Предельный стационарный

Это продвижение фронта трещины вызовет перераспределение напряжений и дальнейшее поэтапное развитие фронта трещины проследить трудно. Однако ясно, что предельный стационарный режим роста трещины, когда локальное разрушение на фронте трещины во всех слоях происходит одновременно, отвечает условию равнопрочности, так как каждый из слоев предельно сопротивляется разрушению на фронте трещины. Заметим, что асимптотика, соответствующая поведению в конце трещины, в данном случае реализуется на расстоянии г от конца сквозной трещины, таких что г h г I, где Д — характерный линейный раз- [c.85]

Финальные вероятности состояний характеризуют систему в предельном стационарном режиме. Во многих случаях, когда процесс в системе длится достаточно долго, возникает вопрос о предельном поведении вероятностей pi t) при t- oo. Если все потоки событий, переводящие систему из одного состояния в другое, являются простейшими (т. е. стационарными пуассоновскими с постоянными интенсивностями hj), то в некоторых случаях существуют финальные (или предельные) вероятности состояний [c.82]

Коэффициент простоя является финальной вероятностью неработоспособного состояния восстанавливаемого объекта с конечным временем восстановления и может быть истолкован, как среднее относительное время пребывания объекта в этом состоянии в предельном стационарном режиме эксплуатации. Хотя коэффициент простоя определен как асимптотическая величина при t- , его можно использовать при любых конечных значениях времени t, для которых k t)— /г)< е, где е — заданная погрешность (например, в =0,01). [c.83]

Для исследования основного стационарного движения, боз пикающего в первой критической точке, начальное возмуще ние задавалось обычно в виде локального вихря в центре области. Далее (при фиксированном значении числа Рэлея) наблюдалась эволюция этого начального возмущения. Как и следовало ожидать, в подкритической области все начальные возмущения затухают, и предельным режимом является равновесие с линейным по вертикали распределением температуры. В надкритической о.бласти начальное возмущение развивается, и после переходного процесса, продолжительность которого зависит от надкритичности, устанавливается предельное стационарное состояние. На рис. 59 изображены линии тока и изотермы стационарных движений для трех значений числа Рэлея (число Прандтля в расчетах было фиксированным Р=1).При К=5300, т.е. вблизи порога, имеется медленное движение, слабо искажающее равновесное распределение температуры (изотермы почти горизонтальны). По форме движение близко к первому критическому. С увеличением числа Рэлея движение становится более интенсивным, а форма его меняется овальные линии тока вытягиваются, их большая ось наклоняет- [c.162]

Предельный стационарный режим определяется параметрами Gr, Рги /. Рассмотрим случай фиксированных значений Рг = 1, 1=2 (длина волны периодического решения вдвое больше толщины слоя). При этом безразмерное волновое число к = тг/2. Согласно результатам линейной теории [c.38]

Определены предельные стационарные тепловые потоки (соответственно и перепады температур) на кольцевых образцах из двуокиси циркония. [c.371]

Определены теплофизические свойства и показатели термостойкости пористой двуокиси циркония разного зернового состава при нагревании до температуры 2300° К и предельные стационарные тепловые потоки (соответственно и перепады температуры) на кольцевых образцах нз двуокиси циркония. Установлено, что теория [c.490]

Периоды теплонасыщения и выравнивания температур. В начальный период действия источника нагрева (например, после зажигания дуги) температуры точек тела монотонно возрастают от начальных значений до температур предельного (стационарного или квазистационарного) состояния, которое теоретически устанавливается при бесконечно большом времени. В действительности этот период конечен и носит название период теплонасыщения . Температуру в этот период можно рассчитывать по формулам предельного состояния для принятой расчетной схемы, но с обязательным учетом поправочного коэффициента теплонасыщения [c.22]

Для изменения свойств покрытий используются также импульсы тока одного направления. Для того чтобы обеспечить более быстрый подвод ионов металла к катоду в начале процесса электроосаждения, можно временно использовать ток гораздо выше допустимого предельного стационарного значения. При достаточно больших промежутках времени между импульсами покрытие может состоять из слоев, осажденных при гораздо больших плотностях тока по сравнению с обычными. Золотые покрытия с улучшенными свойствами были получены в результате применения сравнительно быстрых пульсаций. Нанесение гальванических покрытий в барабанах происходит в импульсном режиме с нерегулярными импульсами длительностью порядка секунды и неактивными периодами несколько большей продолжительности. [c.346]

