Волны модулированные

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

Ф. Блохом было доказано, что волновые функции, являющиеся решениями одноэлектронного уравнения Шредингера с периодическим потенциалом, имеющим период решетки, представляют собой плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодичностью решетки, т. е. [c.215]

В системе Си — Ni — Fe при высоких температурах структура (в определенном интервале концентраций) представляет собой однофазный раствор с г. ц. к. решеткой, а при низких — двухфазную смесь. Переход в равновесное состояние при старении в начальной стадии идет через образование модулированной структуры. Рентгенографически это выражается в появлении сателлитов на дебаеграммах. Длина волны модулированной структуры определенным образом связана с расстоянием между сателлитами. Электронная микрофотография модулированной структуры сплава 60% Си + 20% Ni + 20% Fe приведена на рис. 94. [c.219]

Волна, модулированная по фазе [c.263]

В ЭТОМ выражении первая функция представляет падающую волну, модулированную потенциальным полем 1/(г). Эта функция свертывается с амплитудой, возникающей из-за наличия точечного источника, а именно с амплитудой сферической волны, выходящей из начала координат. Таким образом, уравнение (1.19) или (2.11) попросту показывает, что наблюдаемая амплитуда является суммой амплитуд сферических волн от всех точек рассеивателя, а амплитуда рассеяния от каждой точки пропорциональна произведению амплитуды падающей волны и значения потенциальной функции 1/(г) в этой точке. [c.41]

Многоканальный метод измерения можно реализовать путем пропускания через ОА-ячейку потоков излучения от одного или нескольких лазеров с различными длинами волн, модулированных различными звуковыми частотами, с последующим выделением ОА-сигналов на каждой длине волны с помощью частотно избирательных электронных фильтров. Такой метод измерения несмотря на сложность представляется полезным для экспрессного и селективного анализа состава газов при мониторинге состава атмосферы, в хроматографии и т.п. [12]. Другой вариант многоканального метода предусматривает использование нескольких ОА-ячеек, заполненные газом при различных условиях, через которые пропускают оптическое излучение с определенными характеристиками (или несколько ОА-ячеек с идентичным газовым составом, но с элементами на входе, меняющими свойства лазерного излучения) [26]. Это особенно удобно при исследовании зависимости характеристик спектра поглощения от давления газа или характеристик излучения. [c.139]

Волны, модулированные по фронту [c.101]

Как интересный частный случай рассмотрим демодуляцию модулированной волны первого порядка, осуществляемую в квадратичной поправке. Пусть, например, волна первого приближения — это гармоническая волна, модулированная по амплитуде с частотой Q [c.423]

Полученное выражение (2.24) для сложной волны можно приближенно считать уравнением монохроматической волны с частотой 0)1, волновым числом ki и медленно меняющейся (модулированной) амплитудой 2 о Нели такой модулированный по амплитуде импульс принимается спектральным прибором, то он будет регистрировать две частоты oi и СО2. [c.29]

Следовательно, С(г, t) является модулированной амплитудой этой группы волн (огибающей волнового пакета). Скорость распространения огибающей мы и будем называть групповой скоростью U. Согласно (1.27), амплитуда С(г, t) задается выражением [c.48]

Такой световод напоминает (см. 1.2) волновод, широко используемый в технике СВЧ. Этот способ транспортировки светового потока применяется в волоконной оптике для передачи информации модулированным световым сигналом. Однако при этом возникли существенные трудности и лишь в последние годы были решены проблемы, основанные на использовании весьма чистых и однородных волокон. Дело в том, что наличие в стеклянном волокне мельчайших пузырьков воздуха, трещин, пылинок и т.д. приводит к рассеянию световых волн и резкому возрастанию потерь энергии, нацело исключающих возможность применения системы таких волокон для целей оптической дальней связи. В результате интенсивной исследовательской работы в 70-е годы была разработана технология получения оптических волокон очень высокого качества. Потери энергии в таких световодах оказываются того же порядка, что и затухание электрического импульса, распространяющегося в металлическом проводнике. Можно ожидать, что несомненная выгода передачи информации на оптических частотах будет реализована не только в условиях космоса, где не играют роли помехи, неизбежно возникающие при распространении свободной световой волны в приземной атмосфере. [c.93]

