Фактор орбитальный

Наличие расщепления у линий показывает, что энергия уровней зависит не только от главного квантового п и орбитального I чисел, но и от некоторой дополнительной величины, которая несколько изменяет энергию уровней. Ясно, что это изменение энергии уровней имеет порядок энергии расщепления линий, которая очень мала. Поэтому этот дополнительный фактор дает небольшую поправку к энергии, определяемой формулой (33.10). Можно сказать, что электрон имеет некоторую дополнительную степень свободы, которая сказывается при излучении. Если обозначить квантовое число, соответствующее этой дополнительной степени свободы, т , то энергия уровней электрона зависит от трех квантовых чисел [c.202]

Однако условия реального космического полета, с точки зрения обеспечения нормальных уровней работоспособности экипажа, характеризуются многими осложняющими обстоятельствами, поэтому создание искусственной силы тяжести способом вращения, обеспечивающей локализацию определенных неблагоприятных факторов длительного орбитального или межпланетного полета, должно стать направлением, по которому можно успешно реализовать преимущества пилотируемых KA.I [c.279]

Здесь S, I, ] — целые или полуцелые спиновое, орбитальное и результирующее квантовые числа соответственно. Фактор g принимает значение 2 для чисто спинового момента и значение 1 для чисто орбитального движения. Если электроны движутся в силовых полях, то происходит изменение ( сдвиг ) g-фактора, обусловленное взаимодействием спинового и орбитального моментов количества движения (спин-орбитальная связь). В кристаллах g-фактор является анизотропной величиной, зависящей от зонной структуры и дефектов решетки. По аналогии с (10) ядерный магнитный момент Цк связывает с механическим моментом ядра J соотношением [c.33]

Вычислить параллельную и перпендикулярную компоненты g-фактора через константу спин-орбитальной связи. [c.54]

Анализ влияния моментов сил светового давления на спутник Солнца показывает, что эти моменты оказывают определенное стабилизирующее воздействие на закрученный спутник вектор кинетического момента отслеживает в орбитальной системе координат некоторое направление, тем более близкое к радиусу-вектору, чем больше величина момента сил светового давления. В орбитальной системе вектор кинетического момента описывает замкнутую коническую поверхность. В этой же главе дается анализ совместного влияния основных возмущающих факторов основной части аэродинамических и магнитных возмущений, гравитационных возмущений, эволюции орбиты. [c.15]

Следует подчеркнуть, что только зависимость от напряженности поля достоверна в этой формуле. Все остальные факторы претендуют лишь на полуколичественную точность. Действительно, на первый взгляд, подход Келдыша должен давать точные результаты для ионизации частицы, связанной в потенциале нулевого радиуса (в нем имеется лишь одно связанное состояние). Однако это утверждение не является точным. Дело в том, что в потенциале нулевого радиуса не все состояния непрерывного спектра являются свободными состояниями, получаемыми при разложении плоской волны по состояниям с заданным орбитальным моментом [2.1, 34]. Состояния непрерывного спектра с нулевым орбитальным моментом, как известно, имеют ненулевую фазу, отличаясь от свободных состояний. [c.39]

В последнее время в связи с потребностями развития космической техники и космических полетов, тенденцией увеличения размеров орбитальных систем и уменьшения их жесткости и рядом других факторов, в частности, с повышенными требованиями к точности ориентации составных космических аппаратов относительно инерциальной или орбитальной системы координат, стали весьма актуальными проблемы нелинейной динамики, устойчивости и стабилизации составных космических систем с учетом упругости и деформируемости их отдельных конструкций. Такими конструкциями являются, например, выдвижные штанги, упругие стержни передающих антенн, упругие пластины панелей солнечных батарей, антенны, упругие кольца радиоантенн, гибкие тросы, упругие топливные баки с жидким наполнителем и т. п. Обширная библиография приведена в работах [c.402]

Если учитывать только магнитный момент, обусловленный спином, то фактор Ланде принимается равным двум ( =2). При учете только магнитного момента, вызванного орбитальным движением электронов, ё =1. Если учитывать оба магнитных момента, то g представляет собой дробное число, находящееся в диапазоне 1< <2. [c.167]

