Фазовый магнитный

Построение фазовой магнитной диаграммы дало возможность сопоставить температурные интервалы мартенситных и магнитных превращений и выделить основные факторы, определяющие взаимосвязь превращений I и II рода в железомарганцевых сплавах. [c.86]

Магнитные параметры ферромагнитных сплавов зависят от химического и фазового состава, структуры (за исключением намагниченности насыщения и температуры Кюри), напряженного состояния и температуры. Зная эти зависимости, можно, определив те или иные магнитные параметры, получить определенное представление о фазовом составе и структуре сплава, а в некоторых случаях - и о химическом составе отдельных фаз. Эти задачи решаются путем фазового магнитного анализа. [c.147]

Качественный фазовый магнитный анализ позволяет определить число магнитных фаз в сплаве, а иногда и их природу, тип. Реже возможно определение химического состава фазы (по температуре Кюри). [c.147]

Физические основы фазового магнитного анализа [c.147]

Количественный фазовый магнитный анализ [c.148]

Количественный фазовый магнитный анализ неизбежно включает в себя качественный фазовый анализ, заключающейся в определении точек Кюри фаз исследуемого сплава. Количественный анализ может быть выполнен двумя методами, рассмотренными ниже. [c.148]

Исследование процессов отпуска закаленной стали методами фазового магнитного анализа [c.154]

Рис, 6,72, Магнитограммы стали У12, за- Фазовый магнитный анализ [c.156]

В заэвтектоидных сталях при температурах превращения аустенита ферромагнитен только феррит. Поэтому по формуле (6.104) определяется только количество эвтектоида без учета количества избыточных карбидов. Содержание последних должно быть определено другим способом. Для углеродистых сталей эта задача легко решается фазовым магнитным анализом методом эталона, рассмотренным выше (см. раздел 6.8.2). Точное определение количества избыточных карбидов в легированных сталях методами фазового магнитного анализа сопряжено со значительными трудностями или невозможно. [c.160]

В сверхпроводниках первого рода сверхпроводящее состояние достигается фазовым переходом второго рода при температуре Тс, которая зависит от рода металла, его чистоты, степени отжига, величины приложенного магнитного поля. Для некоторых металлов в нулевом магнитном поле сверхпроводящий переход позволяет реализовать реперную температурную точку. Считается, что ширина перехода достаточно мала и, наблюдая переход, можно определить его температуру. Эти вопросы детально исследовались в НБЭ [69], в результате-чего было соз- [c.166]

Изменения в строении (напряжения в кристаллической решетке вследствие наклепа или фазовых превращений измельчение зерна и др.), повышающие твердость сплава, одновременно увеличивают магнитную твердость (и Н . [c.276]

Будем считать свет, падающий на границу раздела, неполяризованным (естественным), т. е. ориентация электрического и соответственно магнитного векторов с течением времени меняется. Однако для любого момента времени каждый из этих векторов можно разложить на две составляющие, одна из которых параллельна плоскости падения, а вторая перпендикулярна к ней, т. е. естественный свет можно рассматривать как сумму двух монохроматических плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одинаковой фазовой скоростью, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поля- [c.13]

Гортер и Казимир [52] рассмотрели фазовую диаграмму, показанную на фиг. 5. Кривая зависимости Я р, от температуры делит плоскость Н— 7 на две области. Каждая точка ниже этой кривой определяет величину магнитного поля и температуру, при которых любой объем вещества находится в сверхпроводящем еоетоянии] точки над кривой определяют нормальное состояние вещества. Точки, лежащие на кривой, определяют значение Н и Т, [c.614]

С открытием идеальных экранирующих свойств сверхпроводников стало очевидным, что токи сверхпроводимости существенно отличаются от обычных токов проводимости и что фазовый переход в магнитном поле может быть (и фактически является) обратимым. Первое четкое термодинамическое рассмотрение сверхпроводящего перехода было дано Гортером и Казимиром [52]. [c.634]

