Закон свободного падения тел

Закон свободного падения тел был открыт Галилеем. Значение g в разных местах, земной поверхности различно оно зависит от географической широты места и высоты его над уровнем моря. На широте Москвы (на уровне моря) g= =9,8156 м/с [c.185]

Законы свободного падения тела, выраженные этими уравнениями, были впервые экспериментально установлены Галилеем [c.18]

Каковы законы свободного падения тела [c.26]

Г. Галилей установил закон свободного падения тел и законы равнопеременного движения дал первую формулировку закона инерции он но праву считается основоположником науки о сопротивлении материалов. [c.5]

Открытие Галилеем законов свободного падения тел сыграло основополагающую роль в деле создания ньютоновской динамики и, в частности, второго закона Ньютона. [c.13]

Итак, известный закон свободного падения тел справедлив лишь в первом приближении. Подставив его в правые части исходной системы дифференциальных уравнений, будем иметь теперь уже для второго приближения [c.305]

Только после всего этого можно ставить нужные нам опыты и отыскивать количественные соотношения между всеми величинами, характеризующими изучаемое явление. Из таких количественных опытов уже может быть найден закон, управляющий данным явлением. В нашем случае — закон свободного падения тел. [c.16]

Это всеобщее явление, и уже поэтому изучение законов свободного падения тел только под действием притяжения Земли представляет особый интерес. Однако повседневные наблюдения показывают, что в обычных условиях тела падают по-разному. Тяжелый шар падает быстро, легкий лист бумаги падает медленно и по сложной траектории (рис. 1.80). [c.80]

На основании закона свободного падения тела время падения, с, [c.236]

К этому же периоду относятся работы Галилео Галилея (1564—1642). Он сформулировал принцип относительности классической механики и принцип инерции (хотя и не в общем виде), установил законы свободного падения тел. Галилеем была построена количественная теория движения тяжелого тела по наклонной плоскости и теория движения тела, брошенного под углом к горизонту. Кроме того, Галилей занимался изучением прочности стержней и сопротивлением жидкости движущимся в ней телам. Последователем Галилея в области механики был Христиан Гюйгенс (1629—1695), который сформулировал понятия центростремительной и центробежной сил, исследовал колебания физического маятника, заложил основы теории удара. [c.10]

Галилей дал законы равноускоренного движения и свободного падения тел, установив, что пути, проходимые падающим телом за последовательные равные промежутки времени, относятся как ряд нечетных чисел. Так, было установлено, что нути, проходимые свободно падающим телом, пропорциональны квадрату времени, и в современном обозначении [c.118]

Чтобы определить произведение уМ, рассмотрим свободное падение тела произвольной массы гп вблизи поверхности космического тела М. Применяя в этом случае основное равенство динамики и закон всемирного тяготения, запишем [c.156]

Особенно важные исследования были проведены Галилео Галилеем (1564—1642). Ему принадлежит установление первого основного закона механики — закона инерции. Галилей также заложил основы современной кинематики. Впервые Галилей нашел законы свободного падения и законы движения тел, брошенных под некоторым углом к горизонту, без учета сопротивления воздуха. Галилею принадлежат работы по статике он изучал условия равновесия рычага и заложил основы учения о прочности сооружений. [c.21]

Можно, например, рассматривать свободное падение тела в каюте равномерно движущегося корабля как относительно системы отсчета, связанной с каютой, так и относительно системы отсчета, связанной с берегом. В обеих системах отсчета движение тела подчиняется одному и тому же закону Ньютона. Однако начальные условия движения в этих системах отсчета неодинаковы. В системе каюта начальная скорость равна нулю в системе же берег она равна скорости движения корабля относительно берега. Поэтому не удивительно, что одно и то же явление в разных системах будет восприниматься по-разному прямолинейным — в системе каюта и криволинейным — в системе берег . Но это различие обусловлено не тем, что в этих системах отсчета действуют разные законы динамики, а лишь тем, что для одного и того же явления в этих системах отсчета по-разному выглядят начальные условия. [c.175]