Отношение спинового магнитного момента к механич. = 11 п1/ 8 == р//7 о (см. Магнитомеханическое отношение И -фактор). Спиновый М. электронов можно наблюдать в опытах по отклонению пучков атомов с нулевым орбитальным моментом в неоднородных магнитных полях (см. Штерна—Герлаха опыт). [c.38]

Согласно теории ядерных реакций [10] ширина резонанса для конкретного типа распада (или соответствующая постоянная распада) может быть представлена в виде произведения приведенной ширины (см. разд. 8.2.2), которая не зависит от энергии в пределах данного резонанса, и фактора проницаемости , который является функцией энергии нейтронов. Если в конкретном процессе распада испускается нейтрон с орбитальным моментом 1%, то фактор проницаемости пропорционален + /2 для представляющего интерес энергетического интервала [11]. Например, при испускании 5-нейтрона (/ = 0) ширина будет меняться как . Следовательно, зависимость от энергии можно представить в виде [c.314]

Все три приведенных выше примера представляют собой частные случаи. Если рассматривается случай, когда большая полуось орбиты расположена под отличающимися от прямого углами и лежит в плоскости, наклоненной к наблюдателю, тогда на форму кривой должны оказывать воздействие оба фактора. Поскольку суммарная орбитальная скорость за один период равна нулю и поскольку кривая скорости выражает зависимость скорости от времени, на кривую скоростей можно наложить прямую, соответствующую постоянной скорости таким образом, что ограниченная кривой скоростей площадь над этой прямой и под ней окажутся равными. Скорость, указанная этой прямой, соответствует постоянной лучевой скорости двойной системы в целом относительно Солнца. Когда оба компонента дают вклад в общий спектр, можно построить две кривые скорости, соответствующие орбитам каждой звезды относительно центра масс системы. Мы не упоминали до сих пор, что любая определяемая лучевая скорость должна быть исправлена за движение Земли по орбите вокруг Солнца, прежде чем значения скорости будут нанесены на график лучевой скорости. [c.459]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Мы убедились в том, что основным фактором, определяющим свойства а-распада, является просачивание а-частиц через куло-новский барьер. В этом пункте мы рассмотрим влияние на а-распад различных других эффектов, которые хотя и проявляются сравнительно слабо, но Б отдельных случаях дают возможность получить интересную информацию о структуре ядра и механизме распада. Один из таких эффектов обусловлен центробежным барьером. Если а-частица вылетает из ядра с ненулевым орбитальным моментом количества движения I, то она обладает центробежной энергией [c.227]

МОМЕНТ инерции (относительно оси — мера инертности тела во вращательном движении вокруг этой оси системы механической относительно оси равен сумме произведений масс всех малых частей тела на квадраты их расстояний до оси центробежный характеризует динамическую неуравновешенность масс при вращении тела экваториальный есть момент инерции однородного тела вращения относительно оси, перпендикулярной к оси симметрии и проходящей через центр масс тела) крутящий является силовым фактором, вызывающим деформацию кручения магнитный [атома орбитальный равен геометрической сумме орбитальных магнитных моментов всех электронов атома нлоского контура с током перпендикулярен ему и равен произведению силы электрического тока и площади котура соленоида равен векторной сумме магнитных моментов всех его витков [c.251]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ Ггиро-магнитное отношение) — отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов где g — Ланде множитель фактор Ланде, или g -фактор), k ehl2m — магнетон Бора е, — заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального i, спинового iS) различают орбитальный gj и спиновый gg факторы Ланде. [c.701]

ЭПР основан на резонансном поглощении радиочастотного поля веществом, содерлсащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Н . Квантовое, число спина электронов принимает значения т — 1/2. Переходы между этими уровнями возбуждаются переменным полем с частотой v согласно резонансному условию hv — ХвЯ , где g определяет вклады орбитального момента и спина Б магнитный момент. Для свободного электрона, не имеющего орбитального момента, g = 2,002322, а для свободного парамагнитного атома его величина определяется фактором Ланде. В общем случае g зависит от ориентации иона (или молекулы), содержащего неспаренный электрон, относительно Яц. Однако в случае идеал >ной кубической структуры (например, о. ц. к.) g не зависит от ориентации кристалла. [c.187]

