Скорость тела, окружная

Вращательную скорость точек, лежащих на поверхности цилиндра (шкива, барабана, махового колеса, вала и т. п.), вращающегося вокруг своей оси, называют окружной скоростью тела. Окружная скорость равна произведению ш [c.173]

Для снижения центробежных сил, которые в многооборотных подшипниках могут значительно превышать рабочие. нагрузки, а также для уменьшения тепловыделения, пропорционального четвертой степени окружной скорости тел качения, уменьшают диаметр шариков и средний диаметр подшипников. [c.538]

Скорость V в отличие от угловой скорости тела называют иногда еще линейной или окружной скоростью точки М. [c.123]

Таким образом, в зависимости от модуля начальной скорости возможны следующие случаи движения тела в поле земного тяготения (рис. 174) при Оо=7,9 км/с траектория тела — окружность при 7,9 км/с С Оо < 11.2 км/с —эллипс при Vo—ll,2 км/с —парабола при Уо>11,2 км/с —гипербола. [c.208]

Установим зависимость между скоростью произвольной точки вращающегося тела и его угловой скоростью (применительно к вращающемуся телу вместо скорость точки часто I говорят линейная скорость или окружная [c.115]

Чтобы подчеркнуть отличие угловой скорости тела от скорости какой-либо его точки, последнюю называют часто линейной скоростью, а иногда окружной скоростью. [c.216]

Скорости и ускорения точек тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Рассмотрим какую-нибудь точку М вращающегося тела, находящуюся на расстоянии h от оси вращения z (рис. 187, 188). При вращении тела точка УИ будет описывать окружность радиуса h, плоскость которой перпендикулярна к оси вращения, а центр Oj лежит на самой оси. Так как угловая скорость тела не зависит от выбора подвижной плоскости Q, то мы всегда можем выбрать эту плоскость так, чтобы она проходила через рассматриваемую точку УИ (рис. 187). Будем определять положение точки М на ее траектории дуговой координатой s, отсчитываемой от взятой на плоскости Р неподвижной точки А, причем за положительное направление отсчета дуги s примем положительное направление отсчета угла поворота 9 (рис. 187, 188). [c.296]

Таким образом, линейная скорость какой-либо точки вращающегося твердого тела равняется произведению угловой скорости тела на расстояние от этой точки до оси вращения. Вектор линейной скорости V точки М направлен по касательной к окружности, которую описывает точка М, и, следовательно, перпендикулярен к плоскости, проходящей через ось вращения и точку М. [c.297]

Существует ряд полуэмпирических формул для определения мощности, затрачиваемой на трение и вентиляцию. Они основаны на том, что эти потери зависят от плотности рабочего тела, окружной скорости, диаметра, длины лопатки, степени парциальности, зазоров, режима течения в них, направления вращения и т. п. Ниже приведена формула Стодолы [341, в которой кВт, [c.136]

Мы положим OA = OQ = b, GQ = а, так что а обозначает радиус катящегося тела. Если угол AOQ обозначить через в, то скорость точки G будет Ь — а) Й, так как эта точка описывает с угловой скоростью в окружность радиуса Ь — а. Но, с другой стороны, если обозначить через о> угловую скорость вращения подвижного цилиндра, то мы найдем, что та же скорость равна и, так как точка Q представляет мгновенный центр вращения. Следовательно, [c.161]

Параметры и результаты закалки. Основными параметрами поверхностной закалки при контактном электронагреве являются а) сила тока во вторичной цепи или плотность тока на 1 пог. им ширины ролика б) скорость обработки (окружная скорость для тел вращения и линейная для плоскостей) в) давление [c.181]

Краевые условия (задаются для скоростей, давлений и температур) окружные скорости тел V , V -, скорость скольжения — Fj [c.167]

На тело массой т=1 кг действует постоянная по модулю сила, направленная перпендикулярно к вектору скорости тела (рис. 81). Начальная скорость тела 0=2 м/с, сила F=2 Н. Определите форму траектории и закон движения. (Окружность S=2t.) [c.326]

