Что такое тепло

Что такое тепло парообразования [c.146]

Что такое тепло и что такое работа Рассмотрим систему, находящуюся в тепловом контакте с резервуаром. Мы можем произвести в системе такие изменения, что работа, совершенная над системой внешними силами, не будет равна возрастанию энергии системы. При постоянном числе частиц разность между [c.100]

ГЛАВА Ш ТЕПЛО 1. ЧТО ТАКОЕ ТЕПЛО [c.54]

Звуковая волна представляет собой последовательные сжатия и разрежения воздуха, распространяющиеся со скоростью, зависящей от свойств воздуха. В звуковой волне, как и в случае отдельного импульса, сжатия и разрежения происходят столь быстро, что обмен теплом не успевает происходить и процесс протекает адиабатически (см. 134). Поэтому для скорости распространения звуковых волн малой амплитуды получается такое же выражение, как и для скорости отдельного слабого импульса сжатия [c.721]

Из формулы (1.31) имеем, что число фононов, соответствующих колебанию решетки с волновым вектором к и угловой частотой (0/1, при температуре Т будет < пг1> = = ехр(Ьшй/коТ—1)]-. В условиях теплового равновесия (отсутствует градиент температуры) <Пь> = Сп-й>, т. е. число фононов, движущихся с любой скоростью в одном из направлений, равно числу фононов, движущихся с такой же скоростью в противоположном направлении. Это эквивалентно тому, что поток тепла равен нулю. [c.43]

Для дальнейшего упрощения примем, что глубина активного слоя I неизменна во времени и равна своему значению в конце нагрева. В пределах слоя мощность источников тепла постоянна, а за его пределами равна нулю. Опыт показывает, что такое допущение обеспечивает достаточную точность расчета. [c.105]

При решении уравнения (7-10) предполагаем, что потерн тепла во внешнее пространство отсутствуют. Это не вносит существенной ошибки при расчетах режимов поверхностного нагрева, так как реальные значения удельных мощностей во много раз превосходят удельную мощность потерь, которая при температурах 800—900 °С составляет 10—15 Вт/см . [c.105]

Из рассмотрения Ts-диаграммы (рис. 3-6) видно, что количество тепла Б изотермическом процессе легко определяется как площадь прямоугольника, у которого основанием служит As — == 2 — Si, а высотой — значение абсолютной температуры таким образом, [c.124]

Допустим, сначала, что рассматриваемый стационарный поток является адиабатическим, т. е. теплоизолированным, так что обмена теплом между движущимся гайом (или жидкостью) и окружающей средой не происходит. Процесс течения вследствие конечной величины скорости может быть как обратимым, так и необратимым. [c.54]

Следует сделать общий вывод, что регенерация тепла в обратимых циклах всегда дает увеличение термического к. п. д. и приближает каждый из этих циклов к циклу Карно. Поэтому во всех случаях, когда это представляется практически осуществимым, целесообразно для улучшения цикла видоизменить его форму так, чтобы стала возможной регенерация тепла. Так, напри- [c.333]

Из этой диаграммы, относящейся к паросиловой установке высоких параметров, видно, что наибольшая потеря работоспособности имеет место в процессе парообразования. Эта потеря обусловлена тем, что подвод тепла от горячих газов к рабочему телу осуществляется путем теплообмена при конечной разности температур, т. е. необратимым образом, причем разность температур между горячими газами и рабочим телом составляет значительную величину. Так как состояние раба- [c.450]

В заключение следует отметить, что такое использование тепла низкой температуры возможно во многих случаях, когда отходом какого-либо технологического процесса является теплоноситель с низкой, но отличной от окружающей среды температурой. [c.495]

