Движение жидкости линейное

При увеличении скорости движения жидкости линейный профиль температур искажается и смещается к поверхности х=0 вследствие встречного направления теплового потока движению жидкости. При этом градиент температуры у поверхности х=0 увеличивается, а у поверхности х=5 уменьшается (рис. 10.12,а). [c.511]

Величины и, Ь представляют собой характерные скорость и линейный размер системы (например, при обтекании неподвижного газового пузырька радиусом Н жидкостью Ь = 2В, и — скорость движения жидкости вдали от пузырька) О — коэффициент молекулярной диффузии. [c.13]

Из линейности уравнений (164.24) [а также уравнений (164.11) и (164.12)] следует принцип наложения течений сумма двух решений рассматриваемых уравнений движения жидкости будет новым решением этих уравнений. [c.259]

Другим важным случаем, когда осуществляется потенциальное обтекание, являются малые колебания погруженного в л(ид-кость тела. Легко показать, что если амплитуда а колебаний мала по сравнению с линейными размерами I тела (а<С/), то движение жидкости вокруг тела будет всегда потенциальным. Для этого оценим порядок величины различных членов в уравнении Эйлера [c.34]

Будем предполагать, что скорость движения жидкости мало меняется на расстояниях порядка величины линейных размеров тела. Пусть v есть скорость жидкости в месте нахождения тела, которую она имела бы, если бы тела вообще не было другими словами, V есть скорость основного движения жидкости. По сделанному предположению v можно считать постоянной вдоль всего объема, занимаемого телом. Посредством и по-прежнему обозначаем скорость тела. [c.53]

Таким образом, непосредственно к стенке прилегает тонкая прослойка жидкости, в которой средняя скорость меняется по линейному закону. Величина скорости во всей этой прослойке мала — она меняется от нуля на самой стенке до значений о при у Уо- Эту прослойку называют вязким подслоем. Никакой сколько-нибудь резкой границы между вязким подслоем и остальным потоком, конечно, нет в этом смысле понятие о вязком подслое имеет лишь качественный характер Подчеркнем, что и в нем движение жидкости турбулентно ). [c.246]

Равномерное установившееся движение жидкости возможно при условии, что живое сечение потока остается вдоль всего потока неизменным. Для характеристики геометрии такого живого сечения достаточно (кроме указания формы) одной линейной величины, например диаметра трубы <1 или гидравлического радиуса Я. Потери напора на некоторой длине Ь при таком движении будут пропорциональны длине этого участка. [c.70]

Рассматривая геометрию живых сечений различных каналов, видим, что эти сечения отличаются друг от друга, во-первых, своей формой и, во-вторых, при одной п той же форме— своими линейными размерами. В результате имеем, что каждое отдельно рассматриваемое живое сечение (единичное) отличается рядом размерных факторов, каждый из которых так или иначе влияет на движение жидкости через живое сечение. [c.163]

Линейное распределение скоростей и постоянство плотности потока импульса в потоке жидкости над бесконечной пластиной показывают, что продольное обтекание бесконечной пластины является аналогом движения жидкости в ламинарном пограничном слое при сравнительно малых расстояниях от обтекаемой поверхности. На этом основании ряд зависимостей, характерных для обтекания бесконечной пластины, могут быть распространены с достаточно хорошей степенью приближения на ламинарный пограничный слой. [c.387]

Что касается характера движения жидкости в вязком подслое, то на этот счет, как уже отмечалось выше, имеются две точки зрения. Согласно первой (ее называют гипотезой Прандтля—Тейлора) движение жидкости в вязком подслое является полностью ламинарным, согласно второй (она высказана Ландау) — в определенной степени турбулентным, причем по мере приближения к стенке происходит постепенное затухание турбулентности сходство с ламинарным движением заключается в одинаковом, а именно линейном распределении средней скорости жидкости. [c.405]

Вторую область составляет прилегающий к твердой стенке вязкий подслой, толщина которого равна 6 . В вязком подслое вследствие преимущественного влияния молекулярной вязкости распределение скоростей имеет линейный характер. Несмотря на это, движение жидкости в вязком подслое не является ламинарным. В вязкий подслой проникают сверху поперечные турбулентные пульсации, интенсивность которых сильно убывает с приближением к стенке, вследствие этого движение жидкости в вязком подслое имеет некоторые признаки турбулентности. Граница вязкого подслоя не [c.408]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина 1(см. уравнение (4.47) ], представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока V на характерный линейный размер I к кинематической вязкости жидкости V, которая впоследствии была названа числом Рейнольдса. Для потоков в трубах круглого сечения (/ = [c.66]