Так как в формуле А5 = гАф приращение угла Аф должно быть обязательно выражено в радианах, то и угловая скорость (О в формуле (88) должна обязательно выражаться в рад/с, рад/мин и т.д., но не в об/с или в об/мин. Только в этом случае будет получаться правильная размерность скорости и. На практике часто приходится находить скорость точек, лежащих на боковой поверхности вращающегося цилиндрического тела (вала, шкива и т. п.), которая называется иногда в этих случаях окружной скоростью. Если при этом угловая скорость тела будет выражена в об/мин, то окружная скорость [c.208]

Скорость точки в каждый момент времени прямо пропорциональна ее расстоянию от оси вращения, следовательно, график скоростей точек, например диаметра В В , будет представлять собой два треугольника (см. рис. 10.3). Очевидно, что вектор скорости точки вращающегося тела направлен перпендикулярно к радиусу, соединяющему эту точку с осью вращения. Если точка лежит на поверхности вращающегося тела, то ее скорость называют окружной. [c.112]

Линейная скорость V направлена по касательной к окружности, которую описывает точка М, и, следовательно, перпендикулярна к плоскости, проходящей через эту точку и ось вращения тела (рис. 196 и 197). Итак, модуль линейной скорости точки вращающегося твердого тела равен произведению абсолютного (значения угловой скорости тела на расстояние этой точки от оси вращения. [c.282]

Формула (54) вырал<ает окружную скорость тела (или линейную скорость его точки) в зависимости от диаметра и числа оборотов в минуту. Если заданы диаметр и окружная скорость, а требуется определить число оборотов, то та же формула примет такой вид [c.129]

Во фрикционных вариаторах разность окружных скоростей тел качения по длине площадки касания должна быть минимальной Это достигается подбором схемы передачи и выбором формы тел качения, обеспечивающей малую длину площадки контакта. [c.437]

В тех случаях, когда источник перемещается с постоянной скоростью по окружности в теле вращения, температурное поле является периодическим [19]. [c.125]

Во фрикционных передачах трущиеся тела (цилиндры, конусы, плоские диски) при вращении обкатывают одно другое по определенной окружности. Аналогично этому при вращении находящихся в зацеплении зубчатых колес (шестерен) можно себе представить геометрические фигуры, катящиеся одна по другой с одинаковыми окружными скоростями и окружными усилиями. Эти воображаемые, реально не существующие фигуры называют начальными телами зубчатого зацепления. При равномерной передаче они должны быть телами вращения (цилиндрами, конусами, гиперболоидами), оси которых совпадают с осями зубчатых колес. Если начальные тела перекатываются без скольжения, то передачи называются передачами качения. В противоположность им в винтовых передачах имеется одновременно дополнительное движение скольжения вдоль общей образующей, являющейся линией соприкосновения перекатывающихся тел. По расположению осей вращения различают несколько основных форм зацепления (табл. Г). [c.307]

Пример 1. Пусть Р — точка, жестко связанная с телом и движущаяся вместе с ним, выбрана так, что живая сила тела равна сумме живой силы, обусловленной поступательным перемещением тела вместе с точкой Р, и живой силы в движении относительно точки Р. Доказать, что точка Р лежит на окружности, опирающейся на отрезок G/ как на диаметр, где / — мгновенный центр вращения, а G — центр тяжести. Для доказательства этого заметим, что если ш — угловая скорость тела относительно точки /, а Q — положение произвольной частицы массой m, то по условию [c.126]

Задачи такого рода часто можно очень легко решать при помощи непосредственного применения принципа Даламбера. В только что рассматривавшейся задаче каждая частица тела описывает с постоянной угловой скоростью горизонтальную окружность, центр которой лежит на вертикальной оси. Если г — радиус этой окружности, то эффективная сила для частицы, направленная вдоль радиуса, равна тсй т Таким образом, можно считать, что тело находится в состоянии равновесия под действием его веса и системы сил, направленных перпендикулярно к оси и изменяющихся пропорционально расстоянию от оси. Найденное выше уравнение можно получить, если брать моменты сил относительно оси Ог. [c.236]

