Момент электрона собственный

Определив понятие спиновой волновой функции, В. Паули вводит оператор спина S, действующий на волновую функцию Ф (s ). Таким образом, в полном соответствии с общими принципами квантовой механики собственный механический момент электрона (спин) изображается линейным самосопряженным оператором спина 5. [c.111]

Существование собственного механического и магнитного моментов у элементарной частицы, например у электрона, позволяет представить его условно в виде заряженного волчка, вращающегося вокруг собственной оси. При этом в отличие от классического волчка, который может иметь любое значение механического момента, спин электрона имеет только одно вполне определенное значение, равное /г/2. Соответственно магнит-ний момент электрона также имеет только одно вполне [c.18]

Уровни тонкой структуры — это близко расположенные уровни атомов, связанные с наличием у электрона собственного момента (спина). Разности энергий этих уровней составляют от стотысячных долей электрон-вольта для атома водорода до десятых долей электрон-вольта для самых тяжелых атомов и молекул, содержащих такие атомы. [c.228]

Магнитное расщепление ядерных уровней, вызванное сверхтонким взаимодействием дипольного магнитного момента ядра ц с магнитным полем на ядре Ип, которое создается электронами собственного атома и магнитными моментами соседних атомов, а также поляризованными электронами проводимости [3—6]. [c.1055]

Чем отличается соотношение между механическим и магнитным моментами электрона, обусловленными его орбитальным движением. и между спином и собственным магнитным моментом электрона [c.94]

Собственный магнитный момент электрона. Для объяснения экспериментальных фактов наряду со спином допускается наличие у электрона магнитного момента, который связан со спином соотношением [c.203]

При анализе спектров щелочных металлов с помощью спектроскопических приборов высокой разрешающей способности обнаруживается дублетный характер линий излучения. Это показывает, что энергия уровней атома зависит не только от главного квантового числа п и орбитального числа /, но и от некоторой дополнительной величины. Этой величиной является спин и связанный с ним собственный магнитный момент электрона. [c.204]

Для собственных механического и магнитного моментов электрона это отношение вдвое больше ) [c.59]

Для согласования с опытом необходимо несколько изменить первоначальное предположение о значении собственного момента электрона и положить, что значение принимает не сам электронный момент р , а численное значение его проекции р преимущественное направление. Отсюда [c.60]

Побочное квантовое число I определяет численное значение орбитального момента p и тем самым форму орбиты и степень ее возмущения в поле атомного остова. Квантовое число определяет ориентацию собственного момента электрона относительно орбитального момента р . [c.61]

Для s-состояний электрона /=0 и р = 0. Благодаря.этому пропадает возможность различной ориентации собственного момента электрона р связанная с этими различными ориентациями добавочная энергия AIF = 0. Таким образом объясняется, почему термы S остаются простыми, в то время как все другие термы расщепляются на два. [c.61]

Вместо указанной тройки квантовых чисел п, I, т , характеризующих состояние движения электрона в атоме, можно ввести другую тройку квантовых чисел, рассматривая полный момент количества движения электрона Ру. Очевидно, этот полный момент р определяется геометрической суммой орбитального момента pj и собственного момента электрона р/. [c.61]

Для определения значений полного момента ру необходимо сделать некоторое предположение о численном значении собственного момента электрона р . По схеме, которая может быть обоснована с помощью квантовой механики ( 24), предполагается, что [c.61]

Для собственных моментов электронов и это соотношение вдвое [c.335]

Связь между механическим и магнитным моментами сохраняется и в квантовой механике для орбитального движения электронов. Для собственных магнитного и механического (спинового) моментов электрона отношение ]xjp, как было указано в И, вдвое больше отношения, определяемого равенством (1). Отсюда суммарный магнитный момент jty электронной оболочки связан с ее механическим моментом более сложным соотношением [c.541]

Постоянная тонкой структуры. Исследование спектральных линий водорода с помощью приборов высокой разрешающей способности показало, что эти линии обладают тонкой структурой, т.е. состоят из нескольких линий, весьма близко расположенных друг к другу. Тонкая структура объясняется при учете теории относительности и собственного магнитного момента электрона. Добавочная энергия, создающая расщепление линий, определяется выражением, в которое входит безразмерный множитель, называемый постоянной тонкой структуры. Его выражение [c.348]

