Сопротивление волновое уменьшение

Таким образом, в сверхзвуковом потоке идеальной жидкости появляется особый вид сопротивления — волновое сопротивление, зависящее от потерь в скачках, а следовательно, от формы и интенсивности скачков. Как мы видели, форма скачка и его интенсивность зависят от формы тела и скорости обтекания. Учитывая, что при уменьшении угла отклонения о (а, следовательно, и ) потери в скачке уменьшаются, можно заключить, что остроконечные тела в сверхзвуковом потоке должны обладать меньшим сопротивлением, чем тела, имеющие скругленную форму. [c.158]

Волновое сопротивление (см. 53), возникающее при движении в среде тел со сверхзвуковой скоростью, связано с возбуждением в ней ударных волн и в основном определяется формой передней части тела. Форма задней части тела играет значительно меньшую роль, чем в случае обтекания его при дозвуковых скоростях. Для уменьшения волнового сопротивления самолетов, летающих со сверхзвуковой скоростью, применяют крылья стреловидной или [c.241]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

Задача существенно упрощается при наличии малых возмущений, например при обтекании решеток слабо изогнутых профилей под малыми углами атаки. В этом случае удается показать ), что интерференция пластин в решетке всегда приводит к уменьшению коэффициента подъемной силы по сравнению с изолированной пластиной. Аналогичный вывод может быть сделан и для коэффициента волнового сопротивления, так как качество пластины, как уже указывалось выше (без учета поверхностных сил трения), определяется только углом атаки [c.76]

Коэффициент волнового сопротивления острого конуса с увеличением числа полета уменьшается. Характер этого уменьшения отображает приближенная зависимость, полученная путем обработки данных точной теории [c.491]

Однако следует иметь в виду, что с увеличением числа волновое сопротивление конуса, несмотря на уменьшение с в, возрастает. Это следует из выражения (10.11), в соответствии с которым [c.491]

При изменении числа Рейнольдса меняются структура и характеристики пограничного слоя, сопротивление капель, интенсивность волнового движения на поверхности пленки и процессов дробления, срыва и уноса частиц, а также количество влаги, выпадающей на стенки канала. Увеличение р приводит к возрастанию скоростей капель и уменьшению углов контакта с пленкой и поверхностями канала. В результате интенсифицируются срывы и расход жидкости в пленке снижается (рис. 3.20) происходит перераспределение дисперсности по шагу решетки, и средний размер частиц за решеткой уменьшается. [c.104]

Причины уменьшения расхода топлива. Физические причины уменьшения километрового расхода топлива с высотой заключаются в том, что на больших высотах значительно уменьшается аэродинамическое сопротивление самолета вследствие малой плотности воздуха. В связи с этим при той же самой тяге двигателя скорость полета резко увеличивается кроме того, уменьшается удельный расход топлива, так как с увеличением высоты двигатель работает при более выгодных по расходам топлива оборотах. Однако с некоторой высоты из-за роста числа М возрастает волновое сопротивление, что вызывает увеличение километрового расхода. [c.52]

Уменьшение относительной толщины позво--ляет в сильной степени уменьшить волновое сопротивление крыла — это хорошо видно на рис. 3.03 и из формулы (2.13), которая показывает, что волновое сопротивление сверхзвукового профиля пропорционально квадрату его относительной толщины (при Су = 0). [c.78]

Для более высокой резонансной частоты коэффициент обратной связи настолько мал, что условия ее самовозбуждения нарушаются. Следует отметить, что при отсутствии радиочастотных кабелей эта цепь меняет знак коэффициента обратной связи, т. е. делает принципиально невозможным ее самовозбуждение. Уменьшение волнового сопротивления кабелей приводит к тому же результату. А так как волновое сопротивление параллельно включенных кабелей обратно пропорционально их количеству, то можно в известных пределах компенсировать длину кабельной линии количеством параллельно включенных ветвей. [c.91]

Однако это общее соображение ограничено требованиями веса и прочности конструкции. Следовательно, для конструктора самолета желательно иметь такие методы уменьшения волнового сопротивления, которые не приводили бы к крайним утончениям конструкции и к малым коэффициентам подъемной силы. [c.43]

Биплан, разумеется, имеет недостатки с других точек зрения. Тем не менее задача о действии интерференции должна изучаться с целью дальнейшего уменьшения волнового сопротивления. [c.44]