Количественных оценок у Галилея мы не находим. Характеризуя взгляда Галилея, Эйнштейн писал Он нашел закон инерции и закон свободного падения в поле тяготения Земли масса (точнее, материальная точка), на которую не действуют другие массы, движется равномерно и прямолинейно. Вертикальная скорость свободно падающего тела возрастает в поле тяжести пропорционально времени. Сегодня нам может казаться, что только небольшой шаг отделяет результаты Галилея от законов Ньютона. Но все-таки следует отметить, что оба вышеприведенных утверждения Галилея яо форме относятся к движению в целом... . Только дифференциальная форма закона позволила объяснить явления, связанные с тяготением. [c.360]

Свободное падение тел. Закон Галилея [c.80]

Зная постоянную тяготения, можно определить массу Земли по ускорению свободного падения тела у поверхности g. Действительно, по закону Ньютона сила тяготения тела массы т [c.270]

Предположим что пространство внутри определенной области является евклидовым. Наше предположение означает, что если все предметы, как-либо участвующие в данном опыте или наблюдении, сместить параллельно их первоначальным положениям на величину одного и того же вектора переноса I, то в результате этого опыта ничего не изменится. Поэтому когда мы говорим, что законы физики инвариантны по отношению к любому параллельному переносу t, то это значит, что все тела, как-то участвующие в данном опыте, должны совершать одинаковое перемещение. Например, законы движения маятника не останутся инвариантными, если перенести этот маятник с уровня моря на вершину Эвереста мы знаем, что в результате такого перемещения маятника относительно окружающих предметов, оставшихся неподвижными, изменится его собственная частота, так как изменится ускорение свободного падения g. [c.66]

Когда реактивная сила вызывает ускорение или торможение космического корабля, превышающее по своему значению ускорение свободного падения g, то наступает состояние перегрузки. В состоянии перегрузки деформации тела и вес возрастают. Например, при ускорении тела а =— по второму закону динамики имеем Кн= = mg—(—mg) =2mg, т. е. тело будет двигаться с ускорением 2g. Деформации в теле при этом возрастут так, что вес будет в два раза больше, чем у того же тела, находящегося в состоянии покоя на Земле. [c.99]

При свободном падении на Землю в пустоте любое тело движется под действием силы тяжести (веса) Р с одним и тем ускорением свободного падения g. Поэтому на основании второго закона Ньютона [c.94]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

Гравитационная сила, действуя на тело массой т, сообщает ему ускорение свободного падения. Пользуясь вторым законом динамики [c.64]

Примечание. Ускорение тела при свободном падении вблизи земной поверхности уменьшается от полюсов к экватору (вследствие сфероидальной формы Земли и ее вращения) и с удалением точки вверх от поверхности Земли (по закону всемирного тяготения Ньютона). Максимальное ускорение имеет тело при свободном падении на уровне моря на полюсах Земли g = 9,83 м/с . Минимальное ускорение — на экваторе g = 9.78 м/с [c.17]

Первым пришел к этой мысли великий итальянский ученый Галилео Галилей. В 1583 г. он провел в г. Пизе первые наблюдения за особенностями свободного падения тяжелых шаров одинакового диаметра, исследовал законы движения тел по наклонной плоскости и движения тел, брошенных под углом к горизонту. [c.81]

О важности закона Галилея говорит также и то, что равенство ускорений в падении тел проверяется непрерывно и со все возрастающей точностью в течение почти четырехсот лет. Последние наиболее известные измерения принадлежат венгерскому ученому Этвешу и советскому физику В. Б. Брагинскому. Этвеш в 1912 г. проверил равенство ускорений свободного падения с точностью до восьмого знака за запятой. В. Б. Брагинский в 1970—1971 гг., используя современную электронную аппаратуру, проверил справедливость закона Галилея с точностью до двенадцатого знака за запятой при определении числового значения g. [c.82]

Самым простым примером прямой задачи динамики может служить отыскание ответа на вопрос, чему равна сила тяжести Р, действующая на тело массы т. По закону Галилея все тела падают на Землю с одинаковым ускорением g=9,8 м/с . Значит, известны особенности движения тела т при свободном падении. Зная ускорение [c.133]

