Теория Применение теории течения

Заметим, что при выводе уравнений (1) и (10) предполагается использование деформационной теории пластичности. Однако, как показал Прагер [7], и деформационная теория, и теория пластического течения дают одно и то же решение задачи кручения в случае, когда либо поперечное сечение имеет форму круга, либо материал является идеально пластическим. Разумно предположить поэтому, что отмеченное совпадение будет приближенно выполняться для большинства практических задач. Действительно, в работе [8] было показано, что в случае задачи о кручении стержня квадратного сечения при наличии упрочнения имеется лишь небольшое отличие между результатами, полученными по теории течения и деформационной теории. Применение теории течения заметно не осложнит решения задачи, которое можно строить шаг за шагом, как это будет рассмотрено ниже для плоских задач. [c.71]

В гл. 5 рассматривались результаты применения теории простых жидкостей к ряду реологических течений. В каждом из рассматриваемых случаев задача сводилась к определению нескольких материальных функций, которые следует определять экспериментально при отсутствии вспомогательных допущений. В общем случае нельзя получить теоретических соотношений, касающихся материальных функций для реологических течений различного типа. Напротив, если выбрать частное уравнение состояния, то вид материальных функций можно найти априори, и лишь небольшое число параметров подлежит экспериментальному определению. Кроме того, это позволяло установить определенные соотношения, касающиеся результатов для различных типов реологических течений. [c.210]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Таким образом, проведенный расчетный анализ применения теории пластического течения в формулировке [27, 28] дает результаты, отличающиеся от деформационной теории для режимов неизотермического нагружения, когда <0, Г > 0 и ( О > О йТ < 0. Совпадение расчетов наблюдается в случае, когда (7пг < <С о, бГ < о и бОг > о, бГ > 0. [c.124]

В качестве примера применения теории течения и деформационной теории рассмотрим растяжение и кручение тонкостенной трубы (рис. 10.15), изготовленной из несжимаемого идеально [c.741]

Перейдем к проблеме применения теории чувствительности для построения оптимальных (самонастраивающихся) систем управления. При построении некоторой системы управления необходимо, чтобы она работала некоторым лучшим , оптимальным образом в соответствии с принятыми критериями. В некоторых случаях можем оценить качество процесса, сравнивая его действительное состоянием (/) с желаемым z(i). В других случаях оценка производится в величинах, связанных с поставленной задачей. Например, в случае спутника целью является достижение им некоторой периодической орбиты, в случае автоматической линии—достижение максимальной производительности (при заданной точности изделий) или минимальной себестоимости и т. д. Во всяком случае, критерии качества почти всегда связаны с некоторым наблюдением за процессом в течение конечного интервала 0 — Т. [c.88]

Таким образом, определение условия знакопеременного течения не связано с какими-либо принципиальными трудностями и не требует в каждом конкретном случае непосредственного применения теорем теории приспособляемости. [c.113]

ПРИМЕНЕНИЕ ТЕОРИИ ЛАМИНАРНОГО ТЕЧЕНИЯ К РАСЧЕТУ КЛАПАНОВ ГИДРООБОРУДОВАНИЯ [c.121]

Ввиду отсутствия подобных данных в литературе было сделано настоящее исследование, основные результаты которого здесь излагаются. Применение теории ламинарного течения дало возможность расчетным путем установить некоторые зависимости, характеризующие явления, происходящие в клапанах. [c.121]

Применением теории ламинарного течения получены выражения, характеризующие картину распределения давления в щели конусного, в том числе и плоского и шарикового клапанов, и полную силу клапана, обусловленную гидростатическим давлением. [c.128]