Указанное явление очень легко осуществить в акустическом опыте, где мы имеем дело с небольшими частотами. Если взять камертон с частотой 100 Гц, то достаточно модулировать по указанному закону силу его звука два раза в секунду, для того чтобы получить сложную волну, эквивалентную трем волнам с частотами 98, 100 и 102 Гц. В этом легко убедиться простым опытом. Поставим друг против друга два камертона (рис. 2.5), имеющих частоты 100 и 98 Гц (или 102 Гц). Они не настроены в унисон, и волны, испускаемые одним камертоном, не вызовут резонанса в другом. Но если, заставив звучать первый камертон, мы будем два раза в секунду вносить и убирать заслонку М, прикрывающую его резонансный ящик, т. е. будем модулировать дважды в секунду силу его звука, то модулированная волна будет эквивалентна (приблизительно) совокупности трех волн с частотами 100, 98 и 102 Гц и второй камертон будет отзываться на одну из них. Опыт этого рода удается без всяких затруднений. [c.36]

Уменьшение видимости полос при интерференции немонохроматических пучков объяснялось в 21 иным способом, а именно, предполагалось, что они являются суперпозицией монохроматических пучков с различными частотами (или длинами волн). Естественно возникает вопрос о взаимоотношении спектрального подхода, изложенного в 21, и временного подхода, использующегося в данном параграфе. Для выяснения этого вопроса напомним, что строго гармоническое (монохроматическое) колебание, по самому своему определению, должно происходить бесконечно долго. Если колебание следует гармоническому закону в течение ограниченного промежутка времени, по истечении которого изменяются его амплитуда, частота или фаза (волновой цуг), то это модулированное колебание можно представить в виде суммы монохроматических колебаний с различными частотами, амплитудами и фазами. Но такое разложение волновых цугов на монохроматические составляющие и дает основу для представления об интерференции немонохроматических пучков. Итак, спектральный и временной подходы к анализу интерференции оказываются разными способами рассуждений об одном и том же явлении, —нарушении когерентности колебаний ). [c.99]

Модулированные плоские волны являются собственными состояниями только в том случае, когда потенциал чисто периодический. В реальных кристаллах имеются переходы частиц между собственными состояниями, вызванные отклонениями потенциала от строгой периодичности. Эти процессы, устанавливают равновесие в тр время как электрическое ноле F и градиент температуры VT нарушают его. Уравнение Больцмана, которое является условием того, что действительная вероятность заполнения состояния / — постоянна, принимает следующий вид [c.258]

СВ — синусоидально модулированная магнитная структура (спиновая волна) [c.654]

При работе лазера в режиме модулированной добротности возникающий в процессе воздействия лазерного излучения импульс отдачи приводит к образованию ударной волны в материале, в результате чего происходит шоковое лазерное упрочнение [41, 59, 68]. [c.11]

Эксперименты проводились на установке с лазером на стекле с неодимом, работающем в режиме модулированной добротности [59]. В лазерный блок входили пять усилителей и генератор, с помощью которых можно получать импульсы, близкие к треугольной форме, с энергией до 500 Дж и длительностью от 25 до 30 нс. При фокусировании излучения линзой с фокусным расстоянием 100 см диаметр фокального пятна составлял 3 см. Для изучения микро-структурных изменений и эффекта ослабления волны давления в материале использовались образцы толщиной 0,3 см и меньше. [c.24]

