Сопротивление волновое сопротивление

Коэффициент волнового сопротивления конуса, имеющего плоское затупление, можно приближенно рассчитать по той же зависимости (10.40), в которой вместо коэффициента волнового сопротивления с в.сф сферического затупления следует взять величину Схв.п (коэффициент волнового сопротивления затупления в виде плоского торца). В результате такой замены для конуса с плоским затуплением получаем [191 [c.504]

Основными составляющими компонентами лобового сопротивления является сопротивление трения и сопротивление давления. Сопротивление трения находят как проекцию равнодействующей касательных к поверхности тела сил на направление движения, оно обусловлено вязкостью жидкости. Сопротивление давления находят как проекцию на направление движения равнодействующей сил давления на поверхность тела. Помимо сопротивления трения и сопротивления давлению на практике учитывают еще и другие составляющие лобового сопротивления (например, волновое сопротивление). Для характеристики различных видов лобового сопротивления применяют термины коэффициент сопротивления трения , коэффициент сопротивления движения и т. п. [c.128]

Потери кинетической энергии в скачках создают особый вид сопротивления — волновое сопротивление (при околозвуковых и сверхзвуковых скоростях) . [c.133]

Предыдущие результаты имеют значение для проблемы д волнового сопротивления . Рассматривая плоскую задачу, представим две неподвижные вертикальные плоскости, проведенные одна перед, а вторая позади возмущающего тела. Если и <с, то область между плоскостями получает в единицу времени прирост энергии сЕ, где Е есть средняя энергия единицы площади свободной поверхности. Этот прирост частично обусловлен работой сил давления на задней плоскости с мощностью ив ( 237), а частично восполняется реакцией возмущающего тела. Таким образом, если есть сопротивление, испытываемое возмущающим телом вследствие образования волн, то мы будем иметь [c.518]

Практически всегда следует стремиться нагружать линию на сопротивления, равные её волновому сопротивлению. В этом случае потери мощности будут определяться только величиной 3/, а входное сопротивление линии будет равно волновому сопротивлению. В случае, когда нагрузка линии отличается от её волнового сопротивления, для приведения величины сопротивления нагрузки к величине волнового сопротивления применяют согласовывающие устройства в виде трансформаторов и автотрансформаторов. [c.541]

Волновое сопротивление гс—это сопротивление, выражаемое в омах, которое встречает бегущая по линии от -енератора к нагрузке электромагнитная волна, причем включенная в конце линии нагрузка имеет чисто активное сопротивление, равное этому же волновому сопротивлению. [c.49]

Таким образом, в сверхзвуковом потоке идеальной жидкости появляется особый вид сопротивления — волновое сопротивление, зависящее от потерь в скачках, а следовательно, от формы и интенсивности скачков. Как мы видели, форма скачка и его интенсивность зависят от формы тела и скорости обтекания. Учитывая, что при уменьшении угла отклонения о (а, следовательно, и ) потери в скачке уменьшаются, можно заключить, что остроконечные тела в сверхзвуковом потоке должны обладать меньшим сопротивлением, чем тела, имеющие скругленную форму. [c.158]

Из критериев (7.82) следует, что скорости распространения с и модули волнового сопротивления I1 в электрической модели могут оказаться измененными по отношению к сходственным величинам в натуре в соответствии со значением параметров в критериях. Согласно критериям (7.82), декременты поглощения А и аргументы волнового сопротивления 0 в модели всегда оказываются равными сходственным величинам в натуре. [c.235]

При отсутствии потерь матрица [а,] имеет вид (2.4), где величины р, I полагаются равными волновому сопротивлению p и длине и отрезка. С учетом аналогичного допущения может быть найдена матрица рассеяния или волновая матрица передачи каскадного соединения т отрезков ЛП, включенных между двумя подводящими линиями с заданными волновыми сопротивлениями. Необходимые соотношения приведены в [9]. Например, для отрезка одиночной ЛП без потерь, имеющего длину / и волновое сопротивление р, включенного между подводящими линиями с волновыми сопротивлениями ро=1, матрица рассеяния [c.45]

