ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы частиц во втором интервале времени будут происходить так же, кйк й в первом. Предполагая п бесконечно большим, мы придём к тому, что жидкость будет в начале каждого следующего бесконечно малого интервала времени деформироваться как упругое тело, а к концу этого интервала времени состояние упругих напряжений будет перерождаться в состояние давлений, одинаковых по всем направлениям. С помощью такого рода рассуждений Пуассон и устанавливает впервые те соотношения, согласно которым дополнительные к давлению напряжения при движении жидкости линейно зависят от соответственных скоростей деформаций частицы. Касательные напряжения по соотношениям Пуассона получаются пропорциональными скоростям сдвига. Что же касается соотношений для нормальных напряжений, то в них, помимо давления и слагаемых, пропорциональных величинам скоростей удлинений отрезков, входят два дополнительных слагаемых, из которых первое пропорционально относительному изменению во времени плотности, а второе — пропорционально изменению во времени давления. Соотношения Пуассона содержат три постоянные, из которых одна постоянная совпадает с постоянной, введённой Навье, и представляет собой коэффициент вязкости, входящий в формулу гипотезы Ньютона о вязкости. Вторая постоянная представляет собой коэффициент объёмной вязкости или второй коэффициент вязкости. Третья постоянная Пуассона в последующих работах соверщенно не была принята во внимание. [Выходные данные]