Модулированные волны. Групповая скорость. Бесконечная гармонич. В. является идеализацией — все реальные волновые процессы ограничены во времени, а значит, имеют конечную ширину спектра в этом случае выполняется временное соотношение неопределенности [c.320]

Когда к вещественно, рещение представляет собой бегущую волну, модулированную с периодом рещетки кристалла. Эта волна распространяется по всему кристаллу без затухания, и средняя плотность электрического заряда —е Ч р имеет одно и то же значение в каждой единичной ячейке кристалла. Об электроне, оостояние которого описывается функцией Блоха, говорят, что он обладает энергией, лежащей в одной из разрещенных энергетических зон твердого тела. Пока сохраняется периодичность потенциального поля рещетки, зонный электрон обладает бесконечной длиной свободного пробега. [c.78]

Процессы переноса, связанные с движением злоктро-нов в металле, также можно исследовать с помощью К. у. Б. В отсутствие колебаний решётки электроны свободно распространяются в металле и описываются плоскими волнами, модулированными с периодом решётки и зависящими от волнового вектора к и номера энергетич. зоны I. Тепловое движение атомов решётки нарушает периодичность и приводит к рассеянию электронов (столкновениям между электронами и фононами), Ф-ция распределения электронов [c.362]

Первая ступень получения голограммы — это фотографическая запись интерференционной картины, образованной объектной волной в зоне дифракции Френеля и опорной волной. Вторая ступень — восстановление записанного на голограмме изображения объекта путем освещения голограммы репликой опорной волны. Восстановленное таким образом изображение обладает трехмерными свойствами исходного объекта, а его качество зависит от угла между опорной волной и волной, продифрагировавшей на объекте. Габор работал с осевыми голограммами ), для которых этот угол равен нулю (т, е. опорная и дифрагирующая волны являются соосными). При восстановлении голограмма Габора формирует два сопряженных изображения объекта и когерентный фоновый шум, которые локализуются вблизи оптической оси. Это обстоятельство приводит к существенному ухудшению качества восстановленного изображения из-за интерференции между интересующим нас сфокусированным изображением объекта и фоновым шумом, а также между этим шумом и расфокусированным сопряженным изображением объекта. Лейт и Упатниекс в своих экспериментах ввели внеосевую опорную волну, представляющую собой несущую волну, модулированную информацией об объекте. Эти голограммы также создают при восстановлении два сопряженных изображения и фоновый шум однако два восстановленных изображения, каждое из которых может быть сфокусировано отдельно в своей плоскости, оказываются пространственно разделенными по углу друг от друга и от осевого фонового шума. Благодаря этому получаются восстановленные изображения хорошего качества, причем никакой интерференции с другими распределениями света, порождаемыми голографическим процессом, не происходит. [c.154]

При аккреции вещества на поверхность нейтронной звезды, обладающей сильным магнитным полем (создающим направленность потока к полюсам), или при образовании газового диска во вращающейся двойной системе с черной дырой (дисковая аккреция) происходит сильная турбулизация вещества и его разогрев до температуры в десятки и сотни миллионов градусов. Это создает направленное тормозное излучение горячей плазмы в рентгеновском диапазоне длин волн, модулированное эффектами вращения как самой нейтронной звезды, так и системы вцелом. [c.58]

Амплитудная демодуляция и нелинейность. Предположим, что прии -мающая антенна уловила волну, модулированную по амплитуде [c.293]

Случай I > О реализуется на той ветви дисперсионной кривой, которая со ответствует грунтовой волне (слева от минимума на кривой рис. 39 ). Действительно, на ней величина 1/ / = Ш(о увеличивается при з величении частоты, т. е. Рк1д,а 0. Случай <[ О реализуется на ветви дисперсионной кривой, соответствующей водной волне. Таким образом, выражение (39.12) дает грунтовую волну, а выражение (39.13) — водную волну. Каждое из них представляет собой цуг волн, модулированных по частоте и амплитуде. В каждый момент времени частота сОо находится из уравнеиия 1Л — г = 0 Пи = й 1й(й. Это уравнение в большинстве случаев удобно решать графическим путем, построив предварительную кривую дисперсии и (ш). [c.245]