Рассмотрим теперь случай распространения звука при установлении предельного стационарного режима. Как известно, газовые или паровые пузырьки в звуковом поле могут расти в среднем, если амплитуда звукового давления превышает определенную величину. При падении амплитуды звука ниже порогового значения все пузырьки в конце концов растворяются. Поэтому ясно, что вдали от источника звука, когда амплитуда р г) упадет ниже минимального порогового значения за счет поглощения звука на пузырьках, все далеко расположенные друг от друга пузырьки растворятся. А вблизи от излучателя образуется пузырьковая область с четко выраженной границей. Что касается близлежащих пузырьков, то некоторые из них, имеющие слишком маленький радиус, растворятся, а другие, радиус которых превышает критическое значение будут расти до значения Я2, которое определяется пороговым значением 1/7Г в данной точке. Однако еще до установления стационарного самосогласованного распределения пузырьков по размерам в пространстве / ( р(/ )р) может возникнуть ряд особенностей. [c.166]

Из анализа функции Wn(a, г) следует, что в пределе при t- oo и м=0 она имеет конечное выражение (О, г) = 2Ко г), где Ко — функция Бесселя второго рода от мнимого аргумента. Следовательно, в этом случае существует предельная стационарная воронка депрессии, описываемая уравнением [c.188]

Максимальная температура газов перед турбиной ограничивается жаропрочностью металла, из которого делают ее элементы. Применение охлаждаемых лопаток из специальных материалов позволило повысить ее до 1400—1500 С в авиации (особенно на самолетах-перехватчиках, где ресурс двигателя мал) и до 1050—1090 °С в стационарных турбинах, предназначенных для длительной работы. Непрерывно разрабатываются более надежные схемы охлаждения, обеспечивающие дальнейшее повышение температуры. Поскольку она все же ниже предельно достижимой при горении, приходится сознательно идти на снижение температуры горения топлива (за счет подачи излишнего количества воздуха), Это увеличивает эксергетические потери от сгорания в ГТУ иногда до [c.61]

II. Предельно допускаемые отклонения на межосевые расстояния двухзвенных цепных передач и на смещение от одной плоскости двух смежных звездочек, установленных па стационарных машинах и механизмах [c.579]

Вид предельного состояния, связанного с необратимостью разрушения или нестабильностью пластической деформации, зависит от соотношения энергий, идущих на изменение объема и формы. Основной предпосылкой в теории Г,К. Си является предположение о том, что накопление повреждения в материале можно однозначно связать с величиной энергии, которая рассеивается единицей объема материала. Это позволило выделить пороговые стационарные значения функции плотности энергии деформации. [c.283]

Замкнутым траекториям изображающей точки соответствуют колебания со стационарной амплитудой. Наличие предельного цикла — характерная чер-та автоколебаний. Стационарный режим, соответствующий кривой Е = ка, в некоторых случаях может отсутствовать ) [c.280]

Амплитуда стационарного режима, соответствующего предельному циклу, не зависит от начальных условий. Фазы стационарного режима — произвольны. [c.280]

Образом стационарного движения служит точка, а образом периодического движения — замкнутая линия (траектория) в пространстве состояний о них говорят соответственно как о предельной точке или предельном цикле. Если эти дви>кения устойчивы, то это значит, что соседние траектории, описываю- [c.155]

Таким образом, стационарное пересечение ударных волн с верхностью твердого тела возможно лишь для ударных волн не слишком большой интенсивности, — тем меньшей, чем выше R. Предельная допустимая интенсивность ударной волны зависит так> е и от того, является ли пограничный слой ламинарным или турбулентным. Турбулизация пограничного слоя затрудняет возникновение отрыва ( 45). Поэтому при турбулентном пограничном слое от поверхности тела могут отходить более сильные ударные волны, чем при ламинарном пограничном слое. [c.585]

Обсуждая следствия теории Планка, мы упоминали, что в предельном случае для области длинных волн (малых частот) теория Планка приводит к выводам, соответствующим классической теории. Естественно установить подобное соответствие и в случае атомной системы. Переход из п -Ь 1)-го стационарного состояния в п-е. [c.723]

В данной главе дается подробный вывод уравнений движ ения, которые в дальнейшем используются во всех главах. Вывод уравнений проводится в векторной форме, позволяющей получать уравнения в наиболее компактном и удобном при преобразованиях виде. Вначале выводятся общие нелинейные уравнения движения, а далее рассматриваются их частные случаи, в том числе и предельный частный случай — стационарное движение стержня. [c.24]

