Течение газа дозвуковое

Задается форма канала, расход газа, его начальная температура и закон тепловыделения по длине канала. Скорость течения газа дозвуковая. [c.106]

Течение газа дозвуковое 289, 338 [c.902]

Г л а у ц. Смешанное дозвуковое и сверхзвуковое течение газа с твердыми частицами. Ракетная техника, № 5, 147 (1962). [c.507]

Используя уравнение Гюгонио, проанализируем характер возможных течений газа в трубе переменного сечения. Из уравнения (61) следует, что при М <2 1, что соответствует дозвуковым течениям, знаки у дз и течения скорость должна убывать, и наоборот. Для сверхзвуковых течений М > 1 знаки у Рз и Ри одинаковы, т. е. сверхзвуковой поток распространяется противоположно дозвуковому. Чтобы увеличить его скорость, трубу следует расширить. При М = 1 Рз =0, т. е. з достигает минимума или максимума. Можно показать, используя (61), что М = 1 может быть только в самом узком сечении трубы, где з = з,п1ц. [c.570]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

Если М < 1, то течение газа называется дозвуковым. если М > 1, то — сверхзвуковым. [c.24]

В соответствии с результатами, представленными на рис. 3.15, находится тот факт, что позади центральной части криволинейной ударной волны (рис. 3.13) течение газа является дозвуковым, [c.137]

Рассмотрим некоторые из следующих отсюда свойств течения при дозвуковой скорости потока на входе в трубу. В первую очередь сравним одномерное дозвуковое течение газа в трубе при [c.261]

Рис. 9.10. Изменение статического давления по длине камеры смешения при дозвуковом течении газов

Рис. 9.10. Изменение <a href="/info/2445">статического давления</a> по длине <a href="/info/31254">камеры смешения</a> при <a href="/info/112824">дозвуковом течении</a> газов

Условия непрерывного перехода от дозвуковых к сверхзвуковым скоростям. Из рассмотрения общего уравнения (9.45) для изоэнтропического течения газа по каналу переменного сечения [c.313]

Если перепад давлений р —р значителен, как это имеет место во втором случае, то в наименьшем сечении сопла скорость течения достигает скорости звука и дальнейшее течение газа в расширяющейся части сопла происходит с ускорением, т. е. скорость течения непрерывным образом переходит от дозвуковых к сверхзвуковым значениям. [c.313]

Предположим сначала, что внешнее давление р настолько велико, что скорость течения не достигает в самом узком сечении сопла скорости звука, т. е. Юг Как было показано выше, в этом случае в самом узком сечении сопла ю/йХг = О, т. е. скорость течения газа достигает в горловине сопла максимума. Но так как слева от горловины, т. е. в суживающейся части сопла, скорость течения возрастает, оставаясь дозвуковой, то и после наиболее узкого сечения, т. е. в расширяющейся части сопла, скорость течения также является дозвуковой, причем с удалением от наиболее узкого сечения скорость будет убывать, а давление газа возрастать. [c.314]

Прямые скачки уплотнения образуются при течении газа со скоростью, большей местной скорости звука. В результате прямого скачка уплотнения скорость газа скачкообразно уменьшается от сверхзвукового значения перед скачком до дозвукового значения после скачка. [c.316]

Этот результат означает, что в трубе постоянного сечения с сопротивлением и при отсутствии отвода теплоты непрерывный переход через скорость звука (т. е. от дозвуковой скорости течения к сверхзвуковой) невозможен. В самом деле, допустим, что скорость течения газа в трубе достигла значения щ, большего местной скорости звука с. Так как точка = с является точкой максимума функции з (щ), то з т. е. при переходе через точку [c.326]

Метод ЭГДА может применяться для исследования как плоских, так и пространственных течений жидкостей и газов с дозвуковыми скоростями. Моделирование плоских течений несжимаемых жидкостей осуществляется преимущественно на электропроводной бумаге, а иногда в ванне с электролитом. Для моделирования пространственных течений используют ванны с электролитом, а для моделирования плоских течений газа с дозвуковыми скоростями — ванны с электролитом переменной глубины, при этом толщина слоя электролита изменяется в соответствии с изменением плотности газа. [c.91]

