Размеры доменов

Линейные размеры доменов составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, а их магнитный момент — около 10 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными стенками, в которых происходит постепенное изменение направления намагниченности одного домена по отношению к направлению намагниченности другого соседнего. Реальные площади доменов некоторых ферритов составляют от 0,001 до 0,1 мм при толщине граничных стенок между ними несколько десятков — сотен атомных расстояний. Размеры доменов особо чистых материалов могут быть больше. [c.25]

Таким образом, деление ферромагнитного кристалла на домены является следствием стремления системы уменьшить свою свободную энергию. Однако это деление не может происходить беспредельно, так как появление границы между доменами, у которых угол 0 между спинами возрастает до 180° (рис. 11.11, а), должно неизбежно привести к увеличению обменной энергии (см. (11.32)). Деление протекает до тех пор, пока уменьшение магнитной энергии, вызванное делением, не компенсируется увеличением обменной энергии границ раздела между доменами. Дальнейшее деление энергетически невыгодно, и этим определяется нижний предел размера доменов. Как показывают расчет и эксперимент, для желе а поперечный размер доменов 0,1 мкм, что меньше обычных размеров зерен поликристаллического железа. [c.296]

Правда, к началу XIX в. Россия еще сохраняет первое место в мире по производству чугуна и железа, техническая оснащенность уральских заводов, размеры доменных печей и их производительность еще не имеют себе равных в Европе. Но мануфактурный строй русской промышленности, основанный на малопроизводительном подневольном труде крепостных, уже не в состоянии конкурировать с зарубежными фабриками, на которых ручной труд все более заменяется машинами п механизмами. [c.34]

Тонкие магнитные пленки представляют собой твердотельные магнитные среды, в которых возможно управление зарождением, перемещением, фиксацией и аннигиляцией каждого домена. Они находят применение в логических и запоминающих системах, а также в различных магнитно-оптических устройствах. Для управления перемещением и фиксацией доменов необходимо, чтобы их магнитные поля выходили во внешнее пространство, а поэтому толщина пленки должна быть соизмерима с размерами доменов. Пленки такой малой толщины не могут применяться без немагнитных подложек, выполняемых из металлов, стекла, слюды, гранатов и других подходящих материалов. Пленки наносят на подложки напылением в вакууме, электрохимическим осаждением и эпитаксией. Покрытие подложек можно выполнять и из тонких пластинок, вырезанных из монокристаллов, которые прочно укрепляют на подложке и доводят полировкой до необходимой толщины. [c.481]

Линейные размеры доменов составляют Ю" —ю- с,м. [c.96]

Для характеристики ЦМД-материалов используют т. н. фактор качества б = Л /2лЛ/ , где — константа одноосной анизотропии, М,—намагниченность насыщения в ЦМД-материалах Q>. Другим важным параметром является характеристич. длина /, задающая характерный размер доменов в данном материале 1=(АК У 1-кМ1, где А — т. н. константа неоднородного обмена. [c.434]

В ферромагнетиках под действием внешнего магнитного поля число и размеры доменов, намагниченных по полю, увеличиваются за счет других доменов. Рост доменов обусловлен движением доменных стенок. Кроме того, векторы намагниченности отдельных доменов могут поворачиваться по полю. Изменение формы, размеров и ориентации доменов может привести к магнитострикции. [c.99]

В объемных наноматериалах изменяются не только механические свойства. В ферромагнитных материалах, в которых размеры зерен становятся соизмеримыми с размерами доменов, существенно (в 10 раз) возрастает коэрцитивная сила, а доменная структура по своему характеру отличается от структуры в обычных материалах. В объемных наноструктурных кремнии и германии изменяются оптические свойства. [c.30]

Если размер кристаллов ферромагнетика приближается к размерам доменов, то при намагничивании и размагничивании возможен только процесс вращения векторов намагничивания, что сопровождается небольшими изменениями намагниченности М и индукции В. Петля гистерезиса принимает прямоугольную форму. [c.529]

Эффект магнитострикции состоит в том, что под действием магнитного поля ферромагнитные материалы деформируются по направлению силовых линий этого поля. Физически это объясняется перестройкой доменной структуры ферромагнетика под действием внешнего магнитного поля. Домены — микроскопические частицы поликристаллической структуры материала — представляют собой группы атомов с отличным от нуля общим для группы магнитным полем. Благодаря обменным силам магнитные поля групп выравниваются и внешнее поле у образца из такого материала отсутствует. Домены достаточно малы (линейный размер доменов 1 -Ь3 10 зсм) и расположены беспорядочно. [c.68]

