Распространение волн в свободном пространстве

Фазовая скорость Оф в волноводе зависит от частоты. Эта зависимость приведена на рис. 10.3. При о)->оо Оф стремится к скорости света с, т. е. условия распространения в волноводе приближаются к условиям распространения волны в свободном пространстве. При (В -> Уф 00 [c.327]

Среди всех допустимых нормальных волн существует волна нулевого порядка. Для нее волновой фронт плоский и совпадает с поперечным сечением слоя, а фазовая скорость не зависит от частоты и равна скорости распространения волн в свободном пространстве. Волна нулевого порядка не характерна ля волноводного распространения. Особенностями волноводного распространения для волновода с жесткими стенками обладают нормальные волны более высоких порядков (т>0). Для этих волн характерно наличие дисперсии скорости распространения и то, что поверхность равной фазы не плоская, а имеет волнистую форму, которая при распространении волны не изменяется. [c.322]

Формула Кирхгофа используется не в случае распространения волн в свободном пространстве, как предполагает формула (1.14), а главным образом в случае, когда волновая функция г 5 (л , у) описывает волну, измененную из-за наличия объекта, и когда поверхность интегрирования совпадает с выходной поверхностью объекта. В дальнейшем мы будем пренебрегать сложностями, которые могут возникнуть, в частности, если длины волн сравнимы с характерными размерами структуры объекта, с уверенностью, что эти сложности нас не касаются. [c.22]

Рассмотрим далее четвертый момент поля при распространении волны в свободном пространстве от л = О до л = L. В свободном пространстве уравнение (20.122) принимает вид [c.188]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В СВОБОДНОМ ПРОСТРАНСТВЕ [c.19]

Если к —единичный вектор в направлении распространения плоской электромагнитной волны в свободном пространстве, то [c.52]

Тепловое излучение (радиация) — это излучение, возникающее в результате возбуждения частиц вещества (атомов, молекул, ионов и пр.) и распространяющееся в пространстве электромагнитными волнами. Скорость распространения электромагнитных волн в свободном пространстве (в вакууме) составляет 300 000 км/с. [c.270]

Физическую природу наблюдаемой зернистости нетрудно понять как при распространении света в свободном пространстве (рис. 7.10,6), так и при распространении его через систему формирования изображения (рис. 7.10, в), если рассмотреть случай, когда рабочие поверхности рассеивателей имеют очень большую шероховатость в масштабе оптических длин волн. При распространении в свободном пространстве результирующая оптическая волна в любой точке, находящейся на не слишком большом расстоянии от рассеивающей поверхности, состоит из многих когерентных компонент или элементарных волн, каждая из которых испускается со своего микроскопического элемента поверхности. Обратившись к рис. 7.10,6, заметим, что расстояния, пройденные этими различными волнами, могут отличаться на много длин волн. Интерференция сдвинутых по фазе, но когерентных элементарных волн приводит к зернистому распределению интенсивности (или спекл-картине, как ее называют). Если оптическое устройство представляет собой систему формирования изображения (рис. 7.10,в), то при объяснении наблю- [c.466]

Теорема Гельмгольца — Кирхгофа. Распространение световых волн в свободном пространстве описывается уравнением (2.12). Полагая в случае монохроматических волн [c.213]

В заключительном П2.4 говорится об основах общей теории относительности. Достаточно подробно обсуждаются уравнения тяготения Эйнштейна, в связи с чем даются некоторые тензорные соотношения и определяется скорость распространения гравитационной волны в свободном пространстве. Заканчивается параграф рядом соображений об обосновании выбора той или иной модели пространства-времени в релятивистской теории тяготения. [c.425]

Другая особенность оптики состоит в том, что, начиная с момента зарождения оптики как науки в XVI веке, при описании источников оптического излучения используют не частоту /, а длину волны А, излучаемых колебаний. Это приводит к понятию длины волны в свободном пространстве = с//. При распространении колебаний в преломляющей среде длина волны уменьшается до причем [c.44]

Скорость распространения v. В правильно сконструированных коаксиальных трактах распространяется и используется для передачи сигналов один тип волны — поперечная электромагнитная волна ТЕМ. Скорость ее распространения вдоль продольной оси коаксиальной линии, т. е. вдоль координаты г, в случае, если между проводниками линии воздух или вакуум, равна скорости распространения света в свободном пространстве с=300 ООО км/с, т. е. имеет то же значение, что и при распространении электромагнитных волн в свободном пространстве. Если между -проводниками линии расположен диэлектрик е относительными диэлектрической е и магнитной (х проницаемостями, то [c.50]

