Эйнштейн свободная

Эйнштейн свободно излагал сложнейшие вопросы и выводы однако, стремясь к предельной ясности, всегда разъяснял физическое содержание проблемы и проводил чисто качественный анализ, прежде чем приступал к ее математическому рассмотрению. Лишь после того как физическая сторона задачи становилась совершенно ясной, он переходил к математическим операциям, всякий раз восклицая А теперь будем писать иксы . [c.168]

В действительности оба эксперимента существенно различаются. В первом из них на часы В действует сила, заставляющая их изменять свою скорость, а на часы А сила не действует. Во втором эксперименте положение обратное часы В свободны от воздействия силы, а часы А это воздействие испытывают. Физические условия, в которых находятся различные часы, в обоих экспериментах различны и приводят к разным следствиям в отношении показаний часов. Специальная теория относительности, имеющая дело с прямолинейным и равномерным движением, не дает объяснения действия ускорения на ход часов — это объяснение может быть дано лишь в рамках общей теории относительности. Выводы, к которым приводит преобразование Лоренца, находят ясное объяснение в постулатах Эйнштейна. Физически все основано на том, что скорость света не бесконечна, а измерение длин и синхронизация часов в движущихся относительно друг друга системах в принципе могут производиться только с помощью световых сигналов. [c.457]

Это формула Эйнштейна для среднего квадрата скорости свободной брауновской частицы. Конечно, не следует забывать, что этот результат справедлив лишь при >Т/. [c.44]

Высшие моменты скорости и формула Эйнштейна для среднего квадрата смещения свободной брауновской частицы [c.44]

Расчетные методы квантовой электродинамики успешно применяются и для расчета практически важных процессов взаимодействия Y-квантов с атомами и ядрами. В этих расчетах ядро трактуется просто как точечный, или размазанный по объему ядра, но жестко связанный, заряд Ze. Здесь, конечно, надо иметь в виду, что, кроме таких чисто электромагнитных взаимодействий, могут идти еще фотоядерные реакции (см. гл. IV, И), а также процессы, связанные с поляризуемостью ядер. Однако интерференция между этими разнородными процессами практически отсутствует. Поэтому все их можно рассчитывать независимо. В чисто электромагнитном взаимодействии у-квантов с атомами и ядрами практически важнейшими процессами являются фотоэффект и рождение пар. Фотоэффект состоит в том, что у-квант поглощается атомом, из которого вылетает электрон. Свободный электрон поглотить фотон не может, так как при этом нельзя одновременно соблюсти законы сохранения энергии и импульса. Очевидно поэтому, что фотоэффект в основном будет идти при энергиях, сравнимых с энергией связи электрона в атоме, и что основную роль (порядка 80% при has > /, где I — ионизационный потенциал) будет играть фотоэффект с самой глубокой /С-оболочки атома. И действительно, сечение фотоэффекта резко падает при увеличении энергии у-кванта. Закон сохранения импульса при фотоэффекте практически не действует, потому что ядру фотон может отдать большой импульс, практически не передавая ему энергии (из-за большой массы ядра). Закон сохранения энергии выражается соотношением Эйнштейна [c.339]

Наблюдения показывают, что в полосах некоторых двухатомных молекул, например Нг, Ng и т, д., последующие линии одной и той же ветви попеременно имеют большую или меньшую интенсивность. У некоторых молекул, например Не и О2, каждая вторая линия вообще выпадает. Объяснение этого давно экспериментально обнаруженного факта может быть дано лишь на основании квантовой механики и с учетом влияния момента ядра. Интенсивности отдельных линий пропорциональны статистическим весам g соответствующих уровней при этом в двухатомных молекулах, состоящих из одинаковых ядер, уровни распадаются на симметричные и антисимметричные. Как известно из квантовой механики, отдельные частицы подчиняются либо так называемой статистике Бозе — Эйнштейна, либо статистике Ферми — Дирака. Последней подчиняются свободные электроны и протоны, а также ядра с нечетными массовыми номерами. Ядра с четными массовыми номерами подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна. [c.578]