Опытное определение сопротивления снарядов, осуществляемое путем измерения замедления скорости полета, показывает следующее. При скоростях полета, меньших скорости звука, коэффициент сопротивления сохраняет приблизительно постоянное значение, но при переходе скорости полета через скорость звука резко увеличивается. Это увеличение объясняется тем, что к прежнему сопротивлению, вызываемому главным образом вихрями позади снаряда, прибавляется волновое сопротивление, обусловливаемое затратой энергии на образование звуковых волн. При еще больших скоростях коэффициент сопротивления заостренных снарядов несколько уменьшается и затем, по-видимому, приближается к постоянному значению. Это уменьшение связано, во-первых, с изменением формы головной волны, а во-вторых, с тем, что подсасывающее действие на заднем конце снаряда с увеличением скорости приближается к некоторому предельному значению, а не продолжает расти пропорционально квадрату скорости. [c.399]

Согласно же критерию (3.17) Фруда переход от больших размеров к меньшим должен сопровождаться уменьшением характерных скоростей. Следовательно, полного подобия двух течений вязкой несжимаемой жидкости с одним и тем же коэффициентом вязкости, с соблюдением критериев подобия Фруда и Рейнольдса осуществить нельзя. Практически приходится в каждом конкретном случае выбирать из этих двух критериев наиболее существенный и пренебрегать другим. Число р имеет преимущественное значение в задачах, где преобладают силы тяжести, например в тех случаях, когда основным вопросом исследования служит вопрос о волновом сопротивлении модели судна, обусловленном действием силы тяжести. В случае движения вязкой жидкости без свободных границ за основной критерий подобия принимается число Р. Для такого рода течений число Рейнольдса, как это далее будет показано, является основным характеристическим числом, характеризующим качественные особенности течений вязкой несжимаемой жидкости. [c.110]

Профилограммы поверхности свариваемых деталей показывают [36, 37], что в результате воздействия ультразвука и контактного давления наиболее высокие микронеровности свариваемого металла подвергаются пластической деформации и растекаются . Появляются новые точки соприкосновения и площадь фактического контакта 5ф стремится к номинальной площади 5. Можно полагать, что Рсв.уд- Я- Уменьшение Рсв.уд меняет силу трения. Одновременно меняется и коэффициент отражения колебательной энергии в стержне. Поскольку процесс трения зависит от многих и неуправляемых факторов, а волновое сопротивление излучателя ультразвука — сварочного наконечника переменно в процессе сварки, то неустойчивое соотношение этих величин является одной из причин дестабилизирующих процесс сварки. [c.22]

Измерения и анализ волновых профилей ударного сжатия различных керамических материалов предпринимались в серии работ выполненных в конце 80-х и начале 90-х годов. В частности, измеренные [54 — 56] профили массовой скорости и рассчитанные на их основе диаграммы деформирования в цикле ударного сжатия и разгрузки высококачественных керамик карбида кремния, диборида титана, карбида бора и двуокиси циркония демонстрируют весь спектр возможной реакции хрупких материалов. Диаграмма деформирования карбида кремния, например, имеет вид, типичный для упруго-пластических материалов. С другой стороны, ударное сжатие керамического карбида бора явно сопряжено с растрескиванием и, как следствие, с уменьшением сопротивления сдвигу и дилатансией, которая отчетливо проявляется в тенденции к появлению избыточного объема вещества с приближением к окончанию его разгрузки после ударного сжатия. Поведение диборида титана имеет некоторый промежуточный характер. По-видимому, зарождение трещин в этом материале происходит при напряжениях ниже предела упругости, однако в целом диаграмма деформирования вполне соответствует модели упруго-пластического тела. [c.107]

В развитом подходе расчет Ах и уменьшения коэффициента волнового сопротивления (в процентах) [c.473]

Максимальное уменьшение коэффициента волнового сопротивления в рассматриваемом случае, как и при Л < О, определяется по (2.17) с Ах из (2.16). При этом по-прежнему не требуется знать величину Axd которая для Л > О дается формулой [c.475]

Для тонких тел, однако, существенно, сопротивление трения, которое превышает волновое или соизмеримо с ним и почти не зависит от формы образующей. Важна лишь ее длина, в этих случаях практически равная длине тела. Поэтому найденное уменьшение сопротивления тонких тел с задним торцом, как и результаты работы [5], рассчитанные по формулам линейной теории, на самом деле могут оказаться не столь внушительными. С учетом этих соображений было выполнено профилирование достаточно толстых тел. Хотя само профилирование осуществлялось в рамках ньютоновской и линейной моделей, коэффициент Сх построенных тел рассчитывался затем численным интегрированием уравнений Эйлера по монотонной разностной схеме второго порядка с выделением головной ударной волны. [c.505]

