Соотношение между временем движения

Соотношение между временем движения и временем простоя под погрузкой-разгрузкой зависит от расстояния перевозки груза способа выполнения погрузочно-разгрузочных работ количества груза за каждую ездку грузоподъемности подвижного состава скорости движения дорожных условий. [c.44]

Различные соотношения между временем движения и покоя могут быть получены соответствующим выбором параметров мальтийского механизма, т. е. в зависимости от числа пальцев на начальном звене и их относительного расположения, а также от числа пазов креста. [c.329]

В преобладающем большинстве случаев механическая сила, вызывающая изменение количества движения материальной точки, определяется некоторым аналитическим соотношением между временем, радиусом-вектором точки и ее скоростью. Это аналитическое соотношение не связано с начальными условиями движения, т. е. с радиусом-вектором точки и ее скоростью в тот момент времени, который называется начальным. [c.319]

С математической точки зрения этот закон сохранения является первым интегралом уравнений движения, ибо он является соотношением между временем, координатами и их первыми производными, содержащим произвольную постоянную. [c.124]

Новый закон движения рабочего орган (ведомого звена) рычажного исполнительного механизма может быть получен либо путем замены одной схемы механизма на другую, либо путем изменения размеров звеньев механизма. Например, использование дезаксиального кривошипно-ползунного механизма вместо центрального позволяет изменить соотношение между временем обратного и прямого хода в пользу последнего. [c.242]

Наиболее часто применяют кулисные механизмы, которые обеспечивают плавность движения и большую скорость при обратном холостом ходе. Их применяют, например, в поперечно-строгальных станках для привода ползуна (рис. 132). Недостатком этого типа привода является неравномерная скорость рабочего хода и постоянное соотношение между временем рабочего и холостого хода. При малых скоростях резания соответственно увеличивается время обратного хода ползуна, что уменьшает производительность станка. В этом отношении применение гидропривода, сообщающего движение ползуну, более благоприятно. [c.268]

Кулисный привод находит широкое применение в долбежных и поперечно-строгальных станках. Он обеспечивает хорошую плавность движения рабочего органа станка, однако имеет неравномерную скорость рабочего хода и постоянное соотношение между временем рабочего и холостого ходов. [c.58]

Он обеспечивает хорошую плавность движения рабочего органа станка, однако имеет неравномерную скорость рабочего хода и постоянное соотношение между временем рабочего и вспомогательного ходов. [c.57]

К преимуществам кулачково-роликовых механизмов следует отнести возможность получения выгодного соотношения между временем поворота и временем выстоя ведомого звена (карусели) возможность осуществления различных законов движения ведомого звена, позволяющих обеспечить наилучшие динамические условия поворота отсутствие специального механизма фиксации стол (карусель) во время стоянки фиксируется улитой кулачково-роликовый механизм удобно компонуется в машине. [c.269]

Полученное соотношение между скоростью движения толкателя Уз и скоростью вращения кулачка Уп дает возможность определить для любого профиля кулачка скорость толкателя в любой момент времени. [c.59]

Опытами установлено, что процесс распада бикарбонатов зависит от времени. Так, при меньших скоростях движения воды интенсивность накипеобразования несколько увеличивается, и наоборот, что объясняется наличием соотношения между скоростью движения воды и временем пребывания ее в зоне нагрева [c.17]

При отливке центробежным способом труб на машинах с вращающейся изложницей, имеющей поступательное движение, металл заливается продольным движением сравнительно неширокой струей металла, поэтому в таком случае скорость вращения определяется особо. Для получения хороших результатов необходимо установить правильное соотношение между продольным движением струи, числом оборотов, скоростью движения формы и количеством подаваемого в единицу времени металла. [c.195]

Соотношения (2.23) и (2.24) дают общий интеграл системы уравнений движения (2.4), так как представляют собой шесть соотношений между временем, неизвестными функциями и шестью независимыми произвольными постоянными. Более того, (2.23) и (2.24) дают явные выражения для неизвестных величин в зависимости от времени и требуемого числа постоянных. [c.60]