Таким образом, если в одной и той же трубе увеличивать скорость движения жидкости, а следовательно, и число Рейнольдса от нуля до какого-то максимума, то закон сопротивления будет изменяться от линейного (т 1) до квадратичного т -- 2). [c.84]

В рассматриваемом случае распределение скоростей линейное. Вследствие действия межмолекулярных связей между движущимися слоями жидкости возникает сила вязкости или внутреннего трения. Ньютон указал на те параметры, от которых она зависит. Для рассматриваемого движения с линейным распределением скоростей по толщине слоя [c.15]

При постановке любой гидродинамической задачи должны быть заданы граничные, а для нестационарных задач и начальные условия в виде функциональных связей или значений констант, которым должны удовлетворять некоторые параметры процесса на граничных поверхностях (в том числе и на свободных). Параметры внутри области течения, а также не заданные на границах необходимо определить. Например, при исследовании установившегося движения жидкости в некотором канале заранее известно, что скорости на стенках канала равны нулю, а распределение скоростей во входном поперечном сечении может быть задано. Скорости внутри потока, а также давления внутри канала и на его стенках следует определить. Поэтому при построении модели можно произвольно выбрать линейный масштаб, а критерии подобия определить лишь те, которые составлены из заданных величин, относящихся к границам. [c.124]

Описанный метод построения гидравлических характеристик трубопроводов применим и для ламинарного режима движения жидкости, но в этом случае между расходом и потерями напора существует линейная зависимость Я=sQ и характеристики трубопроводов — прямые линии [c.60]

Равномерное движение жидкости возможно лишь при отсутствии местных сопротивлений. Следовательно, в этом случае существуют только линейные потери напора. [c.114]

Закон Дарси часто называют законом ламинарной фильтрации, так как согласно этому закону расход и скорость фильтрации линейно зависят от потери напора, что является первым признаком ламинарного режима и уже отмечалось ранее при рассмотрении движения жидкости в трубопроводах. В большинстве случаев движение жидкости в пористых телах действительно происходит с весьма малыми скоростями, а сечения отдельных пор грунта также весьма малы, что делает возможным уподобить фильтрацию ламинарному движению в тонких неправильной формы капиллярных трубках. Поэтому закон Дарси, хорошо согласующийся с действительностью, является основным законом фильтрации и обычно используется при решении различного рода практических задач в этой области. [c.276]

Нам известно, что для описания движения жидкости необходимо знать значения их, иу, и давления р во всех точках пространства, где происходит описываемое движение. Для этого необходимо иметь четыре уравнения три (28.4) и уравнение неразрывности. Уравнение Лапласа (28.7) включает в себя все указанные четыре уравнения. Поэтому, решив уравнение Лапласа для данного движения при заданных условиях на границах данной односвязной области, полностью опишем соответствующее этим условиям потенциальное движение. Поскольку уравнение Лапласа линейное, сумма двух его частных решений будет решением этого уравнения. В связи с этим при потенциальном движении справедливо применение принципа суперпозиции (наложения). Зная потенциалы скорости для некоторых видов потенциального движения и применяя принцип суперпозиции, можно находить решения для более сложных случаев.движения. [c.282]

Изменение количества движения жидкости, протекающей через рассматриваемый неподвижный объем, пропорционально массе, заключенной в этом объеме, и, следовательно, третьей степени его линейного размера. Силы, действующие на поверхности граней и равные возникающим напряжениям, умноженным на соответствующие площади, пропорциональны квадрату характерного линейного размера. При стягивании рассматриваемого элементарного объема в точку остаются только силы, связанные с возникающими в этой точке напряжениями. [c.26]

Задача 8-18. В масляном демпфере с линейной характеристикой (т. е. линейной зависимостью силы Р от скорости и) в качестве сопротивления, изменяющего перепад давлений в силовом цилиндре в зависимости от скорости поршня, используется кольцевая щель, движение жидкости в которой предполагается ламинарным. [c.215]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока на характерный линейный размер к кинематическому коэффициенту вязкости жидкости, которая впоследствии была названа в его честь числом Рей-п о л ь д с а м обозначается в формулах Re. Для потоков в трубах круглого сечения число Рейнольдса может быть вычислено по формуле [c.60]

Из (99) видно, что при ламинарном режиме движения жидкости изменение т вдоль радиуса происходит по линейному закону, при- [c.67]