Поскольку Н1 > 2, то Н1 > и 2 < а. Таким образом, скачок уплотнения может образоваться только в сверхзвуковом потоке газа, причем течение за скачком является дозвуковым. Поэтому можно сказать, что прямой скачок уплотнения является формой перехода от сверхзвукового течения к дозвуковому. При этом переходе температура торможения и критическая скорость газа остаются неизменными. Действительно, для потока перед скачком справедливо равенство [c.451]

В случае, если боковые кромки таких крыльев дозвуковые, необходимо учитывать влияние боковых кромок на течение газа в областях крыла, ограниченных соответствующими линиями Маха и этими кромками. [c.214]

Нетривиальным является задание граничных условий при течении газа в соплах. Будем рассматривать нестационарные течения. На входной плоскости сопла, где течение всегда будем предполагать дозвуковым, могут быть заданы как функции [c.51]

В задачах газовой динамики метод установления обычно применяют для расчета стационарных течений газа в областях, содержащих зоны дозвукового и сверхзвукового течения. В этих случаях уравнения газовой динамики являются уравнениями [c.138]

ДОЗВУКОВОЕ И СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ (ОСНОВЫ ГАЗОДИНАМИКИ) [c.292]

При скорости течения газа, меньшей гИц,, поток называется дозвуковым. В этом случае М 1 и А< 1 течение при скоростях выше [c.296]

ДОЗВУКОВОЕ и СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ [гЛ. ХХИ [c.298]

Пусть в сужающейся части сопла Лаваля имеет место дозвуковой режим. Из сказанного выше следует, что в этой части сопла скорость газа будет возрастать и течение газа приближаться к критическому. [c.300]

ДОЗВУКОВОЕ и СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ [гл. ХХП [c.306]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

График газодинамической функции z X) приведен на рис. 5.22. Минимальное значение функции z X)=2 соответствует критической скорости течения (1=1). Как в дозвуковых, так и в сверхзвуковых потоках z k)>2 значениям 2(Я)<2 не соответствуют какие-либо реальные режимы течения. Легко видеть, что ири замене величины X обратной ей величиной X = 1/Я значение функции г (Я) не изменяется. Таким образом, одному значению % Х) могут соответствовать два взаимно обратных значения приведенной скорости X — одно из них определяет дозвуковое, а другое — сверхзвуковое течение газа. Отметим также, что функция 2(Я), в отличие от всех остальных газодинамических функцдй, не зависит от величины показателя адиабаты к. [c.241]

Для расчета реактивной силы, кроме расхода газа, нужно знать давление на срезе и скорость истечения, которые зависят от потерь как в дозвуковой, так и в сверхзвуковой части сопла. Выше предполагалось, что потери распределяются равномерно по сечению сопла, однако истинная картина течения газа внутри сопла не отвечает этому простейшему предположению. При большой кривизне стенок в области горловины сопла возможен местный отрыв пограничного слоя от стенок, кроме того, в начале расширяюЕцейся части сопла некоторые линии тока сверхзвукового течения сужаются, что приводит к образованию местных косых скачков уплотнения. [c.433]

В частности, площадь узкого сечения диффузора (горла) с учетом влияния пограничного слоя приходится увеличить на 5—15 % по сравнению с определенной без поправкп на его влияние. Чтобы обеспечить безотрывное течение газа в расширяющейся дозвуковой части канала, следующей за горлом диффузора, ее сопряжение с концом сверхзвуковой части осуществляют с помощью специального переходного канала, имеющего весьма плавные очертания с участком постоянного сечения (в зоне горла). Иногда для улучшения характеристик диффузора применяют слив или отсос пограничного слоя через специальные отверстия или щели в стенках диффузора. [c.476]

На практике приходится решать смешанные стационарные задачи, когда в поле течения имеются области как дозвукового, так и сверхзвукового потока. Такого рода задачи возникают при внешнем сверхзвуковом обтекании затупленных тел с отошедшей ударной волной, во внутреннем течении в сопле Лаваля и в других каналах. В этом случае математическая модель имеет наиболее сложный вид — течение газа описывается системой квазилинейных уравнений в частных производных, имеющей смешанный эллиптико-гиперболический тип. При этом положение поверхности перехода от дозвукового течения к сверхзвуковому заранее неизвестно. Расчет таких течений является затрудни- [c.267]

Для решения аэродинамических задач наряду е ЭГДА применяют также магнитогидродинамическую аналогию (МАГА) и газогидравлическую аналогин> (ГГА), причем последняя может быть использована как для дозвуковых, так и для сверхзвуковых течений газа [1,7]. [c.92]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...