Токи индуцированные

Источниками блуждающих постоянных токов обычно являются пути электропоездов, заземления линий постоянного тока, установки для электросварки, системы катодной защиты и установки для нанесения гальванических покрытий. Источники блуждающих переменных токов — это обычно заземления линий переменного тока или токи, индуцированные в трубопроводах проложенными рядом электрическими кабелями. Пример возникновения блуждающего постоянного тока от трамвайной линии, где стальные рельсы используются для возвращения тока к генераторной станции, показан на рис. 11.1. Вследствие плохого контакта рельсов на стыках и недостаточной изоляции их от земли часть тока выходит в почву и находит пути с низким сопротивлением, например подземные газо- и водопроводы. В точке А труба попадает под воздействие катодной защиты и не подвергается коррозии, а в точке В, напротив, сильно корродирует, так как по отношению к рельсам является анодом. Если в точке В труба защищена неметаллическим покрытием, это усугубляет коррозионные разрушения, так как в этом случае все блуждающие токи выходят через дефекты в покрытии трубы, что вызывает увеличение плот-, ности тока на ограниченных участках поверхности и ускоряет разрушение трубы. [c.210]

Учитывая, что при конечной проводимости согласно закону Ома (54) плотность тока, индуцированного магнитным полем, пропорциональна отношению [c.205]

Некоторые результаты расчета профилей скорости, тока, индуцированного магнитного поля и температуры приведены ниже. [c.419]

Для восстановления первоначальных магнитных свойств магнитомягкие материалы подвергают отжигу, который снимает внутренние напряжения и вызывает рекристаллизацию зерен. Магнитные свойства зависят от размера зерна. Поверхностные слои зерен вследствие искажения строения кристаллов характеризуются повышенной коэрцитивной силой. При мелкозернистом строении суммарная поверхность зерен в единице объема больше, чем при крупнозернистом материале, поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искажений слоев сказывается сильнее и у него коэрцитивная сила больше. Внутренние напряжения нередко связаны с наличием в материале различных загрязнений, например кислорода в чистом железе, примесей или присадок кобальта, хрома, вольфрама. Используя примеси, усложняющие кристаллическую решетку, вводя технологическую операцию закалки, а иногда добиваясь ориентации структуры доменов в магнитном поле, получают магнитотвердые материалы. При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются тепловые потери энергии. Они обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуцированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. Магнитное последействие особенно заметно проявляется в магнитомягких материалах в области слабых полей. [c.272]

Избыточный ток, индуцированный в объеме плоскостного полупроводникового прибора, можно представить в виде [17, 29] [c.312]

Если длительность радиационного импульса настолько мала, что нет установившегося равновесного состояния, то максимальный ток, индуцированный прямоугольным импульсом шириной t, будет [17, 29] [c.313]

Эти показания пропорциональны значениям Вд и 8, причем коэффициент пропорциональности определялся градуировкой по эталону шероховатости. Для получения надежных данных бралось всегда среднее значение из 10 определений 8ц и 8 на соседних участках образца. Однако трудность приготовления пластин с одинаковой по всей поверхности щероховатостью все же понижала точность определения, тем более что отсчет при каждом единичном определении делался несколько неопределенным из-за колебаний значений 8 вдоль пути ощупывающей иглы. Поэтому для устранения этой неопределенности и получения значений щероховатости, усредненных вдоль пути иглы, была применена иная, отличающаяся от обычной, схема измерений 1. Идея этого метода состоит в следующем. После интегрирующего контура прибора ток, индуцированный перемещениями иглы профилометра, пропускался через купроксный выпрямитель и далее через баллистический гальванометр (с периодом около 15 сек.). Вместо пластинок исследуемыми образцами служили цилиндры, которые могли приводиться в направлении своей оси в возвратно-поступательное движение от мотора через редуктор и кулачковое приспособление. Ток от иглы замыкался на определенное короткое время х посредством ключа, приводимого в действие от того же редуктора. Момент замыкания и размыкания тока устанавливался с таким расчетом, чтобы регистрировать результаты ощупывания иглой средней части образующей цилиндра, соответствующей заданной скорости относительного движения щупа. [c.141]