Изучение явления передачи тепла между движущейся жидкостью и твердой стенкой показало, что скорость передачи тепла зависит от многочисленных факторов и прежде всего от характера и скорости движения жидкости, от температуры жидкости и стенки, плотности жидкости и других ее физических свойств (вязкости, теплопроводности), а также от линейных размеров и конфигурации поверхности, воспринимающей тепло таким образом, коэффициент теплоотдачи — это величина, находящаяся в сложной зависимости от ряда факторов и для своего определения требующая анализа всех обстоятельств, сопровождающих процесс перехода тепла. [c.228]

При изучении теплообмена для случая поперечного омывания гладких труб в качестве определяющего размера I выбирают наружный диаметр трубы. При течении жидкости в круглых гладких трубах за определяющий размер принимают внутренний диаметр трубы, При изучении движения жидкости и теплообмена в каналах иной формы в качестве определяющего линейного размера берут так называемый эквивалентный диаметр [c.335]

При движении жидкости по трубам часть мощности расходуется на преодоление линейных и местных гидравлических сопротивлений. Линейное сопротивление или сопротивление трения ДЯ , определяют по формуле Дарси [c.140]

Функции комплексного переменного. Их применение к нахождению действительного движения жидкостей. Подобное в малых частях отображение некоторой части плоскости на другую. Линейные функции. Многозначные функции. Изображение одного серпа на другом) [c.230]

Приведенные выше результаты можно получить весьма коротким путем, если воспользоваться представлением о движении жидкости. Рассмотрим линейный элемент dx, движущийся вместе с жидкостью. Тогда [c.412]

При исследовании явлений фильтрации необходимо учитывать, что линейный закон фильтрации справедлив лишь при относительно малых скоростях движения жидкости при фильтрации. В этом случае движение жидкости будет ламинарным, в потоке преобладают силы сцепления, а силы инерции по сравнению с силами сцепления весьма малы. [c.58]

При значительном увеличении скорости движения жидкости при фильтрации силы инерции могут стать соизмеримыми с силами сцепления. В этом случае линейный закон фильтрации нарушается и закон Дарси становится неприемлемым. Нарушение линейного закона фильтрации проявляется в том, что при определенном увеличении скорости фильтрации потеря напора растет быстрее скорости. [c.58]

S —эквивалентный гидравлический импеданс активных и пассивных механи- ческих элементов насоса Z, 9 — гидравлическая емкость К,, учитывающая сжимаемость жидкости в камерах насоса и прилегающей части трубопроводов 10 — линейное гидравлическое сопротивление Лю, учитывающее утечки в насосе II — квадратичное гидравлическое сопротивление JS,i, учитывающее потери в трубопроводе при турбулентном режиме 12 — гидравлическая индуктивность г,2, учитывающая инерционность движения жидкости в системе 13 — линейное гидравлическое сопротивление Ли, учитывающее утечки в гидромоторе 14 — гидравлическая емкость ЛГц, учитывающая сжимаемость жидкости в камерах гидромотора и прилегающей части трубопровода 15 — эквивалентный гидравлический импеданс механической системы гидромотора и нагрузки Z, в [c.45]

При малых скоростях вынужденного движения жидкости значительную роль играют гравитационные силы. Рассмотрим одну из наиболее простых задач о суперпозиции ламинарной вынужденной и естественной конвекции — стабилизированное в тепловом и гидродинамическом отношении течение в вертикальной круглой трубе. Эта задача решалась разными авторами [18—21]. Результаты совместного решения дифференциальных уравнений движения и энергии получены при условии, что физические свойства (за исключением плотности) не зависят от температуры, зависимость плотности от температуры линейная, а градиент температуры по длине — постоянный. Возможны два случая [c.219]

Третий член правой части уравнения (295) представляет собой воздействие на частицы потока сил трения, вызываемых вязкостью. В дальнейшем, в процессе интегрирования уравнений (294)—(298), придется найти связь напряжений трения т,-/ с полем скоростей потока. Возвращаясь к формуле (286), можно ее трактовать как закон пропорциональности одной из касательных компонент тензора напряжения компоненте тензора скоростей деформаций. Обобщая закон Ньютона на случай произвольного движения жидкости или газа, будем предполагать, что тензор напряжений в движущейся жидкой или газообразной среде есть линейная функция тензора скоростей деформаций. Для большинства рабочих агентов энергетических машин эта гипотеза хорошо оправдывается на опыте и ее можно было бы назвать обобщенным законом Ньютона. Численное выражение искомой линейной связи можно легко написать, если дополнительно считать движущуюся среду изотропной, т. е. такой, у которой физические свойства не зависят от особых, заданных наперед направлений в пространстве. При этом коэффициенты линейной связи между тензором напряжений Р и тензором скоростей деформаций S должны быть скалярами и искомая связь будет иметь вид [c.167]