Из схемы рис. 1.1 следует, что надлежащая оценка прочности и долговечности при малоцикловом и длительном циклическом нагружении может быть реализована при соответствующем сочетании расчетов и экспериментов. Решение краевых задач (для зон действия краевых сил, концентрации напряжений механического и температурного происхождения) при малоцикловом нагружении осуществляется с использованием основных положений деформационной теории и теории течения (изотермического и неизотермического). Наибольшее развитие и применение в силу простоты получаемых решений получили различные виды модифицированных деформационных теорий, позволяющих связать напряжения Оц, деформации ви и проанализировать монотонный рост неупругих деформаций при постоянном характере изменения нагрузок в процессе нагружения. При этом смена направления нагружения (при циклических режимах знакопостоянного или знакопеременного нагружения) предполагает использование деформационной теории для соответствующего к полуцикла нагружения при смещении начала отсчета в точку изменения направления нагружения. Сложные режимы термомеханического нагружения с частичными и несинхронными изменениями во времени т нагрузок и температур I анализируются на основе различных модификаций теорий течения, устанавливающих связь между приращениями [c.9]

Из соотношений (8) и (10) видно, что применение теории структурного течения позволяет убедительно объяснить в количественном отношении уменьшение действительного расхода по сравнению с теоретическим. [c.162]

ПРИМЕНЕНИЕ ТЕОРИИ ПОДОБИЯ К ТЕЧЕНИЮ ВОЗДУХА В КОМПРЕССОРАХ [c.111]

ПРИМЕНЕНИЕ ТЕОРИИ ПОДОБИЯ К ТЕЧЕНИЮ ГАЗА В КОМПРЕССОРЕ [c.118]

Применение теории размерности к описанию турбулентных течений [c.89]

П-эффект может быть количественно оценен только для режимов установившегося течения материалов. Это может быть выполнено согласно методу М. Муни [44], предложенному им для вискозиметров с коаксиальными цилиндрами. В этом случае необходимо проводить опыты на приборах с набором коаксиальных цилиндров различных радиусов. В литературе отсутствуют относящиеся к этому вопросу данные, хотя в случае капиллярных вискозиметров применение теории М. Муни дает блестящие результаты [25]. [c.91]

Удовлетворительное совпадение результатов расчета и эксперимента получено при применении теории течения, в которой уравнения для вектора смещения имеют трехчленную структуру. При знакопеременных нагружениях, когда угол сближения Р О или р 180°, применимы также варианты теорий течения, в которых уравнения для вектора смещения имеют одночленную структуру и учитывается смена направления нагружения. [c.264]

Возможность применения теории вязко-пластического течения при анализе процессов обработки металлов давлением основана на том обстоятельстве, что в этих процессах (исключая импульсные методы обработки металлов) внешние нагрузки изменяются плавно и во всех точках тела практически реализуются траектории малой кривизны. [c.135]

Большие возможности в решении сложнейших вопросов такого анализа открывает широкое применение численных методов, среди которых особое значение в последнее время приобрел метод конечных элементов [34, 64]. В указанных методах используется обычно деформационная теория или теория течения. Известная ограниченность первой теории (она справедлива для простого нагружения [c.222]

Другой важной областью применения теории гидродинамических флуктуаций является проблема турбулентности. Хотя в настоящее время известен ряд качественных результатов и разработано много полуэмпирических схем расчета турбулентных течений в жидкостях и газах (см., например, [26, 71]), полной количественной теории турбулентности пока не существует. [c.281]

Значительный практический интерес представляет применение теории приспособляемости к анализу несущей способности конструкций типа пластинок и оболочек. Здесь можно выделить прежде всего обширный цикл работ (преимущественно зарубежных), посвященных расчетному [105, 118, 125, 157-— 160, 176, 177, 189, 206, 207, 220 и экспериментальному [124, 190] исследованиям приспособляемости сосудов давления. Как уже отмечалось выше, в условиях однопараметрического нагружения прогрессирующее разрушение является не характерным видом разрушения как правило, в предельном состоянии реализуется знакопеременное пластическое течение (в особенности при наличии концентрации напряжений) либо мгновенное пластическое разрушение (предельное равновесие). [c.42]