Со вторым основным положением теории относительности мы познакомились в 28. Там было отмечено особое значение закона Галилея, который утверждает, что все тела под действием силы тяжести падают на Землю с одинаковым ускорением. Теперь мы можем сказать, что одинаковость ускорений свободного падения различных тел устанавливает связь между их инертными и гравитационными свойствами. Она означает, что инертные и гравитационные свойства тела определяются одной и той же величиной — массой тела. Поэтому второе основное положение теории относительности формулируется так [c.181]

Из этого рассмотрения следует, что законы движения планет и вообще небесных тел те же, что и законы для падающего или брошенного камня, и они описывают свободное падение, т. е. движение под действием одной лишь силы тяготения. [c.281]

Случай вес й. В движении тяжелых тел мы различаем два различных элемента вес тела и начальные условия его движения. Галилей впервые установил законы свободного падения тела. Он показал, что при таком падении тела наращения скорости в равные промежутки времепи по вертикали остаются постояпнымй это значит ускорение этого движения остается постоянным. Далее, для изучения общего случая движения тела, как угодно брошенного, он руководился понятием о независимости действий. Он усмотрел, что в общем случае движения произвольно брошенного тела должно происходить то ке, что и при свободном падении его ускорение долясно оставаться постоянным, т. е. оно не зависит ни от каких обстоятельств, в том числе и от скорости тела в каждый момент. Опыт вполне подтвердил эту интуицию. [c.301]

Борьба за независимость науки от религии была продолжена великим итальянским ученым Галилео Галилеем (1564—1642). Используя сконструированный им телескоп, Галилей сделал ряд астрономических открытий, подтверждавших учение Коперника. Вся знаменитая книга Галилея Диалог о двух системах мира посвящена обоснованию системы Коперника. Галилей обосновал принцип относительности, открыл закон инерции и законы свободного падения тел. Всем этим он заложил основы современной механики. С Г алилея начался новый период, во время которого механика превратилась в самостоятельную науку. [c.141]

Заметим, что независимость законов свободного падения тел в поле притяжения Земли от их массы впервые экспёриментально открыта Галилеем. [c.44]

В безвоздушном пространстве пуля при полете находится под действием только силы тяжести, которая сообщает ей в вертикальном направлении постоянное ускорение =9,81 м1сек . Вследствие этого понижение пули под линией выстрела следует закону свободного падения тел в пустоте, т. е. по проше- [c.19]

Рассказывают, будто упавшее с дерева яблоко навело Ньютона на размышления, которые привели к открытию закона всемирного тяготения. Возможно, что это и так. Но бесспорно, что при таком (или подобном) наблюдении Ньютону пришла удивительная мысль не является ли сила, удерживающая Луну на орбите, силой той же природы, что и сила, заставляющая тело падать на поверхность Земли, но лишь ослабленной за счет расстояния Сопоставляя центростремительное ускорение Луны и ускорение свободного падения тел на поверхности Земли, Ньютон немедленно пришел к выводу, что если причина падения тел на Землю и движения Луны одна и та же и состоит во взаимном притяжении тел, то сила, с которой тело притягивается к Земле, должна быть обратно пропорциональна квадрату расстояния до центра Земли. Распространив гипотезу о притяжении между телами на все тела солнечной системы, Ньютон смог объяснить, почему движение планет подчиняется трем законам Кеплера, почему этим же законам подчиняется движение спутников около планет (спутники Марса, Юпитера, Земли). На основе закона всемирного тяготения Ньютон также объяснил движение комет, образование морских приливов на Земле, возмущения в движении Луны. Далее Ньютон сделал обобщающее предположение, что взаимное притяжение тел — универсальное свойство и проявляется во всем окружающем нас мире. То, что взаимное тяготение тел не наблюдалось в обычных условиях нашей жизни (между окружающими нас телами), объясняется только тем, что сила взаимного притяжения для тел с небольшой массой очень мала и в обычных условиях перекрывается другими силами (например, трением). Однако, если создать специальные условия, устраняющие трение, можно обнаружить и силы взаимного притяжения обычных тел. Это впервые проделал Кавендиш [c.58]