Понятие уровня плановых поставок соответствует выделяемым в годовых планах фондам на топливо. Фактические поставки топлива нередко существенно расходятся с объемом первоначально планировавшихся поставок. Одна из возможных причин этого - снижение фактических потребностей (в том числе из-за более теплой зимы) по сравнению с расчетным уровнем. Если выделенные ресурсы топлива превышают потребность и образовавшийся излишек не может быть размещен на складах, то будем считать, что такой излишек не должен поставляться. Его будем называть избытком топлива. В модели эта величина соответствует разнице между выделенными ресурсами и фактическими поставками по плановому заданию. Влияние других факторов, приводящих к отклонениям фактических поставок от заданий планов (например, отклонения в реализации годовых планов добычи, переработки, транспорта топлива), в модели характеризуется разницей между показателями уровень плановых поставок и выделяемые ресурсы . В модели исследуется активная политика в формировании запасов топлива многолетнего регулирования (путем введения нормативов на них), предусматривается возможность [c.419]

Фиг. 360. Зависимость установившейся температуры от давления для колодочного тормоза ТК-300 с чугунным ждалось некоторым повышением температуры (фиг. 360). В первом случае это объясняется увеличением работы трения, приходящейся на каждый квадратный сантиметр поверхности трения накладки, во втором — возрастанием интенсивности торможения. Многочисленными опытами было доказано, что генерирование тепла зависит от скорости торможения чем быстрее тормозится машина, тем выше поднимается температура поверхности трения. При уменьшении времени торможения образование тепла происходит в более короткое время, и хотя теплопроводность шкива велика, она все же является конечной величиной, и для распределения тепла по массе шкива требуется некоторое время. Кроме того, наиболее интенсивное охлаждение происходит во время торможения, а так как уменьшается время торможения, то уменьшается и время наиболее интенсивного охлаждения. Надо отметить также, что при уменьшении времени торможения несколько увеличивается работа торможения, так как соответственно уменьшается тормозящее действие внутренних сил сопротивления механизма. Это обстоятельство также способствует увеличению температуры поверхности трения.

Из уравнения (5) видно, что потери тепла Q при увеличении внешнего диаметра изоляции dg сначала будут возрастать и при dg = й кр достигнут максимума. При дальнейшем увеличении внешнего диаметра изоляции потери тепла Q будут падать (рис. 5). Выбрав какой-либо теплоизоляционный материал для покрытия цилиндрической поверхности, прежде всего нужно определить критический диаметр. Если окажется, что 4кр > d , то применять выбранный материал в качестве тепловой изоляции нецелесообразно. В области 2 < dsd й кр. из при увеличении толщины изоляции потери будут увеличиваться. Только при ёз й(зэф тепловые потери вновь станут такими же, как для первоначального неизолированного цилиндра. Следовательно, некоторый слой тепловой изоляции не будет оправдывать своего назначения. Для эффективной работы тепловой изоляции необходимо, чтобы кр. из < d . [c.482]

Необходимо отметить, что на толщину слоя оказывает влияние не абсолютная температура основы и шликера, а лишь разность между ними, так как из основ теплотехники известно, что количество тепла, необходимого на образование слоя, равно [c.294]

Вода, поступающая в опускные участки циркуляционного контура, имеет температуру меньшую, чем температура насыщения при рабочем давлении пара в барабане котла, вследствие того, что часть тепла воды затрачивается на подогрев питательной воды, поступающей в котёл. Этот недогрев воды до точки кипения неодинаков в различных частях контура, так как давление в них может отличаться вследствие изменения веса водяного столба. [c.80]

В наиболее распространенных встроенных системах ТЭП совмещаются с твэлами и полностью окружают топливо, так что все тепло, генерируемое в ядерном топливе, проходит через преобразователи. Тепло, отводимое от коллекторов ТЭП, подводится к обычной паровой системе. [c.22]

Следует отметить, что количества тепла, передаваемые в обеих зонах при изменении агрегатного состояния воды, вполне соизмеримы с количеством передаваемого физического тепла дымовых газов при их охлаждении. Так что в обеих зонах могут быть в качестве движущей силы приняты также и температурные напоры. В этом случае значительно более точные результаты получаются при использовании температурных напоров раздельно в каждой зоне. [c.185]

