Пересечение с движущейся поверхность

Линия пересечения неподвижной поверхности с движущейся поверхностью [c.301]

Боковая эвольвентная поверхность косого зуба геометрическое место образующей прямой, движущейся при развертывании основного цилиндра. Угол наклона линии зуба Р — острый угол между линией зуба, например в точке Р, и линией пересечения соосной цилиндрической поверхности, проходящей через эту точку, с осевой плоскостью колеса. [c.137]

Все сказанное выше относится только к стационарному пересечению, при котором ударная волна и твердое тело покоятся друг относительно друга. Перейдем к рассмотрению нестационарного пересечения, при котором на твердое тело падает приходящая извне движущаяся ударная волна, так что линия ее пересечения с поверхностью тела передвигается вдоль последней. Такое пересечение сопровождается отражением ударной волны наряду с падающей волной возникает еще одна, отраженная волна, отходящая от тела. [c.586]

Как следует из рис. XII, 12, Uk, i >fi<, 4, а Uk,2> k, з, т. е. начальная скорость движения и полета больше скорости в момент остановки движущихся частиц. Это объясняется тем, что при торможении движущиеся частицы касаются не грунта, а водной прослойки, т. е. наблюдается жидкостное прилипание, в то время как при отрыве преодолеваются силы адгезии при твердом контакте (см. гл. IV). По величинам Пк, i и Uk, 4 можно определить 1 и (рис. XII, 12). Для этого из точек 1 я4 соответственно необходимо восстановить перпендикуляры до пересечения с кривой 1. В соответствии с рис. XII, 12 минимальное значение Uk, i составляет около 24 см/с для частиц грунта диаметром 100— 400 мкм. Для удаления прилипших к поверхности частиц, имеющих диаметр менее 100 мкм, а также лежащих частиц диаметром более 400 мкм, вес которых с увеличением размеров увеличивается пропорционально значение скорости Ук, i растет, т. е. наблю- [c.409]

Именно такая ситуация складывается, например, при пересечении равномерно движущейся заряженной частицей границы вакуума со средой или границы раздела двух сред. На возникающее при этом переходное излучение было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., а первые экспериментальные результаты (с использованием протонов с энергией от 1 до 5 МэВ) были опубликованы только в 1959 г., хотя, как теперь ясно, такое свечение уже давно наблюдалось на анодах рентгеновских трубок. В случае пересечения зарядом границы металла происхождение переходного излучения становится особенно наглядным. Когда заряженная частица находится вблизи плоской поверхности металла, напряженность электрического поля вне металла совпадает с напряженностью поля диполя, образованного зарядом и его электрическим изображением . В момент пересечения поверхности металла заряд и его изображение одновременно исчезают (поле заряда, находящегося в металле, практически полностью экранируется электронами проводимости). Возникающее при этом переходное излучение будет (вне металла) точно таким же, как при мгновенной остановке в одной точке двух движущихся навстречу зарядов противоположного знака, т. е. эквивалентно соответствующему тормозному излучению. [c.139]

Речь идёт об обтекании газом, имеющим сверхзвуковую скорость, тупого (встречающего под прямым углом ось) профиля, симметричного относительно оси потока. Сосредоточим внимание на частице, движущейся по оси симметрии. На некотором расстоянии от профиля она пройдёт, как показывает опыт, сквозь поверхность сильного разрыва, а затем добежит прямолинейно до профиля в точке Мд его пересечения с осью симметрии с тем, чтобы после этого начать двигаться по криволинейной траектории, огибая профиль. Найдём давление в точке Мд. Еслн не учесть появления перед стенкой сильного разрыва, то давление в А1д следовало бы рассчитать просто по уравнению Бернулли, полагая в нём г = 0. Релей первый обратил внимание на появление поверхности разрыва и на связанное с ним изменение давления в Мд. Чтобы дать формулу Релея, предположим, что газ движется с постоянным давлением постоянной плотностью Р5 и постоянной скоростью Vx,. При этом [c.104]

