Момент вращательный

Все вещества в природе являются магнетиками, т. е. обладают определенными магнитными свойствами и взаимодействуют с внешним магнитным полем. Магнитные свойства различных материалов объясняются движением электронов в атомах, а также тем, что электроны и атомы имеют постоянные магнитные моменты. Вращательное движение электронов вокруг ядер атомов аналогично действию некоторого контура электрического тока и создает магнитное поле. Магнитный момент, создаваемый магнитным полем, является векторной величиной, направлен от южного полюса к северному и [c.22]

Зубчатые механизмы (передачи) используют в большинстве машин и приборов для согласования движения в широком диапазоне мощностей (до 100 тыс. кВт) и скоростей (до 200 м/с) для передачи (с изменением угловой скорости и вращающего момента) вращательного движения и преобразования вращательного движения в поступательное (или наоборот). Они имеют высокий КПД (до 0,97 — 0,98 для одной пары колес — ступени), надежны в работе, компактны (малая масса) и просты в обслуживании. [c.315]

Живая сила вращающегося твердого тела. — Предположим, что твердое тело обладает в некоторый момент вращательным движением (которое может быть только мгновенным) вокруг оси OR с угловой скоростью 0) и пусть требуется найти его живую силу в этот момент. [c.60]

В заключение мы заметим, что уравнение (О) содержит принцип, который гг. Даниил Бернулли и Эйлер назвали сохранением момента вращательного движения и который состоит в том, что сумма произведений массы М каждого [c.128]

Статический момент вращательного [c.27]

Фиг. 290. Гидроусилитель момента вращательного движения.

Некоторые спутники специального назначения могут быть стабилизированы вращением. В этом случае в качестве опорной выбирается система координат, связанная с вектором кинетического момента вращательного движения спутника. Такой выбор опорной системы координат позволяет существенно упростить запись уравнений движения спутника и проведе-mte исследования динамики системы управления угловым движением. [c.12]

Здесь первое -слагаемое правой части представляет элементарный момент вращательной силы инерции в переносном движении, второе слагаемое — элементарный момент осестремительной силы инерции в переносном, третье слагаемое — элементарный момент сил инерции относительного движения, четвертое слагаемое — элементарный момент сил инерции Кориолиса. [c.72]

Сравнивая (14) и (6) и учитывая (11), видим, что с точностью до знака первые слагаемые уравнений Эйлера представляют собой составляющие главного момента вращательных сил инерции -переносного движения. Вторые слагаемые первого и второго уравнений — составляющие главного момента осестремительных сил инерции переносного движения. Второе слагаемое третьего уравнения — главный момент сил инерции относительного движения и наконец третьи слагаемые. первого и второго уравнения — составляющие главного момента сил инерции Кориолиса. [c.73]

В последнем уравнении вычислен суммарный момент сил инерции относительно оси 2. По рис. 55.1,в момент центробежной составляющей равен нулю (вектор пересекает ось г), а момент вращательной составляющей 2гт равен - ггт г, что после суммирования дает - 7 8. Это значение момента и [c.186]

Так как линии действия центробежных сил инерции проходят через центр вращения О, то искомый момент пары равен сумме моментов вращательных сил инерции относительно точки О [c.494]

Неравномерное вращательное движение звена рис. 46, б). Инерционная нагрузка состоит из силы инерции Рц> определяемой формулой (9.1), и инерционного момента М,,, определяемого формулой (9,2). Модуль полного ускорения центр. масс звена в этом случае равен [c.78]

Очевидно, что при отсутствии трения реакция = Рц . Во вращательной кинематической паре (рис. 56) линия действия реакции Рд. со стороны звена I на звено k не пройдет через центр О шина звена k, а расположится касательно к кругу трения так, чтобы момент ее относительно центра О шина был противоположен по направлению угловой скорости звена k по отношению к звену /. [c.96]

