поля, создаваемого орбитальным движением электронов, с магнитным моментом, обусловленным наличием спина. Это взаимодействие несколько различно при разных направлениях спина, благодаря чему происходит расщепление терма на два близких подтерма. При этом количественное согласие с опытом получается в том случае, если [c.59]

Квадрулольный момент тесно связан со спином ядра. Выше уже говорилось о том, что Qo = О для сферически симметричного распределения заряда, которое, очевидно, соответствует случаю / = О (так как прл 1 = 0 нет выделенного направления, относительно которого может возникнуть асимметрия). В квантовой механике доказывается, кроме того, что наблюдаемое значение квадрупольного момента Q (т. е. среднее значение собственного квадрупольного момента ядра Qo на направление градиента внешнего электрического поля) равно нулю и для ядер, имеющих спин / = 1/2. [c.96]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Парамагнетизм (Xi >0) характерен для веществ, частицы которых (атомы, молекулы, ионы, атомные ядра) обладают собственными магнитными моментами, но и отсутствие внешнего магнитного поля эти моменты ориентированы хаотически, так что в целом / = 0. Во внешнем поле магнитные моменты атомов парамагнитных веществ ориентируются преимущественно по полю. Если поле очень велико (цяЯжТ ), то все магнитные моменты парамагнитных частиц ориентированы строго по полю (магнитное насыщение). [c.593]

Наиболее часто встречающимся нидом релаксационной поляризации является дипольная поляризация, возникающая в полярных диэлектриках при слабых связях между молекулами. Молекулы полярных диэлектриков обладают собственным электрическим моментом, который не зависит от напряженности внешнего электрического поля. После включения поля наиболее вероятным направлением молекулярных дипольных моментов становится направление вектора напряженности электрического поля. Под действием флуктуаций теплового движения большинство дипольных моментов ориентируется в этом направлении. В равновесном состоянии молекулы-диполи не располагаются строго вдоль поля, так как этому мешает тепловое движение, а имеют лишь преимущественную ориентацию ВДОЛЬ ПОЛЯ. [c.146]

Собственным значениям соответствуют собственные функции ЛгСоз Д, являющибся решениями уравнения (18.12). Таким образом, уравнение температурного поля (18.14) удовлетворяет исходному дифференциальному уравнению теплопроводности (18.5) при любом собственном значении Однако из физических соображений ясно, что температура не может иметь множество различных значений в определенной точке в заданный момент времени. С другой стороны, нет никаких оснований для того, чтобы отдать предпочтение какому-либо собственному значению. Необходимо использовать их в совокупности. Известно, что если частные решения линейного дифференциального уравнения сложить, то полученная сумма также будет решением этого дифференциального уравнения. Составим такую сумму на основе выражения (18.14) и собственных значений ку. [c.444]

Широкое распространение получил метод коррекции гироскопа путем сравнения его показаний с усредненными показаниями измерителя, регистрирующего отклонение от выбранного направления. Таким измерителем может быть маятник, магнитный компас, радиокомпас, индукционный компас. Корректирующее устройство состоит из измерителя, фиксирующего отклонение гироскопической системы от заданного положения, и исполнительного элемента (датчика момента), создающего момент коррекции необходимой величины и направления. Входной величиной данной системы является угол ф, характеризующий направление, которое должна воспроизводить ось собственного вращения гироскопа. Угол фд, определяющий действительное поло>йение оси собственного вращения гироскопа, является выходной величиной. [c.366]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

К достоинствам описанного метода светового моделирования прежде всего следует отнести возможность задания полей плотности собственного и результирующего излучения как на поверхности, так и в объеме, что с помощью ipanee существующих подходов сделать не удавалось. Кроме того, в техническом отношении сама световая модель и методика эксперимента существенно упрощаются, так как отпадает необходимость в создании светящихся поверхностей и светящихся объемных зон и в довольно трудоемком устаиовлении задаваемого поля светимости на модели. К положительным моментам метода следует также отнести и тот факт, что полученные на световой модели значения обобщенной резольвенты можно использовать в далвнейшем для любого числа вариантов распределения плотностей излучения в системе при заданной постановке. [c.325]

ВЕРОЯТНОСТЬ термодинамическая характеризуется чис-ло 1 способов, которыми может быть реализовано данное состояние системы ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ [—воздействие тел или частиц друг на друга, приводящее к изменению их движения ближнего порядка — взаимодействие между соседними частицами, составляющими вещество гравитационное — взаимодействие между любыми телами, выражающееся в их взаимном притяжении с силой, зависящей от масс тел и расстояния между ними дальнего порядка — взаимодействие между далекими частицами, составляющими вещество звеньями полимерной молекулы при случайном сближении их в процессе теплового движения) обменное — специфическое взаимное влияние одинаковых частиц, входящих в состав квантовой системы, связанное со свойствами симметрии волновой функции системы относительно перестановки координат частиц, а также приводящих к согласованному движению частиц и изменению энергии системы пондемоторное токов — механическое взаимодействие электрических токов посредством создаваемых ими магнитных полей снин-орбитальное — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, зависящее от велггчины и взаимной ориентации их орбитального и спинового моментов импульса, а также приводящих к тонкой структуре уровней энергии системы сннн-решеточ-ное — взаимодействие орбитального магнитного момента атома с кристаллическим полем спин-спиновое — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, обусловленное наличием у частиц собственных магнитных моментов, а также приводящих к сверхтонкой структуре уровней энергии системы электромагнитное — взаимодействие частиц, обладающих электрическим зарядом или магнитным моментом, осуществляемое посредством электромагнитного поля] [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...