Аргумент широты

Угол и обычно называют аргументом широты. [c.272]

Таким образом, мы выразили величины со , СО2, (О3 через оскулирующий элемент, 7, аргумент широты и и производные от, у, и. [c.273]

Во многих практически встречающихся случаях возмущающее ускорение Ф не зависит явно от времени Тогда и правые части дифференциальных уравнений Ньютона — Лагранжа тоже не зависят явно от 1. В этом случае целесообразно принять за независимое переменное вместо времени I аргумент широты и [8.11]. Воспользуемся для этого уравнением (33), которое перепишем в виде [c.277]

Положение плоскости орбиты относительно абсолютной системы координат определяется двумя углами fi и , где - долгота восходящего узла орбиты, а - наклонение орбиты. Положение центра масс ИСЗ на орбите характеризуется аргументом широты u(t), отсчитываемым в плоскости орбиты от точки восходящего узла в направлении движения. Обычно вместо / t) рассматривается величина i (t), называемая истинной аномалией u(t) отсчитывается в плоскости орбиты в направлении движения от точки перигея. Очевидно, что аргумент широты и истинная аномалия связаны соотношением [c.193]

Из сферического треугольника тВА (см. рис. 123) следует, что и - угловое расстояние точки т от восходящего узла ОА, т.е. аргумент широты точки. [c.348]

Так как/ = О при р = Pi (см. (19), (20)), то легко устанавливается смысл переменной со. Она равна угловому расстоянию перицентра от восходящего узла, т.е. со - аргумент широты перицентра орбиты. С другой стороны, из (19) имеем/= м - со -угловое расстояние точки от перицентра, т.е./- истинная аномалия точки. [c.348]

Аргумент широты перицентра 276 Гюйгенса-Штейнера теорема 175 [c.473]

Введение средней аномалии Луны сверх того аргумента широты [c.41]

Введение сказанного угла g относится лишь до двух первых наших уравнений, в третье же уравнение надо ввести новый угол, который обозначим буквою г, причем легко видеть, что этот угол соответствует тому, который в астрономии называется средним аргументом широты и который получается, если из средней долготы Луны вычтем долготу восходящего узла. Поэтому положим, что третья наша координата содержит главный член г sin г, причем i есть наклонение орбиты Луны к эклиптике, которое, подобно величине JST, должно рассматривать как произвольную постоянную. [c.43]

Положение перигелия определяется углом п8р или дугою = пред став ляюш ей аргумент широты точки р] тогда положение точки д [c.111]

Вместо аргумента широты перигелия часто задают сумму этой величины и долготы узла и называют это долготою перигелия в орбите . [c.112]

Совершенно так же он поступает с аргументом широты — величина щ берется из наблюдений, а следовательно, и среднее движение узла. Таким образом Эйлер приходит окончательно к выражениям вида [c.189]

Из этих углов первыйу который я обозначаю буквою представляет элонгацию Луны от Солнца, т. е. разность, получаемую вычитая из средней долготы Луны среднюю долготу Солнца второй угол, обозначенный буквою есть средняя аномалия Луны, которая для любого момента времени обыкновенно показывается в таблицах, но так как они между собою не вполне согласуются, то легко может произойти, что эти углы д окажутся или немного больше, или немного меньше, если их выбирать из той или другой таблицы третий угол, обозначенный буквою г, совпадает с тем, который в таблицах именуется средним аргументом широты, и получается вычитая среднюю долготу восходящего узла из средней долготы Луны, этот угол сообразно тому, как таблицы составлены, может требовать небольших поправок. Четвертый угол, обозначенный буквою представляет среднюю аномалию Солнца и, следовательно, ни в каких поправках не нуждается. [c.219]

Здесь V — истинная аномалия, и — аргумент широты, [c.143]

Нетрудно видеть, что и есть угол, образуемый радиусом-вектором г с направлением на восходящий узел орбиты ) (см. рис. 47 или 49). Этот угол называется аргументом широты и играет такую же роль, как и истинная аномалия v. [c.445]

Аналогичным образом из формул (10.84) выведем возмуще--ние начального значения аргумента широты [c.519]

Здесь буква х является общим обозначением для любой зависящей от времени величины невозмущенного движения. Таким образом, % обозначает любую координату или составляющую скорости, а также радиус-вектор, скорость, аргумент широты и т. д. [c.521]

Величины 5, Т, определяются формулами (12.24) и, следовательно, являются, вообще говоря, функциями времени, координат X, у, г, их первых производных х, г/, г и направляющих косинусов, которые в свою очередь зависят от аргумента широты, долготы узла и от наклонности. [c.590]

Эти формулы показывают, что х, у, z зависят от элементов и непосредственно, и через посредство полярных координат — радиуса-вектора г и аргумента широты и. [c.612]

