Влияние на скорость вращения Земли

Влияние на скорость вращения Земли движения поездов, кораблей и пр. 249 [c.358]

Все эти явления вытекают из предыдущей теории. Правда, в предыдущих расчетах мы не учитывали влияния рамы, которая совершает колебания вокруг ребер призм вместе с осью тора. Легко, однако, убедиться в том, что рама не оказывает заметного влияния на величину девиации. В самом деле, единственными новыми силами, которые нужно было бы учесть в относительном движении оси тора, будут силы инерции переносного движения и сложные центробежные силы для всех точек рамы. Силами инерции переносного движения можно пренебречь вследствие малости угловой скорости вращения Земли, а сложных центробежных сил, имеющих сколько-нибудь заметную величину, нет, так как рама не участвует во вращательном движении тора. [c.196]

Задача о падении тяжелой точки в пустоте. Рассмотрим вопрос о влиянии вращения Земли на движение свободной материальной точки в пустоте. Движение это будем изучать в местной системе координат. Ось z направим вертикально вверх, т. е. по линии действия силы тяжести. Ось л направим перпендикулярно к оси г в плоскости меридиана (рис. 178). Кроме силы тяжести на движущуюся точку будет действовать сила Кориолиса от добавочного ускорения. Проекции угловой скорости вращения Земли на подвижные оси координат равны [c.291]

При рассмотрении лунных приливов, как уже указывалось, необходимо учитывать, что сила тяготения Луны заметно влияет на движение Земли. Поскольку Солнце влияет на движение Земли и Луны примерно одинаково, влияние Солнца можно вообще не учитывать, а Землю и Луну рассматривать как замкнутую систему. При этом Земля п Луна должны вращаться с одинаковой угловой скоростью вокруг общего центра тяжести. Центр тяжести Земли и Луны лежит, как известно, внутри Земли, примерно на глубине 150 км под поверхностью Земли. Луна и Земля вращаются вокруг оси, проходящей через этот общий центр тяжести. При таком вращении Земли вокруг [c.396]

Оценка влияния сопротивления воздуха на деривацию падающего ТЯЖЕЛОГО ТЕЛА. Закон изменения деривации (60) в зависимости от времени или, что одно и то же, в зависимости от пропорционального ему аргумента прямо следует из того, что скорость t, вначале равная нулю, на основании соотношения (59) остается всегда отрицательной, так что деривация С постоянно убывает, а так как при 1 = 0 деривация тоже равна нулю, то она остается всегда отрицательной при х О. Если при этом мы вспомним, что ось 2г здесь направлена к западу (предыдущий пункт), то увидим, что — С дает как раз ту восточную девиацию падающего тяжелого тела, которая происходит от вращения Земли и для которой в п. 26 мы уже получили первое приближенное значение, не принимая во внимание сопротивление воздуха. Уравнение (60), наоборот, учитывает также и это важное физическое обстоятельство. Интересно количественно оценить эффект этого сопротивления воздуха, сравнивая восточную девиацию 8 = — С, получаемую из уравнения (60), с аналогичной девиацией В в пустоте. [c.127]

Ученые стали искать устройства, которые смогли бы заменить роторный гироскоп. Вспомнили об эксперименте Альберта Майкельсона, выполненном в конце прошлого века. А. Майкельсон задумал обнаружить влияние вращения на скорость распространения света. Для этого он использовал суточное вращение Земли. Ввиду малого значения угловой скорости Земли (15 угловых градусов в час) ему пришлось сделать прибор большого размера. Схема этого прибора показана на рис. 23. На нем показана система зеркал, образующая большой контур и малый контур. В левой части контура размещается источник света Л, от которого свет через щель Щ направляется на полупрозрачное зеркало 3]. Световой поток разделяется на два, один идет в обход малого и большого контуров по часовой стрелке, другой — против. Затем они встречаются на элементе П, которым может быть матовое стекло. Предположим теперь, что Майкельсон имел монохроматический источник света. Тогда [c.59]

Задача о влиянии сжатия Земли на колебания спутника рассмотрена в [63] следующим образом. Используя направляющие косинусы 1 главы 1 между орбитальной и абсолютной системами координат и кинематические соотношения Пуассона для этих направляющих косинусов, а затем используя еще уравнения в оскулирующих элементах движения центра масс спутника в поле сжатого сфероида [61], можно получить выражения для проекций ри Яи П абсолютной угловой скорости вращения орбитальной системы координат на орбитальные оси X, у, г в виде [c.134]