Наличие жидкой пленки на стенке канала существенно влияет на гидравлическое сопротивление при течении газожидкостной смеси в дисперсно-кольцевом режиме, ибо от толщины пленки зависит структура ее волновой поверхности, или шероховатость пленки , а значит, и вязкое трение между ядром потока и пленкой. Может возникнуть кризис гидравлического сопротивления, когда с ростом скорости газово фазы из-за уменьшения шероховатости пленки гидравлическое сопротивление не растет,, а падает (см. 5). [c.177]

Волновое сопротивление одиночного профиля можно уменьшить только путем уменьшения каждой из трех отдельных составляюш,их сопротивления. Однако в случае более сложных пространственных конфигураций общее сопротивление может быть меньше суммы сопротивлений составляющих конфигурацию элементов вследствие их взаимодействия. Это явление называется полезной интерференцией тел при их обтекании. Простейшим замечательным примером такой интерференции является биплан Буземана. [c.365]

Отсутствие сопротивления у биплана Буземана при расчетном режиме обтекания обусловлено тем, что все возмущения в этом случае сосредоточены внутри канала между двумя профилями и не выходят за его пределы ). При отклонении режима обтекания от расчетного, например, при уменьшении числа М по сравнению с расчетным, возмущения выходят во внешний поток и волновое сопротивление биплана становится отличным от нуля (рис. 3.19.10). Очевидно, однако, что и при [c.366]

Конечно, радикальное решение проблемы уменьшения волнового сопротивления состоит в создании для заданного числа Моо докритического крыла (см. гл. 5, 7), однако удовлетворительным решением будет и крыло, обтекаемое с малыми сверхзвуковыми зонами — со слабыми и короткими скачками уплотнения, а значит — с небольшим волновым сопротивлением. Именно на таком пути были достигнуты реальные успехи современной [c.169]

При стационарном сверхзвуковом обтекании тела такой формы скорость газа даже вблизи тела будет везде лишь незначительно отличаться по величине и направлению от скорости натекающего потока, а образующиеся ударные волны будут обладать малой интенсивностью (интенсивность головной волны убывает вместе с уменьшением раствора обтекаемого угла). Вдали от тела движение газа будет представлять собой расходящиеся звуковые волны. Основную часть сопротивления газа можно представлять себе как обусловленную переходом кинетической энергии движущегося тела в энергию излучаемых им звуковых волн. Это сопротивление, специфическое для сверхзвукового движения, называют волновым )-, оно может быть вычислено в общем виде при любой форме сечения тела (Th. Кагтап, N. В. Moore, 1932). [c.643]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Зависимость коэффициента сопротивления диска Q, отне-сенгюго к площади миделевого сечения каверны, от числа кавитации X для разных относительных погружений Н дана на рис. VI.22. Как следует из рисунка, коэффициент при одном и том же числе кавитации возрастает при уменьшении глубины погружения, что объясняется волновыми эффектами, приводящими к увеличению площади миделевого сечения каверны, а также к появлению дополнительной волновой составляющей сопротивления. [c.237]

С целью гашения свободных колебаний пьезопластины, уменьшения длительности зондирующего импульса и расширения полосы пропускания с ее нерабочей стороны приклеивают демпфер. Для обеспечения указанных условий материал демпфера должен обладать акустическим сопротивлением, близким к волновому сопротивлению пьезопластины, и большим коэффициентом затухания. Выполнить одновременно оба требования достаточно сложно. Например, если демпфер изготовлять из латуни или бронзы, акустическое сопротивление которых примерно такое же, как пьезокерамики, не удается эффективно гасить сигналы, излученные в сторону демпфера. Пьезопреобразователи с такими демпферами наиболее оптимально использовать в режиме приема, в частности при приеме сигналов акустической эмиссии. [c.142]

Основное условие получения достоверных результатов в ква-зистатических испытаниях — поддержание с заданной точностью однородности напряженного и деформационного состояния материала в объеме рабочей части образца. Это позволяет принимать регистрируемые зависимости между напряжением и деформацией за характеристики поведения локального объема материала. Таким методом определены характеристики сопротивления материалов деформированию в большинстве проведенных до настоящего времени исследований, в основном при испытаниях на растяжение или сжатие со скоростями до 10 м/с [69, 167, 208, 210, 305, 406, 409]. Область более высоких скоростей деформирования, особенно при испытаниях на растяжение, обеспечивающих получение наиболее полной информации о поведении материала под нагрузкой, практически не исследована. Такое ограничение исследований обусловлено тем, что с ростом скорости деформации возрастает влияние волновых процессов и радиальной инерции в образце и цепи нагружения, ведущих к нарушению однородности деформации и одноосности напряженного состояния в объеме рабочей части образца и затрудняющих приведение усилий и деформаций в материале. Уменьшение влияния этих эффектов требует разработки специальных методик для испытаний с высокими скоростями деформации. [c.13]