В последующих работах С. Карно обращался к проблеме эквивалентности тепла и работы, пытался вычислить тепловой эквивалент и пришел к выводу, что количество тепла в этом случае не остается постоянным, а изменяется на величину, соответствующую полученной работе. Тем не менее он не пересмотрел основного своего вывода о к. п. д. тепловых машин. Теорема осталась правомочной. Последние работы Карно не вышли в свет при его жизни. Перед термодинамикой, после открытия эквивалентности тепла и работы, стояла нерешенная задача обоснования теоремы Карно с новых позиций. И развитие термодинамики пошло по пути, выдвинувшему на первый план так называемое второе начало . [c.29]

Эти отложения появляются на теплопередающих поверхностях как за счет их коррозии, так н в результате наноса продуктов разрушения других элементов тракта охлаждающей воды. Радикальным методом предотвращения указанных отложений является полное удаление из охлаждающей воды агрессивных газов и, в частности, растворенного кислорода. Последнее, однако, встречает серьезные трудности в связи с тем, что отвод тепла из оборотных систем обычно осуществляется за счет капельных или пленочных оросителей, в которых одновременно происходит насыщение воды растворенным кислородом. [c.74]

Схема такой машины показана на рис. 3.1, а поток теплорода Q (ширина полосы соответствует его количеству) падает с температуры Т[ на более низкую температуру Tiтепловой машины возникло по аналогии с гидравлической машиной (например, водяной мельницей) только роль воды играет тепло- [c.120]

Эти соотношения позволяют найти величину всех трех термоэлектрических эффектов, если известен хотя бы один и если 5 или р, известны в небольшом интервале температур вблизи Т. Применяемые на практике методы определения 5, р и П изложены в работах Бернара [3] и Блатта [12]. При выводе приведенных выше соотношений Томсон полагал, что такие обратимые процессы, как эффекты Пельтье и Томсона, можно рассматривать вне зависимости от происходящих одновременно необратимых явлений теплопроводности и выделения джоулева тепла. Наличие необратимых процессов делает сомнительным применение второго начала термодинамики в обратимой форме, однако Томсон получил правильный результат. Общая теория, рассматривавшая одновременно обратимые и необратимые процессы, была развита в 1931 г. Онсагером [47, 48]. Ее основы изложены Бернаром [3]. [c.271]

При выводе формулы (49,1) молчаливо подразумевалось, что поток тепла зависит только от градиента температуры и не зависит от градиента давления. Это предположение, априори не очевидное, может быть оправдано теперь следующим образом. Если бы в q входил член, пропорциональный V/ , то в выражении (49,6) для изменения энтропии прибавился бы еще член, содержащий под интегралом произведение VpVT. Поскольку это последнее может быть как положительным, так и отрицательным, то и производная от энтропии по времени не была бы существенно положительной, что невозможно. [c.274]

Оказалось, что подвод тепла при использовании такого простого устройства получается такого же порядка величины, как и в случае ис-иользоваппя вентиля по этой причине от вентильной методики в последние годы отказались. Стеклянные капилляры примерно таких же размеров, как указано вытие, были использованы в лейденских экспериментах по исследованию теплоемкости жидкого гелия и распространения второго звука при температурах ниже 1° К (см. п. 70). [c.563]

Аномально большой перенос тепла в Не II также хорошо объясняется в рамках двухжидкостной модели. Явление это во многом подобно термо-механлчсскому эффекту, за исключением того, что связь между двумя сосудами осуществляется не по тонкому капилляру, а по достаточно широкой трубке, по которой возможно течение нормальной жидкости без чрезмерного трения. Подводимая к одному из сосудов мощность будет вызывать увеличение концентрации нормальной компоненты, что приведет к появлению течений жидкости для восстановления равновесно11 концентрации. Однако в этом случае течение сверхтекучей жидкости но направлению к нагревателю будет компенсироваться противотоком нормальной жидкости ц обратном направлении. Энергия, которую необходимо сообщить единице массы сверхтекучей жидкости для перевода ее в нормальную жидкость, равна полной тепловой энергии при этой температуре, так как энергия конденсата Бозе—Эйнштейна равна нулю. Поэтому-то противотоки в жидком Не II являются особым внутренним конвективным механизмом, переносящим огромную тепловую энергию. Более того, весьма правдоподобно, что такой сложный процесс передачи тепла можно использовать для объяснения наблюдаемой зависимости теплопроводности Не II от градиента температуры. [c.802]