Как было установлено, при стационарном режиме детонации и при предельной скорости нормального горения имеет место равенство [c.229]

На расстоянии от начала трубы большем, чем предельная длина, скорость газа не возрастает, но зато изменяется характер течения и последнее превращается из стационарного в нестационарное (пульсирующее). [c.666]

При стационарном движении газа по трубе постоянного сечения с начальной сверхзвуковой скоростью в том случае, когда длина трубы равна предельной длине, скорость газа вдоль трубы непрерывно убывает, пока, наконец, не достигнет скорости звука на выходе из трубы. Непрерывный переход через скорость звука от сверхзвуковой скорости к дозвуковой в трубе постоянного сечения, так же как и непрерывный переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой, невозможен при начальной сверхзвуковой скорости в трубе с длиной больше предельной образуется прямой скачок уплотнения. [c.666]

Если кривая кипения в эксперименте исследуется при электрическом обогреве твердой поверхности, т.е. в условиях непосредственного управления плотностью теплового потока, то при достижении некоторого предельного значения q = (точка С на рис. 8.3) пузырьковый режим кипения обрывается катастрофически резко. Фактически непрерывная кривая (А Т) есть результат аппроксимации дискретных опытных точек, каждая из которых получается при достижении стационарного состояния после ступенчатого изменения тепловой нагрузки. Малое увеличение q в окрестности (обычно 2—3 % предыдущего значения) приводит к лавинообразному росту площади сухих пятен и образованию сплошной паровой пленки на обогреваемой поверхности. [c.345]

Пленочное кипение наблюдается в стационарном режиме при тепловых нагрузках, как превышающих, так и существенно более низких, чем тепловой поток в точке D. При снижении q этот режим сохраняется до тех пор, пока температура обогреваемой поверхности, в общем случае подверженная колебаниям при колебаниях толщины паровой пленки, не снизится до температуры предельного перегрева жидкости. Если такое снижение происходит, то паровая пленка быстро разрушается и наступает возврат к режиму пузырькового кипения (переход EF). Этот переход также происходит достаточно быстро (скорость его зависит главным образом от теплоемкости опытного образца, служащего поверхностью кипения), так что переход от пленочного кипения к пузырьковому тоже называют кризисом, но уже пленочного кипения. Соответствующий этому кризису тепловой поток называют вторым критическим , или минимальным тепловым потоком пленочного кипения [c.346]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Надо сказать, что эти определения условны, так как, строго говоря, стационарная скорость горения, как следует из ее названия и результатов 6.7, достигается при Д- -оо, поэтому и 2 = Величина т) будет стремиться к единице также только при оо. Таким образом, величинг и 2 2, а вместе с ними и о в количественном отношении сильно зависят от степени близости т) и нестационарной скорости горения к предельным стационарным значениям. [c.320]

Под Э. марковского случайного процесса часто понимается иное (по существу, более сильное) свойство, а именно, сходимость при -юо любого нач. распределена Ро к предельному стационарному расирсделению, не зависящему от Ро- Ь М. Гуревич. [c.636]

Данные экспериментов обрабатывались на ЭВМ. Опытами охвачен сле-дутащий диапазон параметров R.e = 2.10 - 2.10 Рт. = 6+10 время возмущения тепловыделением Т = 0,02 с и выше. Опыты проводились в условиях максимального приближения к теоретической постановке задачи, в частности, в условиях практического постоянства физических свойств теплоносителя (1 ( / ) l,02). Предельные стационарные значения Nu хорошо коррелируют с формулой Петухова Б.С. Среднеквадратичная ошибка определения нестационарных значений числа Nu оценена в 7%. Основное внимание было уделено сопоставлении экспер -ментальных данных с расчетно-теоретическими, подсчитанными по (13), [c.152]