Сравнение результатов, приведенных в табл. 8.4, 8.5, показывает, что во втором случае просачивание мощности из плеча 1 устройства в плечо 2 почти в 2 раза меньше. Это свойство просто использовать для разработки делителей с повышенным значением развязки между выходными плечами. Для этого достаточно реализовать ДМ с Н =1 и его плечи согласовать с передающими ЛП необходимого волнового сопротивления с помощью ТС того или иного типа. Отметим также, что структура ДМ, соответствующего / = , содержит меньшее число неучтенных в модели делителя неоднородностей, чем структура при / =2 (отсутствуют электрические неоднородности, обусловленные изменением волновых сопротивлений одиночных ЛП), и это позволяет предполагать, что на высоких частотах электрические параметры ДМ, соответствующие случаю / = , будут лучшими. [c.209]

Изменение аэродинамического сопротивления происходит за счет образования волнистости гладкой внешней поверхности крыльев в результате погрешности при изготовлении, прогибов оболочки под действием нормальных нагрузок и ее коробления при термической деформации (рис. 6.11). При этом изменение индуктивного сопротивления и сопротивления трения незначительно, а возрастание волнового сопротивления может быть су-ш,ественно. В этом случае можно считать, что сопротивление профиля складывается из сопротивления недеформированного сечения и дополнительного сопротивления, обусловленного волновым сопротивлением суммы профилей с относительной толщиной [c.182]

Рассматриваемые здесь вариационные задачи заключаются в определении формы тел, обладающих минимальным волновым сопротивлением в плоскопараллельном или осесимметричном сверхзвуковом потоке газа, и контуров сопел, реализующих максимальную силу тяги при некоторых ограничениях. Силы, действующие на тела при течениях невязкого газа, определяются давлением на стенки. Величина давления находится из рещения граничных задач для нелинейных уравнений газовой динамики. Такие задачи в настоящее время решаются численно. Нахождение решения вариационных задач со связями в виде уравнений с частными производными приводит к сложным численным процессам. О таком прямом подходе к оптимизации формы тел будет сказано в послесловии к этой главе. Здесь будет рассмотрен подход, который в плоскопараллельном и осесимметричном случаях допускает точную одномерную постановку ряда вариационных задач и их простое решение. [c.45]

Оптимальными будут называться те формы профилей, которые обладают минимальным волновым сопротивлением при некоторых дополнительных условиях. [c.63]

Пусть задан набегающий поток газа, то есть функции ги х,у), в х,у), р(х,у), р х,у), удовлетворяющие системе уравнений (1.6)-(1.9). В поток (рис. 3.6) помещается некоторое тело с образующей у = Д(ж), которая соединяет точки а и Ь. Поскольку рассматриваются только сверхзвуковые течения, обтекание верхней и нижней поверхностей плоского профиля можно изучать независимо друг от друга, а в осесимметричном случае достаточно рассмотреть одну меридиональную плоскость течения. Волновое сопротивление X тела с контуром аЬ, то есть проекция равнодействующей сил давления на ось х, выражается формулой [c.63]

Здесь через х обозначена величина волнового сопротивления (2.1), через Ф — равный нулю расход газа сквозь контур аЬ, через С подъемная сила плоского профиля, равная интегралу по контуру аЬ [c.67]

Пусть необходимо найти форму контура, имеющего минимальное волновое сопротивление х заданных концевых точках а и Ь, при заданной подъемной силе ( и определенной характеристике ос набегающего потока газа. Существенно, что все необходимые величины, а также условия задачи теперь выражены через функции на характеристиках ас и Ьс. Величина х> например, при заданных функциях А(У), 0(У), <Ро У) [c.68]

Требование безударности течения ( ф) = (ро Ф) во многих случаях не является необходимым и может быть снято. Устранение ограничения, вообще говоря, может улучшить решение задачи, то есть в задаче на минимум может снизить возможный минимум. В задаче об оптимальной форме контура тела переход от требования <р ф) = <ро ф) к более слабому ограничению (р ф) <Ро(Ф) дает надежду на отыскание тел с меньшим волновым сопротивлением. Если решение приведет к неравенству (р ф) > <ро ф) хотя бы на части характеристики Ьс, то это будет означать, что в треугольнике ab появляются ударные волны. [c.88]

В разделах 3.2 и 3.3 были рассмотрены необходимые условия экстремума величины волнового сопротивления в тех случаях, когда исходная характеристика не разрушается. Определены области, в которых течения с ударными волнами не допустимы. В задачах этого типа полезно дополнительно исследовать необходимое условие минимума волнового сопротивления. Следующий раздел будет посвящен этому вопросу. [c.107]

Здесь, как и всегда, следует сделать оговорку, что величина не может задаваться произвольно, а должна быть заключена в некоторых пределах. Это следует из того, например, что при фиксированном волновом сопротивлении х величина С должна иметь ограниченный максимум или минимум. [c.124]

