Система магнитная элементарная

Рис. 2.1. Модельная система из элементарных магнитов, расположенных в фиксированных точках вдоль одной прямой, с магнитными моментами, равными -Ь[А и —ц.

Рассмотренные выше термодинамические свойства модельной системы свободных элементарных магнитов не представляют особого интереса, поскольку мы считали, что все состояния имеют одинаковую энергию. То же предположение сделано в Приложении I для модельных систем полимерных цепочек. Мы, правда, исследовали некоторые существенные статистические свойства таких систем. Например, мы вычислили средний квадрат магнитного момента Ж ) и средний квадрат длины полимера, используя предположение, что все состояния системы реализуются с равной вероятностью. [c.28]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином. [c.90]

Такое разнообразие выражений для элементарных работ вызвано принятыми в физике способами описания электрических и магнитных явлений, а не термодинамическими особенностями этих систем. Действительно, соотношение (19.7) показывает, что функцию и можно рассматривать не как внутреннюю энергию, а как термодинамический потенциал Ль являющийся преобразованием Лежандра функции V. Формальный смысл введения этой функции—замена переменной на сопряженную ей интенсивную переменную 6. Соотношение между V" ц. и ъ поляризованной системе подобно соотношению между Я и (У в рассмотренных выше механических системах. Так, если давление в цилиндре создается весом поршня mg, то потенциальная энергия поршня mgh = Pa)h = PV, где h — высота цилиндра, со — площадь поверхности поршня. Можно ограничить рассматриваемую систему телом, находящимся, внутри цилиндра, внутренняя энергия такой системы равна U. Но можно включить в систему и поршень, тогда внутренняя энергия равняется U + PV=H. Физический смысл слагаемых типа VdP, входящих в фундаментальное уравнение функции, Н Т, Р, п) [c.161]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

Пусть имеется система элементарных магнитов (например, электронные, атомные или ядерные магнитные моменты) во внешнем магнитном поле Н. Согласно квантовой механике, положение этих элементарных магнитов в поле Н квантуется, т. е. угол между направлениями магнитного момента и напряженности Я поля может принимать только определенные значения. В случае спиновых магнитных моментов этот угол имеет только два значения О и 180°. Оба эти положения спина являются одинаково устойчивыми, хотя для магнитной стрелки компаса [c.138]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 23, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящей к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответствует температуре Т= + со, характеризующей равномерное распределение частиц по всем энергетическим уровням (рис. 23,6). Продолжая сообщать энергию системе, можно достигнуть того, что элементарные магниты ориентируются против напряженности внешнего поля (рис. 23, в) так, что возникает преимущественная заселенность верхних энергетических уровней (инверсная заселенность уровней). В этом состоянии внутренняя энергия системы больше, чем при бесконечно высокой температуре, и, следовательно, система имеет отрицательную температуру. [c.139]

Это предложение в применении к магнитному полю показывает, что магнитное поле, индуцированное замкнутым током, можно рассматривать как магнитное по.ле от системы элементарных магнитов постоянной плотности, распределенных но поверхности 2, натянутой на контур тока, т. е. магнитное поле от магнитного листка. [c.282]

В счетно-импульсных (системах применяют как перфорированные, так и магнитные ленты. Системы с программами на перфолентах выполняются с абсолютным или относительным измерением перемещения рабочего органа. В первом случае отсчет перемещения ведется относительно одной и той же точки стола станка, положение которой задано программой. При этом, как ранее отмечалось, обеспечивается высокая точность отсчета, но необходим, большой предел измерения, поскольку величина сигнала о перемещении в этом случае пропорциональна расстоянию, пройденному столом или суппортом от нулевой точки. Во втором случае отсчет ведется не от одной точки, а от каждого предыдущего положения рабочего органа, т. е. учитываются элементарные приращения. Не нуждаясь в большом диапазоне измерения, относительная система уступает абсолютной в точности, так как неточность установки стола, например, в одной из позиций, влияет на точность его расположения во всех остальных позициях. Однако на револьверных станках, как и в некоторых других случаях, ошибки такого рода не имеют большого значения, так как после того, как-один из резцов отработал свой. путь, револьверная головка отводится в исходное положение для поворота и отсчет нового перемещения ведется не от какого-то промежуточного, а от первоначального нуля, а ошибка предыдущего перемещения, возникшая, к примеру, вследствие инерционного перебега, как бы гасится. [c.192]

