Квантовое число побочное

Побочное квантовое число I определяет численное значение орбитального момента p и тем самым форму орбиты и степень ее возмущения в поле атомного остова. Квантовое число определяет ориентацию собственного момента электрона относительно орбитального момента р . [c.61]

Линии 1-й побочной серии возникают при переходах с тройных уровней n Dj на тройной же уровень 2 Ру. Формально здесь возможны при каждом данном п 9 линий, из которых jv в силу правила отбора для квантового числа J появляется 6 следующих [c.71]

Побочное квантовое число к может принимать значения [c.14]

Побочное квантовое число I численно равно величине к—1) из боровской теории и является мерой углового момента движения электрона, называемого орбитальным угловым [c.17]

Побочное квантовое число I может принимать любые значения от О до (п —1), однако состояние, при котором / = О, не является состоянием покоя электрона. Это такое состояние, находясь в котором электрон при движении не дает результирующего углового момента. Для краткости состояния, характеризующиеся значениями 1=0, 1, 2, 3, названы 8, р, (1 я /-состояниями, а величина главного квантового числа п указывается цифрой, стоящей перед обозначением I. Например, выражение (Зй) означает, что атом имеет один электрон в состоянии, для которого / г = 3 и / = 2. [c.17]

Элемент 3 X а. а> 2 < а Главное и побочное квантовые числа [c.21]

Простой статистический расчет числа димеров дает квадратичную зависимость от концентрации. Так как свечение / -линий пропорционально числу мономеров, т. е. должно линейно расти с концентрацией, интенсивность димерных линий, отнесенная к интенсивности мономерных линий, должна расти с концентрацией линейно. При этом, конечно, предполагается, что нет взаимодействия между центрами обоих типов и квантовый выход не зависит от концентрации центров. В соответствии со сказанным линейный рост относительной интенсивности побочных линий оправдывает представление об их димерной природе. [c.200]

Вследствие большого квантового дефекта нижнего терма З Р он расположен довольно глубоко. Резонансные линии А1, соответствующие переходам З Р—4 S и З P—З B, лежат в ближней УФ-части спектра. Другие линии обеих побочных серий являются еще более коротковолновыми. Интересно отметить, что терм 4 5 располагается значительно глубже терма З B, хотя главное квантовое число у последнего меньше. [c.63]

На рис. 98 схематически показана простейшая атомная система с одним электроном (атом водорода или водородоподобный ион), какой она представляется в теории Бора. Поле в атоме водорода можно считать число кулоновским. Состояния с различными значениями побочного квантового числа I и одинаковыми главными квантовыми числами и в атоме водорода вырождены и обладают практически одинаковыми энергиями. Орбита электрона в кулоновском поле не совершает прецессии вокруг ядра, а имеет вполне определенное положение. Электрон, обращаясь по орбите, наиболее медленно движется вдали от ядра. Поэтому электрический центр тяжести орбиты электрона находится в точке С. Такая атомная система обладает стационарным дипольным моментом. В этом случае наблюдается линейный игтарк-эффект — линейная зависимость расщепления линий от величины электрического поля. [c.264]

Квадратичный штарк-эффект может наблюдаться и в атомных систе.мах с одним электроном (в атоме водорода и в водородоподобных ионах). В этом случае дополнительная энергия, пропорциональная < , обусловлена взаимодействием некоторых уровней атома, возмущающих друг друга. Это имеет место, когда энергия взаимодействия атома с полем становится сравнимой с энергетическим расстоянием между соседними уровнями. Например, в водородном атоме имеется очень малое тонкое расщепление уровней. В очень слабых электрических полях штарковское смещение уровней меньше величины тонкого расщепления, и наблюдается линейный эффект Штарка. При увеличении поля в результате возрастающего щтарковского расщепления уровней происходит их сближение. Они начинают взаимодействовать друг с другом. Наиболее сильно взаимодействуют уровни с одинаковым главным квантовым числом п, но с разными побочными квантовыми числами I, различающимися на единицу. Например, уровень Р, у которого 1=1, сильно возмущается близкими уровнями 8 и имеющими соответственно 1=6 и 1 = 2. В результате такого взаимодействия к линейному штарк-эффекту добавляется квадратичный. [c.265]

Линейный штарк-эффект, аналогичный описанному, может наблюдаться и в случае сложных атомов. Для этого необходимо, чтобы рассматриваемые уровни были водородоподобны, т. е. для них можно было бы пренебречь тонким расщеплением. В атомах многих элементов водородоподобными являются уровни с большим побочным квантовым числом / (уровни ) и f) и среди них — особенно уровн1г с высоким главным квантовым числом п. [c.268]