При движении источника теплоты на поверхности сплошного цилиндра по винтовой линии малого шага (см. рис. 17.20, б) температура точек А и В выразится как сумма температур от мгновенных кольцевых источников, расположенных на различных расстояниях X от точек Л и В и имеющих различное время t, прошедшее с момента их выделения, т. е. с момента пересечения плоскости /—/ движущимся источником теплоты [c.446]

Уравнения (54) и (55) с этой точки зрения имеют ту же самую основу, что и энтропия в газодинамических скачках. Возникает естественный вопрос о знаке скачка на поверхности разрыва. В простом случае (рассмотренном в статье [10]) можно показать, что при пересечении волною поверхности разрыва ее частота относительно движущейся поверхности всегда возрастает. Это условие, по-видимому, позволяет обойти необратимость , и можно ожидать, что оно справедливо и в общем случае, однако для общего случая оно еще не доказано. Этот результат представляет дополнительный интерес, если вспомнить, что исходные уравнения обрати.мы В связи с этим уместно упомянуть теорию гладкой боры с волнами за ней и возможность бесстолкновительных скачков в плазме. [c.32]

S-кривой /1 /-диаграммы (рис. 6-23). Все же и здесь /г/-диаграмму возможно использовать для определения S-состояния и движущей силы массообмена, поскольку теперь S-точка расположена на пересечении линии GF с заданной изотермой Ts газовой фазы. Сказанное проиллюстрируем примером, аналогичным 3-17, 3-20 и 3-25, где рассматривалось охлаждение пористой поверхности соответственно воздухом, гелием и водородом. [c.268]

Типовые позиционные задачи определение принадлежности точки плоской области, ограниченной замкнутыми контурами определение координат точки пересечения прямой с криволинейным контуром или поверхностью установление пересечения контуров и вычисление координат точек их пересечения определение взаимного расположения плоских или пространственных областей. К позиционным сводятся следующие конструкторские задачи определение факта касания или столкновения движущихся деталей, наложение деталей, проверка гарантированных зазоров между деталями, оценка погрешности обработки контуров и поверхностей деталей на станках (см. рис. 52, 97). К метрическим [c.223]

Б закаленном алюминии. Они закаливали тонкие алюми-ниевые Монокристаллы и подвергали их старению для создания петель дефектов упаковки. Затем во время наблюдения в электронном микроскопе образцы деформировались, причем движущиеся дислокации могли взаимодействовать с петлями. Эти наблюдения показали, что при пересечении движущейся дислокации с несовершенной петлей всегда происходит разрушение дефекта упаковки. Когда такое пересечение происходит в тонких пленках, получающиеся сегменты геликоидальных дислокаций или удаляются в результате скольжения к поверхности, или оставляют за собой небольшие совершенные петли. Они предположили, что при таком пересечении в массивном кристалле за движущейся дислокацией остаются совершенные петли, а сегменты геликоидальной дислокации переносятся на субграницы. [c.349]

Вращение червячного колеса можно получить не только в результате вращательного движения червяка, но и как следствие зацепления колеса с совокупностью указанных поступательно движущихся реек зацепление элементов червячной передачи в этих сечениях аналогично реечному зацеплению. В каждом сечении имеются линии зацепления (например, сЬ), которые в совокупности образуют поверхность зацепления. Линии пересечения поверхности зацепления с зубьями колеса и витками червяка представляют собой контактные линии совокупность контактных линий на поверхности зацепления является полем зацепления (на рис. 17.3 показана горизонтальная проекция поля зацепления аса Ь). [c.279]

Канаты односторонней свивки более гибки, чем крестовой. Они имеют гладкую наружную поверхность, а поэтому меньше изнашиваются при огибании блоков и барабанов. Однако такие канаты легко раскручиваются при подъеме и перемещении свободно подвешиваемых грузов и применение их ограничено подъемниками, в которых грузы поднимают в клетях, движущихся по направляющим, а навивание канатов на барабаны производят в один слой. В канатах типа ЛК-Р и ЛК-РО вследствие устранения взаимного пересечения проволок и обеспечения параллельности их по всей длине свивки достигается соответствующее увеличение разрывной прочности и значительно снижается удельное давление между проволоками, что обусловливает повышенную гибкость и долговечность таких канатов по сравнению с канатами обычного типа. Выборочная характеристика стальных проволочных канатов типа ТК двойной свивки приведена в табл. 4 . [c.22]

