Медленность — Вектор 272 — Поверхность

Матричный метод расчета 114, 118—121 — Постановка задачи 119 Медленность — Вектор 272 — Поверхность 272 [c.341]

Рассмотрим более подробно нагрузки, действующие на стержень при его медленном движении в канале. Одна из особенностей задач статики стержней, находящихся в жестком канале, заключается в том, что силы взаимодействия между стержнем и поверхностью канала qj и i,) неизвестны. Если стержень вращается и движется вдоль оси канала, то все три компоненты векторов q и 1LI, если учитывать силы трения, отличны от нуля. Если стержень только вращается, то q, Ц2 и цз равны нулю. Распределенный крутящий момент 11 зависит от сил трения. Если трение не учитывать, то ц =0. С учетом сил трения [c.220]

Определение. Вектором медленной скорости в регулярной точке медленной поверхности называется производная по е при е=0 проекции вектора возмущенного поля на касательную плоскость медленной поверхности вдоль слоя расслоения. [c.168]

Таким образом, самые крупные капли, имея малые абсолютные скорости выхода, имеют максимальные скорости соударения с рабочими лопатками. По существу рабочая лопатка, движущаяся с большой окружной скоростью, как бы ударяет по медленно движущимся каплям. Если проанализировать окружные скорости периферийных сечений рабочих лопаток последних ступеней различных турбин, то можно получить, что она достигает 600 м/с. Далее, разворот вектора с уменьшением коэффициента скольжения хорошо объясняет, почему эрозия возникает на входных кромках рабочих лопаток со стороны выпуклой поверхности именно в эту зону попадают капли, имеющие максимальный диаметр и движущиеся с относительной максимальной скоростью. [c.459]

Вектор перемещения (4.2,1) в случае внешней задачи, согласно (3.8.3), убывает на бесконечности не медленнее, чем R . Такое решение может быть получено, если равен нулю главный вектор сил, которые должны быть распределены по О, чтобы сообщить точкам этой поверхности, заданное вектором v(Qo). Поэтому решение первой внешней краевой задачи в форме второго потенциала (3.6.6) не существует при произвольном задании вектора v(Qo). [c.186]

Сравним между собой действительное медленное движение в некоторой области, ограниченной замкнутой поверхностью п, с произвольным другим движением той же (несжимаемой, вязкой, ньютоновской) жидкости, совпадающим с ним по скоростям на поверхности ст. Обозначим через V, Р ъ 8 вектор скорости, тензоры напряжений и скоростей деформаций в действительном движении, а буквами со штрихами — разности между этими величинами для произвольного и действительного движений, так что для произвольного движения вектор скорости и тензоры напряжений и скоростей деформаций будут равны [c.429]

Пусть на ядро падает медленный нейтрон, длина волны которого велика по сравнению с радиусом ядра. Внутри ядра волновой вектор нейтрона будет очень велик, поэтому мы должны связать на поверхности ядра волну с малым волновым вектором к вне ядра с волной внутри ядра, которая характеризуется большим волновым вектором к . В общем случае такое сшивание волновых функций приводит к тому, что амплитуда волновой функции внутри ядра оказывается значительно меньше амплитуды волновой функции вне ядра (отношение амплитуд по порядку величины равно kjk . [c.237]

Линии скольжения в медленно двин уш ейся пластичной массе не следует смешивать с линиями тока, совпадаюш илш с направлениями результирующих векторов скорости. X. Гейрингер ), подробно изучавшая свойства поверхностей скольжения, определила [c.605]

Второй потенциал при Q -> Qoo обращается в нуль не медленнее, чем r q, И его можно трактовать как перемещение, создаваемое системой сил, распределенных по поверхности О, с равным нулю главным вектором. [c.13]

В случае трехмерной нелинейно упругой среды возникают три вида волн (В. М. Бабич, 1954). Если вектор смещения непрерывен вместе со своими первыми производными, а его вторые производные имеют скачки на некоторой нестационарной поверхности разрыва, то максимальная и минимальная скорости распространения волн зависят от направления. Таким образом, Поле напряжений создает своеобразную анизотропию самые быстрые и самые медленные волны не являются ни продольными, ни поперечными. Волны, движущиеся с промежуточной скоростью, имеют характер поперечных волн. Направление вектора разрыва этих волн зависит от поля напряжений, однако скорость их распространения не зависит от направления. [c.305]