Линии 1-й побочной серии З Ру — обладают более сложной структурой, так как для них оба терма — и начальный и конечный, — двойные. Применяя правило отбора (8) для квантового числа у, получим, что линии [c.63]

Как было указано в 12, все термы атомов щелочных металлов и сходных с ними ионов, кроме S-термов,—двойные. Переходы между термами подчиняются правилу отбора, по которому квантовое число J может либо меняться на единицу, либо оставаться неизменным (кроме случая, когда и начальное и конечное значение У 0). Это ведет к тому, что линии главной и 2-й побочной серий — двойные, а линии остальных серий (1-я побочная,, серия Бергмана и т. д.) образуют более сложные группы из трех линий. Обозначая через главное квантовое число наиболее глубокого Рууровня атома щелочного металла или сходного с ним иона ( = 2 для лития, /г — 3 для натрия и т. д.) и через п — главное квантовое число В -термов, получим следующую схему структуры линий 1-й побочной (диффузной) серии [c.136]

По наблюдениям В. М. Чулановского, Фостера и других авторов компоненты запрещенных линий играют большую роль в типах расщеплений линий первых побочных серий. Рассмотрим линии Не I ls2p i—Is red 02. Во внешнем электрическом поле из-за нарушения правила отбора для квантового числа L возникнут Is 2р Р, — Is ng Ю4, ls2p P,-и т, д. Так как все термы [c.385]

Вывод о пропорциональности интенсивностей составляющих узкого сериального дублета статистическим весам расщепленного уровня был обобщен Доргело и Бюргером 42] случай перехода между простым и расщепленным уровнями, относящимися к любой мультиплетности. При этом, если расщепленным -является верхний уровень, правило оправдывается лишь при выполнимости закона Больцмана (при статистическом равновесии). Указанное обобщение подтверждается измерениями интенсивностей составляющих главных и вторых побочных серий SP и PS. Как мы указывали ( 39), линии главной и 2-й побочной серий для всех мультиплетностей, начиная с трех, образуют группы по три линии, которые отличаются друг от друга интервалами и относительными интенсивностями. Теперь мы можем вычислить эти интенсивности. Для Р-терма (L= 1), характеризуемого суммарным спиновым квантовым числом S, квантовое число J принимает три следующих значения = 1 J2 = S] = S— 1. Соответственно интенсивности трех составляющих мультиплета PS должны относиться как Д 12 - S ё2 - ёъ- [c.409]

Четыре квантовых числа. Для целей расшифровки спектров и их классиф 1сац и1 пришлось ввести новые квантовые числа, характеризующие положение электрона в атоме. Электроны в атомах группируются в слои. Каждый слой характеризуется главным квантовым числом п. Первый слой имеет главное квантовое число п=1, второй п = 2 и т. д. Слои делятся на уровни. Каждый уровень характеризуется побочным квантовым числом I. Число I может быть равным для каждого слоя О, 1,2,. .. п — 1. Число уровней в слое определяется числом возможных значений /. Каждый уровень разбивается на ряд подуровней, которые характеризуются внутренним квантовым числом =1 + 3, где 5 — квантовое число, характеризующее вращение электрона вокруг собственной оси и равиое и — [c.324]

А уже известное нам правило Морозова и Абег-га (сумма высщих положительной и отрицательной валентностей элемента равна восьми) иа элементы-металлы не распространяется у них нет отрицательных валентных состояний. Наблюдаемое в главных подгруппах закономерное увеличение размеров атомов элементов сверху вниз по подгруппам (в связи с увеличением числа квантовых слоев элементов, расположенных в разных периодах) в отнощении побочных подгрупп несколько нарушается. От верхнего элемента к среднему радиус атомов в побочных подгруппах увеличивается в соответствии с общей закономерностью у среднего же и нижнего элементов (хотя они и находятся в разных периодах и имеют неодинаковое число квантовых слоев) радиусы атомов близки. Причина нарушения состоит в том, что после первого побочного элемента VI периода (лантана) следуют 14 элементов-лантаноидов, лишь для удобства вынесенных в низ таблицы. У последних в связи с поступлением их очередных электронов в более близкий к ядру предпредвнешний слой радиусы атомов постепенно уменьшаются. Это лантаноидное сжатие отразится на последующих нижних элементах побочных подгрупп, начиная с гафния, и скомпенсирует возрастание числа квантовых слоев у них (шесть слоев) по сравнению с их аналогами по V периоду (пять слоев). В результате и характер нижних элементов побочных подгрупп подтягивается к характеру их верхних соседей по V периоду. Верхние же элементы побочных подгрупп [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...