При ЭТОМ стационарное решение уже не соответствует отражению волны от поверхности как следует из граничных условий, продольная отраженная волна существует при 2 = 0. Но она не исчезает и при г —> оо (32.22), т. е. не является следствием отражения, распространяющегося вдоль оси г с конечной скоростью. Стационарное решение задачи об отражении волн не существует, так же как и стационарное решение задачи о действии нагрузки, движущейся по поверхности полупространства со скоростью Сх (см. 58). Полученное при этом стационарное решение применительно к падению (точнее, скольжению) продольной волны оказывается в сумме нулевым. В случае падения поперечной волны, кажущаяся скорость которой (скорость точки пересечения ее фронта с поверхностью) равна Сх, вместе с поперечной волной распространяется скользящая продольная волна с такой амплитудой, при которой выполняются граничные условия на поверхности. [c.189]

Участки прямолинейных волновых фронтов, изображенные на рис. IV.9, имеют совершенно ясный физический смысл. Условия si/r = os (ltf)l — 0г) или а (l — Vg) " + I г/1 Vg = si определяют фронт боковых упругих волн, возникающих вследствие черепковского излучения звука эффективными источниками, движущимися вдоль поверхности со скоростью V. Эти источники представляют собой линии пересечения цилиндрического фронта электромагнитной волны, распространяющейся в диэлектрике, с по- [c.221]

При низкотемпературной пластической деформации, когда полигонизационные процессы затруднены, пространство между возникшими на ранних стадиях пластической деформации сплетениями быстро заполняется дислокациями, причем с понижением температуры однородность такого распределения нарастает. Дальнейшая пластическая деформация сопровождается исключительно высокой концентрацией точечных дефектов благодаря пересечению движущихся дислокаций с дислокациями леса высокой плотности (Л/д= 10 —10 м ) и образованию значительного количества порогов, порождающих при дальнейшем перемещении дислокаций вакансии и межузельные атомы. После низкотемпературной деформации всего лишь на 10% концентрация точечных дефектов возрастает до 10 —10 ° см т. е. nlN= = (10 —10 " ). Таким образом, достигается концентрация, равная концентрации вакансий Ю"" при температуре плавления. Рост концентрации точечных дефектов и особенно вакансий приводит к увеличению объема при пластической деформации на величину до 0,25%. Процессу образования разориентированной ячеистой структуры в области низких температур (0,2—0,3) Гпл способствует хаотическое распределение дислокаций высокой плотности, приводящее к возникновению точечных дефектов. Увеличение точечных дефектов способствует переползанию краевых дислокаций и, следовательно, как и при полигонизации с развитым неконсервативным движением дислокаций, возможно образование разориентированной ячеистой структуры. При этом пластическая деформация при низкой температуре сопровождается уменьшением размеров ячейки в направлении деформирующего усилия и ее увеличением в направлении вытяжки при прокатке, прессовании, волочении. В связи с этим возникает слоистая ячеистая структура. Особенностью дислокационного строения такой структуры является то, что плотность дислокаций внутри таких ячеек сущ ественно не изменяется, т. е. дислокации, вызывающие изменение формы слоистой ячейки, выходят на ее поверхность или поверхность зерна. [c.254]

Здесь мы положили dfldz=f. Если постоянная площадей с равна нулю и р тоже постоянно равно нулю (для чего требуется, чтобы координата. г была и оставалась нулем функции f( z)), то из пер. вого из уравнений (85) будем иметь v = 0, и движущаяся точка Р будет оставаться в равновесии в одной из точек пересечения поверхности вращения со своей осью. [c.148]