Подзоны Ландау испытывают в магн. поле дополнит, расщепление, обусловленное собственным спиновым магн. моментом электрона. При интенсивном лазерном возбуждении в полупроводнике можно наблюдать вынужденное рассеяние света на электронах проводимости, сопровождающееся переворотом спина. Поскольку величина спинового расщепления на подзоны для нек-рых полупроводников оказывается значительной, этот эффект используется для плавной перестройки частоты лазерного излучения с помощью магн. поля (нанр., в комбинационных лазерах). [c.702]

Вибратор 2 (рис. 41), питаемый звуковым генератором 1, возбуждает в испытуемом образце 3 продольные колебания изгиба. Приемник 4 через усилитель 5 подает сигнал на пластины электронно-лучевой трубки осциллографа 6. Моменту совпадения собственной частоты колебаний образца и приложенной частоты от звукового генератора соответствует максимум высоты пика на экране осциллографа. [c.58]

Ферромагнитный резонанс (электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках) представляет собой процесс избирательного поглощения энергии электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле. [c.182]

Магнетон Бора, которому приблизительно равен собственный магнитный момент электрона, выражается равенством fih [c.60]

А) Неверно. Орбитальные и собственные (спиновые) моменты электронов определяют магнитный момент атома. Всем веществам присущ диамагнетизм, проявляющийся тогда, когда собственные моменты всех электронов скомпенсированы. [c.16]

Каждый электрон i молекулы имеет спин s, с величиной Й/2, а полная электронная спиновая функция [S, ms) зависит от двух квантовых чисел S и ms тогда собственные значения операторов (квадрата полного спинового углового момента электронов) и Sz (Z-компоненты спинового углового момента электронов) соответственно равны S S и msh, и можно записать [c.114]

Подобным же образом, если поместить молекулу в сильное магнитное поле, произойдет смещение и расщепление энергетических состояний (но другое по величине и числу компонент). Это явление называется эффектом Зеемана. Его природа состоит в том, что при вращении электронов в молекуле создается так называемый орбитальный магнитный момент электронов. Кроме того, спины электронов и ядер имею.т собственные магнитные моменты. В результате взаимодействия всех этих. магнитных моментов молекулы как с магнитным нолем, так и между собой снимаются вырождения состояний и уровни энергии смещаются и расщепляются. [c.35]

Тонкая структура линий объясняется при учете теории относительности и собственного магнитного момента электрона. Добавочная энергия, создающая расщепление линий, определяется выражением, в которое входит безразмерный множитель а, называемый постоянной тонкой структуры и численно равный [c.281]

В квантовую механику спин был введен в 1927 г. В. Паули. В 1928 г. П. Дирак показал, что существование спина и магнитного момента электрона автоматически вытекает из релятивистского квантовомеханического уравнения Дирака для электрона. Спин является чисто квантовым свойством, и при переходе к классической механике (ft ->- 0) спин обращается в нуль. Поэтому спин не имеет классических аналогов. Были сделаны попытки интерпретировать спин как проявление механического вращения частицы вокруг своей оси (само название собственного механического момента электрона — спин — происходит от английского слова to spin — вращаться). Однако такое классическое истолкование спина оказалось несостоятельным. Спин электрона (и других микрочастиц) обладает общими свойствами квантовомехапического момента. [c.107]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Возможно, аналогия с вращением Земли вокруг Солнца и вокруг собственной оси привела в 1927 г. американских физиков Д. Уленбека и С. Гаудсмита к гипотезе о том, что помимо орбитального момента / электрон может обладать внутренним моментом вращения, или спином S, равным по величине 2 -Полный момент электрона J может быть равен либо /[ = /-1- S, [c.168]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Магнитные моменты атомов и молекул, знание которых важно для трактовки магнитных свойств вещества, выражают через величину собственного спинового момента электрона— магнетона Бсфа (цв=еЬ/2тс). Его численное значение 9,274Ы0-24 Дж/Тл. [c.152]

Наличие у электрона механического момента количества движения и связанного с ним магнитного момента можно объяснить модельным представлением о постоянном вращении электрона вокруг собственной оси ( вращающийся эл 1строн ). Поэтому собственный момент электрона и назван спином (от английского слова spin — веретено). [c.59]