Среди других кодов, применяемых в системах числового программного управления, наиболее нагляден и прост для расшифровки унитарный код, в котором каждое элементарное перемещение — один командный импульс записывается в виде одного знака, например, отверстия на перфоленте, магнитного штриха на магнитной ленте и т. п. Предположим, что требуется полу- [c.151]

Программа работы записывается на магнитную ленту в виде унитарного кода, т. е. последовательности командных импульсов, число которых пропорционально требуемому перемещению по соответствующей координате станка, а частота пропорциональна скорости перемещения. Цена одного импульса — элементарного шага — равна 0,02 мм, что составляет статическую точность системы. [c.289]

Из теории контактного теплообмена металлических поверхностей [Л. 16, 56, 113] и металлических порошков [Л. 40, 127] известно, что зона контакта представляет собой дополнительное сопротивление тепловому потоку, следствием чего является увеличение общего температурного перепада. В данном случае тепловой поток при переходе от одной частицы к другой стягивается в области непосредственного контакта, формируя тем самым сопротивление стягивания R t- Это сопротивление по своей природе носит объемный характер и является внутренним. Его действие равноценно удлинению цепочки. Для расчета термического сопротивления стягивания цепочек из частиц наполнителя, ориентированных в клеевой прослойке с помощью магнитного поля, выделим в системе элементарную ячейку в виде двух контактирующих полусфер (рис. 5-4). Для такой модели путем интегрирования уравнения Лапласа получены [Л. 127] зависимости для температурного поля и термического сопротивления. В частности, термическое сопротивление от стягивания линий теплового потока к площадке фактического контакта (в вакууме) описы-214 [c.214]

Основные сведения о природе ферромагнетизма. Согласно представлениям квантовой теории, магнетизм обусловлен движением электронов по орбитам вокруг ядра атома или вращением электрона вокруг своей оси,.. т. е. спином. Магнитные моменты возникают в системах, в которых имеются неспаренные Зс -электроны и которые образуют нескомпенсированный магнитный момент. Элементарный магнитный момент электрона, называемый магнетоном Бора, равен [c.210]

При адиабатическом намагничивании ферромагнетика происходит увеличение числа параллельных спинов сверх ферромагнитного технического насыщения, при этом уменьшается энергия обменного взаимодействия и энергия по отношению к внешнему магнитному полю. Получающийся выигрыш в энергии не может уйти из системы в силу условий адиабатич-ности, поэтому увеличивается тепловая энергия элементарных магнетиков, т. е. тело нагревается. Наоборот, при выключении поля в [c.317]

Толщина Ад детали влияет на силу магнитного притяжения, если последняя меньше толщины вп полюса элементарной системы. Удельная сила притяжения заготовки с учетом ее толщины [c.499]

Рекомендации по разработке расчетной схемы МСП. 1. Путь прохождения магнитного потока в элементарной системе должен быть наиболее коротким, по возможности не разветвленным. [c.500]

Цель расчета найти параметры электромагнитной катушки, обеспечивающей прохождение по выбранной элементарной магнитной системе требуемого потока, в том числе Фб- Метод расчета аналитический (табл. 35). [c.508]

Приспособления станочные магнитные специальные — Конструирование элементарной магнитной системы 501—503 [c.590]

Основой магнитного приспособления является магнитная система, включающая постоянные магниты или намагничивающие катушки и магнитопроводы, проводящие энергию к рабочей поверхности. Схема элементарной системы (П-образ-ной) показана на рис. 1. [c.267]

Механизм поворота подвижного блока относительно оси патрона включает рычаг 11, соединенный с блоком пальцем 12, гайку 10 и диаметрально расположенный шлицевой вал 5. Торцы вала 5 имеют гнезда 4 под ключ. Элементарные магнитные системы патрона распо- [c.129]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Эквивалентная электрическая схема замещения (ЭЭСЗ) магнитной цепи — символическое изображение путей прохождения магнитного потока в данной магнитной системе. Для элементарной магнитной системы, изображенной на рис. 45, ЭЭСЗ имеет вид, показанный на рис. 47, а. Условно она считается полной, так как отображает все основные пути прохождения магнитного потока. На ЭЭСЗ магнитные сонротивления отдельных участков цепи обозна- [c.503]