Отвердение, принцип — 43 и д. Охлаждение Земли, влияние на изменение скорости вращения 248 [c.359]

Влияние вращения атмосферы на эволюцию орбиты. Будем считать, что атмосфера полностью захвачена суточным вращением Земли. Тогда скорость движения атмосферы определяется формулой [c.373]

Точка падения ракеты даже при строго вертикальном пуске всегда будет удалена на некоторое расстояние от места пуска. Это происходит главным образом вследствие влияния ветра, но при достаточно большой высоте подъема может сказаться и влияние вращения Земли, так как окружная скорость тела, находящегося на вертикали на некотором расстоянии от Земли, [c.89]

А.1. Принятые обозначения. При изучении движения спутника в трех измерениях удобно с момента старта ракеты рассматривать движение в прямоугольной системе координат. Мы будем использовать правую систему декартовых координат х, у, z, начало которой помещено в центре Земли. Ось Z этой системы будет направлена по оси вращения Земли, плоскость ху лежит в плоскости экватора, а плоскость xz проходит через точку старта ракеты. Выбранная инерциальная система координат остается неподвижной по отношению к экваториальной системе координат, употребляемой в астрономии и отнесенной к определенному моменту времени. Прямое восхождение оси х, т. е. угловое расстояние ее от направления на точку весеннего равноденствия, остается постоянным. Так как рассматриваемые здесь интервалы времени достаточно коротки, влиянием прецессии линии равноденствий можно пренебречь. Обозначим орты осей выбранной инерциальной системы как i, у, Л. В общем случае координаты интересующей нас точки (центра инерции спутника) будут функциями времени t. Если это не будет оговорено особо, время будет отсчитываться от момента взлета, т. е. при взлете i = 0. Координаты в этой системе будут обозначаться как x t), y t), z t) и соответственно компоненты скорости и ускорения как x t), y t), z t) и x t), y t), z t). С их помощью можно выразить следующие важные величины радиальное расстояние от центра Земли [c.116]

Если гироскоп вращается с очень большой скоростью, то небольшие силы, которые всегда имеют место, практически не будут изменять направления оси вращения гироскопа. Направленная в начальный мо.мент на какую-нибудь неподвижную звезду ось гироскопа будет все время сохранять это направление и, следовательно, будет совершать суточное вращение относительно Земли. На этом принципе основано устройство гироскопического компаса, который в отличие от магнитного компаса не подвержен влиянию аномалий магнитного поля, магнитных бурь и т. п. [c.432]

Аналогично будет вести себя не вполне свободный гироскоп под влиянием вращения Земли (рис. 249). Если ось его мо кет вращаться только в горизонтальной плоскости данного места, то под влиянием угловой скорости вращения Земли ш она установится в направлении проекции w на горизонтальную плоскость, т. е. в направлении меридиана данного места, причем вектор момента импульса будет иметь направление на север. Таким обра юм, не вполне свободный гироскоп в комбинации с устройством, удерживающим его в горизонтальной плоскости (ианример, с гирогоризонтом), может служить компасом. [c.459]

Приложения теоремы площадей.— 1°. Рассмотрим движение Земли около ее центра тяжести. Внешние силы имеют равнодействующую, проходящую приблизительно через центр тяжести, и их результирующий момент относительно этой точки приближенно равен нулю. Поэтому теорема площадей может быть применена к проекции движения на любую плоскость, проходящую через центр тяжести, и по отношению к любой точке этой плоскости, взятой в качестве центра моментов. Она применима, в частности, к проекции движения на плоскость экватора и по отношению к центру тяжести. Так как расстояния различных точек от центра тяжести остаются неизменными, то угловая скорость вращения Земли вокруг ее оси должна быть постоянной. Однако, если рассматривать очень большой промежуток времени, то может сказаться влияние сокращения Земли, происходящее вследствие ее охлаждения. Расстояния точзк от центра при этом уменьшаются, и для того, чтобы площади, описываемые проекциями, изменялись на одинаковую величину за одинаковые промежутки времени, необходимо, чтобы угловая скорость вращения Земли увеличивалась. [c.36]