Профиль и размеры доменной печи [c.14]

Профиль и размеры доменной печи (рис. 1). Верхняя часть печи 1 называется колошником. На колошнике имеется засыпной аппарат 2, посредством которого загружается шихта [c.14]

Теоретический подсчет возможных размеров доменов для некоторых материалов приводит к величинам порядка от 10 до 10 см при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков, сотен атомных расстояний. У особенно чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. [c.316]

Опытное подтверждение доменной структуры магнетиков. Теоретический подсчет возможных размеров доменов приводит к величинам порядка —10 см при толщине пограничных слоев между ними в не- [c.338]

Основные размеры доменных печей [c.112]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Можно ожидать, что уменьшение зерен до размеров, близких к размерам доменов, приведет к изменению магнитных гистере-зисных свойств [383]. В результате коэрцитивная сила Не ферромагнитных материалов должна была бы возрасти в 100 и более раз. [c.223]

В 1904 г. М. А. Павлов избирается профессором металлургии Петербургокого политехнического института. Он переезжает в столицу и целиком посвящает себя научно-педагогической деятельности в области доменного нроиз-водства. Однако его продолжают интересовать и вопросы металлургии стали. В 1910 г. выходит в свет написанная им работа Размеры мартеновских печей по эмпирическим данным . Почти одновременно публикуется и другой классичеокий труд ученого — Определение размеров доменных печей . Обе работы явились вкладом в теорию и [c.193]

К 70-м годам XIX в. быстро растущие запросы машиностроения, железнодорожного и морского транспорта потребовали значительного расширения производства черных металлов и повьшгения их качества. Увеличивались размеры доменных печей, совершенствовалась их конструкция, вводились новые вспомогательные устройства. К 1870 г. объемы отдельных доменных печей уже превышали 400 м , а их высота достигала почти 23 м, применялись мощные воздуходувки, использовались разнообразные устройства для улавливания газа и распределения шихты. [c.109]

В 1900 г. начинается более чем полувековая педагогическая деятельность М. А. Павлова. Он заведует кафедрами в Высшем горном училиш е в Екатеринославе, Петербургском политехническом институте, Горной академии в Москве, Московском институте стали. Ученый не прерывает связей с промышленностью. Один за другим выходят его научные труды Атлас чертежей по доменному производству (1902 г.), Альбом чертежей по мартеновскому производству (1904 г.), Размеры мартеновских печей по эмпирическим данным и Определение размеров доменных печей (обе работы опубликованы в 1910 г.). Эти труды имели большое значение для разработки теории и практики металлургии. Сопоставляя многочисленные опытные и расчетные материалы, М. А. Павлов разработал оригинальные способы определения оптимальных соотношений основных элементов металлургических агрегатов, обеспечиваюш их в данных конкретных условиях максимальный производственный эффект. [c.135]

Сегнетоэлектрики с несоразмерной фазой. В нек-рых С. исчезновение спонтанной поляризации при нагревании объясняется изменением знака поверхностной энергии доменной стенки. В результате в кристалле сновтавно возникают др. доменные стенки, понижающие энергию системы. Параметры возникающей доменной структуры (в частности, размеры доменов) определяются взаимодействием стенок и являются характеристиками вещества (а не образца, как в случае обычных С.). Образующаяся многодоменная фаза наз. несоразмерной, поскольку период решётки доменных стенок сильно зависит от внеш. условий и не связан с периодом основной кристаллич. решётки (см. Несоразмерная структура). [c.479]

Вблизи Т, наблюдается целый ряд аномалий физ. свойств ФМ значит, юст коэрцитивной силы, температурный гистерезис намагниченности, аномалии магнитострик-ции и магнитокалорич. эффекта (рис. 9) и увеличение размеров доменов, Константы Верде, Холла и др. подобные характеристики в Т, не обращаются в нуль, а обнаруживают достаточно сложную зависимость от темп-ры и поля. [c.288]

Внды доменных структур в ферромагнетиках. В общем случае форма Ф. д. и вид ДС в целом на поверхности и внутри кристалла отличаются друг от друга. В связи с этим различают поверхностную (часто замыкающую) и внутреннюю ДС. Как правило, в достаточно массивных образцах (с размерами Z-, значительно превосходящими размеры доменов D) поверхностная структура оказывается более сложной, чем внутренняя. В пластинах малых толщин L D) ДС на поверхности и внутри образца может быть одинаковой. В этом случае говорят о сквозной ДС. [c.302]