Необходимость эквидистантности зеемановских уровней для установления спиновой температуры путем взаимных переворачиваний спинов, начиная от небольцмановского распределения населенностей, можно сопоставить с аналогичным требованием сохранения больцмановского распределения, когда параметр системы (магнитное поле) изменяется адиабатически. Оба требования являются следствием общего требования статистической механики для существования температуры в большой системе, а именно, ее эргодичности, т. е. отсутствия любых интегралов движения (хорошие квантовые числа в квантовой механике), кроме общей энергии. Ясно, что в системе 5, состоящей из большого числа N одинаковых элементарных систем взаимодействующих друг с другом, неэквидистант-ность их энергетических уровней ведет к существованию для общей системы дополнительного интеграла движения — населенностей Р , индивидуальных энергетических уровней. Действительно, эти населенности можно выразить через средние значения операторов, усредненных по всей системе 5 [c.141]

Каждая частица такой системы — элементарный магнитный диполь — может находиться только в двух состояниях, и если энергию нижнего мы примем за нуль, энергия верхнего будет равна Д. Движение частицы состоит при этом в перескоках из одного состояния в другое в общем смысле движение как раз и заключается в изменении состояния. Микроскопическое же состояние всей системы можно описать, )жазав, в каком из этих дв)ос возможных состояний находится каждая частица. [c.91]

Природа сил Xj различная, могут быть силы электрического или магнитного поля, механические и другие силы. Соответственно под координатами понимается не только положение системы в пространстве, но и состояние ее деформации, электризации, намагниченности и др. Речь идет, таким образом, об обобщенных силах X,- и обобщенных внешних координатах системы Vj. Обобш,ение состоит, в частности, в том, что в отличие от истинных механических сил и координат обобщенные силы и координаты могут иметь иную размерность при условии, что их произведение имеет размерность энергии. Например, сила, деленная на площадь, равняется давлению (Р), а изменение расстояния в направлении действия этой силы, умноженное на площадь граничной поверхности, — это изменение объема системы (dl ). Поэтому элементарная механическая работа против сил изотропного внешнего давления записывается в термодинамике как работа расширения системы [c.43]

Принципиально несложно в обобщенной модели ЭМ также учесть влияние высщих гармоник магнитного поля, вызываемых размещением обмотки I конечном числе пазов и неравномерностью воздушного зазора, если предположить линейность ее параметров (отсутствуют высшие гармоники насыщения). Это позволяет рассматривать действие каждой к-м высшей гармоники независимо от других и использовать принцип суперпозиции. Так, реальный асинхронный ЭД при этом предположении можно заменить системой связанных общим валом ЭД с последовательно соединенными обмотками статоров, в воздушном зазоре каждого из которых присутствует только одна гармоника поля. Каждый такой элементарный ЭД имеет в к раз большее число пар полюсов, а скорость поля в нем в к раз. меньше скорости основной волны, и поэтому ЭДС, индуктируемые в их обмотках, имеют частоту, сети. Описание процессов для каждого ЭД выполняется идентично и при принятой интерпретации система уравнений равновесия АД будет включать уравнение обмотки статора и и (по числу учитываемых гармоник) подобных уравнений ротора. [c.110]

Представим себе замкнутую полость объемом V с идеально отражающими стенками, нагретыми до температуры Т, в которой создан вакуум. Внутри полости существует электромагнитное поле. В результате отражений от стенок в полости образуется система бесконечно большого числа стоячих волн различной частоты и разного направления. Каждая такая стоячая волна представляет собой элементарное состояние электромагнитного поля. Теорема о равномерном распределении энергии утверждает, что и в этом случае при равновесии между стенками полости и электромагнитным излучением на каждую стоячую волну должна приходиться средняя энергия, равная 1гТ, где к — постоянная Больцмана. При этом, подобно то.му как средняя энергия гармонического осциллятора складывается из средней кинетической энергии, равной кТ 2, и средней потенциальной энергии, также равной кТ12, в случае электромагнитных стоячих волн полная средняя энергия кТ складывается из средних энергий электрического и магнитного полей, равных в отдельности кТ 2 каждая. [c.138]

Повторяя последовательно подобное исследование по этапам, можно получить выражение для изменения if и во времени. На фазовой плоскости соответствующий фазовый портрет системы имеет вид, изображенный на рис. 2.22. Фазовые траектории будут представлять отрезки спиралей, соединенные отрезками прямой 4 = — д1щЯС в точках 1 = 4. соответствующих началам и концам этапов Ф = onst. Таким образом, мы видим, что при учете гистерезисных явлений должно происходить более быстрое уменьшение амплитуды свободных колебаний исследуемого контура. Это обусловлено тем, что существование гистерезисной петли приводит к потерям в материале сердечника за счет работы на его перемагничивание, вызванным взаимодействием элементарных областей намагничения с остальной массой вещества сердечника, и в конечном счете —к переходу магнитной энергии в тепловую за счет работы, расходуемой на переориентацию указанных областей, или доменов. [c.69]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Согласно представлениям классич. электродинамики, магн. поле создаётся движущимися электрич. зарядами. Хотя совр. теорня не отвергает (и даже предсказывает) существование частиц с магн. зарядом [магнитных. чонополей), такие частицы пока экспериментально не наблюдались и в обычном веществе отсутствуют. Поэтому элементарной характеристикой магн. свойств оказывается именно М. м. Система, обладающая М. м. JW (аксиильпый вектор), на больгпи.к расстояниях от системы создаёт магн. иоле [c.686]