Анализ напряженного состояния и кинетики процесса, проведенный в работах [20, 70] с применением теории пластического течения [122], показал, что начало процесса гибки характеризуется резким увеличением радиальных сжимающих напряжений в направлении, поперечном направлению волокон. В то же время напряжения, действующие вдоль волокон имеют уровень в несколько раз меньший. Приняв схему плоского деформированного состояния (бг = 0) И используя условие несжимаемости материала, третий компонент нормальных напряжений = ( ,. + о )/2. В осевом сечении а , - главные напряжения и параметр жесткости [c.256]

Практическое применение теории струй зависит также от второго параметра, который совпадал бы с выражением (15а), если бы условия (14) были точными. Если предположить, что условия (14) и уравнение Бернулли выполняются для теоретического двухфазного течения Гельмгольца, то выражение (15а) принимает вид Q = (w//Wa) —1, где Vf — скорость на свободной линии тока, а о —скорость во внешней [c.88]

Франкль Ф. И. и Алексеева Р. И. Две граничные задачи из теории дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка гиперболического типа с применениями к течениям газа со сверхзвуковой скоростью. Математический сборник, 1934, т. 41. стр. 483—499. [c.92]

Для описания условий деформирования при длительном циклическом нагружении используют деформационную теорию и теорию течения, В первом случае для изотермических условий нагружения наряду с изоциклическими (для 20 °С и повышенных температур) получили применение изоцикличе-ские изохронные кривые деформирования F (а, е) (при высоких температурах) в зависимости от уровня напряжений о, температуры t, времени т и числа полуциклов k [c.26]

Следует отметить, что многие вопросы, рассмотренные в первых тринадцати главах книги проф. Кэйса, в той или иной степени освещены в книге Якоба Вопросы теплопередачи , вышедшей у нас в- I960 г., в книге А. А. Гухмана Применение теории подобия к исследованию процессов тепло-массообмена (1967 г.), в учебнике С. С. Кутателадзе Основы теории теплообмена / (1970 г.). Отдельные вопросы, затронутые проф. Кэйсом, значительно обстоятельнее рассмотрены в монографиях Г. Шлихтинга Теория пограничного слоя (1969 г.), Б. С. Петухова Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах (1967 г.), Л. Г. Лой-цянского Механика жидкости и газа (1970 г.). [c.4]

Основной областью технического применения результатов, полученных в настоящей главе, является расчет и проектирование теплообменников. Поэтому целесообразно о бсудить основные различия между теорией теплообменников и теорией конвекции, которой посвящена эта книга. Задачей теории теплообменников является расчет передаваемых тепловых потоков и температур теплоносителей на выходе, а также определение влияния на эти параметры гидродинамических характеристик течения и изменения поверхности теплообмена. Применение теории теплообменников к практическим расчетам возможно, если для заданных гидродинамических режимов известны местные коэффициенты теплоотдачи от стенок каналов 130 [c.130]

Наряду с широким применением эксперим. методов определения Д. с. успешно развиваются расчётно-теоре-тпч. модели течения в донной области, основанные ва решении нолыых Haet.e — Стокса уравнений. Разработаны эффективные численные методы расчёта на ЭВМ течений в донной области разл. тел, пригодные в H K-poi ] ограниченном диапазоне изменения М п Re. [c.15]

Третья причина расхождения связана с интерпретацией самой теории преобразования. Вопрос в том, обладает ли течение с р = onst, соответствующее сжимаемому течению с однородным внешним потоком, также однородным внешним потоком. Из физических соображений Коулс предполагал, что это так. Однако фактически, по-видимому, такое условие не является необходимым. Рассмотрение соотношения между dpidx, dp ldx и d n r[la)/dx в (12-15) показывает, что оно удовлетворяется при dpldx = 0 за счет связи между второй и последней производными. Если обратиться к анализу Крокко [соотношение (12-80)], то также не возникает формальной причины, по которой d]n(r /a)/dx должно быть равно нулю при условии, что число Прандтля не равно единице. Из [Л. 145, 150, 234] при применении теории [c.434]

