Модель слоя пространства

Модель слоя пространства. Как быто показано выше, модельное представление источника излучения сводится к описанию некоторой излучающей или отражающей поверхности (чаще всего плоскости). Оптическая система представляется некоторым фазовым транспарантом, причем в качестве ее входной части рассматривается плоскость входного зрачка. Искажения фронта волны, производимые оптической системой, описываются дифракцией на зрачках системы с учетом фазовых искажений, которые вносят оптические элементы. [c.55]

Необходимое условие корректности модели монтажного пространства при решении задач трассировки — адекватность отображения всех факторов, определяющих условия трассировки. Основные параметры модели следующие число слоев и размеры каждого слоя платы координаты и геометрия контактных площадок зоны запрета для трассировки. В случае многослойного монтажа каждому слою платы ставится в соответствие своя дискретная сетка. На рис. 7.21, а показан фрагмент монтажного пространства платы с нанесенной сеткой. Каждому дискрету присваиваются различные признаки, в простейшем случае — два признака 1) код занятости 1 (дискрет содержит участок проводника, входит в [c.179]

Трассировка соединений в многослойных платах — одна из наиболее сложных и трудоемких задач. Алгоритмы трассировки зависят от технологии изготовления многослойных плат. Если каждая пара слоев, выполненная как отдельная печатная плата, спрессовывается в пакет, то можно использовать соответствующие алгоритмы для трассировки двухслойных плат. Наиболее часто применяется технология изготовления многослойных плат методом сквозной металлизации отверстий. В этом случае трассировка выполняется 1) последовательно по слоям и по мере заполнения очередного слоя происходит переход на другой слой либо проводится предварительное расслоение все соединения между парами контактов про-лагаются только в одном слое 2) волновым алгоритмом на объемной модели монтажного пространства, т. е. волна распространяется одновременно по всем слоям с переходом из слоя в слой через сквозные металлизированные отверстия. Дискретное рабочее поле [c.189]

Главным фактором, определяющим потерю энергии при течении жидкости через шаровой слой, он считал форму пространства между шарами. На рис. 2.1 показаны модели ячейки [c.42]

Существенным выводом из этого выражения является то, что Р оо)фО. Это рассматривают как доказательство неустойчивости планетарных атмосфер, рассеивающихся со временем в космическом пространстве. Надо, однако, заметить, что для верхних слоев атмосферы использованная модель является слишком грубой, чтобы основывать на ней качественные выводы. Решающее влияние на состав и на плотность верхней атмосферы оказывает поглощаемая ею солнечная радиация. Так, на высоте 600 км плотность атмосферы в дневное и в ночное время различается приблизительно в 10 раз (см., например, [16]). Иначе говоря, равновесная модель не подходит для описания свойств верхней атмосферы. [c.157]

Превращение порошкового слоя при нагревании на твердой поверхности в монолитное покрытие — сложный многостадийный процесс. Феноменологическая модель формирования покрытия должна связать следующие параметры с одной стороны, временной ход температуры и давления в обжиговом пространстве и характеристики системы подложка—покрытие (форму и размеры частиц, их упаковку, реологические и поверхностные свойства частиц, подложки и их межфазной границы), с другой — характеристики образующегося слоя (толщину, шероховатость, пористость, геометрию краевой зоны и др.). [c.27]

На рис. 1 показана тепловая схема многослойной оболочки (а), схема электрической модели (расположение узлов по Т схеме узлы внутри ) и схемы разбивки слоя металла при уменьшении интервалов пространства h = бм, бм/З, бм/5, Исходные данные при решении методических задач п — 5, Хм= 57,4 Вт/(м-К), = 1830 Вт/(м -К), бм= 0,004 м, vM = 2175 кДж/(м К). Задание к = 1/Дк, равного 1830 Вт/(м К), эквивалентно заданию термического сопротивления слоя воздуха толщиной бк = 2 10 м при при кк = 0,036 Вт/ (м.К), vK =0,85 кДж/(м- -К). [c.139]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

Слой пространства изменяет амплитуду и фазу волн и, следовательно, существенно влияет на изображение, которое строится оптической системой ОЭП. Поэтому для построения модели обобщенного ОЭП необходимо учесть свойства срещл со случайным распределением коэффициентов пропускания и преломления. Характериотики таких распределений для практически важных сред, например дл1 атмосферы, определяются полуэм-пирическими зависимостями. При модельном представлении слоя пространства используют выражение дл совместной передаточной функции слоя пространства и оптической сист мы [ 4] [c.56]

