Затягивание по частоте

Полученный результат заслуживает особого внимания. Он показывает, что возможны устойчивые вынужденные колебания, частота которых близка к Т1 = 1. Если происходят эти вынужденные колебания, то автоколебания как бы затягиваются (или захватываются ) возмущением по частоте и их частота отклоняется от значения Т1=1. В этом случае говорят об эффекте затягивания. [c.252]

Впервые экспериментальные исследования по затягиванию частоты были выполнены Беннетом в 1962 г. на Не— Ые -лазере. Напомним, что у Не — Ке-лазера, как в любом газовом лазере, полоса люминесценции неоднородно уширена, поэтому соотношение (15.12) справедливо лишь в первом приближении. Максимальное затягивание частоты 200 кГц, в то время как расстояние между модами в этом эксперименте было 100 МГц. Величина затягивания зависела от мощности генерации (уровня накачки), юстировки резонатора и давления в газоразрядной трубке (сдвиг от давления составляет 0,13 МГц/Па). [c.130]

Рис. 6.2. Затягивание частоты. Схема частот мод. По оси абсцисс откладывается круговая частота. Частота сОр соответствует центру атомной линии 0)1, а>2, соз — частоты мод пустого резонатора Й1, ЕЗд — действительные частоты генерации в отсутствие связи, вызывающей их синхронизацию.

Сравним этот результат с выражением (6.37) для случая неподвижных атомов и единственного направления поляризации. Первый член в правой части равенства (6.108) равен соответствующему члену в выражении (6.37), если не считать множителя 1/3, который возник как результат интегрирования по поляризации (только треть атомов при усреднении участвует в лазерной генерации). З от член представляет зависящий от мощности эффект затягивания частоты и возникает из-за доплеровской формы линии. [c.166]

Одна из ранних работ по влиянию шумов на затягивание частоты [c.336]

Как видно, по переходе через резонанс колебания круто срываются при обратном ходе кривой имеет место своеобразное затягивание. Радиопередатчик работает с резонансным контуром, настроенным на частоту, соответствующую точке А кривой фиг. 2. В это время в антенне полный ток. Если теперь уменьшить собственный период колебаний контура до величины, соответствующей точке В фиг. 2, то получится срыв колебаний, и в антенне тока не будет. Практически такая манипуляция осуществляется шунтированием части витков самоиндукции первичного контура при помощи специальных реле. Манипуляция такого рода дает весьма хорошее качество знака [c.381]

НОЙ частоте при = 2 скачком произойдет изменение частоты до значения (при этом имеет место и скачок амплитуды), и при дальнейшем росте расстройки колебания будут на меньшей нормальной частоте. При обратном ходе по наблюдается гистерезис (рис. 16.136). Это явление называется затягиванием оно хорошо известно экспериментаторам. Во многих случаях оно является вредным, так как в процессе настройки генератора при изменении какого-нибудь параметра может происходить изменение частоты. Детальное исследование зависимости ширины интервала затягивания от параметров системы мы проводить не будем из-за громоздкости вычислений. Отметим только, что для того, чтобы избежать затягивания, надо использовать слабую обратную связь в генераторе или уменьшать добротность второго контура. [c.345]

В диапазоне частот выше критической волновод является для каждой данной нормальной волны диспергирующей средой с определенным законом дисперсии, зависящим от свойств самого волновода. Поэтому профиль каждой нормальной волны в направлении оси волновода будет меняться по мере распространения. Особенно интересно распространение в волноводе широкополосного сигнала (например, звука взрыва в естественном волноводе). Поскольку групповая скорость каждой нормальной волны в волноводе зависит от частоты, волновод произведет спектральный анализ волны вперед уйдут частотные составляющие, соответствующие большей групповой скорости, затем побегут составляющие с меньшей групповой скоростью и т. д., вплоть до минимальной групповой скорости, с которой данная волна может распространяться в волноводе. В результате получится затягивание сигнала но времени и по пространству, и, например, в точке приема, отстоящей на большом расстоянии от места взрыва в воздухе или в воде, вместо короткого импульса будет наблюдаться длинный осциллирующий сигнал. [c.257]

К приближенному описанию движения нелинейных систем можно приступить, располагая уже применявшимися ранее способами, которые мы напомним лишь вкратце, хотя и приведем пример использования приближенных методов в задаче, имеющей точное решение. В дальнейших примерах мы дадим более общий обзор возможных в нелинейных системах явлений, так как оказывается, что наряду с уже известными по линейным системам явлениями в нелинейных системах могут проявляться многочисленные новые нелинейные эффекты, важные с технической точки зрения. Среди многого другого сюда относятся возникновение неустойчивости форм движения, скачки амплитуды и фазы, высокочастотные колебания, субгармоническое возмущение, комбинационные частоты, выпрямленные воздействия, явления затягивания. Здесь приводится лишь поверхностное описание этих явлений, подробные же сведения о них можно найти в специальной литературе (см., например, [10, 16, 19]). [c.229]

Части кривых, соответ-ствук) дие устойчивым режимам, представлены жирными линиями. При изменении С от нуля до = 2 система совершает устойчивое гармоническое движение с частотой, близкой к нормальной частоте к . Далее система изменяет частоту скачком, и при дальнейшем увеличении в системе происходят колебания с частотой, близкой к нормальной частоте k . При обратном изменении скачок с частоты ki к частоте произойдет уже при С = Si-Это явление носит название затягивания по частоте. При < < 2 в системе в зависимости от начальных условий [c.167]