Может оказаться, что при некоторых исходных данных вариационная задача имеет два решения, например, разрывное безударное и разрывное решение с ударными волнами, Предпочтение, конечно, следует отдать тому из этих двух относительных минимумов, который дает меньшую величину волнового сопротивления. [c.127]

Для иллюстрации метода приведем ряд примеров расчетов. Вместо величины волнового сопротивления будем приводить коэффициент волнового сопротивления с. [c.127]

По поводу примеров из таблицы 4 в подразделе 3.5.2 будет сделано замечание, связанное с изменением условий в концевой точке 6 при формулировке вариационной задачи. Отказ от жесткого концевого условия позволяет в некоторых случаях уменьшить волновое сопротивление профилей. [c.131]

Сформулируем вариационную задачу о контуре аЬ, обеспечивающем минимальное волновое сопротивление. [c.151]

Результаты расчетов максимального коэффициента сопротивления в плоскопараллельных течениях изображены на рис. 3.49. Величина коэффициента волнового сопротивления с в плоскопараллельном случае и аргумент в, использованный на этой фигуре, определены формулами [c.173]

Следует, однако, подчеркнуть, что все эти соображения относятся лишь к дви [<ению тела в неограниченной жидкости. Если же, например, жидкость имеет свободную поверхность, то равномерно движущееся параллельно этой поверхности тело будет испытывать силу сопротивления. Появление этой силы (называемой волновым сопротивлением) связано с возникновением на свободной поверхности жидкости системы распространяющихся по ней волн, непрерывно уносящих энергию на бесконечность. [c.52]

На рис. 15-25 показаны теоретические значения сопротивления Dy,, связанного с генерацией волн, для удлиненных эллипсоидальных тел, движущихся под поверхностью раздела воздух — вода при различных -отношениях диаметра тела к длине djl и различных относительных погружениях 2о//. Эти значения получены из потенциальной теории при допущении, что жидкость певязкая [Л. 20]. Волновое сопротивление в этом случае равно по существу полному сопротивлению за вычетом сопротивления трения в отсутствие волн (т. е. при большом погружении) [Л. 21]. Волновое сопротивление максимально при числе Фруда (с длиной тела I в качестве характерного линейного размера) Рг = 0,5 и становится несущественным, если погружение Zoll превышает 0,5. Из этих результатов может быть получена разумная оценка связи между глубиной погружения и волновым сопротивлением. [c.424]

Для различных целей прикладной ультраакустнки весьма важна возможность акустического согласования двух сред с разными волновыми сопротивлениями, в том смысле, чтобы коэ( и-циент отражения от границ этих сред был близок к н) лю при разных частотах ультразвука. Проанализируем в этом плане промежуточный слой толщиной d с волновым сопротивлением г, помещенный между средами с волновыми сопротивлениями Zi и z.,- Иначе говоря, рассмотрим прохождение плоских ультразвуковых волн через две границы раздела трех сред с различными волновыми сопротивлениями, ограничиваясь случаем нормального падения (б = 0), пригодным и для твердых тел. Схема решения задачи здесь полностью повторяется, поэтому мы приведем лишь окончательный результат для коэффициента пропускания, который имеет следующий вид [64] [c.176]

Наибольший интерес всегда представляет волновое сопротивление иа входе во впускную и выпускную системы, т. е. непосредственно у клапана в направлении выпускного или нпускного трубопровода нли перед глушителем. Это сопротивление может быть приведено к зависящему от частоты инерционному сопротивлению трубопровода и, которое равно [c.280]

Строго говоря, замена излучателей рзлеевских волн напряжениями допустима только при условии малости волновых сопротивлений материалов излучателей (т. е. кварца, материала гребенчатой структуры и материала клина) по сравнению с материалом твердого тела, что в большинстве практических случаев выполняется только приближенно, однако другой предельный случай (малость волнового сопротивления твердого тела), когда излучатели рэлеевских волн можно было бы заменить смещениями, заданными на поверхности твердого тела, еще более далек от практики. [c.102]

Ро—мощность, подводимая к антенне Я— активное сопротивление Я2— сопротивление излучеаия У 1 — сопротивление погонное Кц— взаимное сопротивление. излучения 5,коэффициенты матрицы рассеяния 7,коэффициент волновой матрицы передачи и— напряжеиие и— амплитуда волны в линии V—объем электричеоний потенциал W—волновое сопротивление линии без потерь [c.6]

