Слой Относительная толщина

В табл. 15 приведены значения относительного радиуса границы вязкого (ламинарного) слоя относительной толщины [c.184]

Значит, суммарная нагрузка, действующая на все выступы, вершины которых расположены в элементарном слое относительной толщины на уровне будет [c.171]

Рис. 9-3. Зависимость абсолютной (2) и относительной (/) толщин пристенного слоя от диаметра канала (йт=0,22 мм- Д/ т =

Отбортовка — получение бортов (горловин) путем вдавливания центральной части заготовки с предварительно пробитым отверстием в матрицу (рис. 3.42, а). При отбортовке кольцевые элементы в очаге деформации растягиваются, причем больше всего увеличивается диаметр кольцевого элемента, граничащего с отверстием. Допустимое без разрушения (без образования продольных трещин) увеличение диаметра отверстия при отбортовке составляет d /do = 1,2ч-1,8 в зависимости от механических свойств материала заготовки, а также от ее относительной толщины S/d . Разрушению заготовки способствует наклепанный слой у кромки отверстия, образующийся при пробивке. Большее увеличение диаметра можно получить, если [c.109]

Толщина каждого слоя зависит от разности химических потенциалов на его межфазовых границах, диффузионной проводимости и времени окисления металла, но относительная толщина когерентных (находящихся в связи) слоев, диффузия вещества через которые происходит вследствие ионной диффузии, не зависит от времени, т. е. hi Л2 /13 и т. д. = [c.69]

Относительная толщина пограничного слоя Относительная ширина ядра первоначальной массы [c.51]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

На основании диаграммы (рис. 347) построены графики (рис. 348) при различных значениях "к в зависимости от относительного зазора ф для 1/<1 = 1 и 0,5 (принято = 100 мм). Тонкими линиями нанесены значения относительной толщины масляного слоя. [c.339]

Рис. 349. Относительная толщина масляного слоя

Относительная толщина масляного слоя по формуле (115) [c.346]

Схема подшипников с наклонной несущей поверхностью показана на рис. 407. Плоскость 1 движется со скоростью v относительно неподвижной поверхности 2 длиной L и шириной В, наклоненной под углом а. Масло, увлекаемое плоскостью, попадая в суживающий зазор, стремится растечься к боковым торцам и входной кромке поверхности 2. Силы вязкости масла, препятствующие течению, вызывают повышение давления в масляном слое (эпюра сверху). Оставшееся после истечения масло, проходя через самое узкое место зазора, отодвигает плоскость 1 от наклонной поверхности, создавая непрерывно возобновляемый масляный слой, минимальная толщина которого равна Iiq. Давление, развивающееся в масляном слое, позволяет системе выдерживать нагрузки, перпендикулярные к направлению движения. Равнодействующая R сил давления масляного слоя находится на расстоянии I = (0,55 -г 0,65) L от передней кромки наклонной поверхности. [c.423]

Какую площадь должны иметь пластины плоского конденсатора, для того чтобы его электроемкость была равна 1 мкФ, если между пластинами помещается слой слюды толщиной 0,1 мм Относительная диэлектрическая проницаемость слюды ч = 7. [c.211]

Как показали эти исследования, движение энергии на границе двух сред происходит таким образом, что в среднем поток энергии, проникающий из первой среды во вторую, равен обратному потоку, причем места входа и выхода прямого и обратного потоков несколько смещены друг относительно друга вдоль границы раздела. В результате имеется движение энергии вдоль границы раздела с выходом обратно в первую среду ). Во второй среде сколько-нибудь заметное поле захватывает лишь тонкий слой с толщиной, сравнимой с длиной световой волны и зависящей от угла падения ср и показателя преломления п. [c.487]

Для того чтобы найти распределение деформаций в бегущей волне, выделим слой стержня толщиной Ах. Пусть продольные смещения границ этого слоя соответственно равны и это значит, что толщина слоя изменилась на — ii- Относительное изменение толщины слоя, т. е. растяжение, равно е = A /At, или для бесконечно топких слоев е = д /дх. [c.679]

Рис. 6.18. Относительная толщина вытеснения для турбулентного пограничного слоя

Рис. 6.19. Относительная толщина потери импульса для турбулентного пограничного слоя

