Сечение ядерной реакции

Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. Сечение реакции подчиняется формуле Брейта—Вигнера [c.284]

Сечение ядерной реакции. Формулы Брейта — Вигнера [c.321]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

СЕЧЕНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ДЛЯ НЕЙТРОНОВ ТЕПЛОВОЙ ЭНЕРГИИ [c.1102]

В табл. 41.2—41,4 приведены сечения ядерных реакций для нейтронов тепловых энергий (0,0253 эВ), полученные экспериментально или в результате сопоставления данных различных авторов. [c.1102]

Значения сечений ядерной реакции (п, 2п) для различных нуклидов, усредненные по спектру нейтронов деления и энергетические зависимости сечения ядерной реакции (п, 2п) для Ве, Fe, зц приведены в табл. 41.8 и на рис. 41.33—41.38. [c.1127]

Для оценки сечения ядерной реакции (п, 2п) в области энергий нейтронов приблизительно от 14 до [c.1127]

Зависимость сечения ядерной реакции Fe (п, 2n) F от энергии нейтронов [30 [c.1127]

Идя оценки сечения ядерной реакции (и, р) в области энергий нейтронов примерно от 14 до 15 МэВ можно воспользоваться формулой, которая дает результаты, согласующиеся в пределах. 25%-ной погрешности с экспериментальными данными для большинства ядер [30] [c.1134]

Предлагаемая формула для оценки сечения ядерной реакции с участием нейтронов энергией приблизительно от 14 до 15 МэВ дает результаты, согласующиеся с экспериментальными данными в пределах погрешности 40% [30, 31] [c.1134]

Для оценки сечения ядерной реакции (п, i) в области энергий нейтронов примерно от 14 до 15 МэВ предлагается формула, согласующаяся с экспериментальными данными в пределах 70%-ной погрешности [c.1134]

Сечения ядерных реакций при низких энергиях [c.129]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Поглотители нейтронов в реакторе. Ниже приведены ядерные свойства некоторых элементов, имеющих большую величину сечения ядерных реакций и поэтому использующихся в реакторе как поглотители нейтронов. Элемент или изотоп — В, °В, Li, d, In, Eu, Gd, Sm, Ag соответственно их сечение захвата тепловых нейтронов, барн — 759, 3840, 950, 2450, 194, 4300, 46 000, 5800, 63. Из приведенных элементов наибольшее практическое применение находят бор, серебро, индий, кадмий, европий и гадолиний. [c.125]

Барн — единица измерения эффективного поперечного сечения ядерных реакций [c.24]

Вследствие независимости способа распада составного ядра от способа его образования сечение ядерной реакции о (а, Ь) можно рассчитывать в виде произведения сечения образования составного ядра 0а и вероятности распада этого ядра с испусканием частицы b — W b [c.178]

Проведенное выше рассмотрение позволяет получить эффективное сечение ядерной реакции в виде [c.181]

А главное, необходимо учесть, что подавляющая часть энергии дейтона расходуется на ионизацию и возбуждение атомов мишени. Эффективное сечение ядерной реакции примерно в 10 раз меньше эффективного сечения ионизации. Для того чтобы можно было использовать выделяющуюся энергию, надо создать такие условия, при которых энергии должно выделяться больше, чем ее [c.222]

Определение эффективных сечений ядерных реакций, включающих испускание тяжелых заряженных частиц путем подсчета числа следов последних. Нагруженная пластинка подвергается действию излучения (в заданной дозе), после чего производится подсчет следов [18, 54]. [c.124]

Не останавливаясь здесь на обосновании этого метода (о чем сказано в гл. VII) и на выводе приводимой ниже формулы, укажем, что между дифференциальными (в Ц-системе) и полными сечениями ядерной реакции I-f-П+ 2 и обратного ей процесса /-j-2I + II существует такое соотношение [c.38]

Барн — единица измерения эффективного поперечного сечения ядерных реакций 1 барн = 10" см . [c.13]

