Импульс отдачи

Представим себе, что ядро атома Fe находится в возбужденном состоянии в вакууме и до испускания остается неподвижным. В момент испускания фотона это ядро приобретает импульс отдачи в направлении, противоположном направлению движения фотона. [c.341]

Отдача при гамма-излучении. Каков импульс отдачи относительно лабораторной системы для ядра Fe, отскакивающего при испускании фотона с энергией в 14 кэВ Является ли этот импульс релятивистским Ответ. 7,5-10-г-см/с. [c.395]

Проведенные за последние годы экспериментальные измерения импульсов частиц (ядро, р-частица), принимающих участие в р-рас-паде, также говорят в пользу существования нейтрино. Если обозначим — импульс отдачи ядра, — импульс электрона, то [c.240]

Эффект Комптона на тяжелых атомах. Если электрон достаточно сильно связан с ядром, то при столкновении с фотоном рентгеновского излучения импульс отдачи получает атом как целое. [c.77]

При работе лазера в режиме модулированной добротности возникающий в процессе воздействия лазерного излучения импульс отдачи приводит к образованию ударной волны в материале, в результате чего происходит шоковое лазерное упрочнение [41, 59, 68]. [c.11]

Повышение плотности дислокаций, очевидно, связано с появлением термических напряжений, которые, в свою очередь, обусловлены различием удельных объемов и коэффициентов линейного расширения одновременно существующих фаз. Дополнительное увеличение плотности дислокаций вызывает и импульс отдачи, обусловленный испарением материала с поверхности. Приведенные данные об изменении дислокационной структуры в зоне воздействия лазерного излучения в определенной мере объясняют наблюдаемые эффекты упрочнения материала. [c.13]

Ударная волна создается в результате мгновенного импульсного воздействия на поверхность материала, вследствие чего тонкий поверхностный слой быстро испаряется. Давление этой волны и интенсивность механического воздействия определяются плотностью мощности лазерного излучения и теплофизическими характеристиками материала поверхностного покрытия (отражательной способностью, энергией сублимации и ионизации обрабатываемого материала). Облучению подвергали образцы без покрытий, с прозрачным кварцевым покрытием, с покрытием в виде свинцовой фольги, а также с комбинированным покрытием кварцем и свинцом. При воздействии излучения на свинцовое покрытие из-за низкой энергии сублимации свинца это покрытие испаряется раньше, чем слой железа (подложка), вследствие чего увеличивается импульс отдачи, а следовательно, и давление ударной волны. Покрытие кварцем способствует ограничению испарения металла. [c.24]

Осевой момент М , легко выражается через данные задачи и неизвестную начальную скорость v снаряда путем применения принципа равенства действия и противодействия. Действительно, снаряд получает импульс, направленный по оси орудия, в левую сторону относительно направленной оси х этот импульс измеряется по абсолютной величине начальным количеством движения mv. Поэтому реактивный импульс, испытываемый маятником (импульс отдачи), имеет ту же величину и ту же линию действия на расстоянии а от х, но направлен в противоположную сторону. Отсюда мы заключаем, что [c.482]

Механизм разрущения феррита в общем хорошо описывается моделью, разработанной для металлов. Однако при обработке хрупких материалов, каким является феррит, необходимо учитывать возможность механического выбивания дна отверстия под действием импульса отдачи истекающих паров. Профиль отверстия определяется условиями фокусировки и близок к цилиндрическому при расположении фокального пятна на передней поверхности образца. [c.151]

Измерение энергии ядра отдачи и было проведено Алленом, наносился методом испарения в виде тончайшего слоя на платиновую пластинку 5 (рис. 41). В результате /С-захвата атомы Вв4 превращаются в атомы Ыз, которые, получив импульс отдачи, [c.116]

То обстоятельство, что излучение Вавилова—Черенкова и переходное излучение описываются одной и той же формулой (1.37) (в более общем случае — (1.35)), не является случайным. Дело в том, что оба эти излучения имеют место при равномерном и прямолинейном движении заряженной частицы (или, другими словами, в пределе бесконечной массы покоя частицы), и поэтому оба они представляют собой излучение коллектива электронов среды, получающих импульсы отдачи при взаимодействии с пролетающим внешним зарядом. В этом смысле эти два типа излучения нельзя считать принципиально различными, и их разделение носит несколько условный характер. [c.40]