Необходимо также подчеркнуть, что введение ОДА существенно влияет на кинетику фазовых переходов, что в свою очередь приводит к изменению газодинамических характеристик решеток Б области спонтанной конденсации в зоне Вильсона. Положительные эффекты при введении ОДА в поток парокапельной структуры обусловлены физически различными факторами. Гидрофобизирую-щее вещество приводит к уменьшению размеров капель, влияет на их траектории и деформацию в конфузорном течении в криволинейном канале, коэффициенты сопротивления, процессы коагуляции,, дробления и взаимодействия с пленками. Широко распространенное мнение, согласно которому уменьшение размеров капель обусловливает более значительные затраты кинетической энергии несущей фазы на их ускорение, не учитывает влияния сопутствующих процессов деформации, дробления и коагуляции капель, протекающих различно в потоке с добавками ОДА и без гидрофобизатора. Учитывая явления на границе раздела фаз (менее интенсивные волновые процессы на поверхности пленок, затрудненный срыв капель с пленок и значительное количество влаги, выпадающей в пленки), можно утверждать, что уменьшение диаметров капель не приводит к увеличению затрат кинетической энергии на ускорение дискретной фазы. [c.310]

При изучении вклада вихрей различного масштаба в процесс переноса энергии в потоке было обнаружено, что турбулентность в пучке витых труб содержит наряду с крупными энергосодержащими вихрями и вихри малых размеров. Так какГ дис-сипация энергии под действием вязкости возрастает при уменьшении размера вихрей,- то наблюдаемьш в пучке витых труб сдвиг энергетического спектра турбулентности, в область высоких частот по сравнению со спектром в круглой трубе-[12] позволяет объяснить увеличение гидравлического сопротивления по сравнению с гидравлическим сопротивлением в круглых трубах. Выражая величину м " в виде спектра по волновым числам [c.75]

Исследование интенсивности пульсаций скорости, автокорреляционной функции и спектральной плотности позволило выявить физическую природу рштенсификации теплообмена в пучках витых труб. Оказалось, что дополнительная турбули-зация потока связана с закруткой и неравномерностью поля скорости в ядре потока. Так, сдвиг энергетического спектра турбулентности в область высоких частот (волновых чисел) по сравнению со спектром в круглой трубе, характеризующий возрастание диссипации энергии, наблюдается во всей области течения и для всех исследованных чисел Ее и Гг . При этом максимальные значения интенсивности турбулентности наблюдаются в следе за местами касания соседних труб, где энергетический спектр сдвинут в область высоких частот в большей мере. Увеличение доли энергосодержащих вихрей с ростом числа Рг (увеличением относительного шага закрутки труб S d) и уменьшение интенсивности турбулентности как за местами касания труб, так и в сквозных каналах, свидетельствует об уменьшении дополнительной турбулизации потока в пучке витых труб. Эти закономерности наблюдаются и при исследовании усредненных характеристик потока (коэффициентов теплоотдачи и гидравлического сопротивления) [39]. [c.82]

Электрическая прочность жидких диэлектриков более высока при работе в импульсном режиме или даже при работе с кратковременным включением источника звука (манипуляционный режим), что позволяет получить при прочих равных условиях большие интенсивности ультра-8вука. Эти режимы более благоприятны также тем, что не возникает кавитация в жидком диэлектрике (см. гл. 7), которая не только облегчает электрический пробой, но и приводит к уменьшению излучаемой мощности из-за уменьшенрш волнового сопротивления среды, потерь на кавитацию и рассеяние звука. Электрический пробой приводит, как правило, к местному сильному разогреву и в результате этого к растрескиванию кварцевой пластины. [c.358]

Энергия движущегося тела (снаряда, пули и т. п.) в значительной степени расходуется на образование ударных волн, сопровождающих его движение со сверхзвуковой скоростью. Сопротивление двнжен] ю тела при такой скорости в основном является волновым сопротивлением. Частицы среды приходят в движение вследствие удара тела о частицы, встречающиеся на его пути. Частицы, о которые ударилось тело, расступаясь, вызывают движение частиц окружающей среды, которое начинается после прохода головной ударной волны. Энергия, затраченная на движение частиц и на тепло при ударе частиц, получается за счет уменьшения кинетической энергии движущегося тела или за счет источника, приводящего тело в движение. Форма передиеп части тела су щестсеино влияет па величину лобового сопротивления тела с заостренным носом и с малым поперечным сечением имеют меньшее лобовое сопротивление. Форма задней части тета не имеет уя е такого важного значения, как при небольшой скорости обтекания. [c.416]