Эта схема предполагает, что подвод тепла к границе раздела фаз ничем не ограничен и внутри пузырька поддерживается постоянное давлениер" =р (7 ю), гдеp iT o) — давление насыщения при температуре жидкости вдали от пузырька (рис. 6.6, а). При этом температура поддерживается всюду постоянной — как в жидкости, так и в паровом пузырьке. Таким образом, в соответствии с динамической инерционной схемой рост пузырька обусловлен постоянным перепадом давлений Lp= р" -р , а закон роста может быть найден с помощью уравнения Рэлея. Однако в отличие от анализа, содержащегося в предыдущих параграфах, здесь необходимо учитывать проницаемость границы. [c.247]

В процессе t = onst для водяного пара, как для реального газа, уже несправедливо утверждение, что подводимое тепло идет только на совершение работы расширения пара, как это было выведено в 2-9. Для идеального газа это было верно, так как из-за отсутствия сил сцепления его внутренняя энергия в этом прои.ессе не изменялась. Здесь же, хотя температура и остается постоянной, будет происходить изменение внутренней энергии, так как изменяется среднее расстояние между молекулами и совершается работа [c.123]

Если В ограниченный объем воздуха ввести достаточно большое количество воды, то по прошествии некоторого времени воздух насытится водяным паром. Так как теплообмен происходит только между водой и воздухом (иредполагается, что отвод тепла вовне отсутствует), то процесс насыщения воздуха является адиабатическим. В результате этого процесса температура воздуха будет снижаться, приближаясь к температуре воды. Установившуюся температуру, которую воздух принимает в конце процесса насыщения, называют температурой адиабатического насыщения воздуха. [c.180]

Это следует из того, что количества тепла, необходимые для повышения температуры mi кг компонента I, гп2кг компонента II и т. д. на 1 град соответственно равны irrii, и т. д. Так как в сумме гп, Ша И Т. д. составляют 1 кг, то подсчитанное таким способом количество тепла соответствует тому, которое требуется для повышения температуры [c.39]

По уравнению (VI1.37) можно определить время т нагрева воздуха до любой необходимой при испытаниях температуры при заданной температуре нагревателя и, кроме того приняв X = со, при заданной температуре воздуха опреде лить необходимую температуру нагревателя. Теперь зная величину а и из уравнения (VI 1.24) можно опреде лить необходимую силу тока и соответственно минималь но необходимую мощность нагревателя при установившем ся режиме испытаний. Определим теперь время нагрева образцов различной толщины до температуры, принятой при испытаниях, что необходимо для оценки производительности испытаний образцов в спроектированной термокамере. Поскольку типовыми образцами из полимеров являются образцы пластинчатой и цилиндрической форм, задача определения времени нагрева таких образцов до равномерной по всей толщине температуры, необходимой при испытаниях, сводится к задаче нестационарной теплопроводности соответственно для пластины или цилиндра. При этом можно принять, что подвод тепла к обеим поверхностям пластины осуществляется при одинаковом коэф-фицинте теплоотдачи во всем промежутке времени. То же имеет место и для цилиндра. Рассмотрим сначала процесс нагревания пластины. Коэффициент теплоотдачи а от [c.185]