В римановом пространстве как раз таким образом, как представлял себе это Герц для механических систем, свободных от потенциальной энергии. Единственная разница заключается в том, что в системе Герца риманова кривизна пространства конфигураций создается кинематическими условиями, наложенными на скрытые движения системы, а в теории Эйнштейна риманова структура физического пространственно-временного континуума является внутренним свойством геометрии мира. [c.159]

Если 6 -> оо, то Y ->0, со - 1. В этом предельном случае приведенное решение сводится к виду, впервые полученному Эйнштейном [ср. формулу (9.3.2)] для возмущенного поля, вызванного присутствием сферы в безграничном дилатационном течении. Эйнштейн, однако, использовал при 6 = оо не условие свободной поверхности (9.4.13), а следующее условие [c.522]

Хотя при их выводе было сделано предположение о том, что средняя длина свободного пробега не зависит от скорости, это предположение не обязательное и соотношения Эйнштейна справедливы, даже когда они не удовлетворяются [3]. [c.348]

Количественных оценок у Галилея мы не находим. Характеризуя взгляда Галилея, Эйнштейн писал Он нашел закон инерции и закон свободного падения в поле тяготения Земли масса (точнее, материальная точка), на которую не действуют другие массы, движется равномерно и прямолинейно. Вертикальная скорость свободно падающего тела возрастает в поле тяжести пропорционально времени. Сегодня нам может казаться, что только небольшой шаг отделяет результаты Галилея от законов Ньютона. Но все-таки следует отметить, что оба вышеприведенных утверждения Галилея яо форме относятся к движению в целом... . Только дифференциальная форма закона позволила объяснить явления, связанные с тяготением. [c.360]

В заключительном П2.4 говорится об основах общей теории относительности. Достаточно подробно обсуждаются уравнения тяготения Эйнштейна, в связи с чем даются некоторые тензорные соотношения и определяется скорость распространения гравитационной волны в свободном пространстве. Заканчивается параграф рядом соображений об обосновании выбора той или иной модели пространства-времени в релятивистской теории тяготения. [c.425]

Для свободной молекулы вероятность квантового перехода с поглощением частоты V определяется соотнощением (1.10). Под влиянием возмущений среды в выражении для a(v) независимо друг от друга могут изменяться оба множителя В ) и и ). Вопрос о влиянии вандерваальсовских взаимодействий на коэффициенты Эйнштейна в настоящее время разработан недостаточно. Некоторые соображения содержатся в обзоре [16]. [c.101]

Как показал Эйнштейн, эти противоречия снимаются, если явления рассматривать с позиций квантовой теории. В этом случае нужно записать закон сохранения энергии для элементарного процесса, заключающегося во взаимодействии одного кванта света с веществом, сводящегося к передаче электрону дискретного количества энергии. При этом нужно учесть, что электрон в металле не является свободным и, чтобы покинуть тело металла, электрон должен преодолеть работу выхода А. При учете этих физически ясных условий легко записат . уравнение, описывающее процесс поглоп1ения одного кванта и возникновения. электрона С наибольшей скоростью [c.433]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

То же самое верно и по отношению к теориям Бийла, де-Бура и Михель-са [141] и Темперли [142], которые рассматривают пленку как явление, прямо связанное с Х-переходом. В первой теории сумма пулевой энергии, соответствующей средней длине свободного пробега в идеальном конденсате Бозе—Эйнштейна, н энергии в ноле тяжести исследуется на минимум, что приводит к следующей равновесной толщине пленки [c.859]

Установленный на опыте факт равенства тяжелой и инертной масс Эйнштейн не только объяснил, но и сделал из него важный вывод, к которому он пришел с помощью следующих соображений. Рассмотрим две системы отсчета коперникову систему К, свободную от полей тяготения, и систему /<, движущуюся относительно коперниковой с постоянным ускорением а. Свободные тела, достаточно удаленные друг от друга, в коперниковой системе не будут обладать ускорениями, а в системе К все эти тела будут обладать равными по величине и параллельными по направлению ускорениями —а (поскольку в системе К они не обладают ускорениями). Объяснить происхождение ускорения —а мы сможем, считая, что система К не обладает ускорением относительно коперниковой, но что в системе К существует однородное поле тяготения, сообщающее всем телам ускорение —а. [c.383]