Когерентный слой пространства эказывает воздействие как на амплитудные, так и на фазовые характеристики излучения, т. е. его модельное представление строится на тех же основных допущениях, что и модель оптической системы. [c.56]

При модельном представлении оптической системы в качестве функции Грина, удовлетворяющей уравн1 нию Гельмгольца для когерентного сигнала, рассматривается импульсньи отклик И х. у). Аналогичная функция может быть найдена и для выражения (43). Следовательно, модель когерентного слоя пространства можно представить в виде фазового транспаранта, аналогично оптической систзме [c.56]

Дисперсия фазовой компоненты =тт. Гаким образом, модель когерентного слоя пространства можно записать е виде [c.57]

Это выражение являегся модельным представлением частично когерентного слоя пространства. Анализируя его, легко убедиться, что, как и для когерентного слоя пространс1ва, реализация такой магематаческон модели на ЭВМ сводится к операщш i вертки, которая легко реализуется с помощью алгоритма БПФ в частотней области. Таким образом, открывается возможность в качестве ядра м нематического обеспечения для модельного представления многомерных звеньев оптико-электронного тракта выбрать преобразование Фурье. [c.60]

Для анализа чувствительности пользователь вводит вместо коэффициентов разложения в ряд передаточных функций коэффициенты разложения в ряд производных от передаточных функций. Помимо задачи анализа ПАСМ позволяет пользователю на этапе разработки структуры модели объекта проектирования оценит), выполнимость ТЗ на объект проектирования. Для этого в пакете предусмс трен режим работы одиночного модуля слой пространства , с помощью которого оценивается диаметр входного зрачка оптической системы и пэлоса пропускания электронного [c.142]

Модификации волнового алгоритма используются в общем случае. Главная особенность волновых алгоритмов для трассировки двухслойных плат —распространение волны по обоим слоям с возможностью перехода с одного слоя на другой. Модель дискретного рабочего поля представляется трехмерной хматрицей дискретов, для каждого дискрета одного слоя добавляется соседний, расположенный над (или под) ним. На рис. 7,28 показана работа волнового алгоритма на объемной модели монтажного пространства при прокладке соединения между выводами р1 и р2 для двух [c.187]

Следует отметить опыты на модели аппарата [105], в которой вход в надслойное пространство осуществлялся через диафрагмы, установленные в начале аппарата. Диаметр отверстия диафрагм менялся так, что отношение площадей Д,/ о могло варьироваться в широких пределах (5—20). В этих опытах меняли также относительные расстояния Но до слоя, относительную толщину слоя HJD,,, относи- [c.269]

Сформулируем основные допущения модели. Будем считать, что гидродина шческпми свойствами газовой фазы можно пренебречь (т. е. считаем газ идеальным). Жидкая фаза также предполагается идеальной. Из этого предположения следует отсутствие вязкого пограничного слоя на поверхности пузырька. Таким образом, во всем пространстве вне газового пузырька течение жидкости является потенциальным. [c.51]

С целью расчета термогазодинамических и тепломассообменных процессов в фонтанирующем слое, описанная выше модель дополняется ячеечной моделью сгруктуры пограничного слоя струйного течения [5]. Пограничный слой (рис. 4.23) по длине разделен поперечными сечениями 0-0, 1-1, 2-2 и т.д. на отрезки, равные между собой и укладывающиеся целое число раз на начальном участке струйного течения. На нервом отрезке между сечениями 0-0 и 1-1 расположена одна ячейка. Она прилегает с внутренней стороны к потенциальному ядру, а с внешней стороны граничит с низконапорной средой, окружающей струйное течение. На этом отрезке в ячейку поступает из потенциального ядра высоконапорная среда, которая захватывает из окружающего струйное течение пространства низконапорную среду и смешивается с ней в ячейке. Посз упление высоконапорной среды из потенциального ядра и низконапорной среды из окружающего струйное течение пространства обеспечивает увеличение ячейки от сечения 0-0 к сечению 1-1 и расширение ее границ между этими сечениями. [c.133]

