Магнитный вектор в кристалле

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

Правления осей легкого намагничивания совпадают с пространственными диагоналями куба. В кристалле никеля восемь направлений легкого намагничивания. У кристалла кобальта только два направления легкого намагничивания, перпендикулярные плоскости базиса элементарной ячейки (рис. 7,0). Вектор спонтанной намагниченности домена при отсутствии внешних воздействий всегда направлен вдоль одной из осей легкого намагничивания. Чтобы отклонить вектор спонтанного намагничивания от направления оси легкого намагничивания, нужно затратить работу на преодоление энергии магнитной анизотропии. Удельная энергия намагничивания М [c.12]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Другими словами, вектор У то приближается к оси 2 (отдача энергии), то удаляется от нее (поглощение энергии). Следуе помнить, что, кроме статического поля До, на магнитные моменты парамагнитных ионов в кристалле действуют внутренние поля, которые также влияют на резонансную частоту. Например, в ионах группы железа резонансная частота определяется в основном кристаллическим полем, энергия взаимодействия с которым на 4 порядка больше энергии взаимодействия с внешнем полем На. [c.180]

Случай 2. д-о Ф 0 Я о 0. Это означает, что колебания магнитного вектора происходят в плоскости, перпендикулярной к плоскости XOY. Свет поляризован в главной плоскости кристалла. [c.198]

Для упорядоченности магнитных моментов регулярность и симметрия атомных конфигураций необязательна, т. е. ферромагнетизм может проявляться не только в кристаллах, но и в жидкостях, и в аморфных твердых телах. На рис. 4.23 представлен простейший случай ферромагнитного состояния магнитные моменты неупорядоченно расположены в пространстве, но все они выстроены взаимно параллельно. В этом случае вектор намагниченности имеет строго фиксированное направление, спонтанная намагниченность стремится к насыщению. [c.300]

S — спин атома в единицах /г — структурный фактор для данного отражения, аналогичный структурному фактору для ядерного когерентного рассеяния — угол между вектором намагниченности домена и вектором рассеяния х == А — где ко — волновой вектор падающего нейтрона, а. к — волновой вектор рассеянного нейтрона. Вектор к перпендикулярен к плоскости брэгговского отражения (hkl). Если вектор намагниченности окажется перпендикулярным к нек-рой отражающей плоскости, то магнитное отражение от этой плоскости будет, очевидно, отсутствовать, т. к. для нее == 0. Таким образо.м, в сечение когерентного магнитного рассеяния нейтронов входит фактор, зависящий от ориентации магнитных моментов атомов кристалла но отношению к кристаллографич. плоскостям что и позволяет использовать дифракцию нейтронов для изучения указанной ориентации. [c.62]

В полупространстве 2 0 над кристаллом (в вакууме) векторы напряженности электрического и магнитного полей должны удовлетворять системе уравнений Максвелла (3.6)—(3.9). Компоненты смещений 7,- и векторы Е, В, В, Н в кристалле, переходном слое и вакууме должны быть связаны граничными условиями, в которые будут входить характеристики кристалла и переходного слоя. [c.197]

Характер спиновых волн существенно зависит от направления волнового вектора по отношению к магнитному полю. В изотропном кристалле в длинноволновом приближении < 5о о) дисперсия спиновых волн с волновым вектором, параллельным направлению постоянного магнитного поля Яо, определяется выражением [48] [c.120]

Таким образом, экспериментальные исследования геометрического резонанса в поглощении звука позволяют определить экстремальные диаметры поверхности Ферми в направлении [qB] в fe-пространстве. Изучая анизотропию этих диаметров при данном направлении волнового вектора звука q путем поворота магнитного поля В относительно осей кристалла (при условии q L В), можно определить теневую проекцию поверхности Ферми для каждого направления вектора q. Знание таких теневых проекций при различных направлениях q позволяет в принципе восстановить форму фермиевской поверхности. В частности, в простейшем случае одной замкнутой выпуклой поверхности, обладающей центром симметрии, изучение лишь одних осцилляции коэффициента поглощения звука в магнитном поле позволяет полностью восстановить ее форму и размеры. [c.210]