Обобщением этого факта на случай произвольного движения является гипотеза о том, что касательные напряжения, а также зависящие от ориентаций плои адок части нормальных напряжений пропорциональны соответствующим скоростям деформаций. Иными словами, предполагается во всех случаях движения жидкости линейная связь между вязкостными напряжениями и скоростями деформаций. При этом коэффициентом пропорциональности в формулах, выражающих эту связь, должен быть динамический коэффициент вязкости д,, так как для прямолинейного движения эти формулы должны превращаться в формулу Ньютона (1.11) для вязкостного напряжения. [c.80]

Уместно обратить внимание на следующую особенность формулы для х. В неподвижной жидкосХи, как это известно из теории диффузии, х = бV2v, т. е. отличается от выражения для х в случае движущейся жидкости лишь числовым коэффициентом. Последний изменяется от 2 в неподвижной жидкости до 9 в потоке жидкости с линейным распределением скорости. Таким образом, влияние движения жидкости неочень велико и заключается в уменьшении числового коэффициента в выражении для х примерно в 4 раза. [c.385]

Во многие критерии входит линейная величина называемая определяющим линейным размером. Определяющим называется размер, от которого в большой степени зависит развитие процесса конвекпшвного теплообмена. При движении жидкости внутри круглых гладких труб за определяющий размер принимают внутренний диаметр трубы / = В случае поперечного омывапия гладкой трубы или пучка труб за определяющий размер принимают наружный диаметр трубы 1 = df . При движении жидкости в каналах в качестве определяющего [c.84]

Как следует из приведенного выше, опыты на приборе Рей- ольдса позволяют установить связь между потерями энергии и скоростями движения жидкости в трубке, т. е. экспериментальным путем получить зависимость hu, = f v). При этом эксперимент производится следующим образом для ряда значений скорости движения жидкости в трубке измеряются показания пьезометров и у. Согласно полученным данным, строится график Ig/г , =/(Ig >) (рис. 73), представляющий собою ломаную лийию. Анализ его позволяет сделать такие выводы в области ламинарного режима движения (прямая АВ) существует линейная связь между потерей энергии и скоростью движения, так как угол аг = 45° [c.96]

В гл. 3 были установлены признаки потенциального движения. Следует отметить, что движение, строго соответствующее условиям безвихревого (потенциального) движения, в природе и технике отсутствует. Но в ряде случаев можно применить понятие потенциальное движение, условно идеализируя реально происходящее движение вязкой жидкости. Во многих задачах значительная часть области, занятой движущейся жидкостью, находится в условиях практически безвихревого движения. При обтекании твердых тел реальной жидкостью всю область движения делят на две тонкий пограничный слой, примыкающий непосредственно к телу, и внещнюю область, где пренебрегают силами вязкости и движение считают потенциальным. Как будет показано ниже, движение жидкости через оголовок водослива и из-под затвора при больщих скоростях также можно считать потенциальным. Движение вязкой жидкости в пористой среде, если рассматривать индивидуально поровые к.аналы, является вихревым, с уменьшающимися к стенкам местными скоростями в каждом норовом канале. Но, рассматривая осредненное по пространству, как было указано в гл. 27, движение (при линейном законе фильтрации), справедливо можно считать его потенциальным. [c.279]

Экспериментальные результаты удовлетворительно аппроксимируются линейной зависимостью 1 = 0,34со предельного диффузионного тока от корня частоты вращения верхнего диска (рис. 59, а), что свидетельствует о ламинарном режиме движения жидкости у поверхности рабочего образца в диапазоне частот вращения контрдиска 10-200 с . [c.174]

Легко поэтому иоиять, что движение частиц жидкости в зазоре должно сопровождаться появлением градиента скорости в этом зазоре, а следовательно, и силы внутрен-яего трения. Если толщина зазора очень мала ио сравнению с радиусами цилиндров, то движение жидкости будет чрезвычайно близко к движению с постоянным градиентом скорости, что мы уже рассматривали раньше на примере двух параллельных и.ластииок. Градиент скорости здесь равен разности линейных скоростей обоих цилиндров, деленной на толщину зазора между ними. Во всех случаях при вращении одного цилиндра возникает за счет впутрениего треиия жидкости в зазоре менц у [c.53]

При принятом сортаменте трубки для увеличения скорости потока в ней, а следовательно коэ( ициента а, применяют вставки-ретардеры. Применение вставок-ретардеров любого типа в трубках создаст площадь сечения канала для движения жидкости, отличную от площади круга. В этих случаях в качестве линейного размера, определяющего в тепловых расчетах площадь сечения канала, принимается гидравлический диаметр, равный [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...