Прежде чем делать такие сравнения, уместно выяснить, дают ли эксперименты с импульсным источником однозначную величину реактивности. В связи с этим напомним, что уравнение (9.10), используемое для вычисления реактивности, не определяет ее значение единственным образом. Причина состоит в том, что не существует единственного изменения сечений ядерных реакций, переводящего реактор в критическое состояние, т. е. в уравнении (9.10) может быть большой выбор в величинах Да и ФЗ". На практике, однако, рассчитанные-значения реактивности различаются очень слабо. В работе [25] было предложено несколько других определений реактивности, подходящих для рассматриваемой задачи. [c.435]

Эффективное сечение ядерной реакции выступает в роли харак теристики данного вида взаимодействия частицы с ядром и чис ленно равняется вероятности единичного акта данного взаимодейст вия с ядром в единицу времени при обстреле его единичным пото ком бомбардирующих частиц. (Единичным потоком называется поток, в котором через единичную площадку за 1 сек проходит 1 частица.) [c.272]

В заключение отметим, что сечения ядерных реакций в области сильно перекрывающихся резонансов, вообще говоря, не являются плавными функциями энергии они флуктуируют около своих средних значений. По внешнему виду эти флуктуации в сечениях можно спутать с резонансами (тем более, что ширина флуктуационных резонансов по порядку величины совпадает с шириной перекры-ваюш,ихся уровней). Отличить флуктуации от истинных резонансов [c.143]

Общим для способов введения радиоизотопов в образец за счет ядерных реакций является то, что активироваться могут не только те составляющие его элементы, которые представляют интерес для данного коррозионного исследования, но и другие присутствующие элементы, включая примесные. Кроме того, при облучении возможно образование нескольких радиоизотопов одного элемента, а также дочерних радиоактивных продуктов распада первично возникающих радиоизотопов. Все это усложняет р спектр, соответственно затрудняет селективный анализ и во многих случаях рассматривается как недостаток, тем более что при большем сечении ядерных реакций на примесных элементах и не слишком большом (но и не очень малом) времени полураспада возникающих в них радиоизотопов вклад примесей в суммарную наведенную радиоактивность может оказаться значительным даже при относительно низком содержании их в образце. Однако рациональный выбор условий. радиоактивации образцов, измерительной аппаратуры и режима регистрации излучения позволяет обычно избежать осложнений при анализе. [c.208]

В этих условиях длительная прочность материала стенки бланкета при 1000° С и ресурсе не ме-нее 10 000 ч должна быть также не менее 4—5 кгс/мм . Кроме того, к материалу стенки предъявляются и другие жесткие требования максимальный предел прочности при 1000° С материала стенки должен быть не менее 40—50 кгс/мм стенка должна иметь близкую к меди высокую теплопроводность (не менее 100—300 Вт/(м град)) минимальный коэффициент термического расширения (менее 4—5-10 1/град) высокий модуль упругости минимальный коэффициент Пуассона (менее 0,3) минимальную упругость пара в рабочих условиях (менее 10 мм рт. ст.) высокую совместимость с теплоносителем и достаточно высокие технологичность и свариваемость. К этим разнообразным требованиям присоединяются еще и ядерно-физические материал стенкн бланкета должен иметь минимальные сечения ядерных реакций, не должен подвергаться радиационному охрупчиванию и распуханию, должен оказывать максимальное сопротивление ионному распылению и эрозии вследствие блистерообразова-ния. [c.14]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (ло сравнению с обычными уровнями составного ядра) резонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-аналоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядериых реакциях перезарядки р- -4 (Z, N) -к (Z+1, N—i), где А — число нуклонов, N — число нейтронов. Согласно теоретич, схемам (см. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс [c.81]

