Квадрупольный момент ядер

В таблице 5 приведены квадрупольные моменты некоторых ядер. Размерность квадрупольного момента равняется размерности произведения электрического заряда на площадь. На рисунках 41 и 42 изображена зависимость величины квадрупольного момента ядер от числа протонов и числа нейтронов в ядре. Особенно малы квадрупольные моменты для магических ядер. [c.127]

Рис. 42. Квадрупольные моменты ядер с различным числом нейтронов.

Исследование квадрупольных моментов ядер имеет большое значение в выяснении равновесной формы ядер. [c.129]

Модель ядерных оболочек была успешно применена для оценки спинов ядер для объяснения некоторых общих закономерностей, наблюдаемых в магнитных и электрических квадрупольных моментах ядер для объяснения свойств ядер, находящихся в низких возбужденных состояниях для объяснения появления островов изомерии, группирующихся около магических чисел 50, 82 и 126. [c.190]

Таблица 37.7. Спины, магнитные моменты и электрические квадрупольные моменты ядер [1]

Казалось бы, по аналогии с магнитными моментами одночастичная оболочечная модель должна качественно объяснять и значения квадрупольных моментов ядер. Однако здесь эту модель постигла почти полная неудача. Если квадрупольный момент ядра определяется квадрупольным моментом последнего, неспаренного, нуклона, то очевидно, что этот момент должен равняться нулю для всех ядер с нечетными Л и Л/. Однако, как видно из табл. 2.3, многие из таких ядер обладают довольно большими квадрупольными моментами. Далее, для квадрупольных моментов ядер с неспаренным протоном теоретический расчет дает значение [c.102]

ВЛИЯНИЕ КВАДРУПОЛЬНЫХ МОМЕНТОВ ЯДЕР [c.551]

Влияние квадрупольных моментов ядер [c.551]

Квадрупольные моменты ядер ведут к добавочному взаимодействию в молекуле, что проявляется в возникновении на резонансных кривых дополнительных пиков. По их положению радиочастотный метод позволяет измерить квадрупольные моменты ядер [c.573]

Рис. 335. Зависимость квадрупольных моментов ядер от числа

Рис. 3.13. Электрические квадрупольные моменты ядер с четным числом протонов и нейтронов.

Метод ЯКР применяется для определения квадрупольных моментов ядер, исследования симметрии и строения кристаллов, степени упорядоченности макромолекул и характера хим. связи. Если в случае ЯМР структура кристаллов определяет только уширение и расщепление линий, то в случае ЯКР структура кристалла определяет сами резонансные частоты. Для ЯКР характерна сильная зависимость ширины линий от количества дефектов в кристалле. Измерение ширины линий позволяет исследовать внутр. напряжения, присутствие примесей и явления упорядочения в кристаллах. [c.918]

Первая попытка объяснения больших значений квадрупольных моментов ядер принадлежит Д. Рейпоутеру (1950), который обратил внимаи 1е на связь между движением нуклонной частицы и деформацией поверхности ядра. Ценные идеи по созданию обобш,енной [c.193]

Другие за кономерности в изменении свойств атомяых ядер в зависимости от числа содержащихся в них нуклонов были обнаружены при детальном рассмотрении энергии связи, спина, магнитного и электрического квадрупольного моментов ядер, распространенности изотопов в природе, особенностей а- и 3-распа-дов и других характеристик. При этом оказалось что перечисленные свойства изменяются таким образом, что из всей совокупности атомных ядер должны быть выделены ядра, содержащие 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) нейтронов или протонов . Опыт показывает, что ядра с такими количествами нейтронов или протонов магические ядра) особенно устойчивы. Наибольшей устойчивостью обладают так называемые дважды магические ядра, т. е. ядра, которые содержат магическое число протонов и магическое число нейтронов (например, Ше, 0 , [c.184]

В модели сильной связи хорошо объясняются электрические квадрупольные моменты ядер. Для моментов инерции получаются твердотельные значения, превышающие экспериментальные. Правильные значения моментов инерции получаются при учете спаривания нуклонов (С. Т. Беляев, 1959 А. Б. Мигдал, 1960 В. Г. Соловьев, 1960). [c.110]

На рис. 335 дана зависимость квадрупольных моментов ядер от числа нуклонов [ 2]. По оси ординат отложены экспериментальные значения квадрупольных моментов Q, деленные на квадрат радиуса ядер. т. е. на величину (1,5- 10" Лгде А — атомный вес ядра. Для ядер с нечетным числом протонов значения квадрупольных моментов изображены кружками и даны в зависимости от числа протонов, например для ядра абсцисса [c.584]

До 1986 поля Н II обычно использовались для того, чтобы замедлить и сделать наблюдаемыми процессы быстрой деполяризации мюонов за счёт взаимодействия с электронами среды. Дальнейшим развитием метода МСР послужили эксперименты по определению расщепления энергетических уровней мюона в веществе, напр. при взаимодействии с квадрупольными моментами ядер решётки (см. Ядерный квадруполъный резонанс). Когда энергия зеемановского расщепления для мюона при увеличении Я сравнивается с суммой зеемановской энергии ядра и энергии квадрупольного расщепления, становится возможны.м взаимный переворот спинов мюона и ядра (flip — flop). При этом деполяризация резко ускоряется. Зависимость скорости релаксации Л от внеш. поля Н носит резонансный характер. [c.228]