Основное содержание СТО, как подчеркивал Г. Минковский, состоит в установлении единой абсолютной пространственно-временной формы бытия материи — пространственно-временного мира (мир Минковского), геометрия которого псевдоевклидова. В этом мире различным системам отсчета соответствует в общем случае различная метрика с коэффициентами y v (х) пространства-времени. Например, в произвольной неинерциальной системе координат S метрические коэффициенты y[ v оказываются функциями координат X этой системы, что приводит в итоге к появлению ускорения свободной материальной точки относительно S и сил инерции, выражающихся через производные первого порядка от тензора по соответствующим координатам. Кинематически силы инерции характеризуются тем, что вызываемые ими ускорения свободных материальных точек не будут зависеть от их масс. Таким же свойством обладают и гравитационные силы, поскольку, как показывает опыт, гравитационная масса тела равна его инертной массе. Этот фундаментальный факт привел Эйнштейна к мысли, что гравитационное поле должно описываться подобно полю сил инерции метрическим тензором, но уже в римановом пространстве-времени. [c.158]

Из Паули теоремы следует теперь, что для п(ь лей целого спина, полевые функции к-рых осуществляют однозначное представление группы Лоренца, при квантовании по Бозе — Эйнштейну коммутаторы [и (z), м( /)] или [м(л ), ( (у)] пропорц. ф-ции D x—y) и исчезают вне светового конуса, в то время как для осуществляющих двузначные представления полей полуцелого сниыа то же достигается для антикоммутаторов [и(х), и у)] (или [i (a ), (у)] + ) при кваа- товании по Ферми — Дираку. Выражаемая ф-лами (6) или (7) связь между удовлетворяющими линейным ур-ниям лоренц-ковариантными ф-циями поля и или v, v и операторами л, ai рождения и уничтожения свободных частиц в стационарных квантовомеханич. состояниях есть точное магем. описание корпускулярно-волнового дуализма. [c.302]

Относительность описания. Опираясь на релятивистскую ковариантность законов физики и идею близкодействия зарядов посредством поля (см. Взаимодействие), можно ограничиться формулировкой локальных, дифференц. ур-ний Э. в одной, удобнее всего—в к.-л. инерциальной (декартовой) системе координат системе отсчёта). В соответствии с эквивалентности принципо.ч Эйнштейна описание физ. явлений представляется наиб, простым именно в локально инерциальной системе отсчёта, к-рая может быть реализована в окрестности любого события (точки пространства-времени), будучи связанной со свободно падающим телом отсчёта. Тогда локально тяготение не проявляется метрич. тензор сводится к диагональному Т1 р с сигнатурой (-1----) (плоское Мйнковского пространство-время). Согласно относительности принципу, описание любых, в т. ч. эл.-магнитных, процессов не зависит (численно) от выбора различных инерциальных систем отсчёта, если в каждой из них начальные и граничные условия заданы одинаково (численно). Вместе с тем характеристики одного и того же процесса, конечно, выглядят по-разному из разл. систем отсчёта, поскольку ему отвечают в них различные начальные и граничные условия для полей и частиц. [c.520]

Пользуясь формулами (35.5) и (35.8), вывести распределения Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака, минимизируя свободную энергию при условии N= onst. [c.185]

Формула Хоксли действительно свидетельствует о разумном соответствии с теорией в области высоких концентраций. Что касается области низких концентраций, то здесь необходимо сказать, что данные как по седиментации, так и по вязкости имеют определенный разброс, поэтому сравнение их с теорией, полученной при помощи модели свободной поверхности [16, 17], может во многих случаях дать неверные результаты. Так, самосогласованные данные Чена и Шахмана [6] по вязкости суспензии поли-стиролового латекса подтверждают формулу Эйнштейна, тогда как для седиментации они получили эмпирическую формулу, имеющую в предельном случае малых концентраций вид [c.540]