В НО со слабой связью, применяемых в измерительных целях, вместо точных соотношений (2.69) обычно имеют место соотношения (2.70). Использование волновых сопротивлений, отличных от требуемых, эквивалентно введению скачков волнового сопротивления во внешних линиях идеально согласованного и идеально направленного НО. Эти скачки приводят к рассогласованию и неидеальной направленности. В случае слабой связи отразившаяся от сопротивления Ri волна возвращается к входу НО, где складывается с волной отразившейся от входного скачка волновых сопротивлений. Суммарный коэффициент отражения р I le sinp / /2. [c.34]

В качестве компенсирующей неоднородности может использоваться включенный в фидер отрезок линии с волновым сопротивлением, отличным от волнового сопротивления фидера (рис. 23.3). Длину отрезка, называемого трансформатором, целесообразно выбирать равной Х/4. При этом требуемый коэффициент отражения обеспечивается при наименьшем перепаде волновых сопротивлений. Требуе>мое волновое сопротивление трансформатора равно Ш ГКлибо К. [c.489]

Параметры линии передачи аналогичны параметрам колебательного контура, но в отлйчие от него не являются сосредоточенными, а равномерно распределены по длине линии L — индуктивность проводников С — емкость между проводниками R — активное сопротивление проводников G — Ггроводимость диэлектрику линии. Параметры L к С характеризуют резонансные свойства линии, а R uG определяют.потери (затухание) в ней. Чем меньше R и О, тем меньше затухание, и свойства линии ближе к идеальной.В реальной линии от параметра R зависят потери на нагревание проводников, от G — потери в диэлектрике. Кроме перечисленных четырех первичных параметров линии вводятся два, вторичных параметра, имеющих важнейшее значение волновое сопротивление линии Zg и коэффициент затухания а. [c.221]

Наконец, следует еще упомянуть об оптическом методе Хютера и Польмана [3082], предназначенном для измерения поглощения звука в непрозрачных веществах с малым волновым сопротивлением, в особенности в пластмассах и тканях животных. Из исследуемого материала изготовляются два образца в виде плоскопараллельных пластинок различной толщины пластинки помещаются в жидкость с волновым сопротивлением, возможно более близким к волновому сопротивлению исследуемого материала, и просвечиваются ультразвуковым пучком. Интенсивность прошедшего звука определяется либо по диффракции света, проходящего через звуковой пучок, либо по расширению тонкого светового пучка (см. гл. П1, 4, п. 2). Путем сравнения интенсивностей звука, прошедшего через образцы разной толщины, при одинаковой интенсивности падающего звука, можно определить коэффициент поглощения в образцах. Этот коэффициент может быть также получен путем нахождения интенсивностей звука, обеспечивающих равные интенсивности в проходящем пучке. Отношение интенсивностей может быть определено как отношение квадратов напряжения на кварце. На фиг. 438 даны в качестве примера результаты измерения Хютером и Польманом [3082] частотной за- [c.401]

Пусть найдено решение некоторой задачи (рис. 3.9). Выберем произвольную характеристику первого семейства qt и линию тока ij, лежащие в треугольнике abh. Будем считать характеристику it и точку j, лежащую на характеристике bh, заданными. На характерйстике второго семейства jt выполняются все необходимые условия экстремума. Действительно, на jt выполняются уравнения 2.11), (2.15), (2.28)-(2.30), поскольку jt есть часть характеристики bh, в точке t, как отмечалось в 3.2.4, выполняется условие (2.34), а в точке j — условие (2.24). Выполнены и прочие условия, поскольку треугольник ijt является частью треугольника abh, в котором построено течение. Следовательно, если величины X, yj, Х , для отрезка линии тока ij считать заданными вместе с характеристикой it, то контур ij обладает минимальным волновым сопротивлением. [c.84]

Таким образом, если экстремаль bh целиком принадлежит области, определяемой неравенствами (3.48) и (4.11), в точке h имеют место неравенства (4.20), а на характеристике h выполняется неравенство Фа8ш(1 -а) < о, то найденное решение отвечает выбранному типу необходимых условий минимума волнового сопротивления. [c.118]

Волновое сопротивление тела в стационарном сверхзвуковом потоке газа равно нулю, если это тело не вызывает появления ударных волн, а обтекание его является безотрывным. Примером служит биплан Бузема-на. Простое исследование, не учитывающее детальной структуры потока, позволяет найти другую, верхнюю, границу волнового сопротивления при заданных габаритах тела. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...