Метод Хартри не учитывает, как и метод Слетера, ни обменной, энергии, ни спиновых взаимодействий. Учет обменной энергии и спиновых взаимодействий был дан В. А. Фоком [3 .40] g методе В. А. Фока также предполагается, что каждый электрон в атоме характеризуется своей волновой функцией зависящей от трех квантовых чисел п , Ij , т . Но полная функция атома ф строится таким образом, чтобы, во-первых, она была антисимметрична относительно перестановок координат, т. е. удовлетворяла бы принципу Паули, и, во-вторых, учитывала бы наличие у электронной оболочки атома в целом результирующего спинового момента собственные значения квадрата которого равны 5(5-]- Если N есть полное число электронов, входящих в состав атома, то при N четном число S — целое или нуль, а при N нечетном — полуцелое. Это соответствует тому обстоятельству, что спиновые моменты электронов могут располагаться либо параллельно, либо антипараллельно друг к другу. Число k = — S, очевидно, равно числу пар электронов [c.202]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ (гиромагнитные явления) — группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного момента микрочастиц (напр., электронов в атомах и ионах) с их собственным угловым (механич.) моментом (спиновым и орбитальным). Спину микрочастицы (электрона, протона, нейтрона и др.) соответствует определ, маге, момент. Напр., проекция магн. момента электрона на направление магн, поля Н равна (в системе СГС) = е = [c.700]

Очень важную роль играет состояние поля с наименьшей энергией, к-рое наз. вакуумным (см. Вакуум). Число частиц, напр, фотонов, в вакуумном состоянии поля равно нулю. Однако существуют нулевые колебания поля флук-туац. характера, энергия к-рых бесконечна, т. к. число степеней свободы поля бесконечно велико. Взаимодействие заряж. частиц с флуктуациями вакуумного поля приводит к эффектам, наблюдаемым экспериментально лэмбовско-му сдвигу уровней, аномальному значению собственного (спинового) магн. момента электрона и др. [c.317]

Материалы в магнитном поле намагничиваются. Намагничивание связано с наличием у атомов (ионов) собственного магнитного поля, которое и определяет степень намагниченности материала. Магнитный момент атома является суммой векторов орбитальных и собственных (спиновых) моментов электронов. При наложении внешнего магнитного поля векторы ориентируются вдоль поля. Орбитальный момент при этом уменьшае гся, так как в атоме индуцируется добавочный момент, направленный против поля, — диамагнитный эффект. Наличие нескомпенси-рованных спинов электронов, наоборот, усиливает намагниченность атома — парамагнитный эффект. В твердых телах атомы сближены настолько, что происходит перекрытие энергетических зон электронов атомы обмениваются электронами и в результате преобладает тот или иной эффект. [c.524]

Ферромагнитный резонанс ФМ.Р , т. е.. электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках, представл,яет процесс избирательного поглоп ения энергии. электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле [13.20]- ФМР имеет некоторые особенности по сравнению с другими резонансным.и методами. [c.189]

А) Скомпенсированность собственных моментов электронов. В) Образование кристаллической решетки. С) Обобществление валентных электронов в объеме всего тела. D) Направленность межатомных связей. [c.14]

А) Наличием незаполненных подуровней в валентной зоне. В) Взаимодействием ионов, находящихся в узлах кристаллической решетки. С) Дрейфом электронов. D) Нескомпенсированностью собственных моментов электронов. [c.15]

D) Неверно. Нескомпенсированность собственных (спиновых) моментов электронов характерна для парамагнетиков. Парамагнетизм наблюдается как у металлов, так и у неметаллических материалов. Последние обладают невысокой теплопроводностью. [c.18]

Магнетон Бора (магнитный момент электрона) /2 = е/г/(2шес) 0,927 10 ° эрг/Гс. Магнитный момент нейтрона равен = = —1, 91/ 0 — 0,95 10 эрг/Гс, собственный магнитный момент протона больше ядерного магнетона Лр 2,79/2о- Все это свидель-ствует о том, что эти частицы обладают сложной неоднородной структурой. [c.493]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...