Некоторые из этих величин показаны на рис. 4.8. Влияние Bpanj e-ния Земли можно учесть в виде поправок к решениям уравнений (4.14) и (4.15). Например, линейную скорость вращения Земли можно разложить на две составляющие, одна из которых лежит в рассматриваемой плоскости вдоль оси х (рис. 4.8), а другая направлена перпендикулярно к этой плоскости. Для учета этих поправок следует соответственно изменить компоненты векторов положения и скорости ракеты. Иногда даже бывает удобно перейти от системы координат, связанной с Землей, к инерциальной системе с началом отсчета в точке выгорания второй ступени. [c.93]

Историческая справка. Ньютон, по-видимому, является первым, обратившим внимание на влияние вращения Земли на движение тел на ее поверхности. Он заметил, что тело, сброшенное с высокой башни, должно при падении сохранять нормальную к меридиану скорость, равную скорости вершины башни во вращательном движении Земли. Но так как эта скорость несколько больше скорости основания башни, то тело должно упасть немного впереди башни, в сторону вращения Земли, т. е. отклониться к востоку. Многие наблюдатели старались обнаружить на опыте это обстоятельство, но только в 1831 г. Рейх произвел достаточно убедительные опыты в рудниках Фрейберга. Однако и в этих опытах все еще остаются некоторые сомнительные места, и было бы желательно, чтобы такие опыты были предприняты вновь. Гораздо отчетливее удалось доказать суточное движение Земли физику Фуко. Последний понял, что вращение Земли должно отразиться на вращении плоскости колебания математического маятника вокруг вертикали места, в сторону суточного движения, и подтвердил свое предположение знаменитым опытом в Пантеоне. [c.248]

Н. А. Забудский (1853—1917), воспитанник и затем преподаватель и профессор Михайловской артиллерий- J oй академии, яв.ляется автором ряда работ Об угловой скорости вращения продолговатого снаряда (1891), Влияние вращательного движения Земли на полет снарядов (1894), Исследование о движении продолговатого снаряда (1908) и др. Он издал также весьма обстоятельный курс Внешней баллистики (СПб., 1895). [c.257]

Так, на спутнике DME-A — Исследователь для непосредственных измерений , запущенном 29 ноября 1965 г. с базы Ван-денберг на орбиту с перигеем 505 км и апогеем 2978 км, использована магнитная система, позволяющая изменять положение оси вращения и скорости собственного вращения спутника. Система включала в себя стержни, которые по командам с Земли намагничивались и размагничивались. Впервые эта система была включена 2 декабря 1965 г. По командам на исполнительные органы, ось вращения спутника DME-A была установлена перпендикулярно плоскости его орбиты. 4 декабря 1965 г. с помощью этой системы скорость вращения спутника была увеличена до 10 об/мин, а позднее в тот же день (в целях оптимальных условий для проведения запланированных экспериментов) была снижена до 3 об/мин. Под влиянием внешних возмущающих моментов скорость вращения спутников постепенно снижалась, и примерно раз в неделю приходилось включать магнитную систему, которая за 15 мин доводила скорость его вращения до 3 об/мин [79, 93]. [c.111]

Стабилизация вращением является, несомненно, наиболее часто применяемым методом пассивной стабилизации спутников. Например, на спутниках серий Пионер и Эксплорер использовались системы пассивной стабилизации вращением. Метод обеспечивает стабилизацию движения относительно двух осей инерциальной системы координат, является весьма простым и надежным, а при большой угловой скорости вращения может успешно противодействовать влиянию возмущений. В некоторых случаях вращение спутника можно использовать для улучшения условий работы полезной нагрузки. Например, вращение спутника Тайрос использовалось для обзора поверхности Земли при фотосъемках ее поверхности. Кроме того, центростремительное ускорение, которое испытывают периферийные части вращающегося космического аппарата, создает искусственную силу тяжести, необходимую для пилотируемых космических кораблей прежде всего, а также полезную с точки зрения конвективного охлаждения, регулирования уровня жидкостей на спутнике и обеспечения выполнения других, менее известных технических требований. [c.217]

Влияние вращения Земли на равновесие и движение тел. При решении большинства технических задач мы считаем систему отсчета, связанную с Землей, неподвижной (инерциальной). Тем самым мы не учитываем суточное вращение Земли и ее движен1- е по орбите вокруг Солнца. Но для второго из этих движений соответствующая переносная сила инерции, которая должна войти в уравнение (51), практически уравновешивается силой притяжения Солнца (см. об этом подробнее в 128). Таким образом, считая систему отсчета, связанную с Землей, инерциальной, мы по существу пренебрегаем только ее суточным вращением вместе с Землей по отношению к звездам. Это вращение происходит со скоростью 1 оборот за 23 часа 56 минут 4 секунды, т. е. с угловой скоростью [c.295]