Взаимодействие встречных волн разгрузки приводит к появлению в образце исследуемого материала области растягивающих напряжений. Возрастание их до критического уровня, определяемого законом изменения напряжений в плоскости, которая рассматривается, приводит к развитию разрушения. Наиболее Еероятным будет разрушение в области более длительного действия растягивающих напряжений, т. е. при низкой интенсивности нагрузки в области пересечения последних характеристик разгрузки С+ и С семейств, где наблюдается наиболее раннее появление растягивающих напряжений. При высокой интенсивности волны нагрузки изменение скорости свободной поверхности образца определяется развитием разрушения в области некоторой точки на последней характеристике волны разгрузки С- (разрушение в этой области приводит к изменению, скорости свободной поверхности, регистрируемой экспериментально) [12]. До начала разрушения волна разгрузки С+ свободно про-.кодит, не искажаясь, к свободной поверхности, снижая ее скорость. Развитие разрушения искажает волну разгрузки при ее прохождении через область разрушения, а появление отколь-ной иоверхности отсекает часть волны разгрузки выше характеристики С+, проходящей через точку разрушения на диаграмме (х, t), прекращая снижение скорости поверхности. Снижение уровня растягивающих напряжений в области откольного разрушения приводит к генерированию волны нагрузки, движущейся от поверхности откольного разрушения в обе стороны. Выход этой волны нагрузки (откольного импульса S+) на свободную поверхность повышает ее скорость. [c.218]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Если при испытаниях модели имеются свободные поверхности, то чтобы удовлетворить требованию сохранения значений числа Фруда натурного объекта и числа кавитации К, атмосферное давление над этими свободными поверхностями необходимо уменьшить по линейному закону. В таких условиях каверны, образующиеся на свободной поверхности, будут развиваться аналогично тому, как это происходит в натурном объекте. В качестве примеров можно назвать вихри, образованные захваченным воздухом, во входных магистралях насосов и суперкаверны (гл. 5), возникающие при входе объектов, движущихся с высокой скоростью, из газа в жидкость в момент пересечения ими границы раздела между этими двумя средами, а также явления, наблюдаемые в гидросооружениях. Моделирование входа тел в воду будет рассмотрено в разд. 12.4. [c.304]

Внешней границей турбулентного пограничного слоя является поверхность соприкосновения движущейся массы с неподвижной средой, т. е. поверхность нулевой аксиальной скорости (ш . = 0), внутренней же границей пограничного слоя является поверхность невозмущенного потока (ядра), скорость которого равна скорости истечения (w = Wq). Из фиг. 20 видно, что ядро невозмущенного потока постепенно сужается и на некотором расстоянии оно полностью исчезает. Сечение струи в этом месте называют переходным. Участок струи между начальным и переходным сечением называют начальным, а участок за переходным сечением — основным. Точку пересечения внешних границ струи назьшают полюсом. [c.91]

Пусть на ползун 1, перемещающийся со скоростью- 12=сопз1 по направляющей с зазором, действуют силы движущая Q и полезмго сопротивления Рис- Для случая рис. 2, а равнодействующая сил Q и Рас будет приложена в точ,ке их пересечения К. При этом точ х контакта А, В ползуна и направляющей возникнут реакции Ра и Нв-Они отклонены от перпендикуляров к направляющим поверхностям в точках Л и 5 на угол трения р так, что их тангенодальные проекции направлены в сторону, противоположную скорости /12. Обе реакции пересекаются в точке Е. Из условия уравновешенности в ех сил, действующих на ползун, линия действия равнодействующей Р реакций Ра и Рв должна проходить через точки Е и К. Угол рпр, образуемый равнодействующей реакцией Н с перпендикуляром ЕЬу к поверхности направляющей, называется приведенным углом трения [9]. [c.336]

Рис. 107. Поверхность волновых чисел 5 (0) для внутренних волн, генерируемых стационарным возмущением, движущимся горизонтально (налево) со скоростью V в стратифицированной жидкости с постоянной частотой Вяйсяля — Брента N. Построенные на рисунке кривые представляют собой линии пересечения поверхности 5 (0) с плоскостями, на которых VI 1 / N принимает различные постоянные значения, отмеченные на этих кривых.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...