Скорость в апогее или в афелии Скорость в перигее или перигелии Суммарная скорость Скорость небесных тел Окружная скорость небесного тела Скорость небесного тела в афелии Скорость небесного тела в перигелии Средняя скорость небесного тела [c.14]

Точка падения ракеты даже при строго вертикальном пуске всегда будет удалена на некоторое расстояние от места пуска. Это происходит главным образом вследствие влияния ветра, но при достаточно большой высоте подъема может сказаться и влияние вращения Земли, так как окружная скорость тела, находящегося на вертикали на некотором расстоянии от Земли, [c.89]

Рис.1. Годограф скорости тела. Это - окружность радиусом СУ с центром в точке С. За время, в течение которого тело переместится из начального положения на полярной оси в точку Л, вектор скорости повернется из вертикального положения в положение ОУ При этом радиус окружности на годографе скорости повернется на тот же угол, что и радиус-вектор тела. Вектора СУ и г всегда перпендикулярны.

Для уходящих в бесконечность траекторий годограф скорости находится выше полярной оси. Это показано на рис.6. Особый интерес представляет точка В касания прямой, проведенной из начала координат, с окружностью годографа скорости. Отрезок ОВ представляет вектор скорости. Определим направление радиуса-вектора положения тела г для этого момента. Из (12) следует, что г перпендикулярен к радиусу окружности годографа скорости, проведенному в точку наблюдения. В нашем случае это значит, что г перпендикулярен к радиусу СВ, т.е. по направлению совпадает с касательной ОВ. Оказывается, в точке В скорость тела направлена вдоль прямой, соединяющей его с силовым центром, т.е. траектория улетающего в бесконечность тела выходит на прямую и дальнейшее движение происходит вдоль этой прямой, В этом как раз и проявился отмеченный ранее выход траектории распадающейся системы тел на прямолинейную асимптоту в бесконечности. Понятно, что точке В на годографе скорости отвечает бесконечно удаленная точка траектории. [c.111]

На рис. I показаны траектории тел, вылетевших из точки А, лежащей вблизи поверхности Земли, с различными скоростями ). Во всех случаях скорость направлена горизонтально. Траекторией тела является окружность, если скорость тела V [c.17]

Удельная работа лопаточной машины, выраженная в джоулях на килограмм, не зависит от рода рабочего тела, так как его физические параметры не входят в уравнение Эйлера. Эта работа зависит только от окружных составляющих абсолютных скоростей и окружных скоростей вращения колеса. [c.50]

Следует сказать о ньютоновой аппроксимации безударного движения шара по окружности движением по вписанному в окружность правильному многоугольнику У Ньютона есть несколько вариантов этого перехода к пределу. Наиболее убедительным для него является, видимо, тот, который использован в Prin ipia . Ход рассуждений там таков. Изменение количества движения шара при ударе в каждой верпшне очевидным образом пропорционально скорости тела. С другой стороны, в течение определенного промежутка времени оно пропорционально числу ударов, т. е. числу сторон многоугольника, по которым прокатится шар за это время. Это число сторон меняется пропорционально скорости движения шара и обратно пропорционально радиусу окружности. Остается допустить законность перехода к пределу (когда число сторон вписанного многоугольника неограниченно растет и он сколь угодно мало отличается от окружности) и мы получим для движения по окружности то, что доказано для многоугольника центростремительная сила пропорциональна квадрату скорости шара и обратно про- [c.115]

Попытка теоретического объяснения этих весьма сложных явлений в пограничных слоях на вращающихся телах вращения, обтекаемых в направлении оси вращения, сделана в работах Г. Шлихтинга э. Труккенбродта д 0 Парра [ ]. Во всех этих работах для исследования был использован приближенный метод, изложенный в начале этого параграфа. Хотя при обтекании вращающегося тела вращения в направлении оси вращения осевая симметрия пограничного слоя сохраняется, однако наряду с составляющей скорости в меридианном направлении появляется, вследствие вращения, также составляющая скорости в окружном направлении. По этой причине при применении для расчета пограничного слоя теоремы импульсов необходимо составить уравнение импульсов дважды один раз для меридианного направления х и другой раз для окружного направления 2. Для тела вращения, имеющего угловую скорость со и обтекаемого в направлении [c.237]