В рамках феноменологического подхода для нахождения закономерностей изменения неизвестных наблюдаемых величин в пространстве и во времени используются общие физические законы (такие, например, как законы сохранения, постулаты термодинамики и др.) в сочетании с соотношениями между наблюдаемыми величинами, вид которых получен в результате обработки экспериментальных данных. Основу феноменологического подхода для описания гидродинамики систем газ—жидкость составляют законы классической гидромеханики, которая строго описывает движение каждой фазы (см. разд. 1.3). Однако применение строгих результатов, полученных из фундаментальных соотношений гидромеханики (таких, как уравнение Навье—Стокса), к расчету газожидкостных течений является практически невыполнимой задачей, за исключением ряда простых примеров, рассмотренных во второй и третьей главах книги. [c.184]

В первом случае движение шара подчинено голономной связи, а во втором — неголономной. Вообще, голономными, или конечными, связями называют связи, накладывающие ограничения только на положение материальных точек системы. Они выражаются аналитически конечными соотношениями между координатами точек системы, причем в эти соотношения может явно входить и время. Обратим внимание на тот факт, что, продифференцировав по времени такое уравнение, мы получим уравнение связи, содержащее явно проекции скоростей точек. Но это уравнение явится лишь следствием того уравнения, из которого оно было получено путем дифференцирования. Оно будет автоматически выполняться при удовлетворении голономной связи. [c.427]

Допустим, что для системы из N точек заданы некоторые условия, которым должны удовлетворять в процессе движения системы координаты точек, скорости точек п их ускорения при действии на точки системы любых активных сил. Такие условия называют связями, наложенными на систему. Связи могут выражаться какими-то соотношениями между координатами (Х/,, //, г ) точек (/fe = 1, 2,. .., N), их производными по времени (х, z ) —компонентами скоростей, [c.320]

Если считать, что среднее движение всей остальной части Вселенной влияет на состояние любой одиночной частицы, то возникает целый ряд связанных с этим вопросов, и путей к ответу на них пока не видно. Имеются ли какие-либо другие взаимные связи между свойствами одиночной частицы и состоянием остальной части Вселенной Изменится ли заряд электрона или его масса или энергия взаимодействия между нуклонами ), если бы как-то изменились число частиц во Вселенной или плотность их распределения До настоящего времени нет ответа на этот глубокий вопрос о соотношении между далекой Вселенной и свойствами отдельных частиц. [c.82]

Если эта скорость остается постоянной, за исключением коротких интервалов ускоренного или замедленного движения (интервалов, исчезающе коротких по сравнению со всем периодом времени), то уравнение (31) все-таки будет точно описывать соотношение между собственным временем и стационарным лабораторным временем. [c.361]

Важное отличие матового стекла от самосветящегося источника света состоит в следующем фазовые соотношения между световыми колебаниями в разных точках матового стекла нерегулярны, но неизменны во времени. Поэтому зернистая структура освещенности экрана также постоянна во времени. В случае же самосветящегося источника разность фаз колебаний в двух каких-либо точках его поверхности будет быстро изменяться, что приведет, очевидно, к хаотическому движению зерен и исчезновению зернистой структуры при экспонировании в течение достаточно большого интервала времени. Поэтому при использовании самосветящихся объектов в обычных условиях, с инерционными приемниками излучения, мы не наблюдаем зернистой структуры. Можно сказать, что фотографии, полученные с помощью матового стекла, отвечают мгновенному распределению освещенности, возникающей в случае самосветящихся источников. [c.110]

Частотные характеристики механизма. Во многих механизм мах внешние силы, действующие на звенья механизма, являются периодическими функциями времени, которые посредством разложения в ряды Фурье могут быть представлены в виде суммы гармоник различных частот. Для исследования динамики механизмов с линейными уравнениями движения при этих воздействиях (силах) предлагались различные виды характеристик, которые устанавливают соотношения между функцией [c.178]