Уменьшение размеров доменов связано с действием размагничивающего фактора. Лрим. ред. [c.174]

Изучая концентрационные зависимости намагниченности насыщения и константы магнитной анизотропии сплавов системы Со-Сг (рис. 8.10), становится понятно, почему оптимальный состав материала для перпендикулярной записи близок к ogg rjo. Сплавы с малым содержанием хрома из-за высокой намагниченности имеют отрицательную константу перпендикулярной анизотропии (фактор качества меньше 1) и намагниченность неперпендикулярна плоскости пленки. В сплавах с повышенным содержанием хрома мала намагниченность (при содержании хрома больше 25...28 % (ат.) Сг сплавы при комнатной температуре парамагнитны). В сплаве oyg j rjj 5 получена плотность записи 8000 бит/мм при уровне падения сигнала на 50 %. Важно отметить, что указанное значение плотности записи ограничено сверху не природой материала (минимальным размером домена), а разрешением использованной магнитной головки воспроизведения, которое определяется шириной ее главного магнитного полюса (в данном случае 0,25 мкм). Головка не способна считывать информацию с носителя, который имеет размеры доменов намного меньше размера полюса головки. Поэтому совершенствование магнитных материалов для перпендикулярной магнитной записи шло вместе с развитием устройств и созданием новых методов записи и воспроизведения. Был разработан метод термомагнитной записи. Этот метод применяется на пленках, обладающих перпендикулярной анизотропией. Запись информации осуществляется путем кратковременного нагрева под воздействием лазерного участка пленки, находящегося в магнитном поле. Поле при этом подбирается с таким расчетом, чтобы при отсутствии нагрева пленки его величина была недостаточной для перемагничивания [c.570]

Наряду с продольным линейным электрооптическим эффектом в кристаллах НБС имеет место достаточно сильный квадратичный электрооптический эффект [13, 15, 35]. Если линейный эффект наблюдается только при температурах ниже сегнетоэлектрического фазового перехода, то квадратичный, возникая при температурах, несколько ниже температуры перехода, существует значительно выше температуры Кюри, когда материал находится в неполярной фазе (рис. 4.13). Такое преобразование линейного электрооптического эффекта в квадратичный в области фазового перехода можно было бы связать с переходом кристалла в центросимметричную фазу, где линейные эффекты равны нулю, однако, согласно данным [6], кристаллы НБС не имеют центросимметричной фазы. Следует отметить, что линейный электрооптический эффект зависит от направления Р и в полидоменном кристалле может иметь место только квадратичный эффект. Наличие только квадратичного эффекта означает, что либо остаточная поляризация связана с неравнозначными размерами доменов, либо число их невелико [15]. [c.120]

Переход от линейного к квадратичному электроопти-ческому эффекту, как уже указывалось, наблюдается либо вблизи температуры фазового перехода НБС, либо при возникновении в кристалле полйдоменЦого состояния, когда в пем содержатся примерно равные количества доменов с противоположно ориентированными векторами спонтанной поляризации. Это весьма вероятно, так как размеры доменов в кристаллах НБС очень малы [49]. Вследствие зависимости линейного электрооптического эффекта от направления Р происходит его гашение, и наблюдается только квадг-ратичный эффект. О деполяризации кристаллов НБС можно судить по тому, что при приложении к кристаллу поля при температуре ниже перехода линейный эффект сначала возникает, а затем медленно спадает до нуля. При температуре вблизи перехода спад происходит быстро, а при температуре много выше перехода линейныи эффект вообще не наблюдается. [c.128]

Неравномерность осаждения декорирующих частиц на поверхности скола позволяет обнаружить объемную электрическую гетерогенность исследуемого кристалла, которая может быть вызвана либо неоднородностью состава (мелкодисперсные выделения второй фазы), либо неоднородной поляризацией кристалла, т. е. его полидоменно-стью. Сравнение выявленной структуры поверхности Сколов НБС с доменной структурой сегнетоэлектрического триглицинсульфата (ТГС), подробно исследованной методами декорирования в [623, показало, что линзо- и сигарообразная форма электрически заряженных областей кристалла НБС подобна по форме доменам в ТГС. Размеры этих областей соизмеримы с размерами доменов ТГС и составляют порядка нескольких десятков микрон. Расположение заряженных областей носит регулярный характер опи вытянуты в направлении сегнетоэлектриче-ской оси. Однако на сколах НБС не наблюдается характерной текстуры антрахинона, присущей доменам разного знака. Следует отметить, что заряженные области сколов НБС окаймлены нейтральными участками, на которых не происходит кристаллизации декорирующего вещества. [c.145]

