Намагничивание адиабатическое

Во-первых, возможен метод адиабатического намагничивания сверхпроводников [21, 221. Энтропия сверхпроводящего метал.та при температуре ниже точки перехода в нормальном состоянии выше, чем его энтропия в сверхпроводящем состоянии. Следовательно, при изотермическом наложении магнитного поля и при переходе этого поля через критическое значение энтропия скачком возрастает. Если наложение поля производится адиабатически, температура падает до значения, при котором величина энтропии в нормальном состоянии равна ее величине в сверхпроводящем состоянии при исходной температуре. [c.429]

Величины нак.лона кривой намагничивания с изотермических и адиабатических условиях при заданных значениях И и Т связаны соотношением [c.437]

Необходимо сказать, что метод адиабатического размагничивания не является единственным средством получения сверхнизких температур. Известны еще два метода метод адиабатического намагничивания сверхпроводников (в отличие от адиабатического размагничивания температура в этом случае меняется не плавно, а скачком) и метод продавливания жидкого гелия И через узкие щели порядка 0 мм, (так называемый механокалорический эффект). [c.135]

Вычислим коэффициент (дТ / дН)5, описывающий изменение температуры при адиабатическом размагничивании (намагничивании) магнетика. С помощью стандартной замены (15.8) в формуле (11.24) находим [c.77]

Производная, стоящая в левой части (21.13), характеризует явление адиабатической магнитострикции деформацию стержня (удлинение или сокращение его) при изменении магнитного поля. Производная, стоящая в правой части (21.13), связана с адиабатическим пьезомагнитным эффектом — эффектом намагничивания (размагничивания) стержня при действии растягивающей (сжимающей) силы. Аналогично, вводя потенциал Гиббса Ф =17 — TS — f I— НМ, из выражения [c.107]

При адиабатическом намагничивании ферромагнетика происходит увеличение числа параллельных спинов сверх ферромагнитного технического насыщения, при этом уменьшается энергия обменного взаимодействия и энергия по отношению к внешнему магнитному полю. Получающийся выигрыш в энергии не может уйти из системы в силу условий адиабатич-ности, поэтому увеличивается тепловая энергия элементарных магнетиков, т. е. тело нагревается. Наоборот, при выключении поля в [c.317]

Опыт по охлаждению вещества с помощью адиабатического размагничивания ставится следующим образом. Немного парамагнетика (например, железоаммониевых квасцов) помещается между полюсами сильного электромагнита. Образец омывается жидким гелием. За счет хорошего контакта достигаются изотермические условия при намагничивании. В магнитном поле магнитные моменты отдельных частиц ориентируются одинаково. Этим достигается известное упорядочение в системе и, следовательно, уменьшение энтропии (см. переход 1 2 на рис. 23). [c.112]

Температуры ниже 1°К могут быть получены с помощью адиабатического размагничивания парамагнитной соли. В этом методе парамагнитная соль изотермически намагничивается при самых низких температурах, которые могут быть получены с помощью жидкого гелия (около ГК), и затем адиабатически размагничивается. В процессе изотермического намагничивания магнитные ионы решетки частично ориентируются параллельно магнитному полю, так что энтропия соли убывает с одновременным отводом тепла от образца. В процессе последующего адиабатического размагничивания, если этот процесс обратим, энтропия останется постоянной, сохраняя малое значение, а температура соли будет понижаться. [c.263]

Определение энтропии при таких исследованиях не является сложной задачей. Уменьшение энтропии соли при изотермическом намагничивании может быть вычислено методами термодинамики из кривой намагничивания при начальной температуре [5]. Во время адиабатического размагничивания энтропия остается постоянной. Термометрический параметр может быть [c.263]

Измерения производятся следующим образом. В вакуумную камеру впускается газообразный гелий (для теплового контакта контейнера с окружающей средой) и с помощью специального магнита производится изотермическое намагничивание нитрата церня-магния. Затем газ откачивается и производится адиабатическое размагничивание, приводящее к дополнительному охлаждению контейнера и образца. После этого магнит убирается, а на его место снизу поднимается поляризующий соленоид, с [c.160]

Ясно также, что происходит в том случае, когда после изотермического намагничивания поле адиабатически снимается. Пока расстояния между энергетическими уровнями равны [1вН, функция распределения, а вместе с ней также S п М зависят лишь от комбинации HIT. Следовательно, если i5" постоянно, то постоянно II М, температура убывает пропорционально полю и распределение ионов но уровням не нарушается. Однако при достижении слабых полей, когда силы взаимодействия становятся того же порядка величины, что и действие ноля, расстояния между уровнями перестают быть пропорциональными полю. Ионы нерераснределяются по уровням таким образом, чтобы энтропия сохраняла постоянное значение, магнитный момент уменьшился и температура стремилась к значению, определяемому схемой уровней в ноле, равном нулю. Чем слабее силы взаимодействия ионов, тем меньше расш енление уровней и тем ниже конечная температура. [c.426]

Ф и г. 39. Кривые изменения температуры с изменением магнитного ноля при адиабатическом намагничивании рля сферического монокрн сталла хромо-калиевых квасцов (по Ссйну, Стенлапду, де-Клерку и Гортеру). [c.510]

Ф И Г. 78. Изменение температуры с изменением напряженности поля при адиабатическом намагничивании для сферического монокристалла хромо-метиламмониевых квасцов (по Бейну, Стенлапду, де-Клерку и Гортеру). [c.549]

Ф и г. 87. Изменение температуры с изменением магнитного ноля при адиабатическом намагничивании для сфероида (отношение осей 8 1), спрессованного из железо-аммониевых квасцов (по Кюрти). Экспериментальные точки соответствуют 1—3 = 0,bOR 2 —S = 0,55fi 3—S = 0,50R S=0,45R 5—S=0,40fi 6—8=0,35Я [c.557]

Температуры ниже 0,7°К могут быть получены методом адиабатического размагничивания, в основе которого лежит магнитокалорический эффект. На возможность использования этого эффекта для понижения температуры впервые указал П. Ланжевен в 1904 г. В 1926 г., независимо друг от друга Дебай и Джиок осуществили процесс адиабатического размагничивания и достигли температуры 0,27°К- В последующие годы при увеличении намагничивания была достигнута температура 0,0044°К, и в настоящее время этим способом можно получить температуру 0,00114°К. Дальнейшее понижение температуры возможно только путем размагничивания ядра. Впервые такой опыт был осуществлен Курти в 1956 г., при этом была достигнута температура около 0,00002°К. Это наиболее низкая температура, искусственно созданная человеком, полученная путем ядер-ного магнитного охлаждения . [c.128]

Фиг. 4. Зависимость изменения температуры-от величины внешнего магнитного поля при адиабатическом намагничивании для сферического образца хромокалиевых квасцов.

Ф.и г. 9. Зависимость изменения температуры от величины внешнего магнитного поля при адиабатическом намагничивании для сферического образца хромометиламиновых квасцов при различных значениях отношения 5// . [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...