Использование капельной модели для остова является упрощением (позволяющим взбежать сложных много-частичных расчётов в оболочечной модели). Поэтому О. м. я. является феноменологической с априорным введением коллективных степеней свободы. Коллективный гамильтониан этой модели содержит феноменология, параметры (жёсткость, массовые коэф. и т. п.), индивидуальные для каждого ядра. Результаты количеств, расчёта этих параметров на основе капельной или оболочечной модели не совпадали с экспериментом. Так, вычисления момента инерции по капельной модели приводили к значениям, на порядок меньшим наблюдаемых, а по оболочечной модели — в 2—3 раза большим наблюдаемых. Тем не менее О. м. я. позволила объяснить большие электрич. квадрупольные моменты ядер, усиление электрич. квадрунольных переходов с низших возбуждённых состояний и предсказала вращат, возбуждения ядер. [c.375]

СВЕРХТОНКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие магн. и квадрупольного моментов ядер с магн. и электрическим полями окружающих электронов. С. в, приводит к сверхтонкой структуре энергстич. уровней в атомах, молекулах и твёрдых телах с характерным энергетич. масштабом, на 3 порядка меньшим масштаба тонкой структуры, связанной со спин-орби-тальным взаимодействием. Число подуровней сверхтонкой структуры равно 21 I, если спин ядра / меньше момента электронной оболочки J, я 2/ 1 в против- [c.459]

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—раздел эксперим. ядерной физики, объединяющий методы исследования ядерных излучений а-, fS-частиц, 7-квантов, электронов внутр. конверсии (см. Конверсия внутренняя), а также протонов, нейтронов и др. частиц, возникающих при радиоакт. распаде и в ядерных реакциях. Определяются энергия частиц, их поляризация, пространств, и временные распределения. Цель исследований—определение спектра и квантовых характеристик ядерных состояний энергии, спина, чётности, магн. дипольных и квадрупольных моментов ядер, параметров деформации (см. Деформированные ядра) и др., а также вероятностей переходов между ядерными состояниями в зависимости от их квантовых характеристик. Получаемые методами Я. с. эксперим. данные при сравнении их с результатами теоретич. расчётов в рамках тех или иных ядерных моделей позволяют судить об осн. чертшс связи и движений нуклонов в ядре, что может быть выражено через структуру модельной волновой ф-ции ядра. [c.656]

Спины, магяитныЕ моменты и электрические квадрупольные моменты ядер [c.867]

Эта модель объясняет многие особенности ядерных реакций, помогает понять закономерности а- и р-распадов. Однако она не может дать правильные значения квадрупольных моментов ядер, не дает удовлетворительного объяснения поведению сильновозбужденных ядер и ряду других фактов. [c.65]

Метод ЯКР применяется в ядерной физике для оп]к делеиия квадрупольных моментов ядер (см. также Милн-нты атомных ядер). Необходимое ирп этом В1.1чис. 1ение градиентов иоля фу,,, ф , ог]1аничи- [c.563]

Сверхтонкое взаимодействие между ядерным и электронным магнитными моментами в парамагнитных солях (и в системах, имеющих упорядоченное расположение электронных спинов) приводит к расщеплению, величина которого Д может лежать в интервале от Д 0,001 до 0,1 К. Часто эти расщепления можно экспериментально обнаружить по наличию члена, пропорционального 1/7 , в температурной зависимости теплоемкости в области Г 3> Д. Взаимодействие электрических квадрупольных моментов ядер с внутрикри-сталлическими полями (см. гл, 17) также вызывает расихепление (см,, например, рис. 15,15). [c.540]

Рис. 15.15. Теплоемкость галлия в нормальном состоянии (при Т < 0,21 °К). Вклады в теплоемкость, обусловлениые квадрупольными моментами ядер (С Т ) и электронами проводимости (Сэл Т) при очень низких температурах, являются преобладающими. (Из работы Филлипса [23].)