Будучи термодинамически неустойчивым дефектом (обладая избыточной свободной энергией), дислокация стремится выйти на поверхность кристалла. Теория упругости позволяет приближенно оценить величину силы, с которой притягивается к поверхности расположенная параллельно поверхности краевая дислокация эта сила (так называемая сила зеркального изображения ) обратно пропорциональна расстоянию от поверхности, т. е. определяется медленно меняющимся логарифмическим потенциалом [201]. Вместе с тем выход дислокации (т. е. завершение сдвига в данной плоскости скольжения) сопровождается появлением ступеньки, ширина которой в данной точке контура плоскости скольжения равна составляющей вектора Бюргерса, лежащей в плоскости скольжения нормально к контуру. Создание каждой новой ячейки поверхности требует затраты работы порядка 6%, где Ъ — вектор Бюргерса дислокации (единичная трансляция). Этот потенциальный барьер простирается в глубь кристалла лишь на расстояние около полуширины дислокации (порядка нескольких 6), т. е. имеет значительную крутизну, и в непосредственной близости от поверхности определяемая им сила, препятствующая выходу дислокации, может преобладать над выталкивающей силой зеркального изображения [113]. Следует полагать, что эта сила, препятствующая перемещению выходящего на поверхность конца дислокации, становится особенно существенной в том случае, когда направление линии дислокации приближается к нормали относительно контура плоскости скольжения, и сила зеркального изображения перестает играть свою роль. [c.29]

Строго говоря, результирующая сил притяжения Солнцем, Луной и всех частиц Земли не проходит через центр тяжести Земли. Это обусловлено тем, что Земля не представляет собой идеального шара с радиальным распределением плотности. Но так как эллиптичность поверхностей равной плотности весьма мала, то вращательное движение Земли будет отклоняться от указанного крайне медленно. Например, Солнце будет действовать на различные части экватора Земли с неравными силами в зависимости от их удаленности от него. Таким образом, солнечное притяжение стремится повернуть Землю вокруг оси, лежащей в плоскости экватора и перпендикулярной радиусу-вектору Солнца. Общий эффект этой пары сил во вращательном движении Земли весьма заметен. Однако в следующей главе будет доказано, что- [c.74]

Обобщение на большее число пространственных измерений очевидно. Для плоской периодической волны решение имеет вид ф = = Ч (0), где 0 = 0 (х, I) зависит от вектора х, и распространение происходит в направлении волнового вектора к = 0., . Усредненный лагранжиан переходит в X (со, к, А), и становятся возможными модуляции в пространстве (т. е. медленно изгибающиеся фазовые поверхности). Уравнения модуляций имеют впд (11.80) — [c.483]

Подложки для ПАВ можио выбирать из целого ряда комбинаций ориентации поверхности, направления распространения волны и кристаллографической симметрии сред. Наиболее широкое распространение получили материалы с относительно высокой кристаллографической симметрией. Это связано с тем, что направление потока энергии в ннх параллельно волновому вектору. Эти направления соответствуют экстремумам кривой медленности (рис. 6.1). Некоторые экстремумы определяются значениями упругих и пьезоэлектрических констант, другие только кристаллографической симметрией среды. Необходимым и достаточным условием для существования чистой моды является удовлетворение одного из следующих условий [170, 106] [c.274]

Таким образом, решение многочастотнон системы с медленными и быстрыми переменными может быть интерпретировано как движение точки па торе, размерность которого совпадает с размерностью п вектора быстрых переменных у, а. сам тор является медленно изменяющейся поверхностью, которая но истечении большого промежутка времени может, вообще говоря, стать вовсе не похонгей на привычный нам тор. [c.104]

Теорема ([86], [94]). Пусть (л , у) = р — точка складки медленной поверхности быстро-медленной системы (2) типа 1 (то есть системы с не более чем одномерными центральными многообразиями положений равновесия быстрых движений). Пусть вектор С х, у, 0) трансверсален проекции складки на базу вдоль слоев (то есть проекции складки на пространство-медленных переменных вдоль пространства быстрых). Пусть, кроме того, этот вектор направлен наружу по отношению к проекции медленной поверхности на плоскость медленных переменных. Тогда существует такая окрестность U точки р в фазовом пространстве, что для любой точки qW связная компонента пересечения окрестности U с положительной полутра-екторией системы (2) с началом q при е->0 стремится к регулярной фазовой кривой вырожденной системы. [c.184]