Замечательным примером системы, линеаризация которой ограничивает возможности обнаружения ее важнейших колебательных свойств, могут служить обыкновенные часы с майтни-ком, приводимые в движение, например, падаюш им грузом. Линейная трактовка колебаний маятника предполагает, что отклонения маятника от вертикального положения равновесия весьма малы. Такие малые колебания маятник будет совершать, если ему сообщить достаточно малое начальное возмущение (отклонение). Но, как легко проверить, при малом начальном возмущении маятник, предоставленный затем самому себе, будет совершать затухающие колебания с быстро убывающими амплитудами, пока не остановится в вертикальном положении. Часы от такого малого начального возмущения не пойдут , так как источник пополнения расходуемой маятником энергии (падающий груз) при таких колебаниях не включается. Таким образом, линеаризация системы — часы с маятником — не дает возможности обнаружить в ней те свойства, которые являются наиболее характерными для часов как инструмента для измерения времени. Эти свойства проявляются только при достаточно большом начальном возмущении и при колебаниях с конечной амплитудой. Когда маятник получит возмущение, большее некоторого предела, в дальнейшем своем движении он ведет себя резко отлично от привычного в линейной теории поведения систем с сопротивлением. Амплитуды колебаний маятника начинают расти или убывать, приближаясь в том и другом случае к одному предельному стационарному значению, достигнув которого они дальше не изменяются, так что маятник совершает устойчивые изохронные колебания, обеспечивая тем самым более или менее точный отсчет времени. Открыть существование такого устойчивого периодического движения в системе с сопротивлением, оставаясь в пределах линейной теории, описать средствами последней свойства этого движения мы, конечно, не можем. Линейная трактовка задачи о колебаниях маятника часов связана с отказом от исследования наиболее важных с практической точки зрения колебательных свойств системы, наиболее характерных для ее назначения и использования. [c.470]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции. [c.198]

Количество солей в котловой воде в стационарном режиме >аботы котла должна поддерживаться на о 1ипаковом предельно допустимом уровне, т. е. с непрерывной продувкой должно удаляться практически столько же солей, сколько их вносит питательная вода. Продувка D p выражается обычно в процентах от производительности парогенератора D [c.160]

Прежде всего, величина коэффициента запаса не может быть назначена без учета конкретных условий работы рассчитываемой конструкции. Коэффициенг и, по существу, определяется практическим опытом создания аналогичных конструкций за прошедшее время и уровнем техники в данный период. В каждой обласги техники уже сложились свои традиции, свои требования, свои мето,цы и, наконец, своя специфика расчетов, в соответствии с которыми и назначается коэффициент запаса. Так, например, при проектировании стационарных строительных сооружений, рассчитанных на долгие сроки службы, запасы принимаются довольно большими (Пд = 2 5). В авиационной технике, где на конструкцию накладываются серьезные ограничения по весу, коэффициенты запаса (или так называемые коэффициенты безопасности ) определяются по пределу прочности и составляют величины порядка 1,5- -2. В связи с ответственностью конструкции в этой области техники сложилась практика проведения обязательных статических испытаний отдельных узлов и целых летательных аппаратов для прямого определения величин предельных нагрузок. [c.76]

Для исследования устойчивости стационарного движения жидкости в пространстве между двумя вращающимися цилиндрами ( 18) в предельном случае сколь угодно больших чисел Рейнольдса можно применить простой способ, аналогичный примененному в 4 прп выводе условия механической устойчивости неподвижной жидкости в поле тяжести [Rayleigh, 1916). Идея метода состоит в том, что рассматривается какой-нибудь произвольный малый участок жидкости и предполагается, что этот участок смещается с той траектории, по которой он движется в рассматриваемом течении. При таком смещении появляются силы, действующие на смещенный участок жидкости. Для устойчивости основного движения необходимо, чтобы эти силы стремились вернуть смещенный элемент в исходное положение. [c.143]

В общем случае уравнение (30,8) имеет стационарные решения ф,==ф 2">, определяющиеся обрапхением в ноль правой стороны уравнения. Но неизменность фазы ф2 в моменты времени, кратные гп Т, означает, что на торе существует предельный цикл — траектория через mi оборотов замыкается. Ввиду периодичности функции Ф(ф2) такие решения появляются парами (в простейшем случае — одна пара) одно решение на возрастающем, а другое — на убывающем участках функции Ф(ф2). Из этих двух решений устойчиво только последнее, для которого вблизи точки ф2 = Ф уравнение (30,8) имеет вид [c.161]

Отсюда приходим к следующему выражению для скорости распространения продуктов горения в случаях стационарной дето-нацди и предельного режима нормального горения [c.230]

Предельная длина трубы. При стационарном течении вязкого газа в трубе постоянного сечения в отсутствии подвода теплоты и = О с начальной скоростью, меньшеГ скорости [c.666]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...