Суть данного явления состоит, видимо, в следующем. Турбулентная струя жидкости, эжектирующая газ, имеет небольшие углы расширения пограничного слоя и потенциального ядра (см. рис. 8.35). В связи с этим, для того чтобы захватить из окружающего пространства газ в количестве, равном количеству газа, захватываемому струей кавитирующей жидкости, турбулентной струе необходимо пройти довольно бол1>шое расстояние от выхода сопла. Кавитационная струя за счет того, что она состоит в основном из парожидкостной смеси с очень низким статическим давлением, интенсивно захватывает газ из окружающего пространства, имеющего более высокое давление, чем статическое давление в струе кавитирующей жидкости. Газ под действием разности давлений проникает внутрь струи, замещая внутри нее пар. Скорость проникновения газа внутрь струи довольно высока. Не величина, сщененная из выражения (4.2.3) после подстановки в него экспериментальных величин давления газа = 0,01 МПа и давления в струе Р = 0,004 МПа, при = 0,3 составляет порядка 200 м/с. Имея такую скорость, газ проникает внутрь струи и полностью замещает в ней пар на расстоянии порядка 0,2 мм от выхода сопла. Количество газа, заместившего пар, т.е. захваченного струей кавитирующей жидкости, рассчитанного из выражения (5.15) и представленного в виде коэффициента эжекции, равно U 1 = 4,2143, что составляет 88% от всего захваченного струей газа (см. рис. 8.36). Это подтверждает вывод о том, что модель процесса эжектирования низконапорной среды сгруей кавитирующей жидкости качественно и количественно верно отражает протекание данного процесса. [c.212]

Для расчета турбулентного потока О. Рейнольдс (в 1895 г.) и Ж. Буссинеск (1897 г.) предложили заменять этот поток некоторой воображаемой моделью, представляющей собой условный (фиктивный) поток жидкости, частицы которой движутся со скоростями, равными осредненным местным (продольным) скоростям (и), гидродинамические же давления в различных точках пространства, занятого эгтм потоком, равны осредненным местным давлениям р. Такой воображаемый поток будем называть осредненным потоком или мо-делью Рейнольдса - Буссинеска. Как видно, поперечные актуальные скорости (Ue)j при переходе к такой модели исключаются из рассмотрения, т. е. исключается из рассмотрения так называемое турбулентное перемешивание (поперечный обмен частицами жидкости между отдельными продольными ее слоями). [c.146]

Математическое описание перемешивания в кипящем слое наталкивается на трудности, связанные с отсутствием надежной физической модели. Макроперенос частиц осуществляется циркуляционными контурами, поэтому перенос в горизонтальном направлении наиболее заметен в прирешеточной зоне, и особенно в верхней части слоя, включая надслоевЬе пространство. [c.59]

Теория опирается на следующую основную гипотезу основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локальном переносе осредненного импульса, как предполагалось в классических теориях, а в порождении сильной трехмерной неустойчивости структуры подслоя, которая была обнаружена Клайном и его сотрудниками. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным пограничным слоем. Для простоты это явление рассматривается в виде следующей модели имеется правильная система областей, в которых происходит разрушение структуры подслоя и которые более или менее равномерно расположены на поверхности. Эта система движется вниз по потоку с характерной скоростью, равной скорости перемещения турбулентных возмущений в слое (т. е. примерно 80% скорости вне пограничного слоя). [c.301]

В теории, основанной на модели двумерной фазы, вводят ур-ния состояния двумерного газа, аналогичные соответствующим ур-ниям состояния газа в трёхмерном пространстве, напр, ур-пие состояния типа ур-ния Менделеева — Клапейрона r S—nRT, где т — давление в двумерном слое, S — площадь поверхности, занятой адсорбатом, п — число молей адсорбир. вещества. На практике используют обычно одно из ур-ний состояния реального газа и с его помощью выводят ур-ния, описывающие изотермы, аналогичные изотерме I на рис. 1, Кроме того, теория А. на основе модели двумерной фазы находится в определ. соответствии с потенц. моделью, если ф-ция в (г) имеет вид прямоуг. потенц. ямы. [c.31]

Природа сверхпроводимости. Явление С. обусловлено возникновением корреляции между электронами, в результате к-рой она образуют куперовские пары, подчиняющиеся боаевской статистике, а электронная жидкость приобретает свойство сверхтекучести. В фононной модели С. спаривание электронов происходит в результате специфического, связанного с наличием кристаллич. решётки фононного притяжения. Даже при абс. нуле темп-р решётка совершает колебания (см. Нулевые колебания, Динамика кристаллической решётки). Эл.-статич. взаимодействие электрона с ионами решётки изменяет характер этих колебаний, что приводит к появлению дополнит, силы притяжения, действующей ва др. электрон. Это притяжение можно рассматривать как обмен виртуальными фононами между электронами. Такое притяжение связывает электроны в узком слое вблизи границы ферми-поверхности. Толщина этого слоя в энергетич. масштабе определяется макс, энергией фонона Йшд Uvja, где сйр — дебаевская частота, и, — скорость звука, а — постоянная решётки (см. Дебая температура), в импульсном пространстве это соответствует слою толщиной Др К(И )1ир, где ир — скорость электронов вблизи поверхности Ферми. Соотношение веопределённостей даёт характерный масштаб области фононного взаимодействия в координатном пространстве [c.436]