Полностью обратимое поведение намагниченности, описываемое таким способом, связано с предположением о наличии свободных спинов, сделанным в гл. II. В реальном образце на спины действуют внутренние магнитные поля, возникающие в результате связей с соседними едерными спинами или с электронными спинами, если вещество не является идеально диамагнитным. Кроме того, на квадрупольные моменты ядер действуют локальные электрические поля. В жидкостях все эти поля хаотически и быстро изменяются вследствие броуновского движения молекул. В гл.VIII будет показано, при каких вполне общих условиях влияние этих полей вызывает необратимое экспоненциальное затухание поперечной намагниченности с постоянной времени Т - Считая, что эти условия удовлетворяются, рассмотрим последовательность опытов, каждый из которых начинается с поворота равновесной ядерной намагниченности Мо 90°-импуль-сом, за которым через время т, различное в каждом опыте, следует 180°-им-пульс. Амплитуда эха, наблюдаемого в момент времени 2т, должна быть пропорциональна ехр (—2т/Гг) что может быть использовано для операционного определения и измерения времени релаксации Гг- Этот метод (метод А) [31 отнимает много времени, так как между каждым измерением должно проходить время, в несколько раз большее Г чтобы ядерная намагниченность вновь успела достигнуть своего равновесного значения Мо- Другой метод (метод В) [3] состоит в наблюдении после Ш°-импульса в момент г = О амплитуд f n) эха в моменты времени 2т, 4т,. . ., 2лт,. . при наложении 180°-импульсов в моменты временит, Зт,..(2ге—1)т,. . . [c.58]

Периодичность значений электрических квадрупольных моментов ядер не находит объяснения в рамках модели жидкой капли. И это не единичный случай. Многочисленные экспериментальные данные, касающиеся различных областей ядерной физики, указы- вают на периодическую зависимость свойств ядер от числа содер- жащихся в них нуклонов. Ядра, содержащие 2, 8, 20, (28), 50, 82, 126 нуклонов одного сорта (протонов или нейтронов), оказываются особенно стабильными. Эти числа после их открытия были названы магическими , поскольку были не понятны причины стабильности подобных ядер. [c.101]

Резонансные эксперименты дали большое количество информации о строении молекул, атомов и ат. ядер. Были измерены спмкы, магн. дипольные и электрич. квадрупольные моменты ядер. В частности, был обнаружен электрический квадрупольный момент дейтрона, исследована тонкая структура ат. спектров, в результате чего был открыт лэмбовский сдвиг. Измерение постоянной тонкой структуры дало пока единств, доказательство существования у ядер электрич. октупольных моментов. Выли измерены вращат. магн. моменты и электрич. дипольные моменты молекул, энергия вз-ствия ядерных магн. моментов с вращат. магн. моментами молекул, зависимость электрич. й магн. свойств от ориентации молекул квадрупольные моменты молекул, энергия межъядерных магн. вз-ствий в молекулах и др. Частота колебаний, соответствующая линиям сверхтонкой структуры магнитного резонанса в М. и а. п.,— основа для определения секунды в пассивных квантовых стандартах частоты. [c.435]

Р. отличается от оптич. спектроскопии и инфракрасной спектроскопии специфич. особенностями а) благодаря малым частотам со и, следовательно, малым энергиям квантов в Р. исследуются квант, переходы между близко расположенными уровнями энергии. Это делает возможным изучение таких вз-ствий в в-ве, к-рые вызывают очень малые расщепления энергетич. уровня, незаметные для оптич. спектроскопии. В Р. исследуются вращат. и инверсионные уровни зеемановское расщепление уровней эл-нов и ат. ядер во внеш. и внутр. магн. полях [см. Микроволновая спектроскопия. Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)] уровни, образованные вз-ствием квадрупольных моментов ядер с внутр. электрич. полями [см. Ядерный квадрупольный резонанс (ЯКР)] и вз-ствием эл-нов проводимости с внеш. магн. полем [см. Циклотронный резонанс (ЦР)]. В магнитоупорядоченных средах наблюдается резонансное поглощение радиоволн, связанное с коллективным движением магн. моментов эл-нов (см. Ферромагнитный резонанс, Антиферромагнитный резонанс), б) Естеств. ширина спектральной линии в радио-диапазоне очень мала (Aw (o ). Наблюдаемая ширина Ло) обусловлена разл. тонкими вз-ствиями в в-ве. Анализ ширины и формы линий позволяет количественно их оценивать, причём ширина и форма линии в Р. может быть измерена с очень большой точностью, в) Измерение длины волны Я, характерное для оптич. спектроскопии, в Р. заменяется измерением частоты со, что осуществляется обычно радиотехнич. методами с большой точностью. Это позволяет измерять тонкие детали спектров, связанные с малыми сдвигами уровней [c.610]

Электрические и магнитные моменты ядер. В разл. состояниях ядро может иметь разные по величине магн. дипольные и электрич. квадрупольные моменты. Квадрупольные моменты ядер могут быть отличны от нуля только в том случае, когда спин Яд. состояние с определённой чётностью Р не может обладать отличным от нуля электрич. дипольным моментом. Более того, даже при не ох-ранении чётности для возникновения электрига. дипольного момента необходимо, чтобы вз-ств1 е нуклонов было необратимо по времени (Г — неинвариантно). Поскольку по опытным данным Г-неинвариантные межнуклон-ные силы (если они вообще есть) по меньшей мере в тысячу раз слабее осн. яд. сил, а эффекты несохранения чётности также очень малы, то электрич. дипольные моменты либо равны нулю, либо столь малы, что их обнаружение находится вне пределов возможностей совр. яд. эксперимента. Яд. магн. дипольные моменты имеют порядок ве- [c.924]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...