Земли, увеличивая или уменьшая скорость вращения спутника в зависимости от его положения относительно магнитного поля Земли. Оценки показывают, что для третьего спутника такой эффект может быть достаточно сильным, чтобы затормозить вращение спутника на первых витках так, как это видно на рис. 70. Если даже приближенно представить влияние указанных токов как влияние некоторого фиксированного собственного магнитного поля спутника, то несимметричность этого поля относительно оси вращения спутника приводит к колебаниям спутника вокруг этой оси. Отметим еще, что существующее малое отклонение распределения JVIa спутника от осесимметричного тоже может привести (при [c.323]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

ПАДЕНИЕ ТЕЛ — движение тел при отсутствии у них начальной скорости, обусловленное притяжением Земли. Если П. т. осуществляется с небольшой по сравнению с радиусом Земли высоты, то действующую на тело силу тяжести Р mg, представляющую собой равнодействующую снлы притяжения и цент-робежно ) силы инерции (учитывающей в первом приближении влияние вращения Земли), можно на данной географич. широте считать постоянной. При этих предположениях движение тела будет происходить под действием постоянной силы тяжести и переменно силы сопротпвления среды (воздуха или воды). В нек-рых случаях сопротивлением среды можно пренебречь прп этом предположении движение тела наз. свободным падением и представляет собой прямолинейное равномерно-ускоренное поступат. движение. Ф-лы свободного П. т. характерны том, что они но содержат к.-л. коэффициентов, зависящих от масс тела и его формы. [c.578]

Многие отрицательные свойства этих оболочек (непрочность припоя, образование под оболочкой ржавчины, большой мертвый груз, дохо- дящий до 1/5 веса снаряда при толстой свинцовой оболочке и до /15—при тонкой, необходимость устройства желобов на корпусе С. для прикрепления оболочки, что вынуждало увеличить толщину стенок снаряда, а следовательно уменьшить камору для разрывного заряда и пр.) привели вскоре к замене их ведущими поясками из красной меди, укрепляемыми на цилиндрической поверхности С. вблизи дна, и к устройству центрирующих утолщений на корпусе С. вблизи головной его части. Для успешности стрельбы удлиненным цилиндрич. С., вращающимся при полете в воздухе вокруг своей продольной оси, необходимо соблюдение следующего основного условия продольная ось С. должна сохранять свое положение в пространстве во время полета С. в воздухе после выхода его из канала орудия при соблюдении этого условия летящий С. преодолевает действие силы тяжести, стремящейся притянуть его к земле, и силу сопротивления воздуха, стремящуюся опрокинуть головку снаряда. Достижение этого условия требует, чтобы еще в канале орудия С. получал максимальное ускоряющееся вращение вокруг своей продольной оси это вращение должно сохраняться во время всего полета С. Вращательное движение С. в канале ствола орудия достигается прохождением С. по винтообразным нарезам прогрессирующей крутизны, устроенным в канале орудия. Чем больше начальная скорость по.дета С., чем быстрее его вращение вокруг продольной оси, тем устойчивее положение оси при полете и тем больше его сопротивление опрокидыванию. При вращении С. в воздухе вокруг его продольной оси получаются нек-рые боковые отклонения, имеющие незначительное влияние на правильность полета С. Обычно С. представляет собою полый цилиндр с привинченной головной частью. Современные орудия стреляют полыми С. (граната, шрапнель,, картечь). Материальное и моральное воздействие полого С. достигается разрывом его корпуса на части, из которых каждая имеет размеры и скорость полета, достаточные для вывода человека из строя, и действием взрывчатого вещества, находящегося внутри С. Для достижения такого воздействия С. должен иметь [c.168]

Мы были ограничены двух- и четырехслойными моделями, иллюстрирующими влияние сжимаемости, верхнего граничного условия, вращения Земли и стратификации на распространение волн больших периодов. В рамках ограничений, связанных с учетом небольшого числа слоев, мы использовали модели, параметры которых отражали реальное вертикальное распределение частоты Вяйсяля, плотности и скорости звука в атмосфере Земли . [c.353]