Теперь предположи.ч, что тело к.меет ось симметрии ОС, и прямая 01 движется вокруг этой оси по полодип, представляющей собой окружность малого радиуса. Следовательно, оси 01 и 0L почти совпадают с осью ОС. Пусть тело находится под действием произвольной пары сил с моменто.м Q. Разложим этот момент на два один (Q ) направим по прямой 0L, другой (Q") - - по перпендикуляру к 0L. Тогда действие пары сил с моментом Q не изменяет полодию. Так как моментQ" почти перпендикулярен к прямой 01, он мало изменяет полодию. Если же угловая скорость тела так велика, что величина Q. мала по сравнению с величиной G, [c.176]

Элементарное определение стационарного датгния. Поскольку часто требуется определить стационарное движение тара но шероховатой поверхности вращения, полезно исс 1едопать это движение отделыю. Центр тяжести G описывает с постоянной скоростью горизонтальную окружность, радиус которой GN перпендикулярен к оси теля вращения (рис. 40). Следовательно, трение [c.206]

В предложении VI используется понятие угловой скорости тела и показывается (в современных обозначениях), что нри горизонтальном враш,епни точки но окружности радиуса К = д (радиус равен численной величине ускорения свободного падения) с угловой скоростью о = 1 па нее будет действовать центробежная сила, равная весу. Следующие девять теорем посвящены силам инерции, возникающим нри движении точки но конической поверхности. П последние две теоремы устанавливают величину силы натяжения нити маятника в его пнжпем положении В в случае начала движения с уровня точки подвеса С и из верхней точки О траектории (вертикальной окружности, рис. 2.9.1). [c.89]

В результате описанных действий нам удалось найти из уравнений движения зависимость скорости от углового положения тела на траектории. Если зависимость г(<р) представляет собой полярное уравнение траектории тела на координатной плоскости х, у , то аналогичная зависимость для скорости у(<р) представляет полярное уравнение так называемого годографа скорости на плоскости и , иу . Немного поразмышляв, нетрудно сообразить, что геометрически формула (12) представляет собой окружность радиусом Но е/2 с центром на вертикальной оси в точке еуио(1-е/2) (рис.1). При движении тела по траектории радиус-вектор его положения поворачивается из начальной точки на угол <р. Вектор, изображающий скорость тела, поворачивается при этом из начального положения на вертикальной оси в положение ОУ и представляет собой векторную сумму постоянного вектора ОС, направленного вдоль вертикальной оси, и вектора СУ, направленного вдоль радиуса из центра окружности С. Самое важное в том, что это второе слагаемое в векторе скорости поворачивается вместе с радиусом-вектором положения тела и всегда ему перпендикулярно, опережая радиус-вектор на п12. [c.108]

Движение, аналогичное рассматриваемому, можно наблюдать при обтекании вращающихся тел реальной жидкостью, так как вращающиеся тела увлекают -вязкую жидкость в циркуляционное движение (величина циркуляции скорости определяется окружной скоростью поверхности тела). В этом случае возникновение силы, поперечной к вектору скорости невозмущенного потока, называется эффектом Магнуса. Эффект Магнуса использовался при создании ротора Флетнера — вертикальной, вращаемой башни, устанавливаемой на палубе корабля и создающей при ветре силу тяги, перпендикулярную к направлению етра. Аналогично теннисные и волейбольные мячи, в за-висимости от направления и интенсивности закрутки, меняют направление полета самым неожиданным образом . [c.89]

Упругое скольжение связано с упругими деформациями в зоне контакта. Элементарно это можно объяснить на примере цилиндрической передачи (см. рис. U.1). Если бы катки были абсолютно жесткими, то пс рвоначальный контакт по линии оставался бы таким и под нагрузкой. При этом окружные скорости по всей линии контакта равны и 1 кольжения не происходит. При упругих телах первоначальный контакт по линии переходит под нагрузкой в контакт по некоторой пло-П1,адке. Равенство окружных скоростей соблюдается только в точках, расположенных ira одной из линий этой площадки. Во всех других точках образуется скольжение. [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...