В однородной однофазной чистой жидкости эта мощность расходуется на преодоление внутренних микроскопических вязких сопротивлений жидкости. В суспензиях большая часть энергии диссииируется вследствие взаимодействия взвешенных частиц со свободным потоком дисперсной среды. Это проявляется в виде макроскопической вязкости, которая выран ается, например, уравнением Эйнштейна (XIV. 1), однако следует помнить, что механизм явления совершенно иной. В самом деле, микроскопическая вязкость жидкости не изменяется взвешенными частицами единственное изменение, которое при эт эм происходит, состоит в переходе от ламинарного течения к более сложному в окрестности частицы. В нашем случае, кроме этого, как только скорость сдвига превысит определенную величину (соответствующую = 25), происходит разрушение или распад вторичных частиц. При удачных столкновениях эти частицы вновь восстанавливаются, и, таким образом, устанавливается динамическое равновесие. При этом необходимо постоянно подводить энергию для того, чтобы поддерживать процесс распада в противовес тенденции частиц к восстановлению.Наблюдае-мая в таких системах макровязкость является следствием комбинированного проявления вязкости дисперсной среды, взаимодействия взвешенных частиц с ламинарным течением и непрерывного распада и восстановления вторичных частиц. Тем не менее процесс усложняется тем, что распад вторичных частиц высвобождает растворитель и этим самым понижает макровязкость. Последнее влияние преобладает над предпоследним, и результирующий эффект состоит в постепенном уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига [c.304]

Б свободном состоянии без закрепления их в жестких оправках. Во время полирования необходим многократный контроль формы и размеров зеркал, а на последней стадии — и шероховатости поверхности. Во время измерений должны быть максимально снижены деформации зеркал за счет креплений и силы тяжести. Зеркала телескопа обсерватории им. Эйнштейна, например, устанавливались для измерений в вертикальном положении на подставку, свободно плавающую в ванне с ртутью. Эти меры позволили достичь наиболее высокого для больших объективов разрешения — около 2—3". Для достижения еще более высокой точности (до 0,5") и снижения времени полирования при изготовлении зеркал для телескопа АКСАФ диаметром более 1. м технологию полирования предполагается усовершенствовать [80]. Рассматриваются два варианта полирование вертикально расположенного зеркала одновременно несколькими длинными полировальниками, а также полирование небольшим быстро вращающимся полировальником, перемещающимся под контролем ЭВМ вдоль оси зеркала. Общие затраты времени на полирование наибольшего из зеркал до указанной точности и шероховатости, равной 2,5 нм составят от ПОО до 2500 ч. Помимо большой трудоемкости зеркала для телескопов, изготавливаемые методом прямого полирования, обладают большой массой и требуют применения сложной конструкции крепления, обеспечивающей устойчивость к механическим перегрузкам и отсутствие температурных деформаций. [c.224]

Хасегава и др. [674] в своей теории исходили из определения температуры Tf плавления малой частицы как той температуры, при которой свободная энергия Гельмгольца твердой и жидкой частиц равной массы одинакова. Ранее такое определение предлагалось в работе [625]. Предполагая для твердого состояния модель Эйнштейна, а для жидкого — модель жестких шаров, Хасегава и др. [c.224]

Эффект поля межмолекулярных сил. При отсутствии межмолекулярных взаимодействий (разреженные пары) коллектив молекул характеризуют спектром коэффициента Эйнштейна для поглощения Во у), который связан с коэффициентом поглощения o(v) простым соотношением (1.36). Величина Во(у) является усредненной характеристикой молекул. Она определяется совокупностью их микросвойств (расположением электронных уровней, вероятностями элементарных переходов, распределением по энергиям). В конденсированной среде спектр того же вещества будем характеризовать значением В у) К Обе функции различаются, поскольку оптические параметры свободных и конденсированных молекул неодинаковы. Задача заключается в том, чтобы установить связь величин В (у) и Во(у) (а также входящих в них микропараметров), учитывая межмолекулярные взаимодействия. [c.94]

Интересно отметить, что отношение магнитного и механических моментов, соответствующее (2.4), было получено еще в 1915 г. в опыте А. Эйнштейна и В.де Гааза, которые наблюдали закручивание свободно подвешенного ферромагнитного стержня нри его намагничивании. После открытия снина электрона результат этого опыта стал понятным при намагничивании ферромагнетика в соответствии с внешним магнитным нолем ориентируются не орбитальные, а спиновые магнитные моменты — а значит, и снины. При этом возникает макроскопический вращательный момент всей совокупности снинов ферромагнетика. Поскольку общий момент количества движения системы должен сохраниться, стержень закручивается так, чтобы компенсировать вращательный момент, созданный поворотом спинов. [c.21]