При нулевом аргументе широты (КА на экваторе) влияние вращения Земли наибольшее (радиальная скорость и донлеровские частоты максимальны) - отрицательны для правого борта и положительны для левого борта. Вращение Земли приводит к смещению спектра доплеровских частот (до 40 кГц для Х = Ъ см), которое может значительно превышать частоту повторения -1000-2000 Гц и вызывать появление пеоднозпачпости сигналов по азимуту. [c.92]

Влияние составляющих вращения Земли на параметры принимаемого сигнала в РСА проявляется в изменении закона временной зависимости фазы сигнала от точечной цели (паклоппой дальности точки наблюдения), а также в изменении донлеровской частоты сигнала в луче антенны (радиальной скорости в центре луча). Геометрия обзора представлена на рис. П1.2. Текущее положение луча антенны Р на земной сфере определяется [c.157]

Исследования при помощи косм, аппаратов показали, что М. существует и у нек-рых др. планет. М. Меркурия напоминает М. Земли, но магн. поле Меркурия значительно слабее. М. Юпитера — самая мощная среди М. планет. Она простирается до 100i ю Большие размеры М. и высокая скорость вращения Юпитера приводят к заметному влиянию на М. центробежных сил — М. Юпитера сплющена. На её границе напряжённость магн. поля -- ey. Обширной М. окружена планета Сатурн. Магн. поле Венеры определяется в осн. токами униполярной индукции, возникающими при взаимодействии солн. ветра с ионосферой. Здесь, как и у комет, можно говорить [c.386]

Вследствие эксцентриситета лунной орбиты фактическое расстояние между Луной и Землей меняется в пределах около 30 ООО миль относительно его среднего значения. Произведенная грубая оценка влияния изме нения расстояния и сопутствующего ему изменения угловой скорости вращения системы выражается в пересчете на отклонение от начальной скорости величиной ЪОфут сек Ъм сек) (при полной скорости 35 ООО фут сек). [c.125]

Внешние витки ленты даже в случае супермаховика с преднатягом крепятся склейкой. Однако крепление только склейкой обосновано опять-таки лишь для крупных супермаховиков, где нормальное ускорение при той же окружной скорости меньше, чем на малых. Снова влияние инерции на малых маховиках, вращающихся с высокой угловой скоростью, материальная точка сворачивает с естественного, инерционного движения резче, чем на крупных, но медленно вращающихся маховиках. А окружная скорость, определяющая плотность энергии маховика, в обоих случаях одинакова. Поэтому в крупных супермаховиках конец ленты будет стремиться отклеиться от его обода меньше, чем в мелких. Вращающуюся Землю можно уподобить очень крупному маховику она так плавно уводит лежащие на ней предметы от инерционного прямолинейного движения, что мы не чувствуем ее вращения, а ведь, находясь на экваторе, мы мчимся с окружной скоростью около 500 м/с, накапливая кинетическую энергию, соизмеримую с хорошим супермаховиком той же массы. [c.106]

Медленное затухание скорости собственного вращения, вызываемое в основном влиянием магнитного поля Земли, компенсировалось на спутниках различными способами. Например, на некоторых спутниках для стабилизации угловой скорости применялась активная система с газореактивными соплами, установленными на внешней цилиндрической поверхности корпуса [61]. В лаборатории прикладной физики имени Джона Гопкинса разработана для ряда спутников магнитная система стабилизации угловой скорости [61]. [c.37]

Сжатие фигуры Земли равно приблизительно 1/297. Сжатие ) сфероида размеров и массы Земли, состоящего из однородной несжимаемой жкдкости, равномерно вращающегося со скоростью одного оборота за 24 час., равно приблизительно 1 /230. Сжатие, которое мы получим, если жидкость заменим однородным несжимаемым твердым веществом с модулем сдвига ц, соответствующим стеклу, будет равно около 1/383. Мы получаем важный результат. Тело, для которого модуль сдвига pi имеет принятое выше значение, будучи подвержено влиянию вращения и сил взаимного притяжения, принимает форму сплюснутого сфероида, соответствующего величине вращения последний имеет сжатие не на много меньшее, чем еслн бы сфероид был жидким. Все же вышеприведенные численные результаты не могут служить основой для определения модуля сдвига pi для Земли, так как деформация шара в силу - вращения сильно зависит от неоднородности материала шара. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...