Закон сохранения энергии (60 5) при скатывании цилиндра по наклонной плоскости без скотьжения позволяет установить однозначную связь между высотой, с которой скатывается цилиндр, и скоростью качения, так же как и при свободном падении тел [c.217]

Первая космическая скорость для любого небесного тела также определяется выраженкем (11.2). Ускорение свободного падения на расстоянии R от центра небесного тела можно найти, воспользовавшись вторым законом Ньютона и законом всемирного тяготения [c.27]

Если спутник данного небесного тела движется по круговой орбите, то можно довольно проста определить массу притягивающего его тела. Пользуясь законом тяготения Ньютона F = для силы притяжения между Землей и Луной, мы показываем в гл. 3, что GM = Одг = R g, где G — гравитационная постоянная, Л з — масса Земли, и д—скорость Луны, г — радиус орбиты Луны, R — радиус Земли, g — ускорение свободного падения на поверхности Земли (980 см/с ). Первое из двух приведенных равенств получается в результате приравнивания силы притяжения центробежной силе МдЧд/г, где Mjj — масса Луны. [c.35]

Первая из двух подлежащих рассмотрению систем исходит из точки зрения, тесно связанной с землей и определенной местностью, причем в этой системе сила измеряется в единицах веса, с которыми мы познакомились в статике. Физическая гипотеза, вводимая нами теперь, закпю-чается в том, что ускорение, сообщаемое данному телу при действии какой-либо силы, пропорционально величине этой силы. Следовательно, его можно найти путем сравнения с известным ускорением g, сообщаемым тому же телу при свободном падении под действием со ственного веса. Следует заметить, что гипотеза, принимаемая нами здесь, является по своей формулировке наипростейшей, совместимой с законом инерции, хотя [c.21]

Согласно второму закону Ньютона, если коэффициент в формуле (2.1) приравнять единице, единица силы сообщает телу, масса которого равна единице, единицу ускорения. Раэумеется, предполагается, что сила, масса и ускорение выражены в одной системе единиц. Если провести опыт, в котором сила, равная единице в одной системе, приложена к телу, масса которого равна единице в другой системе, и иэмерить ускорение, приобретаемое телом, то можно найти соотношение либо между единицами силы, либо между единицами массы этих систем. Поскольку все тела падают в данной точке земного шара с одинаковым ускорением, то сила притяжения к Земле в каждой точке равна произведению массы тела на ускорение свободного падения. Последнее несколько различно в разных точках земного шара, возрастая от значения 9,7805 м/с на экваторе до 9,8322 м/с на полюсе. Ускорение в месте хранения эталонной гири килограмма (Севр) равно 9,80665 м/с . Это значение стандартизовано как постоянная величина, не подлежащая изменению независимо от уточнения измерений, и получило название нормального ускорения свободного падения ). Поскольку сила, сообщающая телу, масса которого равна килограмму, ускорение 1 м/с , равна одному ньютону ( 1.3), то "нормальный [c.82]

Галилей (Galilei) Галилео (1564-1642) — выдающийся итальянский физик и астроном, один из основа телей точного естествознания. Основой познания считал опыт. Оказал значительное влияние на развитие науч ной мысли. Заложил основы современной механики выдвинул идею об относительности движения, установи, законы инерции, свободного падения, сложения движений, первым исследовал прочность балок открыл изо хронность колебаний маятника. Построил (1600 г.) телескоп с 32-кратным увеличением и открыл горы на Луне 4 спутника Юпитера, фазы у Венеры, пятна на Солнце. Создал (1614 г.) микроскоп, изобрел (1597 г.) первы термометр. Работы по гидростатике и прочности материалов. Активно защищал гелиоцентрическую систему за что был подвергнут суду инквизиции (1633 г.) и объявлен узником инквизиции . До своей болезни (в 1637 г окончательно потерял зрение) завершил труд Беседы и математические доказательства, касающиеся двух но вых отраслей иауки , который подводил итог его исследований. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...