Затягивание по частоте заключается в том, что выход на интенсивные виброударные режимы в областях двузначгюсти выполняется увеличением частоты возбуждения для систем с жестким анизохронизмом (см. рис. 6.5.29, о 6.5.30) и уменьшением частоты для систем с мягким анизохронизмом (см. рис. 6.5.29, б). [c.388]

Динамические явления в роторных системах носят, как правило, линейный характер, чго проявляется, в частности, в пропорциональности амплитуд колебаний с частотой вращения ротора величине его неуравновешенности. В тех случаях, когда проявляются нелинейные эффекты, они имеют в основном тот же характер, что и для большинства механических систем (искажение формы амплитудной кривой, затягивание и срью колебаний при разгоне и выбеге, субгармонические режимы) [30, 41, 51, 84]. Вместе с тем роторные системы имеют и некоторые особенности, обусловленные вращением ротора и увеличением вследствие этого вдвое числа степеней свободы по сравнению с аналогичными стержневыми системами. Ниже рассмотрены особенности вынужденных нелинейных колебаний роторов в случаях, когда вся [c.373]

В работах [L.86, L.85] проводилось измерение нагрузок на профилях NA A0012 и 0006, а также модифицированных профилях NA A 23010 и 23006 при колебаниях по углу атаки и по вертикали. Отмечено затягивание динамического срыва, при котором максимальные значения коэффициентов подъемной силы превышают стационарные, а также появление отрицательного демпфирования колебаний по углу атаки при срыве. При этом оказалось, что отрицательное демпфирование зависит от числа Маха. Приведены данные и по нестационарному сопротивлению профиля. У изогнутых профилей характеристики оказались лучше, чем у симметричных они имели большее значение максимального коэффициента подъемной силы при колебаниях, а отрицательное демпфирование соответствовало большим значениям средних углов атаки. Показано, что путем установки пружины, при которой собственная частота колебаний профиля соответствует собственной частоте крутильных колебаний лопасти (4—6 Гц), и приведения профиля в колебательное движение с частотой вращения винта можно воспроизводить на двумерной модели срывные характеристики, соответствующие работе винта при полете вперед. Предложен способ расчета подъемной силы при динамическом срыве, требующий решения дифференциального уравнения второго порядка и учитывающий затягивание срыва, возрастание подъемной силы и запаздывающее восстановление плавного обтекания (по этому вопросу см. также работы [L.87] и [G.103]). [c.813]

В работе [М.95] описано экспериментальное исследование на больших моделях динамического срыва на колеблющемся по углу атаки профиле NA A0012 при больших амплитудах и частотах, соответствующих частоте вращения винта. Образование вихрей и их сход с передней кромки исследовались по измерениям давления, показаниям проволочных анемометров и путем визуализации течения с помощью дыма. Найдено, что с увеличением числа Рейнольдса уменьшается угол атаки начала динамического срыва и возрастает угол, при котором достигается максимальная подъемная сила. Затягивание срыва усиливается с ростом частоты колебаний профиля. Обнаружено также, что сход вихря с передней кромки всегда происходит в момент достижения углом атаки максимального значения при колебаниях. Таким образом, процессы развития и схода вихря в исследованном случае и при монотонном возрастании а несколько различаются. [c.816]

Поскольку частота v фиксирована резонансными условиями (7.10.146) и (7.10.14в), выражение (7.19.12а) определяет расстройку частоты ге-неращ1И по отношению к частоте резонатора v . В частности, при A/V=О частота генерации v совпадает с v . С увеличением инверсии населенностей < частота v стремится уйти от резонансной частоты и принимает значения между v и l. Это явление известно как затягивание частоты. Выражение (7.19.126) устанавливает соответствие между потерями в резонаторе, представляемыми величиной А ", и инверсией населенностей . Величина A t , удовлетворяющая этому условию, называется пороговой инверсией населенностей. Если <ДЛГ> записать в виде < AN> = / ANf,,, где —так называемый параметр возбуждения, а отнести к случаю, когда Vi =p , то условия z < 1 и > 1 относятся соответственно к предпороговому или надпороговому режимам генерации. [c.549]

Применения К.э. Конденсатор Керра, помещенный между двумя скрещенными поляризационными призмами, пропускает или не пропускает свет, в зависимости от величины наложенного поля. При этом с точностью по крайней мере до 10" ск. К. э. следует без задержки и затягивания за изменениями поля. Налагая на конденсатор переменное поле с большой частотой, получаем чрезвычайно быстро и точно работающий прерыватель для света. На этом основано все расширяющееся применение К. э. при физич. измерениях и в технике. Конденсатор Керра с громадными преимуществами заменяет зубчатое колесо Физо при измерении скорости света (Гавиола и Миттельштет (. С помощью К.э. может быть точно измерено ничтожное время порядка 10 ск., протекающее между моментом поглощения света и вторичным излучением его в виде флуоресценции. При помощи конденсатора Керра можно модулировать световую волну и получить искусственное уширение или расщепление спектральных линий (Рупп, Бром-.10Й). В технике К.э. применяется с успехом при передаче изображений на расстояние, при телевидении и в кнно звуковом (си. ). [c.61]

Из формулы (5.26) ВИД1Ю, что необходимая по условиям точности добротность по скорости не зависит от постоянной времени системы стабилизации. Однако эта постоянная времени влияет иа базовую частоту (,. При увеличении базовая частота уменьшается, что вызывает затягивание переходного процесса, обусловленного переменой знака момента трения в точках реверса качки. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...