Изменение параметров световой волны, модулированной данными, содержащимися на носителе, преобразуется в изменение интенсивности на фотоприемнике. Фотоприемник преобразует мощность оптического излучения в электрические сигналы, которые несут информацию не только о битах, содержащихся в воспроизводимом массиве данных, но и о пространственном положении луча относительно этого массива. Когда микроуглубление находится точно по центру воспроизводящего светового пятна, в направлении фотоприемника распространяется дифракционный минимум отраженного света. Для автоматической фокусировки излучения на дно микроуглублений система, состоящая из объектива 9, цилиндрической линзы 11 и четырехквадрантной фотоприемной матрицы 13, настраивается так, чтобы при совпадении фокальной плоскости объектива с указанной информационной поверхностью на фотоприемной матрице проектировалось круглое световое пятно. Если информационная поверхность носителя не совпадает с фокальной плоскостью объектива, пятно приобретает форму эллипса (рис. 6.6). При этом соответствующим включением усилителей воспроизведения можно определять величину и направление расфокусировки. В качестве приводного двигателя системы автоматической фокусировки объектива чаще всего применяют линейный магнитоэлектрический двигатель. Устройство слежения за воспроизводимой дорожкой аналогично устройству автофокусировки. При этом для освещения смежных с воспроизводимой дорожек используются боковые лучи, формируемые дифракционной решеткой 3 (см. рис. 6.5), и боковые фотоприемники 14. Эти фотоприемники располагают так, чтобы они одинаково освещались только тогда, когда воспроизводящий луч находится по центру воспроизводимой дорожки. Если луч сходит с дорожки, знак и величина напряжения на выходе дифференциального усилителя, объединяющего боковые фотоприемники, указывают направление и величину его смещения. В качестве привода перемещения луча в системе смещения за дорожкой используется подвижное зеркало 7 (зеркальный гальванометр). [c.147]

Модулированная амплитуда характеризует группу волн. Поэтому распространение импульса можно характеризовать скоростью переноса определенного значения модулироваипой амплитуды. Эту скорость называют гругшовой скоростью волн. Так как на опыте удобно регистрировать максимальную амплитуду, то под групповой скоростью понимают скорость перемещения максимума амплитуды волны. Следовательно, групповая скорость определяется из условия [c.29]

Таким образом, приходим к выводу для регистрации и восстановления волны, дифрагированной предметом (следовательно, про-модулированной как по фазе, так и по амилитуде), необходилю заставить ее проинтерферировать с когерентной опорной волной с известной фазой, затем с помощью опорной волны извлечь из общей интерференционной картины предметную волну. Это н есть идея [c.205]

Для понимания интерференции и дифракции электромагнитной волны вводятся квааимонохроматические волны ("хаотически модулированные колебания" ). При введении этих понятий законы возникновения и распространения электромагнитных волн дополняют условиями обрыва колебаний оптических электронов в атоме и другими причинами, onpeдeляюn ими время когерентности. В рамках этой схемы обосновывается когерентность колебаний для точечных источников свети в пределах одного цуга волн, а затем выявляются условия пространственной когерентности, при которых может наблюдаться стационарная интерференционная картина от реальных источников. [c.7]

В этом соотношеьп1и амплитуда Eo(t) и фаза tp(f) не постоянны, а относительно медленно (по сравнению с основными колебагги ями на несущей частоте (и) изменяются во времени. Другими словами, квазимонохроматическая волна имеет модулированную амплитуду и фазу. При описании некоторых оптических явлений можно пренебречь изменением о( ) и (p(f) и исследовать распространение монохроматической волны, т. е. считать Eq и ф постоянными. В других случаях необходимо допустить, что Eo(t) и ф( ) остаются постоянными лишь в течение известного промежутка времени х, длительность которого определяется физическими процессами в источнике свега [c.38]