Обратный переход в сверхпроводящую фазу значительно более сложен. На основании своих опытов по измерению скорости расиространения фазовой границы Фабер [39] смог дать довольно точную картину перехода. Измерения производились на длинных оловянных стержнях, на которые надевалось несколько измерительных кату]пек, расположенных вдоль образца. Катушки соединялись со струнным гальванометром. Стержни слегка переохлаждались в продольном магнитном ио.ле, после чего на одном из концов стержня вызывался фазовый переход, что достигалось локальным уменьшением приложенного поля. Скорость перемещения границы сверхпроводящей фазы вдоль стержня определялась путем измерения интервалов времени между импульсами, возбуждавшимися в последовательных измерительных катушках при исчезновении потока в образце. [c.660]

Согласно диамагнитной гипотезе, сверхпроводящие токи всегда связаны с магнитным полем и определяются им. Незатухающий ток, протекающий в кольце, служит примером метастабильного явления. В этом случае магнитное поле, вызывающее ток, само обязано его существованию. Полное распределение тока однозначно определяется величиной обобщенного потока через кольцо. По этой причине метастабильные токи в фазовом пространстве электронов образуют однопараметрическое семейство. Почти все случайные флуктуации скорее увеличивают свободную энергию, чем ее уменьшают. Маловероятно, чтобы точка, представляющая состояние системы в фазовом пространстве, нашла единственный путь, ведущий вниз. Хотя это наиболее естественное объяснение метастабильности незатухающего тока, оно не получило еще надежного количественного подтверждения. [c.701]

Фазовый магнитный анализ базируется на ряде закономерностей, обобщенных Б.А. Апаевым. [c.147]

Напряжения в решетке, вызванные наклепом или фазовыми превращениями, измельчение зерна и другие отклонения от равновесного состояния вызывают повышение коэрцитивной силы. Это значит, что изменения в строении, вызывающие повы-иление механической твердости, повышают и магнитную твердость (коэрцитивную силу). Этим оправдывается применение терминов магнитная твердость или мягкость. [c.542]

Мартенситные стали получили название по аналогии с мар-тенситной фазой углеродистых сталей. Мартенсит образуется при фазовом превращении сдвигового типа, происходящем при быстром охлаждении стали (закалке) из аустенитной области фазовой диаграммы, для которой характерна гранецентрированная кубическая структура. Мартенсит определяет твердость закаленных углеродистых сталей и мартенситных нержавеющих сталей. Нержавеющие стали этого класса имеют объемно-центрированную кубическую структуру они магнитны. Типичное применение — инструменты (в том числе и рёжущие), лопатки паровых турбин. [c.296]

Рассмотрим две непроводящие среды I а 2 с разными значениями диэлектрической проницаемости ei и ег Магнитные проницаемости Ц2 считаем равными единице. Фазовая скорость волны в первой среде = / f7, во второй среде U2 = /v 2 Пусть на плоскую границу раздела из среды 1 падает нормально волна ЕН, которая частично отразится (волна EjHi), а частично пройдет во вторую среду (волна Е2Н2) Итак, в первой среде распространяются две волны — падающая и отраженная (рис. 2. 1) . Обе [c.72]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Фазовое пространство мерностей Энергия и ее форма определяют области мерности и пределы частотных характеристик сучцествования материи дангюго типа Каждый тип материи имеет свои области существования в фазовом пространстве мерности D, которое удобно изобразкать в виде номограммы. На рис. I 7 приведена номограмма, на которой показаны области существования электрической, магнитной и физической маа ерии. [c.54]

Поскольку мерность энергии является составной величиной, то нулевого значения ее производной молшо дости ть при различных сочетаниях тепловой, магнитной и элеюгрической составляющих. На рис. 1.12 представлено схематичное изображение областей критического состояния в фазовом про-с фанстве двух параметров. [c.63]