Важной характеристикой искателей является их чувствительность. Она зависит от свойств пьезоэлемента, демпфера, промежуточных слоев, а также от параметров генератора и приемника дефектоскопа. Например, пьезоэлемент из цирконата-титаната свинца (ЦТС) обеспечивает более высокую чувствительность, чем кварц и титанат бария, но свойства его менее стабильны, чем у кварца. Значительное влияние на чувствительность искателя оказывает качество приклейки пьезоэлемента к призме, а также покрытие пьезопластины электродом (посеребрение). При приклейке пьезоэлемента к призме необходимо, чтобы толщина слоя клея была одинакова по всей площади пьезопластины. Если электрод пьезопластины не покрывает всей ее поверхности, то размер пьезоэлемента определяется илощадью, покрытой электродом. Чувствительность искателя будет тем выше, чем больше размер пьезоэлемента и частота его колебаний, но выбор их оптимальных значений должен проводиться в соответствии с изложенными рекомендациями. Демпфер оказывает двоякое влияние на характеристики искателя. С одной стороны, чем меньше волновое сопротивление, тем выше чувствительность искателя и выше длительность колебаний пьезопластины. Однако увеличение длительности колебаний пьезопластины приводит к снижению лучевой разрешающей способности, т.е. к уменьшению раздельной регистрации двух следующих импульсов от двух рядом расположенных отражателей. С другой стороны, с увеличением акустического сопротивления демпфера уменьшается чувствительность искателя, но увеличивается разрешающая способность и сокращается мертвая зона. На практике наиболее важно знать так называемую абсолютную чувствительность искателя с дефектоскопом (см. гл. IV, п. 1). [c.36]

Потоки с вязкостным сопротивлением. Так как каждая жидкость обладает вязкостью, абсолютная величина которой больше нуля, заявление, что ее обычно можно считать равной нулю, лишь относительно верно. Иными словами, любое явление потока, для которого влиянием вязкости можно пренебречь при определенной величине числа Рейнольдса, может подвергаться значительному воздействию вязкости при более низких числах Рейнольдса. Так, известно, что рассмотренные в п. 12 характеристики струи подвергаются возрастающему воздействию вязкости при уменьшении Не, когда поток становится полностью ламинарным. Волны, разбиравшиеся в предыдущем пункте, также подвержены вязкостному замедлению, когда масштаб и скорость становятся малыми или когда длина волны становится очень большой в действительности пренебрежение вязкостью при всяком анализе волнового движения правомерно, поскольку энергия любой волны в конечном счете диссипируется вязкостным сопротивлением. С другой стороны, конечно, существует очень много примеров практического направления, в которых роль вязкости является первостепенной и пренебречь ею невозможно. [c.27]

Физический смысл такой зависимости заключается в том, что при относительно малой обш,ей протял<епностп кабеля ток почти равномерно стекает со всей длины и поэтому его входное сопротивление обратно пропорционально длине. С увеличением протяженности кабеля вследствие уменьшения тока, стекающего на землю с более отдаленных участков, влияние длины на входное сопротивление уменьшается, а последнее асимптотически приближается к своем пределу — волновому сопротивлению. [c.54]

Р в зависимости от Е она имеет минимум в точке М, соответствующей точке пересечения (см. фиг. 1). Если волновое сопротивление какой - либо линии равно отрезку О А, то затухание ее будет равно отрезку АР. Уве- личивая волновое сопротивление Z этой линии до величины, соответствующей отрезку ОВ, мы достигнем минимального затухания р. Увеличить же мы можем или путем увеличения Ь или уменьшения С, [c.260]

Исследования показывают, что уменьшение сопротивления движению потока, а также возрастание градиента скорости по глубине под гребнями начальных везмущений вызывают волновое движение. Практически можно считать, что потеря устойчивости свободной поверхности потока при равномерном движении происходит, как уже было сказано, прн больших продольных уклонах, а также при большой распластанности потока (прп малой глубине по сравнению с шириной потока) и малой шероховатости граничных поверхностей канала. В связи с этим в целях предотвращения появления волп в качестве основного мероприятия рекомендуется проектирование быстротоков с сосредоточенными живыми сечениями (рис. XXVH. 35) и с повышенной шероховатостью граничных поверхностей канала. [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...