Возможен и другой путь составления уравнений для определения скорости и ускорений движения механизмов и кинематических цепей. Соотношения между скоростями, ускорениями, перемещениями звеньев и постоянными их параметрами могут быть получены путем дифференцирования по параметру времени тензорных уравнений (3.20), (3.21), (3.24) и т. д. Такие производные, очевидно, многокомпонентных произведений тензоров, входящих в уравнения, будут содержать в качестве сомножителей в правой и левой частях уравнений как сами тензоры, так и их производные первого порядка в уравнениях для определения скоростей и производные первого и второго порядка в уравнениях для определения ускорений. [c.47]

Поскольку t является просто еще одной переменной, наши рассуждения остаются в силе и в том случае, когда соотношения между старыми и новыми qi зависят от времени t (см. гл. I, п. 8). Это имеет место, когда механические явления описываются в движущейся системе отсчета. Уравнения движения Лагранжа остаются справедливыми и в произвольным образом движущейся системе отсчета. [c.143]

В принципе Гамильтона действительное движение системы сравнивается с варьированным движением при одних и тех же конфигурациях системы в начальный и конечный моменты времени и одинаковых самих этих моментах времени. Поэтому, если мы хотим выразить этот принцип с помощью лагранжевых координат q , q2,. . Qn, то нужно потребовать, чтобы положение системы в начальный и конечный моменты и самые эти моменты оставались неизменными (хотя соотношения между q я х содержат t). Принцип Гамильтона, таким образом, принимает следующую форму [c.91]

Гамильтон говорил если функция У известна, то остается только исключить Я из 3 + 1 уравнений (25а), (25с) для того, чтобы получить все Зп первых интегралов, или из (25Ь) и (25с) для получения всех Зп конечных интегралов дифференциальных уравнений движения в конечном счете это сводится к получению Зп искомых соотношений между 3 переменными координатами и временем, включающих, следовательно, массы и 6п вышеупомянутых начальных данных открытие этих соотношений явится общим решением общей проблемы динамики ). [c.819]

Напоследок мы хотим обратить внимание читателей на то, что вместо функции Гамильтона Н мы перешли уже к уравнению Гамильтона Ж = 0. Левая часть этого уравнения Гамильтона попадалась нам в уравнениях движения (5.431) и (5.432). Следует заметить, что далеко не всегда непосредственное использование левой части заданного уравнения Гамильтона может привести к каноническим уравнениям движения. Для того чтобы функция Ж, фигурирующая в правых частях этих уравнений, была бы действительно той функцией, которая стоит в левой части уравнения Гамильтона, необходимо, чтобы ро входило в Ж линейно с коэффициентом, равным единице иначе второе из уравнений (5.432) будет уже несправедливо и координата уже не будет временем. Для пояснения наших утверждений взглянем на уравнение Гамильтона для точечной заряженной частицы в электромагнитном поле —релятивистское соотношение между четырьмя компонентами 4-вектора энергии — импульса частицы в электромагнитном поле [c.150]

Пользуясь способами, которые были пояснены выше, в гл. I, можно найти законы движения обоих грузов. После этого определяются наибольшие значения обжатия пружин и внутренних сжимающих условий. В этой задаче можно также поставить вопрос об оптимальных соотношениях между массами и жесткостями пружин и т. д. (в практике последнего времени уже находит применение показанная на рис. VI 1.3, а двухкаскадная система амортизации как оказывается, при надлежащем выборе ее параметров она рациональнее обычной однокаскадной системы). [c.305]

Собачка может приводиться в качательное движение различными механизмами. На рис. 13.4 изображен храповой механизм, применяемый в быстродействующей телеграфной аппаратуре, в котором коромысло 1 с собачкой приводится в движение кулачком 2. Этот тип храпового механизма применяется в тех случаях, когда необходимо осуществить вполне определенное соотношение между временем движения ведомого зве-Рис. 13.3. ХрапоЕой механизм на и временем остановки. [c.324]