Отказавшись от детального описания особенностей отражения света от кристаллов с пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости, при исследовании распространения света внутри кристалла мы будем исходить из выражения (56.9). В этом случае отношение амплитуд, возникающих в кристалле нормальных электромагнитных волн определенной частоты и поляризации, определяется однозначно без введения дополнительных граничных условий для экситонных полос различной природы. Полученные результаты имеют строгий смысл, если их относить к случаю распространения света в области г>0, возникающего в кристалле бесконечных размеров под действием сторонних токов (56.5), создаваемых в плоскости г = 0 внутри кристалла. Ниже вычисляется векторный потенциал (56.9), напряженности электрического Ех и магнитного. Ну полей и компонента вектора плотности потока электромагнитной энергии 5 в кристалле для различных предельных случаев. [c.459]

Мы видим из векторного произведения в (10.7), что в магнитном поле электрон в ft-пространстве движется в направлении, перпендикулярном к направлению градиента энергии 8, т.е. электрон движется по поверхности постоянной энергии. Величина проекции кв вектора к на направление вектора В произвольна, но сохраняет свою величину нри движении. Эта компонента— та же, что и исходная компонента импульса электрона в кристалле. Движение в ft-иространстве происходит на плоскости, перпендикулярной к направлению В, и орбита электрона определяется пересечением этой плоскости с поверхностью постоянной энергии. [c.341]

Энергия анизотропии. В ферромагнитном кристалле имеются взаимодействия, которые ориентируют вектор намагниченности вдоль определенных кристаллографических направлений, называемых осями легкого намагничивания. Энергия, связанная с этими взаимодействиями, называется энергией магнитной кристаллографической анизотропии или просто энергией магнитной анизотропии. Кобальт является гексагональным кристаллом. Гексагональная ось в кристалле кобальта служит примером оси легкого намагничивания при комнатной температуре (см. рис. 16.33). [c.581]

В приведенных рассуждениях мы исключили из рассмотрения магнитное поле, так как для динамики электронов в кристалле гораздо важнее изменение энергии электронов за счет их ускорения в электрическом поле. В магнитном поле А-вектор электронов движется по поверхности постоянной энергии. Это важно для определения контуров энергетических поверхностей в зоне Бриллюэна, и мы этим займемся в 23. [c.99]

Тем самым определятся направления волновых нормалей N и соответствующие им значения нормальных скоростей. Поверхность волновых векторов позволяет построить поверхность нормалей, а затем лучевую поверхность и найти направления соответствующих лучей и лучевые скорости. Векторы ЛГ и 5 определят направление магнитного поля Н, поскольку оно перпендикулярно к плоскости М, 8). Определятся и направления векторов О я Е, т. ё. поляризация обеих волн в кристалле. В общем случае направления лучей и волновых нормалей не совпадают. В оптически двуосных кристаллах оба луча, как правило, выходят из плоскости падения. [c.515]

Кроме описанного движения могло бы быть еще и движение электрона вдоль магнитного поля, которое не учитывается уравнением (2.9). Однако, зная траекторию в пространстве волновых векторов по поверхности постоянной энергии и зонную структуру, мы можем рассчитать скорость в любой момент времени и восстановить полную трехмерную орбиту электрона. Если изоэнергетические поверхности сферические, то траектория электрона в кристалле будет представлять собой спираль с осью, параллельной магнитному полю. Для энергетической поверхности более сложной формы траектория будет гораздо сложнее (фиг. 24, б), но ее проекция на плоскость, перпендикулярную магнитному полю, будет иметь тот [c.80]

Если внешнее магнитное поле постоянно и обменная связь между атомами в кристалле отсутствует (случай парамагнетика), т. е. //(,6 =0, то уравнение (3.1) будет описывать вращение (прецессию) вектора намагниченности М относительно направления внешнего поля с частотой которая называется частотой маг- [c.371]