Образование полидоменной структуры в сегнетоэлектрических кристаллах выгодно энергетически, так как монодоменный кристалл создает в окружающем пространстве электрическое поле (являясь электретом). Энергия внешнего поля понижается с уменьшением размеров доменов, но при этом возрастает энергия доменных стенок, разделяющих области с разным направлением спонтанной поляризации. В зависимости от температуры, свойств окружающей среды и структурных дефектов сегнетоэлектрическо-го криста.1ла образуется устойчивая полидоменная структура [c.176]

Как показали экспериментальные данные по ugAu, превращение действительно протекает очень медленно вблизи температуры упорядочения и становится значительно более быстрым при температуре, расположенной примерно на 10° С ниже. Измерения, проведенные Сайксом и сотрудниками, продемонстрировали роль антифазных доменов в этом конкретном превращении возникающие в этом случае довольно сложные рентгеновские дифракционные эффекты впоследствии подвергались неоднократному изучению. Детальный механизм роста доменов неизвестен отсутствует и теория, устанавливающая зависимость размера доменов от времени. Данные Джонса и Сайкса [44] показывают, что линейные размеры доменов, образующихся первыми при 376° С, после выдержки в течение 10 мин равны всего лишь около 70 А, а после 15-ча- [c.290]

Свойства ферромагнетиков объясняются наличием в них равномерно расположенных самопроизвольно намагниченных до точки насыщения доменов (объемов), разделенных граничным переходным слоем (домен — от французского с1от1апе — владение, область, сфера). Размеры доменов колеблются в пределах (0,005...0,5) 10 м, толщина граничного слоя (0,25...0,35) 10 м. Векторы намагниченности каждого из доменов направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность соседних доменов направлена либо встречно, либо под углом 90°. Это связано с тем, что направлением легкого намагничивания ферромагнетика является ребро куба кристаллической решетки (для железа) или пространственная диагональ куба (для никеля). Ввиду хаотичности направлений этих векторов при отсутствии внешнего магнитного поля общая намагниченность всего объема материала равна нулю. [c.102]

Фазовые переходы в антисегнетоэлектриках также сопровождаются возникновением (или исчезновешгем) спонтанной поляризации. В антисегнетоэлектрической модификации каждая элементарная ячейка параэлектрической модификации (подъячейка) спот-анно поляризована, хотя кристалл макроскопически спонтанной поляризацией не обладает, так как дипольные моменты подъячеек сверхструктурной элементарно ячейки взаимно компенсируют друг друга. Именно поэтому прр характеристике антисегнетоэлектриков принято говорить пе об их спонтанно поляризации, а об их аптиполяризации или о поляризации их подрешеток ( подструктур ). Формально антисегнетоэлектрики можно рассматривать как предельный случай сегнетоэлектриков, имеющих размеры доменов, равные одной элементарной ячейке параэлектрической модификации. [c.68]

До сих пор не учитывались градиентные члены в (12), отвечающие энергии неоднородности распределения поляризации. Они определяют характеристики доменной стенки и форму и размеры доменов. Градиентные члены повышают энергию многодоменной фазы в меру отношения поверхности доменов к их объему, не сказываясь на критериях локальной устойчивости среды. [c.208]

Руды (иногда аггломерированные, брикетигованные, обожженные или обогащенные магнитным способом) беспрерывно проплавляются в доменных печах. Плавка идет на коксе (в лесистых странах —на древесном угле), при расходе кокса от 90 до 130 кг на 100 кг чугуна (в зависимости от содержания железа в руде, качества руды и кокса, размера доменной печи, сорта выплавляемого чугуна). В печь вдувается воздух при температуре от 600 [c.1038]

При наложении внешнего, даже слабого, магнитного поля происходит рост доменов, на.магни-ченность которых совпадает с внешним полем или близка к направлению внешнего поля, с одновременным сокращение.ч размеров доменов, намагниченность которых сильно не совпадает с направлением внешнего поля. При достаточно сильном внешнем поле могут иметь место [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...