Доплеровское охлаждение. Антистоксов механизм лазерного охлаждения будь то твёрдых тел, жидкостей или газов близко соотносится с техникой доплеровского охлаждения свободных атомов. Последняя в настоящее время является решающей при охлаждении разреженных газов до температуры конденсата Бозе-Эйнштейна [72. Идея этого метода, как уже указывалось, была впервые предложена для нейтральных атомов Т. В. Хинчем и А. Л. Шавловым и может быть понята на основе такого явления, как давление света нескольких пар противоположно распространяющихся лазерных лучей, направленных вдоль трёх взаимноперпендикулярных осей. Такое трансляционное охлаждение наблюдается при небольшой отстройке оптической частоты в сторону частот, меньших соответствующей частоты атомной линии поглощения, и тогда доплеровски сдвинутый свет излучения накачки оказывается в резонансе только с теми атомами, которые движутся в направлении данного лазерного источника, замедляя их. [c.45]

Опытным фактом в Ньютоиовой механике является пропорциональность между гравитационной и инертной массами, а при обычном выборе гравитац. ностоянной они просто совпадают, в соответствии с чем при свободном падении различные тола независимо от их М. получают одинаковое ускорение [ср. (1я) и (2)]. Это равенство инертной и гравитац. массы было с большой точностью доказано Л. Этвешем. Оно представляет собой весьма важное свойство материи и легло в основу теории гравитации А. Эйнштейна (см. Тяготение). [c.135]

На основании квантовой теории Планка, исследований фотоэффекта Эйнштейном, экспериментальных работ Резерфорда о строении атома была создана Бором планетарная теория атома. Согласно этой теории электроны вращаются вокруг положительного ядра атома. Эта теория быстро завоевала прочное положение в науке тем, что дала объяснение природы спектральных термов. Попытки объяснения рентгеновских спектров на основании теории Бора для атомов, более сложных, чем водород и гелий, привели к тому, что все множество электронов в атоме стали считать разбитым на группы, к-рые расположены в атоме в виде слоев. Успехи новой теории атома дали повод к построению новой теории В., к-рая и была создана Косселем эта теория учитывает положительные стороны как теории Абегга, так и теории Штарка. Рассмотрение распределения электронов около ядра атома для различных элементов и прежде всего для инертных газов привело Косселя к утверждению, что группы из 2 электронов у Не и из 8 электронов у Ne и остальных инертных газов, являющиеся внешними электронными слоями, представляют собой в атоме весьма устойчивые группировки. Эта устойчивость сказывается в том, что (как это следует из спектральных исследований) чрезвычайно трудно удалить электрон из атома инертного газа. Поэтому Коссель сделал предположение, что образование химич. соединения идет благодаря переходу электрона В. от одного атома к другому т. о., что у соединяющихся атомов их внешние электронные оболочки содержат такое же число электронов, какое имеется в атомах инертных газов, ближайших к данным элементам в периодич. системе. Т. о. по Косселю атомы стремятся приобрести электронную конфигурацию, тождественную электронной конфигурации атомов инертного газа. В силу предположенного перехода электронов от одних атомов к другим при образовании молекулы и имея в виду, что до химич. реакции атомы не имеют свободного заряда, Коссель утверждал, что химич. связь есть чисто электростатич. притяжение между ионами в молекуле. Такие соединения в последнее время обычно именуют ионными соединениями. Эта теория кроме того, что прекрасно объясняла положительную и отрицательную В. Абегга и явление электролитической диссоциации, стояла в полном соответствии с периодич. системой во всяком случае для ее первых трех периодов и позволяла делать нек-рые количественные расчеты. Расчеты Борна электростатич. взаимодействия ионов в молекуле, представление Фаянса о деформации ионов. [c.135]

Смотреть страницы где упоминается термин Эйнштейн свободная : [c.477] [c.141] [c.46] [c.51] [c.265] [c.293] [c.184] [c.148] [c.209] [c.531] [c.130] [c.32] [c.506] [c.673] [c.189] [c.317] [c.48] [c.350] [c.67] [c.220] [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...