Перейдем к аргументу широты. Так как u = v- -a = v- -n — Q, то мы имеем прежде всего [c.613]

Фундаментальные аргументы, входящие под знаками sin и os, имеют следующий смысл 1=М( — средняя аномалия Луны, I = AIq — средняя аномалия Солнца, F — средний аргумент широты Луны, D — средняя элонгация Луны от Солнца [c.77]

Здесь M называется средней аномалией, E — эксцентрической аномалией, v — истинной аномалией, и — аргументом широты, а уравнение (2.2.07) — уравнением Кеплера. [c.222]

При этом надо иметь в виду, что угол со, выписанный в (3.1.15), представляет собой в данном случае угловое расстояние между восходящим узлом орбиты и точкой, в которой небесное тело находится в момент 0. т. е. аргумент широты в этот момент. Этот угол обозначается через о- [c.269]

Здесь L означает среднюю долготу и I — истинную долготу планеты в орбите, g — среднюю аномалию планеты, и — аргумент широты, р — эклиптическую широту, А — эклиптическую истинную долготу, 61 — периодические возмущения в долготе, бг — периодические возмущения в радиусе-векторе, а, е — большую полуось и эксцентриситет орбиты планеты, R — приведение к эклиптике. [c.489]

Аргумент широты мо определяется из следующих соотношений [c.123]

Если за itno Ko Tb ху принять плоскость эклиптики, которую мы предполагаем неподвижной, и допустить, что ось X направлена к точке весеннего равноденствия, то угол 9 представит собою то, что называют долготой планеты, угол h будет долготой узла и угол —широтой, отсюда ясно, что угол I -fA , проекцией которого на эклиптику является f — h, представляет собою долготу в орбите, отсчитанную от линии узлов, или же так называемый аргумент широты, уравнение (п. 7) [c.35]

Отсюда легко заключить, что кроме аргументов I ж непосредственно входяш,их в дифференций льные уравнения, надо рассматривать еш е два аргумента среднюю аномалию и аргумент широты . [c.189]

Здесь 0 —аргумент широты, a,e, г —кеплеровы элементы и [c.142]

Рассмотрим теперь некоторые параметры, входящие в формулы для возмущений. При этом нам необходимо учесть эффект, связанный с запаздыванием приливов. Дело в том, что приливное трение смещает прилив приблизительно на величину n0Лi в направлении вращения Земли, где щ — угловая скорость вращения Земли, а А — время запаздывания прилива. В результате максимум приливного горба в данном месте запаздывает по времени относительно прохождения внешнего тела через местный меридиан. Этот эффект можно учесть следующим образом. Рассмотрим некоторое фиктивное внешнее тело. Пусть оно движется по орбите, восходящий узел которой, отнесенный к плоскости экватора, смещен на величину и пусть аргумент широты его равен аргументу широты истинного внешнего тела для момента t — Дi. Тогда в момент г фиктивное внешнее тело будет находиться точно над вершиной прилива. Поэтому полученные формулы для возмущений будут учитывать запаздывание приливов, если в них элементы О и и заменить элементами 2 и и, относящимися к фиктивному внешнему телу, так чтобы [c.325]

Нужно отметить, что в рассматрпвае.мом случае угол, образованный радиусом-вектором точки М с линией узлов (аргумент широты), обозначен буквой хт, так как и будет обозначать в этом параграфе другую величину. [c.452]

Введем дополнительно орбитальную систему координат FXYZ, ось FX которой направлена по радиусу-вектору спутника, ось FY параллельна трансверсальной составляющей скорости F , а ось FZ направлена по вектору = rXV (интегралу площадей). Переход от системы координат Fxyz к системе координат FXYZ совершается путем последовательных поворотов на углы Q, i ж и = со + О. Угол и называют аргументом широты. Матрицы, соответствующие этим поворотам, имеют вид [c.100]

Будем полагать теперь, что величина большой полуоси а найдена из решения уравнения Ламберта. Вместе с ней определяются углы 8 и б. Обсудим последовательность вычислений параметра орбиты эксцентриситета е и аргумента перицентра со. Аргумент широты = со + О1, используемый при вычислении со, можно найти из скалярного произведения единичного вектора г = (г , г%, г г) и единичного вектора = (созй, 0), направленного из на- [c.113]

Элементы динамики космического полета (1965) -- [ c.272 ]

Теория движения искусственных спутников земли (1977) -- [ c.101 , c.214 , c.325 ]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.222 , c.226 ]

Основы механики космического полета (1990) -- [ c.100 , c.123 ]

Инженерный справочник по космической технике Издание 2 (1977) -- [ c.7 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...