Скорость поступательного движения ДС опреде, [я-ется балансом изменения энергии магн. моментов во внеш. магн. поле и энергии диссипации, связанной с процессами релаксации магн. моментов (спинов) в движущейся ДС, а также с вихревыми токами, индуцированными движением ДС в проводящем магнетике. Релаксация магн. моментов осуществляется посредством взаимодействия меняющих ориентацию магн. моментов между собой (магнон-магнонное рассеяние) и [c.9]

Плотность тока, индуцированная при движении рабочего тела через магнитное поле, [c.524]

В МГД-генераторе следует различать пограничные слои на электродной и изоляторной стенках. Изоляторная стенка обычно охлаждается, и только внешняя часть пограничного слоя является электропроводной и подвергается действию объемных сил. С другой стороны, температура электродов близка к температуре газа. Ток, индуцированный ядром потока, течет через пограничный слой, нарастающий на электродных стенках. Сила Лоренца, действующая на внутренние слои пограничного слоя, будет тормозить газ и может вызвать отрыв пограничного слоя от стенки электрода. [c.178]

С увеличением частоты вращения повышается частота тока, индуцированного в фазных обмотках генератора, и возрастает индуктивное сопротивление обмоток. Поэтому при большой частоте вращения ротора, когда генератор может отдавать максимальный ток, не возникает опасности его перегрузки, поскольку сила тока генератора ограничивается повышенным индуктивным сопротивлением его обмоток. Это явление в генераторах переменного тока называется свойством самоограничения. Автомобильные генераторы переменного тока Г-250, Г-270, Г-221 и другие сконструированы таким образом, что не нуждаются в ограничителе тока. [c.101]

В контакте щека—электрод сопротивление вдвое меньше, когда щека еще не затянута потеками массы. Следовательно, реально иметь при сочетании лучших конструктивных элементов г = 0,19-10 3 ом. Одновременно установлено, что потери на токи, индуцированные в зажимных кольцах, при /г = 43 ка составили 53 кет. Эти потери можно уменьшить на 40 кет, если изготовить кольца из немагнитной стали. Рекомендуется делать гибкие ши ы возможно короче, переделать подводку труб для уменьшения неравномерности их нагрузки и т. п. [c.181]

ТОК, индуцированный полями Е и В, целиком связан с 0 [c.51]

Коэффициент пропорциональности к в системе СИ равен 1. Знак минус определяет направление индуцированного тока. Индуцированный ток в контуре направлен так, что создаваемый им поток магнитной индукции через поверхность, ограниченную этим контуром, стремится препятствовать тому изменению потока Ф, которое вызывает появление индукционного тока (рис. 64). [c.116]

Пусть плоская электромагнитная волна падает на какое-либо идеально проводящее тело, находящееся в свободном пространстве. В приближении физической оптики поверхностная плотность тока, индуцированного этой волной на освещенной части поверхности тела, принимается (в абсолютной системе единиц) равной [c.8]

Рассмотрим режим малых чисел Re 1. В этом случае преобладают диффузионные процессы и плотность тока, индуцированного в плазме внешним магнитным полем, определяется законом Ома [c.27]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся вокруг ядра по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Поведение витка с током в магнитном поле хорошо известно из теории электромагнетизма. Согласно закону Ленца, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур с током, в контуре возникает э. д. с. индукции, в результате чего изменяется ток. Это приводит к появлению дополнительного магнитного момента, направленного так, чтобы противодействовать внешнему магнитному полю. Другими словами, индуцированный магнитный момент направлен против поля. В контуре, образуемом. движущимся по орбите электроном, в отличие от обычного витка с током сопротивление равно нулю. Вследствие этого, индуцированный магнитным полем ток сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. [c.322]

Здесь отношение индуцированного магнитным полем тока к току внешнего электрического поля определяется при Он = Одо безразмерным критерием [c.205]

Этот критерий характеризует отношение магнитного поля от индуцированных токов к наложенному внешнему магнитному полю ). Иногда пользуются отношением магнитного числа Рейнольдса к обычному числу Рейнольдса, т. е. магнитным числом Прандтля [c.206]

Магнитное попе от индуцированных токов определяется из известного соотношения [c.206]

При движении потоков заряж. частиц в плазме происходит компенсация объёмного заряда и тока индуцированными в плазме полями и токами. Благодаря этому в плазменных системах возможно достижение больших токов, но и здесь существует верхний предел, определяел1ый устойчивостью пучка [c.607]