Таким образом, исходная предпосылка о малости относительной толщины пограничного слоя 8/1 будет выполняться тем точнее, чем больше число Re = Ul/v. [c.331]

Если точность совпадения и-,, и повысить до 0,5 %, то коэффициент в этой формуле будет 5,4 и т. д. Для относительной толщины слоя получим зависимость [c.337]

Уравнения ламинарного пограничного слоя получены на основании допущения о малости его относительной толщины. Однако оно не оправдано, если возникает отрыв потока (см. гл. 6 и 1). Методы расчета, изложенные в п. 8.14, 8.15, можно использовать только для участков, расположенных выше точки отрыва. [c.348]

На основе опытных исследований можно считать, что на выпуклых поверхностях при b /R < 0,0026 (R — радиус кривизны поверхности) возникает неустойчивость такого же типа, как и на пластине, а влиянием кривизны можно пренебречь. На вогнутой поверхности пограничный слой ведет себя так же, как и на пластине при 8 /R < 0,00013. При больших значениях относительной толщины вытеснения пограничный слой становится неустойчивым. [c.363]

Теперь расчет пограничного слоя можно выполнить по следующей схеме. Так как скорость внешнего потока является заданной (или заранее рассчитанной величиной), то, внося в интегральное соотношение импульсов (8.83 ) найденные зависимости для Ст и Н, можно это уравнение рассматривать как обыкновенное дифференциальное уравнение относительно толщины потери импульса б . Интегрирование выполняют одним из численных методов. После нахождения б х) по указанным выше зависимостям определяют остальные параметры пограничного слоя (Ст, Н и др.). Координату точки отрыва находят из условия Сх = 0. Расчеты выполняют на ЭВМ с использованием стандартных программ интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений. [c.377]

Дальнейшие упрощения уравнений (8-56) можно произвести, отбрасывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допущение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не могут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). В связи с этим, стремясь получить уравнения, пригодные для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, мы должны удержать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку порядка их величины, принимая во внимание известный уже факт малости относительной толщины пограничного слоя Ых, из которого следует, что и . Введем [c.361]

Таким образом, исходная предпосылка о малости относительной толщины пограничного слоя б// будет выполняться тем лучше, чем больше число Не = ///б, при соблюдении, однако, условия, что Не < Не,ф. [c.363]

Уравнения ламинарного пограничного слоя получены, как известно, с использованием основной предпосылки о малости его относительной толщины. Эта предпосылка может нарушаться, если возни- [c.381]

При выводе уравнений турбулентного пограничного слоя, как и ламинарного, исходят из допущения о возможности пренебречь в уравнениях движения членами, малость которых обусловлена малостью его относительной толщины. При этом уравнения турбулентного слоя получают из уравнений Рейнольдса на основе тех же рассуждений, какие были использованы для ламинарного случая. Не повторяя их, выпишем уравнения в го- [c.403]

Относительная толщина б = 6 /г в (2.1.39) может определяться в предположении несжимаемого пограничного слоя в окрестности оперения по приближенной зависимости [21] [c.140]

Здесь I = г/ б — относительная толщина динамического пограничного слоя — //б,-—относительная толщина теплового пограничного слоя w wjw — безразмерная продольная составляющая скорости Ь — (Г — — [c.238]

Следует отметить опыты на модели аппарата [105], в которой вход в надслойное пространство осуществлялся через диафрагмы, установленные в начале аппарата. Диаметр отверстия диафрагм менялся так, что отношение площадей Д,/ о могло варьироваться в широких пределах (5—20). В этих опытах меняли также относительные расстояния Но до слоя, относительную толщину слоя HJD,,, относи- [c.269]

Согласно гипотизе, введенной В. А. Журавлевым, вероятное число контактов выступов поверхности А, расположенных в слое относительной толщины d i на глубине h i, с выступами поверхности В, расположенными в слое относительной толщины d 2 на глубине будет равно произведению числа вершин в слое l i на вероятность встречи выступа слоя (1 1 поверхности А с выступом слоя с1 2 поверхности В. Вероятность эта равна отношению числа выступов слоя d 2 ко всему числу выступов на контурной площади контгиста поверхности В, т. е. [c.183]