Таким образом, область ядра дислокации растворяется чрезвычайно.бьктро, а периферийные участки значительно медленнее., Тем не менее вследствие конкуренции двух процессов растворения деформированных объемов и поверхностных ступенек ( двумерных зародышей ), имеющих ортогональные векторы скорости, травление может идти в глубину (образуются туннели ) и распространяться в ширину (возникают плоскодонные ямки травления, особенно после ухода дислокаций из данного места). Какой из процессов окажется преобладающим, зависит от соотношения. между нормальной скоростью растворения (в глубину) и тангенциальной скоростью (вдоль поверхности). Если Rj , [c.59]

Таким образом, область ядра дислокации растворяется чрезвычайно быстро, а периферийные участки значительно медленнее. Тем не менее вследствие конкуренции двух процессов растворения деформированных объемов и поверхностных ступенек ( двумерных зародышей ), имеющих ортогональные векторы скорости, травление может идти в глубину (образуются туннели ) и распространяться в ширину (возникают плоскодонные ямк-и травления, особенно после ухода дислокаций из данного места). Какой из процессов окажется преобладающим, зависит от соотношения между нормальной скоростью растворения Rq (в глубину) и тангенциальной скоростью Rf, (вдоль поверхности). Если С а> то возникает плоскодонная ямка травления, которая после перемещения ступени исчезает. Наоборот, при R > Rj образуется тонкий туннель вдоль дислокации. Нормальная скорость i B пропорциональна частоте появления двумерных- зародышей [20], а тангенциальная Rf, характеризует скорость их расширения при перемещении ступеней. Отношение RqIRa можно регулировать введением в раствор ингибирующих и стимулирующих примесей, избирательное действие которых аналогично действию полирующих электролитов, Примеси, находящиеся в металле, могут оказывать двоякое действие с одной стороны, при 62 [c.62]

Эрозиоустойчивые профили. Медленно движущиеся крупные капли бомбардируют узкую полосу входной кромки РЛ, остальная же ее поверхность экранируется соседней лопаткой. Формой входной кромки и вектором скорости капли определяются условия соударения влаги с РЛ. При этом, как указывалось, важная роль принадлежит нормальной составляющей вектора скорости и местным углом атаки. Эти факторы зависят от конструкции входного участка профиля. [c.243]

Рис. 3. Графический метод определения углов отражения и преломления на границе раздела кристаллических сред 1 ш 2. Ь, FT к ВТ поверхности волновых векторов для квазипродольных, быстрых и медленных нвазииоперечных волн соответственно.

Угол ф может играть роль сдвига фазы между внешним нерио-дическим возмущением и функцией, описывающей собственные колебания системы. Тогда околорезонансные режимы характеризуются медленным изменением фазы ф, что соответствует нахождению изображающей точки (вектора х) вблизи поверхности /(ж) = 0. Представим себе траекторию х 1) в фазовом пространстве (ж1,..., которая приближается к поверхности /(ж). В этой ситуации возможны [c.380]

В отличие от соответствующих уравнений, приведенных в 7 , в данном случае мы не разделяем вещественную и мнимую части величины In ilo для удобства дальнейших преобразований. Уравнения (6.25) (6.28) определяют амплитудно-фазовые соотношения пучка. Будем называть поверхности вида S r) = onst волновыми фронтами S. Они отличаются от волновых фронтов, рассматриваемых в геометрической оптике. Множество крртвых, ортогональных к волновым фронтам, отлртчает-ся от прямых отрезков геометрооптических лучей (даже в свободном пространстве) и могут быть названы обобщенными лучами. Обобщенные лучи имеют в каждой точке единственный вектор касательной N = У5/ У5 , направленный по градиенту S. Направление затухания амплитуды в каждой точке имеет единичный вектор т — УВ/ ЧВ у направленный по градиенту функции В и ортогональный к вектору N (в силу (6.26)) и, таким образом, лежащий в плоскости, касательной к волновому фронту S. Поле (6.19) с медленно меняющейся функцией AqF, имеет поверхность с [c.401]

На широтах ф т 90° плоскость качания маятника, проходящая через линию отвеса, не может сохранять постоянное положение относительно звезд и в нек-рой мере, зависящей от широты, участвует во вращении Земли. Соответственно она медленнее вращается относительно указателей на земной поверхности. На рис. вектор углового вращения Земли ш разложен па составляющие шх и из к-рых (Ol (аналогично вектору ы на полюсе Р) определяет взаимное вращение земной поверхности и плоскости качания маятника, а Шо обусловливает вращение плоскости качания маятника вместе с Землей. Пз )ис. ясно, что для земного наблюдателя плоскость качания маяпшка вращается с углово-й скоростью Oj, = oi = со sin ф. На экваторе (ф = 0) плоскость качания Ф. м. не вращается, а в Юж. полушарии Земли вращается в противоположном направлении по сравнению с Сев. полушарием. Для объяснения вращения плоскости качания Ф. м., с точки зрения наблюдателя па земной поверхности (во вращающейся вместе с Землей системе координат), привлекаются Кориолиса силы. [c.369]