СПИНОВЫЙ ГАМИЛЬТОНИАН — оператор анергии спиновой подсистемы атомов, ионов, молекул и твёрдых тел, выражающийся через операторы спина электронов и нуклонов, составляющих эти физ. объекты (см. Гамильтониан). Полный С. г. можно разбить на два слагаемых — квазиклассический и обменный С. г. (не имеющий классич. аналога). С. г. широко применяется в физике магн. явлений для описания разл. свойств магнетиков, в т. ч. типов магнитных атомных структур, магн. ветвей спектра элементарных возбуждений, термодинамач. величин в упорядоченных магн. системах (включая описание магнитных фазовых переходов), разл, видов магнитного резонанса и т. И. (см. также Парамагнетизм). [c.641]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

Di. часть эл.-.магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях < 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен яаО,8 Фм см. Размер элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтраль-ны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ, Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл.-магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск, альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер. [c.671]

Теория Максвелла — это теория единого электромагнитного поля произвольной системы зарядов и токов. Она является обобщением основных законов электрических и магнитных явлений. Это феноменологическая теория свойства веществ, характеризующие их электрическую и магнитную природу (относительная диэлектрическая проницаемость е, относительная магнитная проницаемость 1 и проводимость у), считаются заданными. Теория макроскопична элементарные объемы, рассматриваемые в теории, намного превышают объемы отдельных атомов и молекул, а элементарные времена намного больше характерных значений для процессов в атомах и молекулах. [c.242]

Конструирование элементарной магнитной системы (ЭМС). Любое МСП можно представить в виде одной системы или совокупности параллельно работающих элементарных систем (см. рис. 37 и 39). Pioh-структор создает ЭМС на первой стадия проектирования как расчетную схему будущего МСП. В основном встречаются ЭМС с электромагнитными катушками и магнитотвердыми ферритами. [c.501]

Малогабаритная магнитная плита (МПК-4М), показанная на рис. 2, имеет керамические магниты. Она состоит из ряда параллельно установленных элементарных магнитных систем. Магнитные системы разделены на части, которые составляют три узла приспособления подвижный магнитный силовой блок 2, неподвижный магнитный силовой блок 4 и адаптерную плиту 5. Магнитопроводы в блоках и полюсники (торцовые поверхности магнитопроводов) в адаптерной плите выпол-))ены из стали СтЗ корпус адаптерной плиты и основание 1 — из чугуна марки СЧ18-36 рамка неподвижного блока —из силумина. Пространство между нижней плоскостью подвижного блока и основанием 3, а также между полюсниками адаптерной плнты и се корпусом б залито немагнитным сплавом. Поворотом рукоятки производится отключение магнитов и одновременно перемещение подвижного блока на величину, равную 21т. [c.267]

Уже более 50 лет в европейской организации по ядерным исследованиям (ЦЕРН) проводятся исследования по раскрытию тайны стабильности материи и обузданию неисчерпаемого источника термоядерной энергии. Решаются такие фундаментальные проблемы Природы как что такое вещество, к к оно возникло и как оно объединяется в сложные объекты [33] В ядерной лаборатории ЦЕРН будут проведены исследования с целью увидеть мир элементарных частиц (ЭЧ) в том виде, в котором он был до открытия электронов, протонов и нейтронов [33] (рис. 2.14.) Технология получения ЭЧ связана с использованием мощных ускорителей, позволяющих превратить энергию в массу. С этой целью частицы (электроны, протоны, позитроны, ядра тяжелых атомов) разгоняются до скоростей, близких к скорости света в магнитном поле. При движении по кругу они сталкиваются, порождая каскад новых частиц,с массой, превышающей в 1000 раз и более массу изначально сталкивающихся частиц. Видим, что в данной технологии динамическая система порождает динамические подсистемы в виде новых частиц, обладающих различной степенью устойчивости. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...