Спектры ЭПР характеризуются двумя основными параметрами в-ф актором и постоянными сверхтонкого взаимодействия (СГВ) с магнитными ядрами. Матрица может вызвать изменение одного или обоих этих параметров, а также появление дополнительных постоянных СТВ, если сами матричные атомы имеют магнитные ядра. Исследования атомов и молекул в матрице показывают, что матричные сдвиги -фактора по сравнению с газовой фазсй невелики, если он имеет значения, близкие к -фактору свободного электрона (2,0). В противном случае, т.е. при наличии спин-орбитального взаимодействия, может происходить значительный сдвиг -фактора, поскольку матрица изменяет спин-орбитальное взаимодействие. [c.111]

Значение g в выражении y= g ioe) I 2гПо) равно 2, т. е. отражает случай свободных спинов. При действии внешнего магнитного поля спин совершает прецессионное движение вокруг оси, расположенной в направлении вектора напряженности магнитного поля Н, н намагниченность в направлении вектора Н не должна появляться. Подобно тому, как запущенный волчок постепенно теряет скорость под влиянием силы трения, спиновое вращение электрона также теряет энергию вращения под действием таких факторов, как влияние примыкающих электронов, орбитальное движение электрона, влияние узлов кристаллической решетки и др. Указанные влияния обусловливают так называемые спин-спиновую и спин-решетчатую релаксации. [c.201]

Тонкая п сверхтонкая структура. Допущение о чисто спиновой природе парамагнетизма для большинства изученных веществ является хоропшм приближением, т. к. в конденсированных фазах сильные межатомные взаимодействия настолько искажают движение внешних электронов парамагнитных частнц, что орбитальный магнетизм оказывается з а м о р о-ж е н н ы м. Однако из-за малой величины зееманов-ских расщеплений учет орбитального магнетизма в высших ириближениях теории возмущений нрнводит к существенному изменению спектра Э. п. р. Если S = /.J, то (1) остается справедливым, по g-фактор песк. отличается от значения для сппна свободного электрона в монокристаллах -фактор ста- [c.500]

В многоэлектроршых атомах орбитальный и спиновый магнитные моменты определяются квантовыми числами суммарного орбитального и спинового моментов L и 1 . Сложение этих моментов производится ио законам пространственного квантования (см. Моментов атома сложение), результирующий момент определяется полным угловым квантовым числом / (7 = L +б-, L-f — 1,. .. L — S, если Л > Л и jr = L -f i, L -f S — 1,. .., 5 — L, если L < S) и равен ij — gj y J J + — фактор сиект- [c.38]

Спин-орбитальное взаимодействие, несмотря на его малость в 3(1"-ионах, проявляется в оптических спектрах в виде тонкой структуры, наблюдаемой для узких полос, в существовании интеркомбинационных переходов, а в магнитном отношении — в отклонении магнитного -фактора от его чисто спинового значения и в появлении начального расщепления в нулевом магнитном поле при исследовании спектра Э11Р. [c.17]

Наряду с указанными выше сведениями, общими для всех рассмотренных способов воздействия на кристалл, эти исследования дают ряд параметров, специфических для каждого типа возмущения. Эта специфика в первую очередь касается параметров, определяющих величины расщеплений уровней (g-фактор для магнитного поля, параметры деформационного или штарковского возмущения). Величины этих параметров сущест-венпо связаны с волновыми функциями электронных уровней в кристалле. Электрическое ноле, так же как и деформационное возмущение, действует на орбитальное состояние иона, тогда как магнитное поле воздействует также и на спин. Благодаря этому последнему обстоятельству исследования, проводимые при различных типах возмущения, могут взаимно дополнять друг друга. [c.116]

Определение 2.3.7. Поток ф N —> N называется орбитальньш фактором потока 1р М М, если существует сюръективное непрерывное отображение к МН, которое переводит орбиты (/з в орбиты ф . С-поток 1р называется топологически устойчивым, если он является орбитальным фактором любого непрерывного потока, достаточно близким к нему в равномерной топологии. [c.82]