При взаимодействии налетающей частицы с ядром — мишенью — может образоваться составное ядро — нестабильная ядерная система, обладающая рядом квазиста-ционарных уровней. Ширина уровня Г связана с временем жизни т квазистационарного состояния соотношением Т = п х. Если энергия частицы в системе центра инерции близка к энергии одного из уровней составного ядра, то вероятность образования составного ядра становится особенно большой, и сечения ядерных реакций резко возрастают, образуя резонансные максимумы, При этом (в случае изолир. резонанса) сечение реакции и определяется Б,— В, ф. Аналогичная ситуация имеет место при взаимодействии элементарных частиц, если их полная энергия в системе центра инерции (масса системы) близка к массе нестабильной частицы — резонанса С подходящими квантовыми числами (е ц-ном, чётностью, странностью И Т. д.). [c.227]

Особенности протекания реакций под действием различных частиц. Реакции под действием а-частиц. В значительном числе случаев реакции под действием а-частиц сводятся к образованию составного ядра, которое потом распадается. Этим они сходны с реакциями, идущими под действием нейтронов и протонов. Существующее же различие в зарядах сказывается лишь на проницаемости кулоновского потенциального барьера. Сечение ядерных реакций, обусловленных захватом а-частиц в области малых энергий, ичтожно малы и быстро возрастают с увеличением энергии. [c.186]

Эффективные сечения ядерных реакций. Все члены естественных радиоактивных рядов являются изотопами элементов от 81 до 92, но последняя часть периодической системы не обязательно представляет для радиохимика наибольший интерес. Правда, в природе были найдены также и отдельные изолированные радиоэлементы (табл. 3), однако их удельные активности малы и, кроме того, всегда одинаковы (не зависят от происхождения материала) поэтому пока не представляется возможным использовать эти элементы в качестве индикаторов. В связи с этим введение в практику свыше тысячи активных изотопов [119] в течение первых пятнадцати лет со времени открытия искусственной радиоактивности (Жолио и Кюри [80]) безмерно расширило горизонты радиохимии. Появление продуктов деления дало развитию радиохимии новый толчок [126], а глубокое расщепление ядер частицами сверхвысокой энергии [118] обещает дальнейший прогресс. Теперь доступны меченые атомы для большинства элементов. [c.34]

В этой части анализируется одно из фундаментальных понятий, роль которого в интерпретации ядерных взаимодействий все возрастает, именно матрица рассеяния (5-ма-трица), и рассматриваются основные свойства этой матрицы. На основании теории матрицы рассеяния и теории преобразований Дирака излагаются связанные с законами сохранения свойства поперечных сечений ядерных реакций. Используемая в книге теория преобразований Дирака дает возможность простого введения — без использования теории групп — различных коэффициентов векторного сложения, применяемых в теории ядерных реакций (коэффициенты Клебша—Жордана, коэффициенты Рака, коэффициенты Z, коэффициенты X). [c.6]

Практически бесперспективен для осуществления энергетич. выгодного процесса ядерного синтеза метод бомбардировки мишени пучком ускоренных ядер, напр, дейтронов. В случае твердой мишени подавляющая часть энергии ускоренных дейтронов расходуется на ионизацию и возбуждение электронов в атомах мишени. Эффективные сечения таких столкновений с электронами 10 i см , тогда как сечения ядерных реакций не превышают 10 2в—10 24 g Поэтому на ионизационном пробеге дейтрона происходит, в среднем, ничтожная доля одпой ядерной реакции, что исключает возможность энергетич. выигрыша. [c.176]

Кроме того, существуют метод[л, к-рые м0Ж 0 отнести как к ]-й, так и ко 2-й группе, поскольку пробные частицы обладают и электромагнитным и ядерным взаимодействием. Вероятргости а-распада и деления ядер, сечения ядерных реакций с заряженными ча-сти ами (р, с1, а и т. п.) при небольших энергиях определяются не только ядерными силами, но существенно завис Т и от радиуса и высоты кулоиовского барьера ядра. Метод. .ркальных. ядер также можно отнести как к группе электромагнитных, так и к группе ядерных методов оп основан па том, что разность массы пары зеркальных ядер зависит от радиуса ядра. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...