Угол отставания

При осевой составляющей скорости набегающего потока, меньшей скорости звука (Ми<1), любое нарушение условия е = 1 приведет к возникновению силового воздействия потока на решетку пластин. Если е < 1, т. е. если давление за решеткой меньше, чем перед ней, то на выходе из межлопаточного канала образуется течение с расширением около задней кромки пластины, т. е. происходит ускорение потока с одновременным его попоротом в сторону больших углов. В результате угол отставания потока далеко за решеткой становится отрицательным. [c.88]

Величина равнодействуюш ей зависит от числа М1 и степени разрежения е. Очевидно, что при фиксированных значениях первых двух величин равнодействующая возрастает с уменьшением е. При некотором значении е осевая скорость далеко за решеткой достигает скорости звука, и характеристика становится параллельной фронту решетки. В атом случае имеющиеся возмущения (за решеткой) не распространяются вверх по потоку. При повышении давления за решеткой (е > 1) в выходной части межлопаточного канала образуется система скачков, приводящая к повышению давления на нижней поверхности и возникновению силы, действующей в положительном направлении оси п. С возрастанием рг эта сила увеличивается, а угол отставания уменьшается. При некотором значении рг = рг шах и соответственно е = Вшах в межлопаточном канале образуется прямой скачок, и на выходе из решетки устанавливается дозвуковой поток с нулевым углом отставания. [c.89]

Решетка профилей изображена на рис. 3.6, б. Направление оси решетки совпадает с осью и цилиндрической системы координат, ось 2 — с осью компрессора. На входе в решетку направление потока не всегда совпадает с направлением средней линии профиля, в результате чего появляется так называемый угол атаки t = = Pip—Pi- На выходе из решетки поворот потока оказывается меньшим, чем поворот средней линии профиля. Угол отставания потока для применяемых значений шага составляет Ар = Рзр—Р2 = = 3 -f- 5°. [c.227]

Решетка лопаток (или профилей) рабочего колеса показана на рис. 5.7. Геометрические величины, характеризуюш,ие решетку профилей рабочего колеса, во многом аналогичны таким же для сопловой решетки. Поэтому их рассматривают шаг решетки t — как расстояние между соседними лопатками (при этом для круговой решетки различают шаг решетки на входе и выходе t ) ширину решетки В — как размер ее в направлении оси [под осью понимается прямая, перпендикулярная линии, соединяюш,ей соответственно точки лопаток на входе (передний фронт решетки) или на выходе (задний фронт решетки)] хорду профиля Ь — как расстояние между концами средней линии лопатки входной и выходной установочные углы 2л — как углы между соответствующим фронтом решетки и касательной к оси лопатки (средней линии) на входной и выходной кромках установочный угол ауст — как угол между хордой профиля и фронтом профиля углы входа и выхода потока и рз — как углы между соответствующим фронтом решетки и направлением скорости Б относительном движении на входе и выходе угол изгиба профиля — как 0 = 180 — (Pi + Ргл) угол поворота потока в решетке — как В = 180 — (Pi + Ра) угол атаки i — как угол между вектором скорости на входе в решетку в относительном движении Wj и касательной к средней линии (оси) профиля на входной кромке (i = р1л — Pi)i угол отставания потока — как б = Ра — Ргл относительный шаг решетки — как t = t/b высоту решетки /р — как расстояние между ограничивающими поток поверхностями в направлении, ортогональном направлению течения и фронту решетки. [c.96]

Р 2 — Ргр — угол отставания потока. [c.151]

При заданном треугольнике скоростей угол отставания потока в решетке рабочего колеса определяется так же, как и в сопловом аппарате. При дозвуковых скоростях потока по эмпирической зависимости бр = / (Mg, Ргр) (см. рис. 9.11), а при сверхзвуковых скоростях по формуле [c.157]

При отклонении от номинального режима угол отставания несколько увеличивается по мере увеличения угла атаки. [c.85]

Направление потока за решеткой. В отличие от компрессорных решеток угол отставания потока б и соответственно направление потока за турбинной решеткой весьма слабо зависят от ла атаки. Поэтому для определения отклонения потока в турбинной решетке или для подбора решетки, обеспечивающей заданный треугольник скоростей, практически достаточно знать зависимость угла выхода потока из решетки от ее геометрических параметров при нулевом угле атаки и от числа М (или %). [c.200]

Следует отметить, что угол отставания зависит от утла атаки, так как компрессорные решетки имеют относительно большой шаг. В разд. 4.4 было показано, что в общем случае угол выхода потока из решетки зависит от угла входа (4.64). В.место утла отставания в качестве искомой аэродинамической характеристики обычно вводят угол поворота потока в решетке [c.245]

С помощью формул (9.56)—(9.58) угол поворота можно выразить через угол отставания и угол атаки [c.245]

Задачи, возникающие в третьей из перечисленных выше ситуаций, гораздо более разнообразны и сложны. Из множества этих задач остановимся на двух, часто встречающихся. Пусть под действием вынуждающей силы (7) вибрирует сложная и недостаточно изученная система, например исполнительный орган вибрационной машины с обрабатываемым материалом. Точка приложения вынуждающей силы совершает в направлении силы вибрацию, близкую к синусоидальной. Из эксперимента известны амплитуда перемещения этой точки и угол отставания фазы ср перемещения от силы. [c.164]