Вегель и Уолтер [155] использовали как продольные, так и крутильные колебания металлических цилиндрических стержней при частотах между 100 и 10 000 гц. Колебания возбуждались электромагнитным способом токами Фуко, индуцированными в одном конце образца при этом амплитуда измерялась током, индуцированным в катушке, которая совершала колебания в постоянном магнитном поле на другом конце образца. Рендал, Роуз и Зенер [118] аналогичным методом исследовали зависимость между внутренним трением и размером зерна результаты их исследования были приведены в предыдущей главе. [c.129]

В поле электромагнита 1 с обмоткой возбуждения 2 находится подвижная система 3, состоящая из трех коаксиально намотанных катущек а, d и Ь. Катушки and включены навстречу друг другу. Последовательно с катушкой а включается измеряемая емкость 4, последовательно с катушкой d включается образцовая емкость 5. Эти две параллельные цепи присоединены через предохранительное сопротивление 6 к обмотке 7 электромагнита I. Обмотка 7 является вторичной обмоткой трансформатора, первичную обмотку которого представляет обмотка 2. Ток в обмотке 2 является индуктивным, токи в катушках and — емкостными вследствие трансформации они сдвинуты на 180° так, что ток питания в обмотке 2 и ток, проходящий через подвижную систему 3, находятся в фазе, благодаря чему создается значительный вращающий момент. Так как катушки and включены навстречу друг другу, то прибор измеряет разность токов, протекающих через измеряемую емкость 4 и через емкость 5, служащую для сравнения. Противодействующий момент, прилагаемый к подвижной системе 3, с которой скреплена стрелка /, получается электрическим способом, за счет тока, индуцированного в обмотке в подвижной системе 3. Источником этого тока является переменное поле электромагнита I. Противодействующий момент, вызываемый этим током, находится в такой же зависимости от величины тока 2, как и момент, обусловленный наличием токов в катушках and. Установка стрелки f на нуль производится перемещением якоря И катушки самоиндукции 9 посредством винта 10. Катушка 9 и сопротивление 8 включены в цепь обмотки катушки Ь. [c.797]

Во время второй фазы пленка проходит мимо спец. головки (ролика) и разогревается токами высокой частоты (за счет вихревых токов, индуцированных в проводящем слое, и диэлектрич. потерь в пленке) или инфракрасным излучением от нагретой проволоки до размягчения термопластич. слоя. Под действием электростатич. сил притяжения между отрицательно заряженными участками новерхности ленты и проводящим слоем термопластик деформируется степень деформации при правильно выбранном режиме линейно зависит от потенциала каждого участка. Т. о., строки, записанные электронным лучом, преобразуются в параллельные канавки сложного рельефа. [c.166]

В магнитоплазмодипамических генераторах поток квазипейтральиой плазмы, двигаясь поперек магпитпого поля В, совершает работу против тормозящей электромагнитной силы (1/с) [j В, где j — плотность тока, индуцированного движением. [c.27]

Безэлектродные методы измерения удельного электрического сопротивления разделяют на два класса в зависимости от того, какой эффект вихревых токов, индуцированных в образце, измеряется — механический или электрический. К первому (механическому) классу относится метод Ролла и Мотца [215], в котором удельное сопротивление рассчитывают из момента кручения вокруг оси цилиндрического. образца, вызываемого вихревыми токами, индуцируемыми вращающимся магнитным полем [232]. Уравнение данного метода содержит член, зависящий от вязкости, который может быть сделан малым путем [c.74]

Рис. 12.6а. Зависнмость намагниченности о г внешнего магнитного поля в случае массивного сверхпроводника, для которого осуществляется полное выталкивание магнитного поля (эффект Мейснера), т.е. имеет место идеальный диамагнетизм. Сверхпроводник с гаким поведением называется сверхпроводником 1 рода. При поле выше критического образец находится в нормальном состоянии" и намагниченность мала (в данном. масштабе — нулевая). Заметим, что по вертикали отложена величина минус 4л,М отрицательная намагниченность М соответствует диамагнетизму. Величина 4лМ равна магнитному полю, создаваемому сверхпроводящими токами, индуцирован-иь1ми внешним ыагннгным полем.