Шоковое упрочнение возникает при воздействии на материал мощного импульса малой длительности. Сверхкороткий импульс приводит к возникновению импульса отдачи и образованию ударной волны в материале. В результате происходит пластическое деформирование материала, а при нагреве поверхностного слоя — и соответствующие изменения в структуре. [c.410]

Кроме координаты у частицы есть вторая динамическая характеристика — импульс р. Импульс р нельзя измерить прибором, измеряющим координату если запрещены повторные измерения, не разрушающие состояния, то скорость частицы найти по результатам измерения ее координат нельзя. Следовательно, импульс нужно измерять другим прибором, например, по импульсу отдачи при отражении от зеркальной перегородки прибора, который может затем замерить импульс этой перегородки. Пусть рр р) есть вероятность обнаружения импульса частицы в интервале р, р+ dp). [c.85]

Рис. 2.14. Получение прозрачной федой импульса отдачи / = возникающего при изменении направления импульса световой волны g при преломлении на границе

По указанной причине длительное время экспериментально не обнаруживалось резонансное поглощение у-квантов в газах. Однако в кристаллах оно было открыто Мёссбауэром в 1958 г. Дело в том, что атом, входящий в состав кристалла, жестко связан со всеми атомами макроскопического объема вещества, и импульс поглощаемого фотона передается не одиночному атому, а всему кристаллу в целом. Вследствие огромной (в атомных масштабах) массы кристалла импульс отдачи пренебрежимо мал, и линии испускания и поглощения практически не смещены друг относительно друга. [c.659]

Об импульсе фотона. Как уже отмечалось, Эйнштейн предполагал, что наблюдаемое в отсутствие излучения распределение (3.2.5) сохраняется и при наличии излучения. В работе К квантовой терии излучения Эйнштейн показал, что это предположение имеет интересный физический смысл. Он рассмотрел два разных механизма спонтанного испускания 1) излучение испускается в виде расходящейся от атома во все стороны сферической электромагнитной волны, и тогда импульс атома-излучателя на меняется 2) излучение испускается в виде кванта света, и тогда атом-излучатель получает всякий раз импульс отдачи, причем у разных атомов эти импульсы будут иметь случайное направление. Оказывается, что равновесие системы атомов, взаимодействующих с излучением, не нарушается только при условии, что имеет место второй из указанных механизмов спонтанного испускания и при этом импульс кванта света равен iiail . Таким образом, Эйнштейн привел дополнительное подтверждение существования световых квантов, характеризующихся наряду с энергией 1ъи> также импульсом Асо/с. [c.73]

Итак, предположим, что находящееся в кристаллической решетке атомное ядро испускает 7-кванты. Импульс отдачи будет, очевидно, таким же, как и в случае свободного ядра, однако теперь он передается кристаллу как целому. Энергия перехода может в принципе разделиться между испущенным 7-квантом, колебаниями кристаллической решетки, ядром, испустившим 7-квант, и кристаллом как целым. Две последние возможности следует сразу же исключить. Ведь для того, чтобы ядро могло, испытав отдачу, покинуть свое место в решетке, требуется энергия порядка по крайней мере 10 эВ, а энергия отдачи не превышает десятых долей электрон-вольта. Что же касается энергии отдачи кристалла как целого, то она, очевидно, ничтожно мала, так что ею можно заведомо пренебречь. Таким образом, энергия перехода распределяется в действительности лишь между энергией 7-кванта и энергией фононов. При этом существует вероятность того, что в некоторых случаях переход будет происходить без рождения фононов, т. е. без изменения колебательного состояния решетки. Именно такие переходы обусловливают появление мёссбауэровской спектральной линии. [c.209]

Процесс рождения электронно-позитронных пар в поле ядра состоит в том, что квант поглощается, а рождаются и вылетают электрон и позитрон. При этом ядро получает некоторый импульс отдачи (см. также гл. VH, 6). Согласующийся с опытом квантовоэлектродинамический расчет показывает, что поглощение фотона и рождение пары происходит не внутри ядра, а около него в области, имеющей размер порядка комптоновской длины волны электрона. Передача импульса отдачи ядру происходит через посредство его кулоновского поля. Без передачи импульса постороннему телу превращение фотона в электронно-позитронную пару запрещено законами сохранения энергии-импульса. [c.451]