Наиболее интенсивно изучается фазовый переход между магнитным и немагнитным состояниями вещества. Во многих веществах имеются элементарные атомные магниты, которые стремятся расположиться параллельно друг другу. Если тепловые флуктуации достаточно малы, такая тенденция приводит к макроскопическому (наблюдаемому) упорядочиванию, которое и называется магнетизмом. Этот порядок с ростом температуры становится все более нечетким, а в точке Кюри (названной так в честь Пьера Кюри - мужа Марии Кюри) порядок превращается в беспорядок. Для железа это происходит при температуре 770 С. Выше этой температуры есть только намек на магнетизм на определенных расстояниях и в течение определенных проме-xgrn os времени эшмент вые магниты могут сохранять упорядоченность, [c.83]

Pr . 3.30. Отображение этапов процесса низкотемпературной карбонизации в фазовом пространстве мерностей 1-исходное состояние этапа 2-конечное состояние этапа а - нкрев 6 - днссипация тепловой энергии в магнитную в - структурирование (фазовый переход 11 рода) [c.185]

Фазовые переходы I рода сопровождаются глобальной перестройкой структуры, чего система стремиться избежать. Одним из механизмов избежания (по крайней мере, временного) фазового перехода I рода является дис сипация энергии. В тяжелых нефтяных системах тепловая энергия при нагреве диссипирует путем образования парамагнитных соединений - асфальтено-вой фракции. Асфальтены по своей природе являются парамагнетиками, и тепловая энергия запасается в виде магнитной энергии их нескомпенсиро-ванных магнитных моментов. Поэтому мерность энергии углеводородного сырья возрастает выше D = 3. При возникновении парамагнитных соединений магнитные свойства системы в целом возрастают, что приводит к увеличению мерности субстанции D,. Структурных изменений не происходит, поэтому мерность формы остается неизменной (рис. 3.30, б). [c.186]

Рис. 6.26. Отображение этапов процесса разрушения печных труб в фазовом пространстве мерностей (1-исходное состояние этапа 2-конечное состояние этапа) а- нагрев и нагружение давлением б - диссипация тепловой энергии в магнитную в - образование трмцины

Перераспределение легирующих элеменчов и выделение о-фазы является механизмом диссипации подводимой тепловой энергии и механической энергии, который позволяет избежагь фазового перехода I рода - нлавления металла. Как и в случае с на1 ревом углеводородной смеси, тепловая энергия при диссипации трансформируется в магнитную энергию о-фазы. Этот процесс изображен на рис. 6.26,6. [c.335]

В действительности мы всегда имеем более или менее сложный импульс, ограниченный во времени и в пространстве. При наблюдении такого импульса мы можем выделять какое-нибудь определенное его место, например, место максимальной напряженности того электрического или магнитного поля, которое представляет собой электромагнитный импульс. Скорость импульса можно отождествить со скоростью распространения какой-либо его точки, например, точки максимальной напряженности поля. При этом, однако, надо предполагать, что импульс нащ сохраняет при распространении свою форму или во всяком случае деформируется достаточно медленно или периодически восстанавливается. Для выяснения этого обстоятельства мы можем представить импульс как наложение бесконечно большого числа близких по частоте монохроматических волн (представление импульса в виде интеграла Фурье). Если, например, все эти монохроматические волны разной длины распространяются с одной и той же фазовой скоростью (среда не имёет дисперсии), то с той же скоростью перемещается и импульс как целое, сохраняя неизменной свою форму. [c.428]

Расчет показывает, что рассматриваемое излучение и связанное с ним торможение возникают только в том случае, когда скорость электрона v больше фазовой скорости света в среде с, и прекращаются, когда скорость электрона уменьшается до этой скорости (т. е. ц = с). Рассчитав электрическое и магнитное поля движущегося со сверхсветовой скоростью электрона и образовав вектор Пойн-тинга, можно вычислить поток радиации, излучаемой электроном. При этом обнаруживается своеобразное распределение излучения в пространстве в виде узкого конического слоя, образующая которого составляет с осью движения угол б, так что os 6 = dv, где с = jn — фазовая скорость света излучение оказывается поляризованным так, что его электрический вектор лежит в плоскости, проходящей через направление движения электрона. Все эти выводы теории оказались в хорошем соответствии, не только качественном, но и количественном, с результатами наблюдения свечения Вавилова — Черенкова. [c.762]