Общее. Машины-орудия имеют главное движение и подачу. Главным движением является при токарных и продольно-строгальных работах движение изделия, а при сверлении, фрезеровании, шлифовании, долблении, распиловке и прошивании — движение инструмента. Движенче-. подачи совершается при продольной обточке — в направлении оси, при лобовой обточке — в радиальном направлении, при строгании и долблении — в направлении, перпендикулярном к главному движению, при сверлении—в направлении оси сверла, при фрезеровании и шлифовании движение подачи производит изделие, а при распиловке круглой пилой или механической ножовкой инструмент подается в сторону изделия. Главное движение, скорость которого совпадает со скоростью резания, является решающим для поглощения энергии станком. Опытные значения для скорости резания и подачи (стр. 881) служат основанием при конструкции станков и при расчете поштучного времени. Для обычных работ, как, например, для обдирочной и чистовой обработки плоскости или отверстий, нет необходимости в определенном соотношении между главным движением и подачей, и оба движения могут быть осуществлены независимо друг от друга. Наоборот, при определенных фасонных работах, как-то нарезка резьб, фрезеровка зубчатотс, задняя заточка инструментов и т. д., отношение подачи к главному движению имеет определенное значение. [c.898]

ШС может выполняться при непрерывном движении деталей и непрерывном протекании тока — непрерывная ШС. Этот способ находит ограниченное применение в связи с сяльным перегревом поверхности деталей, контактирующей с роликами, и применяется при больших скоростях сварки. Наибольшее распространение имеет прерывистая ШС, при которой детали перемещаются непрерывно, а ток включается и выключ ается на определенные промежутки времени, и при каждом включении (импульсе) тока образуется единичная литая зона. Перекрытие литых зон, необходимое для герметичности шва, достигается при определенном соотношении между скоростью движения деталей и частотой импульсов тока. Находит также применение шаговая сварка, при которой детали перемещаются прерывисто (на шаг), а ток включается только во время их остановки, что улучшает охлаждение металла по сравнению с непрерывным движением деталей. ШС в большинстве случаев выполняют с наружным водяным охлаждением, что снижает перегрев внешних слоев металла. [c.7]

Итак, невоэмущенным называют движение КА, происходящее под действием только центральной составляющей сил тяготения основного притягивающего тела. В поиске решения системы уравнений (2.4) и состоит сущность теории невозмущенного (кеплерова) движения КА. Так как (2.4) является системой б-го порядка, то для ее решения необходимо определить шесть интегралов. Общим интегралом системы (2.4) являются соотношения между временем I, координатами КА х, у,гк шестью произвольными постоянными Ср С2,. .., Сд1 [c.55]

Импульсное регулирование напряжения, подводимого к тяговым двигателям, является одним из способов регулирования скорости. Для этой цели используют тиристорные установки, преобразующие постоянное напряжение в импульсное прерывистое. Изменяя соотношение между временем подачи и снятия напряжения, регулируют среднее значение приложенного к тяговым двигателям напряжения, а следовательно, скорость движения электроподвижного состава. [c.79]

Изменение скорости на малых расстояниях обусловлено мелкомасштабными пульсациями. С другой стороны, свойства локальной турбулентности не зависят от усредненного движения. Поэтому можно упростить изучение корреляционных функций локальной турбулентности, рассматривая вместо этого идеализированный случай турбулентного движения, в котором изотропия и однородность имеют место не только на малых (как в локальной турбулентности), но и на всех вообш,е масштабах усредненная скорость при этом равна нулю. Такую полностью изотропную и однородную турбулентность ) можно представить себе как движение в жидкости, подвергнутой сильному взбалтыванию и затем оставленной в покое. Такое движение, разумеется, непременно затухает со временем, так что функциям времени становятся и компоненты корреляционного тензора ). Выведенные ниже соотношения между различными корреляционными функциями относятся к однородной и изотропной турбулентности на всех ее масштабах, а к локальной турбулентности — на расстояниях г <С /. [c.194]

Величина Brr как функция времени существенно меняется лишь за время, отвечающее основному масштабу турбулентности 1/и). По отношению к локальной турбулентности основное движение может рассматриваться как стационарное (как это было уже отмечено в 33). Это значит, что в применении к локальной турбулентности в левой стороне уравнения (34,20) можно с достаточной точностью пренебречь производной dBrrldt по сравнению с е. Умножив остающееся уравнение на г и проинтегрировав его по г (с учетом обращения корреляционных функций в нуль при /- = 0), получим следующее соотношение между Brr и В rrt. [c.199]