В некоторых работах, посвященных определению критического расхода, используется представление о равновесном процессе рас-щирения влажного пара в суживающихся соплах. Часто вводят предложения о изоэнтропийности течения и раздельном движении фаз (жидкая фаза движется по стенке сопла, паровая — в центральной части). Такая схема, как показывают опыты, не реализуется. Возможная область применения теории квазиравновесной конденсации и квазиравновесного движения ограничена слабо градиентными потоками в длинных трубах и свободных струях. Подтверждение этой мысли можно найти на рис. 8-6, где представлены значения относительных коэффициентов истечения Вкр(5кр = = 5кр/5кр.п кр.п — коэффициент истечения гомогенной среды, в данном случае перегретого пара) дл сопл и длинных труб. Сравнение опытных и расчетных значений Вкр отчетливо подтверждает, что предложенная в работах [Л. 247, 248] схема равновесного движения пароводяного потока в соплах не имеет места (кривые 1 и 2). Расхождение между опытом и расчетом достигает весьма больших значений (Вкр-расч/Вкр-оп= 1,12- 1,20). Вместе с тем для длинных труб постоянного сечения //а >10) отмечается удовлетворительная сходимость расчета с экспериментом (кривые 3 vi 4 на рис. 8-6). Такое совпадение для длинных труб свидетельствует [c.217]

Наибольший объем занимают вопросы течения идеальной (невязкой) жидкости через решетки, которые имеют не только большое методическое, но и непосредственное практическое значение для приложений. Достаточно отметить, что потери кинетической энергии действительного потока вязкого газа решетки современных турбомашин (по сравнению с кинетической энергией соответствуюшего потока идеальной жидкости) очень редко достигают 20%, а для самых совершенных машин не превосходят 4—5%. Основная часть этих потерь оценивается теоретически с использованием результатов исследования течения идеальной жидкости. Кроме того, влияние вязкости при течении в решетках турбомашин косвенно учитывается в специальных вихревой и струйной моделях движения идеальной жидкости, а также путем применения теории пограничного слоя и различных полуэмпирическнх формул. [c.7]

Здесь мы подходим к мысли, что трудности использования дислокационной модели (и это — во-вторых) возникают, когда приходится иметь дело с задачами не чисто дислокационного характера. На поздних стадиях пластического течения дислокационная структура кристаллов постепенно истощается, переходя к качественно новой архитектурной разновидности. Ранее было показано, что дислокации, обильно размножающиеся на ранних стадиях деформации, постепенно группируются в плоские скопления [35], разбивая кристалл на отдельные сильно разориентированные фрагменты с характерной крист аллогеометрией [36, 37]. При дальнейшем деформировании дислокации внутри фрагментов часто вообще исчезают 1134], а углы разворотов достигают настолько больших значений, что границы фрагментов уже нельзя рассматривать как построенные из дислокаций [36,37,134]. В результате получается такая ситуация, когда свободных дислокаций в кристалле практически не остается н применение теории дислокаций становится необоснованным или малонаглядным, а механическое поведение вещества почти не изменяется. [c.164]

Чрезвычайно ценное свойство метода Прандтля состоит в том, что он объясняет и оправдывает гаирокое применение теории идеальной жидкости в аэродинамике. Действительно, вне весьма тонкого пограничного слоя вязкой жидкости при малой вязкости, что и имеет место в случае, например воздуха, мы можем, рассматривать течение ее как течение идеальной жидкости. Так как, с другой стороны, согласно известному свойству слоя Прандтля, нормальное давление передается через слой без изменения, то, нри учете давлений на поверхность обтекаемого тела, в зонах, где нет отрыва струй, мы можем рассматривать тело как обтекаемое идеальною жидкостью, пренебрегая при этом малым утолщением тела благодаря образованию слоя. [c.164]