Этот результат не равен в точности результату (16) предыдущей задачи, но, сравнивая (17) и (19), мы видим, что оба результата можно считать одинаковыми, если ограничиться слагаемыми первого порядка относительно В гл. И мы увидим, что результаты (16) и (19) справедливы и для световых волн в свободном от вещества пространстве, но только с точностью до величин первого порядка относительно V/ . Для звуковых волн уравнения (17) и (19) различаются слагаемыми второго порядка относительно У/изв, так что при распространении звуковых волн мы в состоянии определить экспериментально, движется ли относительно среды источник или приемник. Для звуковых волн среда имеет существенное значение. [c.325]

Свободно распространяющимися, или прямыми, называются радиоволны, существующие в свободном пространстве (в пустоте) при отсутствии каких-либо тел и предметов на пути распространения, которые могли бы исказить поле волны (рис. 7.3 а ПРД — передатчик, ПРМ — приемник). [c.325]

Соотношение (2.15), как и (2.6), описывает преобразование волновых аберраций третьего порядка при распространении сферической волны, но в отличие от (2.6) дает связь между аберрациями в оптически сопряженных плоскостях. В п. 2.1 при выводе формулы (2.6) предполагалось, что волна распространяется в. свободном пространстве, тогда как выражение (2.15) справедливо только при наличии оптического элемента между рассматриваемыми плоскостями, который и обеспечивает их оптическое сопряжение. Если в соотношении (2.6) при переходе в другую плоскость зрачковые координаты заменяются линейными комбинациями новых зрачковых координат и координат центра кривизны сферической волны, в результате чего происходит перераспределение аберраций по типам, то в (2.15) все сводится к изменению масштаба координат зрачка и предмета, а перераспределений аберраций по типам не происходит. Конечно, именно к такому результату для сопряженных плоскостей должно было привести проективное преобразование, которому подчиняется замена переменных в аберрациях третьего порядка. [c.56]

Рассмотрим подробнее влияние некоторых из этих факторов на следующем примере [771. Пусть решетка, находящаяся на расстоянии hj от диэлектрического слоя (рис. 23), возбуждается плоской -поляризованной волной. Режим рассеяния характеризуется вектором Л , М , где N— число гармоник, распространяющихся в свободном пространстве, постоянные распространения которых не совпадают. В режиме 1,2 методом обобщенных матриц рассеяния без учета высших нераспространяющихся в диэлектрическом слое волн можно получить простые представления для комплексных амплитуд q и Ь . Их анализ показывает, что только при наличии связи между решеткой и слоем на высших нераспространяющихся [c.59]

Полезность этого оператора вытекает из того факта, что распространение когерентной волны света в свободном пространстве на расстояние d можно записать в виде свертки комплексной амплитуды а(х) и оператора (1//Xd)i))(x d). Кроме того, прохождение волны через линзу с фокусным расстоянием f можно описать также произведением комплексной амплитуды света, падающего на линзу, и функции хр (х /). [c.194]

Локальная скорость распространения волны равна ( ле) / , или с/п, где с — скорость света в свободном пространстве, а — локальный показатель преломления. Следовательно, [c.371]

Электромагнитная волна представляет собой совокупность быстропеременных электрического Б и магнитного Н полей, распространяющихся в определенном направлении 2. В свободном пространстве электромагнитная волна поперечна, т.е. векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны г (продольная волна отсутствует) (рис. 1 [c.420]

Отношение скорости распространения волны в свободном пространстве к ее скорости распространения в днзлектряческой среде называется показателем преломления п [c.40]

Уравнения хМаксвелла выражают закон распространения электромагнитных волн в свободном пространстве. Пусть X, У, 2— проекции вектора напряженности электрического поля на коорди- [c.626]