Симплекс Д/ т менялся от 7,1 до 79 в оребренных и от 6,5 до 140 в неоребренных каналах. Обнаружены (рис. 10-9) две области теплоотдачи, определяемые влиянием стесненности на движение плотного слоя (см. 9-5) область темплообмена при стесненном движении (Д/кт<30) и при нестесненном движении (автомодельная область — Д/ т>30). В первой области стесненного движения уменьшение влияния пристенного эффекта по мере роста симплекса Ajdj примерно до 30 приводит к улучшению теплообмена, так как относительная толщина и термическое сопротивление разрыхленного пристенного слоя уменьшаются. Обработка опытных данных в этой области обнаружила, что Ыи сл = /(А/с т) . Можно полагать, что в этой области основное термическое сопротивление создается пристенным слоем, так как здесь увеличение Д/ т приводит к росту теплоотдачи.С этих позиций для интенсифи- [c.337]

Относительной толщиной масляного слоя называют минимальную толщину масляного слоя в точке наибольшего сближения вала и подшипника, ознесенную к радиальному зазору [c.334]

Границей между устойчивой и неустойчивой областями является точка О касания полукруга Гюмбеля с направлением нагрузки (см. рис. 344, в). В этой точке линия центров вала и подшипника расположена под углом 45° к направлению нагрузки и относительная толщина масляного слоя = 1 - 8 = 0,3. [c.341]

Поверочный расчет (заданы геометрические параметры подшипника, нагрузка, частота вращения) сводится к определению минимальной толщины масляного слоя, коэффициента трения н коэффициента надежности подшипника. По нязкостно-темцературнон кривой (см. рис. 346) находят в.язкость. масла при данно)) температуре, определяют число Зоммерфельда 8о и по графику рис. 347 находят относительную толщину масляного слоя с. Минима.тьная толщина масляного слоя, мкм [c.353]

Поясним эти качественные соображения численным примером. Оценим порядок толщины пограничного слоя на конце пластины длиной I = 1 и, обтекаемой воздухом при температуре Т = 300 К со скоростью ио = 15 м/с. Плотность воздуха при этой температуре и атмосферном давлении равна р = 1,18 кг/м а коэффициент динамической вязкости ц = 1,82-10 Н-с/м (рис. 6.2). Этим параметрам соответствует число Рейнольдса Ri = pual/ц 101 Согласно формуле (6) относительная толщина пограничного слоя имеет порядок 6/1 10 . [c.281]

Дальнейшие упрош,ения уравнений (8.65) можно произвести, не учитывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допуш,ение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не будут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). Поэтому, стремясь получить уравнения, справедливые для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, необходимо в них учитывать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку их порядка, принимая во внимание, что относительная толщина пограничного слоя Ых является малой величиной и, следовательно, u,j м. Введем следующие обозначения (рис. 8.21) и , Uy — проекции скорости (y = Uj. y=fi — продольная составляющая скорости на границе пограничного слоя I — характерный продольный размер (например, хорда обтекаемого профиля) б — толщина пограничного слоя. Сразу можно опеределить порядок основных величин х у б, Uj L/. Порядок производных, входящих в систему [c.329]

Задавшись величиной = 10, в первом приближении находим (с/ж)нсж = = 2К72НСЖ = о, 003058. Внося это значение в правую часть (12.35), подсчитаем для ReJ = 10 во втором приближении (С/ неж = 0,004024. Последнему приближению соответствует величина (С/ )нсж = 0,003835, по которой находим г сж = = К V /( fx) yк 8,929 и относительную толщину слоя бнс = сж Ь = 0,212х/ /2 еж = 0,2374. 10-3 [c.682]

Рассмотрим применение закона корня седьмой степени . Относительная толщина слоя в несжимаемой жидкости 6нсж = = 0,37х/РеУ . Для заданного Не,, = [c.682]

При увеличепии начального радиуса пузырька ао относительная толщина температурного пограничного слоя уменьшается. При этом, несмотря па малую толщину температурного пограп-слоя, образование температурных ям способствует перекачке тепла из центральной зоны пузырька в периферийную и тем самым нарушает адиабатпчность процесса в основной массе газа даже в тех случаях, когда оценки дают t g [c.187]

Первое из этих отноп1ений можно назвать относительной толщиной слоя смазки, второе — относительным эксцентриситетом. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...