Лри иопускании фотона происходит его возникновение как частицы, причем его энергия, масса, импульс и спин заимствуются от испускающей его частицы, т. е. имеют место уменьшение энергии и массы излучающей ореды и механический импульс отдачи при иопускании. После поглощения средой фотон перестает существовать как частица, а его энергия, масса, импульс и спин передаются поглотившему его атому или молекуле. [c.18]

П. л. паров сложных молекул может быть создана не только при возбуждении линейно поляризованны.ч светом, но и при возбуждении пучком быстрых элект-, ронов, В этом случае роль анизотропного фактора воз- буждения играет вектор импульса отдачи ц — векторная разность импульсов падающего и рассеянного электронов (при возбуждении поляризов. светои эту роль выполняет вектор напряжённости Е электрич. 1 поля поляризованной эл.-магн. волны). Для коллинеар- ных <7 и и при одинаковых энергиях возбуждения сто- пень Поляризации флуоресценции в обоих случаях должна совпадать, что и подтверждается эксперимен- тально, [c.68]

СВЕТОВАЯ ОТДАЧА — 1) С. о. атома — одно из пондеромоторных действий света, заключающееся в том, что атом, испускающий фотон, приобретает импульс отдачи, направленный в сторону, противоположную вылету фотона. При спонтанном испускании разные атомы ансамбля получают импульсы отдачи в раал. лроизвольных направлениях при вынужденном испускании — в одном определённом напраадевиЕ. См. Давление света. [c.461]

При испускании ядром 7-кванта само ядро приобретает противоположно направ. 1ен-ный импульс (отдача). Если ядра, K nyOsaro-щие 7-кванты, находятся в твердом геле, то спектр 7-лучей состоит из двух компонент 1) компоненты с естественной щирн-нон 1 7-лннин, определяемой временем жизни ядер в данном возбужденном состоянии, и с энергией Е 2) компоненты с шириной ли- [c.111]

Наиболее важной характеристикой процесса лазерного плазмо-образования служит пороговая интенсивность /п или пороговая плотность энергии Wn пробоя. Однако при систематизации и интерпретации имеющегося экспериментального материала возникают трудности, заключающиеся в отсутствии общепринятого критерия факта пробоя. В качестве критерия рассматривались различные проявления пробоя яркая световая вспышка, сопровождаемая звуковым импульсом излучения импульс отдачи на мишени, блокирование пропускания ионизованными областями и некоторые другие. При этом, как правило, не идентифицировались режимы развития фронтов ионизации. Большая погрешность измерений возникает вследствие неравномерности пространственно-временной структуры воздействующего мощного излучения и случайного (пу-ассоновского) характера попадания в область каустики сфокусированного пучка частиц аэрозоля критических размеров. [c.178]

При излучении укванта ядром последнее получает заметный импульс отдачи [c.125]

В 1958 г. немецкий физик Мёосбауэр показал, что в там. случае, когда излучающие и поглощаюище ядра входят в юостав соответствующих кристаллических решеток, импульс отдачи резко уменьшается. Энергия отдачи передается в этом случае не отдельному ядру, а кристаллу. Так как масса кристалла во много раз больше массы ядра, то потери на отдачу в соответствии с формулой (62) становятся чрезвычайно малыми, и процессы поглощения и испускания могут происходить практически без отдачи. При этом изменения частоты у-кванта незначительны и резонанс можно получать почти -в неподвижной системе. [c.127]

Помимо термомехаяического эффекта для изделий небольших размеров (диски диаметром 10.. . 3() им н Я=1 мм) появление акустических волн обуслоВлейо импульсом отдачи, возникающим при выбросе части материала с поверхности образца. Акустический импульс может возбудиться также вследствие эффекта светового давления. Однако интенсивность возбуждаемых колебаний от этого воздействия Крайне низка и их трудно зарегистрировать обычной аппаратурой. [c.37]

Независимые подтверждения реализации процесса рассеяния туннельного электрона на атомном остове и справедливости описания этого процесса в рамках классической физики были получены в работах [9.37-9.38 путем наблюдения импульсов отдачи атомарных ионов. Сразу видно, что подобный эксперимент является исключительно трудным — речь идет об ионах, имеющих кинетические энергии менее 1 эВ. Для измерений импульсов отдачи ионов использовался метод OLTRIMS — спектроскопия ионов отдачи при холодной мишени [9.39 [c.236]