Устойчивую спиновую конфигурацию (магнитный порядок) в антиферромагнитных кристаллах часто описывают с помощью инвариантов второго порядка, образованных из компонент векторов F, G, С, А и преобразующихся по одному неприводимому представлению пространственной группы кристаллов [II]. [c.653]

Естественный луч представляет собой поперечную электромагнитную волну с хаотической произвольной ориентацией этих векторов относительно волновой нормали. Если естественный луч проходит через прозрачный кристалл, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства оптического кристалла по различным направлениям оказываются различными, т. е. наблюдается анизотропия, то можно получить на выходе из такого кристалла-поляризатора луч, который будет иметь вполне определенную ориентацию векторов Е н Н. Практически это означает, что при прохождении через такой кристалл луч раздваивается (двойное лучепреломление). Каждый из таких лучей при про-хо кдении через второй кристалл будет снова раздваиваться, но давать лучи различной интенсивности, а в некоторых случаях один луч (второй) практически исчезает. Вращая вокруг оси такой кристалл, можно пропускать больше или меньше света. Таким образом, получается поляризованный свет, представляющий собой световые волны с определенной ориентацией электрического и магнитного векторов. Помещая на пути такого луча модель из прозрачного материала, будем изменять условия прохождения света в зависимости от того, как будут ориентированы оси анизотропии этого материала. Степень анизотропии будет зависеть от величины и направления действующих механических напряжений. [c.65]

В прозрачных магн. кристаллах без пространств, дисперсии также имеет моего линеиное Д. л., однако векторы индукций (а [ектрической D и магнитной И) в двух волнах не ортогопалыш (7>г- 2 О и = [c.560]

НЕСОРАЗМЕРНАЯ МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА (несоизмеримая структура др. названия винтовая, спиральная, геликоидальная, длиннопериодическая, модулированная) — тип магн. упорядочения в кристаллах, при к-ром периоды магн. упорядочения хотя бы в одном направлении несоизмеримы с периодами кристал-лич. решётки. Существование Н. м. с. связано с тем, что значения магн. периодов зависят от внещ, условий (теми-ры, давления и др.) и пробегают при изменении этих условий нек-рый непрерывный интервал значений как несоизмеримых, так и соизмеримых с периодами кристаллич. решётки (описание магн. структур, в г. ч. и Н. м. с., на языке волиавих векторов к дано в ст. Маг-нитная атомная структура). [c.334]

ОСЬ ЛЁГКОГО НАМАГНИЧИВАНИЯ — направление в кристалле, в к-ром ориентирован вектор намагниченности М магн. домена в отсутствие внеш. магн. поля Н при термодинамич. равновесии. О. л. и. определяют из условия минимума энергии магнитной анизотропии (MA). Направление, в к-ром энергия MA максимальна, наз. осью трудного намагничивания. О. л. н. является двусторонней, т. е. вектор М может быть ориентирован вдоль оси как в положит., так и в отрицат. направлении. В кристаллах достаточно высокой симметрии может быть неск. эквивалентных О. л. и. (так, в кристаллах кубич. сингонии имеются три эквивалентные О. л. и. — трёхосная анизотропия). Кроме того, могут быть неэквивалентные О. л. н. Для гексагональных, тетрагональных и ромбо-эдрич. кристаллов часто используют термины лёгкая ось и лёгкая плоскость (М лежит в базисной плоскости), поскольку анизотропия четвёртого и шестого порядков в базисной плоскости обычно мала. [c.486]

В кристаллах, у к-рых симметрия допускает существование С. ф., наблюдаются специфич. магнитные фазовые переходы. Во-первых, переходы, обусловленные изменением с темп-рой соотношения констант магн. анизотропии, приводявдие к повороту L от одного кристаллографии. направления к другому. В результате такого поворота антиферромагнетик может переходить из состояния со С. ф. в чисто антиферромагн. состояние (переход Морина в о-Ре,04) или в состояние, где С. ф. сохраняется, но происходит соответствующий поворот вектора СФМ. Подобные ориентаци- [c.557]