Во многих случаях более оправданным является применение теории пластического течения (Сен-Венана, Мизеса, Правдтли-Рейсса) 117, 60, 61, 66, 67, 109, 130]. Распространение теории на случай неизотермического нагрркеиия выполнено Прагером и в работе [17]. [c.22]

Применение теории пластического течения [115, 116, 134, 137 с изотропно-кинематическим упрощением к исследованию по-вторно-переменного нагружения тела рассмотрено в работах Мо-жаровского, Писаренко и др. [186, 227]. Экспериментально получены параметры, входящие в уравнения этой теории. Создан пакет прикладных программ, позволяющий определить напряженно-деформированное состояние (НДС) тела по методу конечных элементов (МКЭ). [c.90]

Наиболее замечате-ньные результаты были получены в XIX в. в области исследования плоских установившихся потенциальных течений несжимаемой жидкости. Еще Ж. Лагранж (1781) ввел функцию тока для плоских течений удовлетворяющую для безвихревых течений, как и потенциал скорости, уравнению Лапласа. Кинематическое истолкование функции тока было дано В. Ренкином Разработка аппарата теории функций комплексного переменного дала возможность широко развить методы исследования плоских задач движения несжимаемой жидкости, которые в самом начале развивались совместно со смежными исследованиями задач электростатики. Первые работы, в которых при помощи теории аналитических функций исследуются простейшие задачи электростатики и гидродинамики, относятся к 60-м годам. Существенное развитие области применения теории функций в гидродинамике связано с изучением открытого Г. Гельмгольцем класса так называемых струйных течений жидкости — течений со свободными ли-78 ниями тока, на которых давление сохраняется постоянным. Интерес к этим течениям возник в связи с попытками получить на основе модели идеальной жидкости реальные картины обтекания тел с образованием силы лобового сопротивления и без бесконечных скоростей. [c.78]

Значительный успех в теории плоских дозвуковых течений был достигнут благодаря применению приближенного метода Чаплыгина. Цянь Сюэ-сень (1939) иТ. Карман (1941) аппроксимировали адиабатическую кривую прямой в точке, характеризующей невозмущенный поток (метод Кармана — Цяня). Следующий шаг был сделан Л. И. Седовым (194S), затем Г. Порицким (1949), представившими адиабатическую кривую в виде ломаной линии, [c.322]

Насколько нам известно, работ, посвященных тебретичес-кому определению пластических деформаций при конкретных путях сложного нагружения, очень мало. Нам известны всего три работы, [8, 32, 99]. Еще меньше работ, где результаты теоретического решения сравниваются сданными опыта [98]. В работе [99] дано применение теории течения к определению пластических деформаций образца из алюминиевого сплава, растянутого до некоторого напряжения и. подвергнутого лри постоянном < 1 внутреннему давлению. Дано сравнение результатов теоретического. решения и опыта. Нужно отметить значительное расхождение между этими результатами. А. Ю. Ишлинский [8] применил предложенную им общую теорию пластичности с линейным упрочнением к решению ряда задач, но не приводит сравнения теоретических результатов с данными опыта. В. В. Новожилов и Ю. И. Кадашевич [32] дали применение предложенной ими теории пластичности к решению трех конкретных задаЧ. Ими дано сравнение теории [c.84]

Простейшим и наиболее глубоко и всесторорше изученным случаем интегрирования уравнений Эйлера для несжимаемой жидкости является так называемое безвихревое движение с потенциалом скоростей. Понятие потенциала скоростей было введено самим Эйлером. Лагранж в 1781 г. первый нашел те динамические условия, при выполнении которых будет существовать безвихревое движение с потенциалом скоростей. Теорема Лагранжа, лежащая в основе всей теории безвихревого течения и оправдывающая практическое применение теории, Г>ыла в 1815 г. более строго доказана Коши (1789—1857), [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...