Эксперимент [9.37] состоял в исследовании туннельной ионизации атома неона при величине параметра адиабатичностн 7 = 0,35. Использовался ультракороткий импульс излучения с длительностью порядка 30 фс, что позволяло пренебречь пондеромоторными эффектами (разд. 3.5). Импульсный пучок атомов неона имел экстремально малую плотность и температуру жидкого неона 45 К. Аппара.турная ошибка при измерении импульсов отдачи составляла величину 0,2 а.е. Результаты эксперимента приведены на рис. 9.8 и 9.9, из которых видно, что измерялись величины импульсов в [c.237]

Подробное экспериментальное и теоретическое исследование воздейст-вйя на непрозрачные мишени негигантских импульсов было проведено в работе С. И. Анисимова, А. М, Бонч-Бруевича, М. А. Ельяшевича, Я. А. Имаса, Н. А. Павленко и Г. С. Романова (1966). В опытах луч генератора на неодимовом стекле с энергией до 300 дж фокусировался на мишени, изготовленные из различных металлов. Процесс испарения металла и развития в нем лунки фотографировался высокоскоростной камерой со скоростью 100 ООО кадров в секунду. Для того чтобы сделать процесс видимым, луч фокусировался на границу между металлической и прозрачной стеклянной пластинками, а съемка производилась сбоку через стекло. Измерялся также импульс отдачи, передаваемый мишени и возникающий при разлете испаренного металла. (Отметим, что на реактивный эффект испарения и связанное с ним резкое увеличение передачи импульса мишени обратили внимание Г. А, Аскарьян и Е. М. Мороз (1963) этот эффект совершенно аналогичен тому, который возникает при взрыве метеоритов после удара о поверхности см. п. 4.6). [c.265]

Поглощённый фотон переизлучается спонтанно, но его направление, а следовательно, и результирующий импульс отдачи, случайны. Если усреднить по многим рассеянным фотонам, импульс отдачи обращается в ноль, в то время как средний импульс атома вдоль направления распространения электромагнитной волны уменьшится на величину, которая равна числу N актов рассеяния, умноженному на импульс фотона. Число N определяется внутреннй квантовой динамикой атома и может достигать значений порядка 10 с что позволяет за секунды охладить ион от комнатной температуры до температур в области милли-Кельвина. [c.533]

Эффекты, подобные взрыву при ударах быстрых метеоритов, возникают и при движении в разреженной атмосфере тела с очень большой скоростью. Удары молекул воздуха о поверхность тела уподобляются ударам метеоритов о поверхность планет. При каждом ударе происходит микровзрыв , с поверхности тела выбрасывается некоторое количество испаренного вещества. Тело получает дополнительный импульс отдачи, что приводит к повышению коэффициента сопротивления и увеличению скорости торможения тела в атмосфере. Это явление рассмотрено в работе К. П. Станюковича [22]. Удар быстрого тела по поверхности жидкости в предположении о ее несжимаемости рассматривал М. А. Лаврентьев [23]. [c.658]

Оптическая левитация прозрачных частиц. Световое давление могут испытывать и прозрачные тела, которые не поглощают свет, а ли1ш> вызывают его преломление. Действительно, при преломлении световой волны на границе прозрачной среды направление ее распространения изменяется, а с ним изменяется и импульс волны среде при этом передается импульс отдачи / (рис. 2.14). [c.103]

Рассмотрим случай нормального падения излучения с плотностью энергии и на идеальный отражатель. Давление иа отражатель за счет потери импульса падающего луча есть и. Давление из-за импульса отдачи отраженного луча также равно и, поэтому суммарное давление равно 2и, что в точности соответствует полной плотности излучения на отражателе. В общем случае произвольной поверхности часть энергии поглощается, часть отражается и часть проходит через нее. Здесь мы имеем и = ипогл 4- отр + Н- Unp. Как UoTp> так н Unp дают давление отдачи. Полное давление на передней поверхности есть Uq = и -j- UoTp. Полное давление на задней поверхности есть Unp. [c.41]

Для сохранения когерентности необходимо, чтобы неопределенность в положении зеркал была намного меньще, чем длина волны света. Если Дх X, соответствующий импульс отдачи должен быть равен [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...