Отметим характерные отличия распределений давлений при медленном обтекании шара вязкой жидкостью от обтекания его идеальной жидкостью 1) в идеальной жидкисти коэффициент давления зависит только от относительного расположения точки (угла 0), в которой давление определяется, н не завнсит от размеров тела, скорости и плотности жидкости в вязкой жидкости коэффициент давления является функцией числа Рейнольдса обтекания, т. е. зависит от абсолютного размера тела, от скорости, плотности и вязкости жидкости, 2) распределение давления по поверхности шара не симметрично относительно миделевой плоскости, так что главный вектор сил давления при обтекании шара вязкой жидкостью отличен от нуля (парадокс Даламбера ие имеет места), 3) коэффициент давления в критических точках не равен единице он зависит от числа Рейнольдса и имеет разные знаки [c.501]

При. рассмотрении двух- или трехмерных задач аэродинамики, когда учитывается неоднородность поля скоростей в потоке, простое приравнивание теплоты трения и работы трения уже неприемлемо. Часть работы трения действительно превращается в теплоту, которая как бы подводится извне к выделенному из потока и во всех направлениях мало.му элементу. Эту часть работы касательных сил с .теп. в аэродинамике называют диссипнруе.мой (рассеиваемой) механической энергией. Другая же часть работы трения не превращается в теплоту, а вызывает чисто механический эффект—перестройку поля скоростей, сводящуюся к перераспределению кинетической энергии между взаимодействующими элементами потока. Те грани выделенного из потока элемента, которые движутся быстрее смежных частиц, подтормаживаются под действием вязкостных сил, грани же, движущиеся относительно медленнее, ускоряются. Картина усложняется еще тем, что выделенный элемент может расщи-ряться в направлении, нормальном к вектору его скорости. При этом на соответствующих поверхностях элемента также возникают касательные силы вязкости, которые возбуждают дополнительные механические эффекты. [c.68]

При наклонном падении плоской волны на плоское однородное препятствие возникают такие же вопросы об отражении и прохождении, как и при нормальном падении. Но в этом случае задача не одномерная данная фаза волны подходит к разным точкам препятствия не одновременно — след волны бежит вдоль препятствия. Медленность следа зависит не только от медленности звука в данной среде, но и от угла скольжения 0 падающей волны— угла, составляемого вектором медленности падающей волны 5 с поверхностью препятствия. Поэтому вообще отражение и (если препя1ствие — другая среда) прохождение зависят не только от свойств препятствия, но и от этого угла. [c.171]

Р. Гордон осторожно открыл 12 замков, обеспечивающих стыковку лунного корабля и основного блока, и лунный корабль остался висеть на стыковочном штыре основнго блока, удерживаемый тремя защелками на конце штыря, затем был медленно выдвинут штырь и освобождены защелки и корабли отделились. Маневр выполнялся при вертикальной ориентации корабля Apoll о-12 вдоль лунного радиуса и движение расстыковки было направлено по радиусу, а не по вектору или против вектора орбитальной скорости, чтобы не изменилась орбита. Расстыковка была произведена в момент времени То +108 ч 24 мин 42 сек. После группового полета Р. Гордон включил ЖРД РСУ и, сообщив импульс 0,75 м/сек, отвел основной блок на 4,6 км от лунного корабля. В момент времени То +109 ч 23 мин 38 сек ЦАП включил ЖРД посадочной ступени корабля на 28,2 сек, орбитальная скорость, равная 1620 м/сек, уменьшилась на 22 м/сек, и корабль перешел на эллиптическую орбиту снижения с высотой в периселении 15 км над поверхностью Луны. [c.159]

Частью анертуры любого излучателя поверхностных (медленных) волн можем считать части синфазных излучателей Е и //-волн. Поэтому проанализируем краевую задачу для Е и //-волн и получим характеристическое уравнение для волновых векторов (собственные числа) для условия распространения и недиссипативного нормального к поверхности затухания. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...