Далее мы перейдем к рассмотрению термодинамики фазового перехода, которое позволяет установить связь мен<ду тепловыми и механическими свойствами обеих фаз, с одной стороны, и кривой зависимости магнитного ] ритического поля от температуры — с другой. Это обсуждение будет сопровождаться ссылками на экспериментальные результаты, которые нодтвер- ,1лдают теорию. [c.631]

С учетом этого обстоятельства мы можем рассматривать изображенную на фиг. 5 зависимость критического поля от температуры как фазовую диаграмму. Кривая делит плоскость if—Т на две области, одна из которых соответствует сверхпроводящей, а другая — нормальной фазе. Сама кривая дает значения Н а Т, при которых обе фазы могут находиться в равновесии. Диаграмма относится к любому небольшому сверхпроводящему объему Н есть значение суммарного магнитного поля на его поверхности. Однако втомслу-чае, когда мы рассматриваем некое тело как целое, удобной переменной является приложенное магнитное ноле Н . Фазовая диаграмма в этом случае будет более сложной на ней, кроме областей, соответствующих сверхпроводящей и нормальной фазам, появляется также область, соответствующая промежуточному состоянию. [c.635]

Кинетика фазового перехода. При сверхироводяш,ем переходе часто наблюдаются задержки в достижении равновесия. Они особенно длительны в тех случаях, когда образец находится в промежуточном состоянии индукция обра." ца может меняться в течение иолучаса после изменения величины внешнего поля (см. п. 8). Эти наблюдения трудно анализировать ввиду сложности картины распределения фаз. Недавно Фабер [38, 39] измерил скорость распространения границы фазы в длинном цилиндрическом стержне, помещенном в продольное магнитное поле, В этом случае промежуточное состояние отсутствует, благодаря чему удалось исследовать особенности переходного процесса. [c.659]

Рассмотрим прежде всего случай, когда образец находится сначала в сверхпроводящем состоянии и приложенное поле Hj внезапно возрастает до величины, превышающей критическую Яь-р., вызывая переход в нормальную фазу. В этом случае радиальные размеры сверхпроводящей области начинают уменьшаться, иока она не исчезнет совсем. Движение границы связано также с изменением магнитного поля в нормальной фазе, которое становится равным приложенному нолю. Последнему процессу препятствуют вихревые токи. Многие исследователи [60,145] и раньше указывали на влияние вихревых токов на скорость распространения фазовой границы, но окончательно этот вопрос был решен только недавно Пнппардом [163]. [c.659]

Вследствие наличия вихревых токов магнитное поле внутри образца оказывается меньше приложенного поля. Согласно предположению Ппипар-да, граница фазы движется с такой скоростью, что паиряженность ноля на ней благодаря наличию вихревых токов всегда равна критическому значению. Когда в некоторый момент ноле изйгеняется от критического значения, которое оно имело на фазовой границе, до значения, равного приложенному полю Я >//цр., которое существует на иоверхности образца, токи затухают и переход заканчивается (ноле в образце становится всюду равным Я,). [c.659]

Пленки п коллоиды. Намаз ниченность пленок в продольном магнитном ноле значительно меньше /Уд/4-it , что объясняется проникновением в них поля. В результате, когда приложенное иоле достигает критической величины Нуф,, отнесенная к единице объема работа магнитных сил оказывается меньшей так что для возникновении фазового перехода в пленке необходимо дальнейшее увеличение поля. Нужно также иметь в виду, что величина —поверхностная свободная энергия границы раздела между сверхпроводящей фазой п вакуумом — может отличаться от поверхностной энергии а границы раздела между нормальной фазой и вакуумом. Учитывая эту разницу поверхностных анергий, можно показать, что критическое ноле h для пленок толщиной 2а > X может быть представлено следующим образом [c.661]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...