Множитель ехр (—ш/2) можно объяснить, если предположить, что вторичные волны отстают по фазе на четверть периода от первичной волны. Присутствие др гого множителя становится понятным, если допустить, что амплитуды вторичных и первичных волн относятся, как 1 X. Таким образом, мы приходим к заключеник ), что при этих допущениях относительпо амплитуды и фазы вторичных волн принцип Гюйгенса — Френеля правильно описывает распространение сферических волн в свободном пространстве. Однако приведенные выше дополнительные предположения нужно рассматривать просто как удобный способ интерпретации математических выражений иными словами, они [c.344]

Скорость распространения плоской электромагнитной волны в свободном пространстве V равна скорости света с=3ч10 м/с, а в какой-либо среде [c.8]

Рис. 2.16. Для плоской электромагнитной волны, распространяющейся в свободном пространстве, векторы электрического и магнитного полей перпендикулярны к направленик> распространения к. Таким образом, iT E = k B=0.

Общая задача о распространении упругих волн в ограниченном пространстве довольно сложна. Рассмотрим постановку частной плоской задачи (в плоскости ху) о распространении упругих волн в упругой среде, занимающей все полубеско-нечное пространство г/ > 0, когда на границе у = 0 напряжения обращаются в нуль. Граничные условия на свободной [c.403]

Диапазон частот, используемых для интерферомет-рич. измерений, ограничен, с одной стороны, условием распространения волн (в> й а с другой — мин. измеряемым сдвигом фаз. При плотностях плазмы <10 смиспользуют СВЧ-диапазон. В этом диапазоне суш ествует неск. иптерферометрич. схем локация в свободном пространстве, волноводный, резонаторный методы (по изменению сдвига резонансной частоты). [c.608]

Распространение нейтронных волн в среде. Для нейтронов с энергией г, распространяющихся в свободном пространстве, решением ур-ния Шрёдингера (нерелятивистское приближение) является суперпозиция плоских Ajj exp[t((Bi — кг)] и сферических (ai/r)exp[i(aii — —/ьГ )] волн, где (1) = — частота волны, к = [c.273]

СКОРОСТЬ СВЁТА в свободном пространстве (вакууме) — скорость распространения любых электромагнитных волн (в т. ч, световых) одна из фундам. физ. постоянных представляет собой предельную скорость распространения любых физ. воздействий (см. Относительности тпеория) и инвариантна при переходе от одной системы отсчёта к другой. [c.548]

Изменением значения одного из параметров можно добиться полного отражения первичной волны полупрозрачной двухэлементной ножевой решеткой, если в свободном пространстве будут распространяться только основные гармоники и в двух соседних волноводных областях — в сумме не меньше двух гармоник с различными постоянными распространения. Так, например, ход кривой 2 на рис. 60, а при on= oi2 соответствует случаю, когда связь между прошедшим и отраженным полями осуществляется Только одной волноводной гармоникой. При этом, как показано выше, режимы [c.117]

В XX столетии в проблеме отыскания постоянных третьего порядка и оценки того, как можно проделать такое огромное число измерений, чтобы получить желаемое количество от 6 до 56 постоянных, можно видеть исторически интересную во всех подробностях параллель с эволюцией идей и наблюдений Фохта в XIX веке. Отсылая читателя к доступным табулированным постоянным второго и третьего порядков, я подчеркиваю экспериментальную и теоретическую дилемму в интерпретировании данных о скорости волн в неодномерном пространстве в терминах скорости в одномерном. Интерес к супергармоникам, субгармоникам, взаимодействию фононов энергетическому обмену между компонентами ультразвуковых волн и тому подобное позволяют полагать, что важность линейной аппроксимации может уменьшиться в одной из наиболее важных ее крепостей — атомной физике. Развитие нелинейных теорий распространения волн в изотропных и анизотропных телах, совместно с соответствующей теорией отражения волн в телах со свободными и смешанными граничными условиями для материалов как в предварительно напряженном состоянии, так и при нулевых напряжениях характеризуют XX столетие, точно так же, как XIX столетие, как мы теперь видим, характеризовалось использованием в значительной мере линейной аппроксимации. [c.523]

Решения (3.268) соответствуют линейно поляризованным плоским волнам с направлением распространения (а,/3, 8 /1 — Согласно пржнцжпз суперпозиции, общее решение уравнений (3.256), (3.257) в свободном пространстве представляется в виде суперпозиции плоских волн (3.268) при. 5 = 1 и различных (а,,/3). Поскольку а.(3) пробегают непрерывный спектр значений, то такая суперпозиция имеет вид иптегра1юв [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...