Если же в пространстве ф-ций на Многообразии задана скобка Пуассона, то многообразие разбивается в объединение С. м., называемых симплектич. слоями. Это один из способов строить примеры С. ль, пополняя, в частности, запас физ, моделей. [c.521]

Испытания выполнялись на специальных лабораторных установках, основной частью которых являлась рабочая модель элемента вибрационного винтового конвейера с механическим возбуждением колебаний. Путем изменений числа оборотов приводного электрического двигателя и изменений массы и положения неуравновешенных частей оказалось возможным подбирать частоту вибрационного движения вплоть до максимального значения 3000 Цмин, далее амплитуду вибрационного движения (средние значения О—1 мм, в некоторых случаях до 3 мм) и, наконец, величину отношения трансляционных и крутильных колебаний. Вибрационная установка была помещена в экспериментальном пространстве сушилки, через которую воздух протекал с максимальной скоростью 9 м1сек при максимальной температуре 90° С. Интенсивность испарения определялась по разности веса слоя гранулированного материала или путем взвешивания последовательно отбираемых образцов. [c.167]

Рассчитанные на модели колонки температуры рассола в межтрубном пространстве на отметках расчетных слоев устанавливаются в качестве постоянных во времени граничных условий в модели массива горных пород. По заданным граничным условиям производится расчет развития температурных полей в массиве горных пород в течение некоторого интервала времени определяемого максимально допустимым изменением уровня жидкости в первых узлах гидромодели. Эта величина, исходя из конкретных условий задачи и требований [c.399]

При оптимальных режимах обработки должна обеспечиваться кластеризация дефектов в двухмерном пространстве в результате активации поверхностных слоев. В соответствии с существующими класгер-кластер-ными моделями агрегации [43] фрактальная размерность D может изменяться в пределах 1,39 - 1,60 (по различным моделям). Тогда с учетом связи между / и D в виде (331) при у = и D = 1,39 + 1,60 получим пороговые значения ii/q = 0,38+0,42. [c.235]

Наиболее популярными из всех теорий, нацеленных на вычисление численного коэффициента в уравнении Дарси, являются, возможно, теории, основанные на представлении, что норовое пространство эквивалентно совокупности параллельных капилляров одного и того же гидравлического радиуса, форма поперечных сечений которых представляет среднюю форму поперечных сечений пор [12]. Развитие такой модели, приписываемое обычно Козени [54], было в деталях рассмотрено Карманом [13] и проведено независимо несколькими годами позже Фэйром и Хэтчем [23]. В модели принимается, что линия тока в норовом пространстве извилиста, и ее средняя длина Lq больше длины слоя L. Длина Le рассматривается тогда как средняя длина капилляров, для которых используются формулы типа формул Пуазейля. [c.466]

Детали математического аппарата, используемого Кинчем, довольно сложны. Сюда входят методы, успешно применявшиеся при расчете потенциала точечного электрического заряда в присутствии большого числа заземленных проводяш их сфер. Предполагается, что пространство, окружаюш ее каждую частицу, делится на слой, непосредственно примыкаюш ий к частице и не занятый другими частицами, и на область вне слоя, представляюш ую собой изотропную сплошную среду. Значение радиуса слоя Ъ берется равным 2а (столкновительному диаметру частиц), пока среднее расстояние между частицами не станет меньше 2а, после чего принимается Ь = 6 . Для расчета вязкости на основе этой статистической модели вначале вычисляется скорость, значение которой вблизи поверхности частицы определяется точно. Детали окончательных расчетов в оригинальной статье не даны, однако представлены некоторые численные результаты. Они приведены в табл. 9.4.2. [c.526]