Очевидно, что монохроматическая волна не может быть непосредственно использованной для передачи информации — она никогда не начиналась, никогда не кончается и любой приемник покажет К д- onst. Для того чтобы стало возможным использовать монохроматическую волну в этих целях, ее нужно закодировать, т. е. создать сигнал, который после регистрации и расшифровки будет содержать необходимую информацию. Наиболее простым способом кодирования является модуляция амплитуды волны, которая может осуществляться различными способами (в том числе н механическим прерыванием излучения по определенному закону). При этом возникает амплитудно-модулированж е колебание E(t) =-= Eq(1 ) oa(w< — <р), где Eo(t) — медленно изменяющаяся амплитуда (например, звуковой частоты (I) 10 Гц, в то время как несуп ая частота относится к оптическому диапазону 10 Гц). Модулированный сигнал регистрируется приемником света и после высоко- [c.43]

В газоразрядных источниках (ГИ) высокого и низкого давления используется эффект свечения газов при электрическом разряде. Для них характерна высокая яркость (10 —10 кд/м ), способность работать в модулированном и непрерывном режимах, причем модуляция осуществляется по цепи питания лампы. Индикатрисса излучения ГИ близка к сферической, размеры излучаемой области 0,1—1,0 мм. Спектр излучения ГИ обычно линейчатый или смешанный (отдельные интенсивные линии на фоне непрерывного спектра). Спектр ксеноновых ламп близок к солнечному. ГИ находят применение в стробоскопических осветителях, при люминесцентном контроле и в качестве мощных источников ИК- и УФ-излучения для длин волн 0,25—2 мкм. [c.99]

Динамические фотоупругие исследования композитов сравнительно немногочисленны. Хантер [37] описал предварительное динамическое фотоупругое исследование распространения волны в модели композита. Двумерная модель, состоящая из чередующихся полос материалов волокна и матрицы , подвергалась взрывной нагрузке на одном конце при фотографировании динамических картин полос в качестве источника света применялся лазер с модулированной добротностью. Исследование носило качественный характер, а модель была нереалистической, поскольку отношение динамических модулей материалов волокна и матрицы составляло всего 1,61. Автор [16, 17] провел фотоупругое исследование динамики распространения трещин в более реалистической модели волокнистого композита. Цель этой работы заключалась в изучении распространения в матрице однонаправленного волокнистого композита трещины, возникающей при разрушении одного внутреннего волокна. Внезапно высвобождающаяся энергия обычно вызывает распространение трещины по направлению к соседним волокнам. Постановка эксперимента и результаты этого иследования вкратце описываются ниже. [c.540]

Модулированные по амплитуде электромагнитные колебания СВЧ, возбуждаемые генератором 1, через ферритовый вентиль 2, обеспечивающий в передающем тракте наиболее благоприятный для измерений режим бегущей волны, попадают в или Н плечо волноводного моста 6. Соответственно Н или Е плечо нагружается согласованной волноводной нагрузкой 21. Боковые же плечи волноводного моста 6 подсоединяются к передающим рупорным антеннам 3, разнесенным по высоте на расстояние, в пределах которого требуется поддерживать уровень загрузки вакуум-пресса. Излучаемые антеннами 3 электромагнитные волны СВЧ попадают в вакуумную камеру 4, наполненную глиномассой 5. Далее СВЧ-излучение в зависимости от положения уровня глины принимается идентичными антеннами 7, которые располагаются соосно с передающими антеннами 3 и образуют волноводные тракты / и // сигнализации верхнего и нижнего уровней соответственно. Тракты lull заканчиваются детекторными секциями S и 9, низкочастотные сигналы с которых через узкополосные усилители 10 и 11 поступают на вход триггеров Шмитта 12 и 13, [c.145]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...