Подлежит определению реакция в поступательной кинематической паре С, которая направлена перпендикулярно линии Ах реакция Р. во вращательной паре С реакция Я,2 вращательной паре В реакция ВО вращательной паре А н уравновешивающий момент /Иу, приложенный к звену /. [c.104]

В случае, когда массы звеньев приводятся к звену, совершающему вращательное движение относительно стойки, целесообразно пользоваться понятием приведенного момента инерции / этих масс относительно оси вращения звена приведения. [c.125]

Так как углы трения малы, то можно считать sin ф ж tg ф. Вследствие этого радиус р круга трения будет приближенно равен р = rf. Момент трения М во вращательной паре обычно определяется по формуле [c.228]

Переходим к рассмотрению вопроса об определении реакций в кинематических парах групп, в состав которых входят высшие пары. Из уравнения (13.1) следует, что статическая определимость этих групп удовлетворяется, если, например, число звеньев п равно п = , число пар V класса равно = 1 и число р4 пар IV класса также равно р4 = 1. Эта группа показана на рис. 13.10, а. Звено 2 входит во вращательную пару В со звеном /ив высшую пару Е со звеном 4, выполненную в виде двух соприкасающихся кривых р — р я q — q. Находим на нормали п — п, проведенной через точку Е, центры кривизны С и D соприкасающихся кривых р — р а q — q а вводим заменяющее звено 3. Тогда имеем группу П класса B D первого вида, аналогичную группе, показанной на рис. 13.6, а. Пусть звено 2 нагружено силой Fa и парой с моментом М3 (рис. 13.10, а). Реакция F31 может быть представлена как сумма двух составляющих [c.256]

Указанный метод может быть распространен на группы всех классов с любым сочетанием вращательных, а также поступательных высших пар. Метод является приближенным и может применяться только в тех случаях, когда имеет место процесс сходимости и каждое последующее приближение дает меньшее изменение приращения силы пли момента, чем предыдущее. [c.260]

Пусть начальное звено 1 (рис. 13.12, а) входит с неподвижным звено. и. во вращательную пару А и на это звено действуют сила Fi2, представляющая собой реакцию звена 2 на звено /, заданная сила и пара сил с моментом Му. Пусть линией действия уравновешивающей силы будет прямая т — т. Тогда величина момента (Fy) уравновешивающей силы найдется из уравнения моментов всех сил, действующих на звено относительно точки А [c.262]

Кинетическая энергия звена с переменной массой равна сумме кинетической энергии затвердевшего звена во вращательном движении относительно центра масс и кинетической энергии затвердевшего звена в переносном движении центра масс-, при этом скорость переносного движения центра масс звена является скоростью той точки звена, которая в дан[[ый момент совпадает с перемещающимся центром масс. [c.369]

Вращательная составляющая энтропии при 298 °К для двухатомной молекулы выражена уравнением (4-51). Для двух атомов с атомным весом 12 и 16 момент инерции вычисляется согласно уравнению (4-57) [c.141]

Вращательная составляющая энтропии нелинейной молекулы при 298 °К определяется уравнением (4-53), а произведение моментов инерции — уравнением (4-58). Молекула воды — трехатомная [c.142]

Вращательная составляющая энтропии для нелинейной многоатомной молекулы при 298 °К выражена уравнением (4-53), а произведение моментов инерции — уравнением (4-58). На рис. 17 [c.143]

Механическая вращательная Электрическая Тепловая Гидравлическая и пневматическая Угловая скорость Электрическое напряжение Температура Давление Вращательный момент Электрический ток Тепловой поток Расход [c.166]

Момент инерции Вращательная гиб- Вращательное сопротив- [c.167]

Вал радиуса г приводится во вращательное движение вокруг горизонтальной оси гирей, подвешенной посредством троса. Для того чтобы угловая скорость вала через некоторое время после начала движения имела величину, близкую к постоянной, с валом соединены п одинаковых пластин сопротивление воздуха, испытываемое пластиной, приводится к силе, нормальной к пластине, приложенной на расстоянии R от оси вала и пропорциональной квадрату ее угловой скорости, причем коэффициент пропорциональности равен к. Масса гири т, момент инерции всех вращающихся частей относительно оси вращения равен / массой троса и трением в опорах пренебречь. [c.279]