В случае свободных радикалов -фактор обычно не сильно отличается от соответствуюшей величины для свободного электрона ge = 2,0023. Отклонение от этого значения, имеющего чисто спиновое происхождение, указывает на вклад спин-орбитальных взаимодействий. В случае примесных ионов переходных элементов -фактор становится анизотропным и определяется симметрией кристаллического поля, внутри которого находится ион. Последнее является результатом дополнительного штарковского расщепления энергетических уровней неспаренных электронов во внутрикристаллических электрических полях — в спектре ЭПР появляется тонкая структура. Благодаря этому -фактор является тензором, характеризующим симметрию этих полей. Неоднородные электрические поля в первой координационной сфере, окружающей примесный парамагнитный атом, могут достигать 10 В см . В сильных кристаллических полях взаимодействие неспаренных электронов атомов (ионов) с полем больше спин-орбитального и обменного взаимодействий. Штарков-ское расщепление Д в этом случае в результате снятия орбитального вырождения может достигать 5 эВ. При этом нарушается правило Хундта и образуются низкоспиновые состояния атома (например, многие ионы с незаполненными 4с1 и оболочками). В средних полях (Д = 1 эВ) энергия взаимодействия атома с полем по-прежнему выше энергии спин-орбитальных взаимодействий, но ниже энергии обменных взаимодействий внутри атома. Этот случай типичен для атомов с недостроенной Ъё оболочкой. И, наконец, слабые поля типичны для редкоземельных элементов с недостроенной / оболочкой Д = 10 2 эВ. В таких полях сохраняется мультиплетная структура изолированного атома. Величина Д определяется не только напряженностью поля, но и его симметрией, зависящей в свою очередь от структуры и химической природы атомов первой координационной сферы. [c.143]

Величину называют g-фaктopoм, или фактором спектроскопического расщепления. Он представляет собой отношение магнитного момента системы, выраженного в магнетонах Бора (,1д, к моменту количества движения системы, выраженному в единицах Ь. Для электронного спина g = 2,0023 обычно полагают = 2,00. Для свободного атома, обладающего орбитальным моментом количества движения, для --фактора имеем формулу Л а ндё ) [c.520]

См. работу Аргиреса и Киттеля [15]. Число эффективных ферромагнитных электронов Пе равно как раз Пв с учетом поправки на вклад от орбитального момента. Мы имеем Пе — 2nв g, где д — фактор спектроскопического-расщепления (см. гл. 15 и 17). У металлического никеля = 2,20. [c.552]

S.I. Орбитальный g-фактор экситона. Вывести выражение для орбитального g-фактора экснтоиа Мотта, состоящего из электрона с эффективной массой Ше и дырки с эффективной массой шн. (Найтн центр масс рассчитать орбитальный угловой момент относительно центра масс для данной угловой [c.657]

К числу исследовательских спутников принадлежат также биоспутники, служащие для изучения воздействий условий космического полета на живые организмы — животные и растения. Главным фактором, интересующим при этом науку, является невесомость, но представляет интерес и воздействие радиации. Продолжительность воздействия невесомости при орбитальном полете неограничена. С этой точки зрения на орбите спутника Земли может быть промоделирован полет до любой планеты. Помимо значения таких испытаний для будущих полетов людей, они имеют и большое теоретическое значение, так как помогают выявить роль силы тяжести в развитии живых организмов. [c.159]

Однако в связи с существованием вкладов от пренебрегаемой части сверхтонких взаимодействий следует сделать следующее замечание. Как указывалось в гл. VI, существование диполь-дипольного сверхтонкого взаимодействия должно проявляться через анизотропию сдвига Найта, а неполное замораживание орбитального момента, ответственное за орбитальное сверхтонкое взаимодействие, —- через отличие электронного -фактора от его значения, соответствующего свободному электрону. Отсутствие упомянутых эффектов у сдвига Найта и -фактора еще не позволяет Сделать вывод о том, что диполь-дипольное и орбитальное сверхтонкие взаимодействия несущественны для ядерной релаксации. Сдвиг Найта имеет, тензорную зависимость от ориентации внешнего постоянного поляЯо, и любое ядерное окружение, имеющее по крайней мере кубическую симметрию, обязательно приведет к изотропному сдвигу Найта, независимо от характера индивидуальных электронных волновых функций. [c.331]

Смотреть страницы где упоминается термин Фактор орбитальный : [c.679] [c.207] [c.247] [c.47] [c.47] [c.635] [c.637] [c.109] [c.226] [c.179] [c.94] [c.105] [c.106] [c.576] [c.144] [c.248] [c.132] [c.66] [c.103] [c.173] [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...