Мы рассмотрим здесь ангармонические эффекты третьего порядка, происходящие от кубических по деформации членов в упругой энергии. В общем виде соответствующие уравнения движения оказываются очень громоздкими. Выяснить же характер возникающих эффектов можно с помощью следующих рассуждений. Кубические члены в упругой энергии дают квадратичные члены в тензоре напряжений, а потому и в уравнениях движения. Представим себе, что в этих уравнениях все линейные члены перенесены в левые, а все квадратичные — в правые стороны равенств. Решая эти уравнения методом последовательных приближений, мы должны в первом приближении вовсе отбросить квадратичные члены. Тогда останутся обычные линейные уравнения, решение Uo которых может быть представлено в виде наложения монохроматических бегущих воли вида onst-е определенными соотношениями между (О и к. Переходя к следующему, вгорому, приближению, надо положить и = и,, + Uj, причем в правой стороне уравнений (в квадратичных членах) надо сохранить только члены с Uq. Поскольку Uq удовлетворяет, по определению, однородным линейным уравнениям без правых частей, то в левой стороне равенств члены с Uq взаимно сокращаются. В результате мы получим для компонент вектора Uj систему неоднородных линейных уравнений, в правой части которых стоят заданные функции координат и времени. Эти функции, получающиеся подстановкой Uq в правые стороны исходных уравнений, представляют собой сумму членов, каждый из которых пропорционален множителю вида [(к,-к,) г-(й)1-(о,)/] или где tt i, (02 и к , — частоты и волновые векторы каких-либо двух монохроматических волн первого приближения. [c.145]

Такого рода соотношения между измеиеинями во времени суммарных Л1ер движения системы материальньзх точек и суммарными мерами действия приложенных к точкам совокупности сил выражают общие теоремы динамики системы материальны.х точек, применяемые как для отдельных точек и их систем, так и для сплошных сред. [c.104]

Г. е. становится линейным дифференциальным уравнением по отношению к если рассматривать v- как функцию от s. Интегриро-нание его, требующее, вообще говоря, двух квадратур, приводит 1 выражению в функции от s. Таким образом, скорость движущейся точки будет функцией занимаемого ею положения. Чтобы полностью определить движение, надо выразить положение точки в зависимости от времени, указав соотношение между s п t. Эта зависимость получится в результате новой квадратуры, если заметим, что выражение скорости в функции от. s равносильно формуле вида [c.57]

ГолономныЕ СИСТЕМЫ. Вернемся к общему уравнению импульсивного движения в его первоначальной форме (48) для того, чтобы приложить его к любой голономной системе, число степеней свободы которой пусть будет п. Естественно, что голономность связей должна существовать и в течение промежутка времени t, когда действуют ударные силы, так что, если обратимся прямо к обозначениям п. 22, уравнения (49), число г которых надо принять связанным с числом степеней свободы п и числом N точек системы известным соотношением г- -п = 3N, должны получаться при помощи дифференцирования по времени такого же числа соотношений между координатами. Эти соотношения, как мы уже знаем, можно представить себе написанными в виде гтараметрических выражений [c.508]

Пусть ш= О) (i) — решение уравнения (8.11) движения звена приведения, определяемое начальными условиями ш( ц)=и) , где О о <С % ( о)- Для всех значений времени t оно будет течь ниже абсолютно продолжаемого решения u)= t), 6 Ej, и рано или поздно выйдет из полосы неусто11Чивости через ее нижнюю границу (если оно вообще имело точки, общие с полосой неустойчивости). Это решение <и= о) t) не может быть безгранично продолжаемым вправо при дальнейшем своем течении, монотонно убывая, оно в некоторый момент времени обратится в нуль, ш ( )=0. С механической точки зрения этот факт объясняется тем, что соотношение между приведенными моментами движущих сил и сил сопротивления М р в области 0 iff El, таково, что начальной угловой скоро- [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...