Нулевая гармоника,. или угол отставания о, — это средний угол качания лопасти относительно втулки несущего винта (рис. 5.6). Первой гармонике с коэффициентом соответствует смещение [c.162]

Указанные гармоники кривой скорости блока определяются углом его отставания от вала, причем за один оборот угол отставания блока от вала при одном цилиндре принимает 2 раза минимальное значение, [c.189]

Место изгиба вала при вращении всегда несколько отстает от действия возмущающей силы, т. е. от небаланса. Это отставание объясняется инерцией массы ротора и зависит от числа его оборотов. Для механизмов котельных цехов электростанций угол отставания обычно лежит в пределах 30—60°. [c.266]

Фазовый угол сдвига ф элемента первого порядка всегда отрицателен и носит название угла отставания. Угол отставания на рис. 5-2 равен 360° (А//Р) и стремится к пределу, равному 90° на высоких частотах. [c.125]

Модуль частотной характеристики для случая чистого или транспортного запаздывания на всех частотах равен 1,0 угол отставания равен произведению времени запаздывания на частоту. [c.145]

Так как угол отставания увеличивается неограниченно, то любая система, содержащая объект с чистым запаздыванием, имеет конечную критическую частоту и конечный максимальный коэффициент усиления. При уменьшении запаздывания в системе качество регулирования всегда улучшается, так как при этом уменьшается общий угол отставания, а величина модуля системы в целом остается неизменной. При этом увеличиваются критическая частота и, как правило, максимальный коэффициент усиления, так как для большинства систем величина модуля уменьшается с увеличением ш. Если замкнутый контур содержит больше одного звена запаздывания, то для расчета частотных характеристик системы величины запаздывания следует просуммировать. [c.145]

Значение наклона кривых на диаграмме Боде. Степень улучшения качества регулирования при введении воздействия по производной зависит от наклона фазо-и амплитудно-частотных характеристик около критической частоты. Если наклон фазо-частотной характеристики относительно невелик, то вводимое регулятором опережение по фазе вызывает значительное изменение критической частоты. Если в то же время амплитудно-частотная характеристика наклонена под большим углом, то даже незначительное увеличение критической частоты приводит к существенному увеличению максимального коэффициента усиления. Если объект состоит только из элементов первого порядка с различными постоянными времени, то оба эти условия имеют место и введение воздействия по производной в несколько раз улучшает качество регулирования. Рассмотрим в качестве примера объект, постоянные времени которого равны 100 50 1 и 0,5 сек. При работе в системе пропорционального регулятора каждая из двух наибольших постоянных времени обеспечивает на критической частоте угол отставания 85—90°, который незначительно изменяется с изменением частоты. Меньшие постоянные времени добавляют отставание по фазе от 5 до 10°, и эти значения при увеличении частоты изменяются также незначительно. Таким образом, введение регулятором [c.164]

При повышении давления за решеткой до некоторого значения P2min силовое воздействие также отсутствует. Соответствующие значения pamu и emm определяются из условия образования на срезе решетки косого скачка уплотнения. При этом угол отставания положителен и равен углу поворота потока в косом скачке. [c.84]

При дальнейшем увеличении давления, т. е. при или е > emln, фронт косого скачка проходит выше фронта решетки, и это приводит к перераспределению давления на участке нижней поверхности, примыкающем к задней кромке пластины. Следовательно, в этом случае возникает силовое воздействие потока на пластину. Равнодействующая сип давления направлена в сторону положительного направления оси п. По мере дросселирования, т. е. по мере увеличения давления рг, точка пересечения скачка со стенкой движется вверх по потоку и увеличивается силовое воздействие угол отставания б и угол поворота потока в косом скачке уменьшаются, и косой скачок приближается к прямому. [c.84]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Рис. 7. Угол отставания блоков цилиндров бескарданного насоса Гидроматик 14-25 при углах Y = 0° и у = 25

Видно, что при угле атаки i pmin близком к нулю потери в решетке наименьшие. Рост на отрицательных углах атаки объясняется увеличением потерь в пограничном слое и срывами потока у передней кромки со стороны корытца лопатки. На больших положительных углах атаки рост р вызывается срывами потока со спинки лопатки. Срыв потока со спинки более интенсивен (из-за действия центробежных сил в криволинейных каналах), поэтому с увеличением i > О потери в решетке растут более интенсивно, чем при уменьшении i С 0. На отрицательных и малых положительных углах атаки i угол отклонения (поворота) потока в решетке возрастает с увеличением i. На малых /, где отсутствуют срывы потока со спинки лопатки, угол отставания потока б (см. рис. 2.27) практически не изменяется с увеличением угла атаки. Поэтому угол Др = (р2л — б) — (р1л — О возрастает пропорционально увеличению угла / С появлением отрыва потока рост Др с увеличением i замедляется. [c.59]