Соотношения (2.38) определяют кинематически однородную модель оболочки с нежесткой нормалью, которая представляет оболочку как тело с 6 кинематическими степенями свободы три перемещения в пространстве Vx, иу, цр, два угла поворота в плоскостях х, г и у, г соответственно у и уу обжатие ух нормального (т. е. прямолинейного и ортогонального к поверхности приведения) элемента оболочки. На рис. 2.4 показан один из возможных вариантов изменения по толщине Л1-слойного пакета для рассматриваемой модели. Для качественного сравнения с моделями (см. раздел 2.1.5.1) на рисунке приведены обозначения компонент вектора перемещений отдельных слоев пакета Выражение (2.38) можно получить из (2.34), полагая [c.92]

Таким образом, соотношения (2.39), которые по смыслу являются условия.ми кинематической однородности модели слоистого пакета, устанавливают взаимосвязь между кинематически неоднородной и однородной моделями с нежесткой нормалью первого порядка. Соотношения (2.39) означают, что в отличие от модели (2.34), в которой нормальные элементы всех слоев пакета обладают лишь тремя общими степенями свободы, связанными с перемещениями в пространстве пакета как целого, в модели (2.38) общими являются все 6 рассматривае.мых кинематических степеней свободы нормального элемента каждого слоя, т. е. пакет рассматривается как кинематическое целое с одним общим нормальным элементом, соединяющим обе граничные поверхности слоистого пакета. Следовательно, соответствующая модели (2.38) кинематическая гипотеза может быть сформулирована следующим образом нормальные элементы недеформированной оболочки после нагружения оболочки остаются прямолинейными, но изменяют свою длину и не являются ортогональными к деформированной поверхности приведения . [c.93]

При указании опции вьшается список слоев, замороженных на выбранном видово.м экране. Если команда вызывается из пространства модели, то производится временное переключение в пространство листа для выбора видового экрана. Затем на экран выводится список слоев, помеченных для данного видового экрана как замороженные. [c.105]

Обратите внимание на то, что во вновь созданном видовом экране появилась новая проекция (вид спереди) одного и того же объекта. Вы также видите, что во всех трех видовых э1фанах теперь появились знаки ПСК сравните их между собой и со знаками на предьщущей паре рисунков. Если видовые экраны разместить на отдельном слое, который затем отключить или заморозить, то на дисплее, в режиме Пространства модели, очертания видового экрана будут лишь у активного, как это видно из рисунка справа. В пространстве же листа все отключенные или замороженные видовые экраны прямоугольных рамок не имеют. [c.183]

При простановке размеров в пространстве модели рекомендуем выбирать в качестве текущего тот слой, который виден только на выбранном видовом экране, и совмещать ПСК с этим видом. Это может быть ПСК, заданная с помощью опции Вид (View), или подобная ей. Установить значение размерной переменной РЗММАСШТ (DIMS ALE) равным 0.0. Тем самым инициируется пересчет из масштаба пространства листа в масштаб тек>одего видового экрана пространства модели. [c.27]

Примем следующую модель прохождения ракеты на высоте в плотном воздушном пространстве. Пусть на этой высоте ракета преодолевает слой толщины dz = onst, в пределах которого постоянны плотность воздуха и величина М dv. С учетом этих предположений найдем оптимальный закон движения ракеты, исходя из того, что расход массы топлива будет минимальным. [c.109]

М. А. Исакович [93] изучал закономерности акустических волн в простейшей модели смеси со слоистым вдоль фиксированной оси распределением фаз ло пространству при мощности чередующихся слоев в 2 и 21 , т. е. вполне аналогичной модели, принятой Ю. В. Рпзниченко [190] для анализа ультразвуковых волн в гетерогенных снлощных средах (см. 11). Однако, если в работе [1901 исследовалась инерционная релаксация, то М. А. Исакович рассматривал только эффект теплообмена и нашел точные выражения для у и б. Предельные значения vg, Уоо, как и следовало ожидать, совпали с выражениями (9.19). [c.82]

Модель турбулептной вязкости, предложенная более ста лет назад Буссинеском, является простейшей и на фоне современных иолуэмпнрических теорий турбулентного переноса кажется примитивной. Том не меиее известно [37, 139, 144], что для теоретического описания некоторых свободнотурбулентных течений модель постоянной турбулентной вязкости, являющейся эмпирическим параметром, работает очень хорошо. Известны также [22, 64] успешные применения этой модели к турбулентным отрывным течениям, в которых, несмотря на наличие стенок, турбулентность в основном носит характер свободной, так как порождается вихревыми слоями, сходящимися в свободное пространство из точек отрыва. Применительно к вращающимся потокам положительный вывод о пригодности модели постоянной турбулентной вязкости получен в [69] па основе анализа экспериментальных данных. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...