Важным направлением в энергосберегающих технологиях служит также создание колшлексиыа установок, подобранных по потенциалу используемых энергоресурсов таким образом, что отходящее тепло начальных технологических процессов достаточно для осуществления последующих процессов. В принципе комбинирование установок позволяет достигать 100-процентного использования энергоресурсов, хотя практически такой эффект можно получить лишь в отдельных редких случаях. Тем не менее, например, в схемах углубления переработки нефти (на что будет расходоваться все большее коли-честно энергии) комбинирование процессов вакуумной перегонки дшзута с разными сопутствующими процессами более чем на треть снижает потребность в энергии. [c.52]

Электрические свойства КЭП. В результате исследования серебряных и медных покрытий было показано, что значения тепло- и электроироводимости КЭП имеют такой же порядок, что и значения этих величин для чистых металлов [1, с. 52]. При нагрузке 0,05—2 Н переходные сопротивления серебряных покрытий и покрытий серебро — корунд близки и составляют 0,5—1,5 мОм. Значения сопротивлений покрытий медь — графит, медь — дисульфид молибдена и медь — корунд были почти одинаковы со значениями сопротивления медных покрытий. При измерении сопротивления спеченных композиций Си—ВеО, Си—АЬОз Ag—AI2O3 было выявлено, что удельная электропроводимость материалов составляет соответственно 46—49 48—51 и 42— 52 МСм/м, в то время как для меди эта величина равна 58 МСм/с, а для серебра 62 МСм/м. [c.105]

Полная теория скачкообразного скольжения с учетом зависимости силы кинетического трения от скорости была развита автором книги совместно с Д. М. Толстым и В. Э. Пушем. Английский физик Боуден и его сотрудники, много занимавшиеся исследованием этого явления, приписывали скачки при трении металлов образованию металлических мостиков в результате сваривания металлов под влиянием тепла трения, развиваюш,егося в точках контакта. Точным расчетом было доказано, что такое объяснение неправильно. В то же время оно неспособно объяснить скачки при трении неметаллических тел, таких, например, как дерево, и, наконец, оно является излишним, так как одна уже зависимость силы трения от продолжительности контакта способна количественно объяснить все особенности явления. [c.180]

Тогда сам по себе решается вопрос установления количественного соотношения между изменениями реактивности Доплера с pH и наблюдаемым рН-эффектом реактивности. Экспериментальные данные показывают очень строгое соответствие. Однако не получено прямых доказательств, подтверждающих этот механизм. Не измерено распределение и эффекты отложений на реакторных зонах. Что такое соотношение существует, точно указывает известное влияние pH на трение зоны (см. гл. 2). Если эти гипотезы правильны, то при высоком pH зона должна иметь более низкую общую температуру и более низкий запас тепла по сравнению с теплоносителем, чем та же зона, работающая при всех тех же условиях, но при более низком pH теплоносителя. Эксперименты в Сакстоне [25] определили эту разницу запаса тепла по измерениям изменения температуры циркулирующего теплоносителя после быстрой остановки реактора на полной мощности при одновременном перекрытии линии пара. [c.189]

Выполненный расчет показал, что коэффициенты теплоотдачи по горячей стороне каждого из участков глад-кОтрубного регенератора-испарителя с химически реагирующим теплоносителем N204 за счет кинетики химической реакции 2М02 2М0+02 значительно ниже коэффициентов теплоотдачи по холодной стороне. Следовательно, для уменьшения веса и габаритов такого тепло- [c.139]

В действительности процессы в соплах необратимы, т. е. протекают при наличии трения и отсутствии механического равновесия при этом работа трения превращается в эквивалентное количество тепла т. е dqr = AdLf. Так как предполагается что обмена тепла с внешней средой нет, то всё тепло, развиваемое трением, сообщается пару, благодаря чему увеличивается его теплосодержание. Уравнение (2) в этом случае может быть записано так [c.134]

Примечательно, что сам С, Карно в определенной степени это чувствовал везде, где он говорил о теплоте (в смысле величины Q), использовалось слово haleur (тепло), а где о теплороде — дру. гое, уже упоминавшееся нами слово aloriquo — теплород. То, что это не случайность, видно из того, что такая терминология ни разу не нарушается. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...