Природа спектральных термов

Природа спектральных термов [c.14]

ПРИРОДА СПЕКТРАЛЬНЫХ ТЕРМОВ [c.15]

С самого начала было ясно, что спектральные термы должны иметь определенный физический смысл, а соотношение (4) 1 (соотношение Рид-берга) — связь с механизмом испускания спектральных линий. Однако истинную природу сериальных термов удалось выяснить лишь Бору через тридцать с лишним лет после Ридберга. Одновременно Бор показал, что соотношение Ридберга выражает собою один из основных законов физики, которому подчиняется процесс лучеиспускания. [c.14]

Кроме допплеровского уширения спектральных линий, не менее важным является уширение, связанное со взаимодействием излучающего атома с соседними атомами. Термы излучающих атомов подвергаются возмущениям со стороны силовых полей соседних атомов и молекул, когда находятся слишком близко от них. Это уширение спектральных линий зависит от температуры, плотности и природы светящегося газа. Его часто называют уширением, обусловленным столкновениями, причем значение его прямо пропорционально давлению газа. Возможны столкновения атома как с подобными излучающему, так и с иными атомами. В отличие от допплеровского, уширение, обусловленное столкновениями, вносит асимметрию в контур линии и вызывает смещение максимума интенсивности по шкале частот. [c.15]

На основании квантовой теории Планка, исследований фотоэффекта Эйнштейном, экспериментальных работ Резерфорда о строении атома была создана Бором планетарная теория атома. Согласно этой теории электроны вращаются вокруг положительного ядра атома. Эта теория быстро завоевала прочное положение в науке тем, что дала объяснение природы спектральных термов. Попытки объяснения рентгеновских спектров на основании теории Бора для атомов, более сложных, чем водород и гелий, привели к тому, что все множество электронов в атоме стали считать разбитым на группы, к-рые расположены в атоме в виде слоев. Успехи новой теории атома дали повод к построению новой теории В., к-рая и была создана Косселем эта теория учитывает положительные стороны как теории Абегга, так и теории Штарка. Рассмотрение распределения электронов около ядра атома для различных элементов и прежде всего для инертных газов привело Косселя к утверждению, что группы из 2 электронов у Не и из 8 электронов у Ne и остальных инертных газов, являющиеся внешними электронными слоями, представляют собой в атоме весьма устойчивые группировки. Эта устойчивость сказывается в том, что (как это следует из спектральных исследований) чрезвычайно трудно удалить электрон из атома инертного газа. Поэтому Коссель сделал предположение, что образование химич. соединения идет благодаря переходу электрона В. от одного атома к другому т. о., что у соединяющихся атомов их внешние электронные оболочки содержат такое же число электронов, какое имеется в атомах инертных газов, ближайших к данным элементам в периодич. системе. Т. о. по Косселю атомы стремятся приобрести электронную конфигурацию, тождественную электронной конфигурации атомов инертного газа. В силу предположенного перехода электронов от одних атомов к другим при образовании молекулы и имея в виду, что до химич. реакции атомы не имеют свободного заряда, Коссель утверждал, что химич. связь есть чисто электростатич. притяжение между ионами в молекуле. Такие соединения в последнее время обычно именуют ионными соединениями. Эта теория кроме того, что прекрасно объясняла положительную и отрицательную В. Абегга и явление электролитической диссоциации, стояла в полном соответствии с периодич. системой во всяком случае для ее первых трех периодов и позволяла делать нек-рые количественные расчеты. Расчеты Борна электростатич. взаимодействия ионов в молекуле, представление Фаянса о деформации ионов. [c.135]

Одновременное возбуждение двух электронов ведет к появлению, наряду с обычными, еще добавочных состояний атома и соответствующих им спектральных термов. Пока природа этих термов не была выяснена их называли аномальными или, иногда, штрихованными. В настоящее время за ними установилось название смещенных термов. В качестве примера возьмем магний и сходные с ним ионы, возможные состояния для которых приведены в схеме 10. Аналогичные схемы могут быть составлены и для других атомов и ионов с двумя валентными электронами, с той разницей, что главтле квантовые числа будут иметь в этих случаях иные значения. [c.174]

Ранее (например, в 16) мы указывали, что сериальная принадлежность спектральных линий в значитзльной мере выясняется на основании типа их магнитного расщепления. Действительно, множитель Ланде g о ipe-деляется совокупностью квантовых чисел L, S, J число подуровней, на которое расщепляется в магнитном поле каждый данный уровень, зависит от квантового числа J, Таким образом, тип магнитного расщепления линии однозначно определяется совокупностью квантовых чисел Z,j, 5j, У, и L, S2, J2, характеризующих ее начальный и конечный урэвни. Обратно, по типу маг-нитно расщепления линии можно, вообще юворя, найти значения кванто-8о1х чисел Л,, У и 2, 52, Уг а следовательно, выяснить природу соответствующих им термов. [c.369]

Большой экспериментальный материал указывает на то, что, как правило, спектральное распределение люминесценции кристаллов при возбуждении в области собственного поглош,ения не зависит от длины волны возбуждающего света. При низких температурах в идеальном кристалле спектр люминесценции начинается с полосы, соответствующей чисто электронному переходу из нижнего синглетного возбужденного уровня. Эти - экспериментальные факты свидетельствуют об установлении квазитермодинамического равновесия между возбужденными состояниями. Излучение из терма-лизованных состояний следует относить к процессам лиминесцен-ции, так как оно происходит из реальных состояний и отражает их природу (ширину и т. д.). [c.581]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...