Одним из простейших применений принципа Максвелла является случай длинной цилиндрической оболочки, помещенной внутри коаксиального намагничивающего соленоида. Условие минимума энергии требует, чтобы в оболочке возникали такие токи, которые нейтрализовали бы во внутренних точках полости оболочки действие катушки. Таким образом, если проводимость оболочки достаточно велика, то пространство внутри оболочки заэкранировано о г намагничивающей силы периодических токов, текущих во внешнем соленоиде, и проводящие контуры, расположенные внутри оболочки, должны быть свободны от индуцированных токов. Очевидный вывод отсюда, что токи, индуцированные в твер- [c.478]

Обозначим через ( , д) произвольное падающее поле, где означает электрический, ад — магнитный векторы. Дополнительное падающее поле определим как (— ), где первый вектор электрический, а второй магнитный. Оба поля удовлетворяют уравнениям Максвелла. Сначала мы рассматриваем дифракцию поля (Г, д) на идеально проводящем плоском экране 5 нулевой толщины. Далее мы рассматриваем дифракцию дополнительного поля (— ) на таком отверстии А в идеально проводящем экране, что отверстие во второй задаче имеет тот же размер и форму, что и экран в первой задаче (Л=5). Для простоты назовем вторую дифракционную задачу дополнительной дифракционной задачей. Строгая форма принципа Бабине утверждает, что решение одной из этих задач дает сразу решение другой. В первой задаче полное поле всюду в пространстве имеет вид ( -ЬЕ , д-ЬН ), где рассеянное поле (Е , Н ) обусловлено электрическими токами, индуцированными на экране падающим полем. В дополнительной задаче мы можем выделить поля впереди и позади отверстия. Обозначим через (Ео, Но) полное поле в ос-вещепиом полупространстве (г< 0) при отсутствии отверстия в экране, а через (Е , Н ) —дифрагированное поле при наличии отверстия. Последнее поле образует полное поле позади отверстия, но перед отверстием полпое поло есть (ЕоЧ-Е , Но+Н< ). [c.390]

Простейший вид фильтра для проходящего света изображен на рис. 17.2. Он состоит из двух тонких металлических слоев аа и ЬЬ и слоя диэлектрика между ними. Такая система имеет максимальную проницаемость для тех волн, для которых толщина диэлектрического слоя составляет целое кратное половины длины волны. Однако проницаемость при этом является не полной, а равной в практических случаях 30—40%. Невозможность достижения полной прозрачности становится ясной из следующих соображений. Поглощение волны в светофильтре обусловливается омическими потерями токов, индуцированных в металлических слоях. Оно будет отсутствовать только в теш случае, если в местах расположения металлических слоев элек- [c.99]

Как следует иэ названия, генератор переменного тока вырабатывает переменный ток (ДС). Это связано с постоянным изменением полярности магнитов относительно обмоток, что. в свою очередь, означает следующее ток. индуцированный в катушках, сначала имеет однон 1равпвм1е, а потом полностью изменяет его и течет в обратную сторону. Можно гредположить, что с ествует некая мертвая точка между этими крайними случаями, в которой ток отсутствует, но поскольку эти колебания происходят достаточно быстро, то это не имеет большого значения, конечно, в рамках того, что позволяет система осве-Шв№1Я. Те. кто были владельцами машин с маховичным генератором, без сомнения, знают, в чем выражаются эти колебания на холостом ходу происходит незначительное мигание приборов освещения. [c.79]

Влияние стенок на осаждение одиночной частицы. В реальных системах осаждение частиц, как правило, происходит в объемах, ограниченных стенками аппаратов. При движении частиц в безграничном объеме линии тока индуцированного течения замыкаются на бесконечности. Поэтому при согласованном движении ансамбля частиц каждая частица движется в сонаправленном спутном потоке, индуцированном движением соседних частиц. В результате сопротивление движению каждой частицы ансамбля оказывается меньше, чем в случае движения одиночной частицы, а скорость оседания соответственно больше. В пространстве, ограниченном стенками аппарата, движение частицы вследствие замещения объемов должно индуцировать встречный поток жидкости. Поэтому сила сопротивления должна быть больше, а скорость осаждения меньше, чем для одиночной частицы в безграничном пространстве. [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...