Это случай равномерного вращения тела по инерции без действия вращательного момента внешних сил. [c.196]

Дифференциальное уравнение вращательного движения твердого пела в общем случае позволяет решать две основные задачи гю заданному вращению тела определять вращающий момент внешних сил и по заданному вращательному моменту и начальным условиям находить вращение тела. При решении второй задачи для нахождения угла поворота как функции времени приходится интегрировать дифференциальное уравнение вращательного движения. Методы его интегрирования полностью аналогичны рассмотренным выше методам интегрирования дифференциального уравнения прямолинейного движения точки. [c.315]

После всего изложенного возвратимся к движению твердой плоскости р по себе самой в промежутке времени от i до рассмотрим одновременно как действительно происшедшее движение, так и фиктивное вращательное или поступательное движение (предполагая его, например, равномерным), которое осуществляет то же конечное смещение. Если, сохраняя момент г, мы будем неограниченно уменьшать М, то фиктивное движшше будет от момента к моменту изменяться в пределе оно будет стремиться к некоторому бебконечно малому движению, вращательному или поступательному, которое производит то же бесконечно малое перемещение (1А любой точки А, что и действительное движение за элемент времени от t до а потому совпадает с ним. Таким образом доказано, что всякое состояние плоского твердого движения является в каждый момент вращательным, или в частном случае, поступательным. [c.222]

Естественно возникает вопрос, каково происхождение магнетизма, Ответ на этот вопрос зависит от того, как далеко мы углубляемся в физику магнетизма. Стандартный ответ гласит, что магнетизм происходит от магнитного момента вращательного движения заряженных частиц и что электроны — элементарные частицы с наибольшим вкладом в магнетизм. Кроме обычного орбитального движения вокруг некоторого центра электрон имеет внутренний момент импульса, называемый спином. Последнее является чисто квантовомеханическим свойством. Квантовая механика необходима для микроскопической формулировки магнетизма по существу дела. Это видно хотя бы из того факта, что само существование устойчивых микротоков в рамках чисто классической механики невозможно см. знаменитую теорему Ван Лёвена в книге [Van Vle k, 1932]. Другими словами, магнетизм неотделим от квантовой механики чисто классическая система в тепловом равновесии не может иметь магнитного момента даже в магнитном поле если постоянную Планка устремить к нулю, то магнетизм пропадает во всей Вселенной [c.38]

Кроме того, можно отметить, что если по каким-либо причинам поток перед плоской решеткой закручен, то это закручивание при прохождении жидкости через решетку не будет устранено н сохранится в сечениях за решеткой (рис. 3.8). Вместе с тем струя при набегании на решетку будет растекаться, так что ее поступательные скорости за решеткой соответственно понизятся. Причиной закручивания потока может быть не только несимметричное расположение входного отверстия в аппарате, но и не-си.мметричный профиль скорости струи на входе, даже при симметричном расположении входа относительно осн аппарата. В случае несимметричного профиля скорости равнодействующая динамических сил струи находится не на оси, а в зоне больших скоростей. Поэтому создается вращательный момент, закручивающий струю по направлению от больших скоростей к меньшим. [c.86]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

Следовательно, кинетическая энергия тела при вращательном движении вокруг ненодвижной оси равна половине произведения момента инерции тела относительно оси вращения на квадрат угловой скорости тела. [c.176]

Рассмотрим вращательное и осестремительное ускорения но отдельности. Вращательное ускорение вычисляют по формуле (9), аналогичной формуле (2) для скорости точки. Только здесь вместо угловой скорости ш входит угловое ускорение Г . Поэтому вранигтельное ускорение а р направлено аналогично скорости V, если тело вран1ается в рассматриваемый момент времени с угловой скоростью, равной угловому ускорению ё. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...