Выше были рассмотрены характеристики дозвуковых компрессорных решеток, полученные при малых скоростях потока. Как показывают многочисленные экспериментальные исследования, при небольших дозвуковых скоростях потока сжимаемость газа не оказывает существенного влияния на характер обтекания решетки. С увеличением числа М потока (до М < 0,6. .. 0,7) потери в решетке растут незначительно, а угол отставания потока 6 практически остается постоянным (рис. 3.1). При дальнейшем увеличении числа М потока на входе в решетку местные скорости в отдельных зонах поверхности профиля достигают скорости звука. Образуются зоны сверхзвуковых скоростей с замыкаю-П1,ими их скачками уплотнения, которые приводят к появлению волновых потерь. При некотором значении числа М набегающего потока у основания скачков уплотнения возникают местные отрывы пограничного слоя от поверхности профиля (рис. 3.2), что вызывает резкое возрастание коэффициента потерь и увели-чепир уг.иа отставания потока в решетке б (см. рис. 3.1). [c.66]

Угол отставания потока S в околозвуковых и сверхзвуковых решетках приближенно может быть опредечен также, как и в дозвуковых решетках или на основании экспериментальных данных аналогичных сверхзвуковых решеток. [c.79]

Способ использования различных собственных частот в невращающейся системе координат полезен и при рассмотрении движения лопасти относительно ГШ и ВШ. Для карданного несущего вИнта можно принять v = 1 для степеней свободы 3i и Pis взмаха жесткой лопасти и соответствующие частоты и формы колебаний для угла конусности и других степеней свободы. Аналогично можно использовать угол отставания Со Для учета возмущений частоты вращения несущего винта, полагая собственную частоту качания равной нулю. [c.389]

Система с распределенными параметрами, например толстая стенка, препятствующая переносу тепла, или пневматическая импульсная линия, эквивалентна бесконечному числу последовательно включенных недетектирующих элементов. При увеличении частоты угол отставания в такой системе неограниченно возрастает, и при этом постепенно возрастает наклон амплитудно-частот-ной характеристики . Рассмотрим наиболее простой случай, когда элемент с распределенными параметрами не взаимодействует ни с предыдущим ни с последующим элементами. Это означает, что сигнал на входе в элемент фиксирован и что на выходе элемента изменения нагрузки не происходит. Подобные условия соблюдаются, если, например, на внешней стороне стенки имеется толстый слой изоляции или если объем па конце импульсной линии мал по сравнению с объемом газа в линии. Частотные характеристики для этого случая заимствованы из работы Фаррингтона [Л. 5]. Обозначения Я и С характеризуют полное сопротивление и емкость системы [c.147]

Если регулятор уровня воздействует на приток в резервуар, а сток регулируется регулятором расхода или определяется производительностью насоса, то резервуар может рассматриваться как чисто емкостное (интегрирующее) звено. В этом случае передаточная функция, связывающая уровень с расходом, имеет вид 1/Л5. Изменение уровня отстает от изменения расхода на 90° на всех частотах. Большое отставание по фазе по существу не является недостатком схемы, так как на критической частоте угол отставания по фазе, составляюпцш приблизительно 90°, вносит также и резервуар, постоянная времени которого равна нескольким минутам. [c.326]

Характеристики пневматического датчика зависят от длины импульсной линии и величины объема на конце линии. Частотная характеристика недемпфированного датчика с короткой импульсной линией обладает резонансом, как и характеристика обычной системы второго порядка. Если же датчик демпфирован или присоединен к длинной импульсной линии, то его динамические характеристики могут быть анироксимированы уравнением первого порядка. На рис. 13-2 ирнведены частотные характеристики дифманометра фирмы Taylor. При длине импульсной линии (диаметром 6,35 мм), ие превышающей 30 м, угол отставания по фазе у датчика больше, чем угол отставания собственно линии. При большой длине импульсной линии характеристики датчика практически не зависят от длины линии и влияние характеристик линии становится преобладающим. [c.342]

Если объект характеризуется одной наибольшей постоянной времени, определяемой инерцией изменения концентрации, и несколькими меньшими постоянными времени, отражаюнхими гидравлическую инерцию, то основная постоянная времени вводит в систему угол отставания почти 90° и высокую степень демпфирования на критической частоте, фазовый сдвиг на которой составляет 180°. Это приводит к появлению большого общего коэффициента усиления системы, что находится в кажущемся противоречии с тем фактом, что для обеспечения устойчивого регулирования во многих колоннах коэффициент усиления регулятора устанавливается меньше единицы. Необходимость установки малых значений коэффициента усиления регулятора диктуется тем обстоятельством, что коэффициент усиления объекта оказывается часто очень большим, т. е. небольшие изменения расхода орошения приводят к большим изменениям состава продукта, как это следует из уравнения материального баланса. Например, в случае разделения смеси бензола и толуола уменьшение расхода орошения с 80 до 70 моль1ч означает увеличение выхода верхнего [c.393]

Теория вертолета (1983) -- [ c.162 , c.232 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.411 , c.607 ]

Теория и расчет агрегатов питания жидкостных ракетных двигателей Издание 3 (1986) -- [ c.77 ]

Аэродинамика решеток турбомашин (1987) -- [ c.22 , c.66 , c.69 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...