С. в., как всякая волна в кристалле, характеризуется законом дисперсии — зависимостью её частоты ю от квазиволнового вектора к. Энергия / и квазиилх-пудьс р магнона равны = Ла>, р = Йк. Кристалл с N магнитными под решётками имеет N типов (ветвей, мод) С. в. с разл. законами дисперсии [c.637]

Л1агнитная индукция 13 проницаемость 15 Магнитный вектор 13 в кристалле 21 Материал [c.624]

По мнению Энца [4], в ферритах возможны по меньшей мере два различных типа электронного обмена. Так, в образцах, спекавшихся в окислительной среде, содержание двухвалентного железа уменьшается, и это должно было бы привести к уменьшению дезаккомодации, если бы электронный обмен происходил только между ионами Fe + и Fe +. В действительности наблюдается увеличение дез аккомодации при такой обработке. Энц связывает дезаккомодацию с происходящим во времени блокированием доменных границ, причина которого заключается в следующем. В результате обмена электронами между различными ионами может изменяться распределение ионов, а следовательно, и магнитных моментов. Это распределение зависит от направления намагниченности в кристалле. При смещении 180°-ной границы происходит перераспределение спинов электронов внутри доменной стенки, так как вектор намаг- [c.190]

В магнетиках тепловое возбуждение магнитной решетки приводит к появлению спиновых волн, кванты которых называются магнонами. Аналогичным образом квантование плазменных колебаний рождает плазмоны. Фононы, магноны, плаз-МОНЫ обладают энергией (определяемой по формуле Планка) и импульсом и представляют собой элементарные возбуждения кристалла — квазичастицы, которые не могут самостоятельно существовать вне кристалла в -отличие от фотонов. Электроны в металлах, называемые свободными , также представляют собой квазичастицы. Вследствие взаимодействия с решеткой-они обладают эффективной массой, которая может быть существенно больше или меньше массы свободного электрона, и квазиимпульсом, изменяющимся на величину, пропорциональную вектору обратной решетки. В кристаллах существует и ряд других ,..онов — кЁазичастиц, имеющих ряд общих черт. Поэтому можно ввести понятие обобщенного возбуждения [c.111]

Член О) / зависит только от истинной намагниченности (J — > 0). Изменение объема со / может происходить под воздействием температуры (изменение самопроизвольной на.магниченности) и при изотермическом изменении истинной намягниченности во внешнем поле. В сильных магнитных полях, когда изменение ориентации вектора намагниченности уже не происходит, со/ в общем изменяется линейно с напряженностью магнитного поля. В сильных полях (d(o ]йН)т зависит только от материала и температуры. Член <й описывает изменение объема кристалла в зависимости от ориентации [c.534]

Позже в [53 было обращено внимание на то, что,кроме учтенного в [13 затухания, большую роль может играть эффект инершн вращения вектора М5внутри колеблющейся доменной границы. Этот эффект в работе [53 учитывался феноменологически в виде эффективной массы доменной границы. Специально поставленные опыты (см. прежде всего работу Г73 и др.) подтвердили правильность основной идеи работ [1 и 53 о том, что магнитный спектр долидоменвого кристалла должен быть связан с резонансным механизмом типа механизма Лармора в условиях конкретных внутренних магнитных полей внутри доменных границ. [c.45]

Величина /к представляет собой вероятность того, что в кристалле имеется электрон с волновым вектором к. Как видно из (18.2.1), эта величина выражается через равновесную функцию распределения Ферми — Дирака (18.2.2) и, кроме того, содержит член, который представляет собой отклонение от равновесия в нервом порядке. Здесь V — скорость носителя, г — энергия и — энергия Ферми, отсчитываемая от нижней границы зоны, если мы имеем дело с электронами Х = —1), или от верхней границы зоны, если мы имеем дело с дырками ( = - - 1) к — постоянная Больцмана и Г — температура. Поправочный член в уравнении (18.2.1) содержит также функцию описываемую выражением (18.2.3), в которое в явном виде входят электрический заряд [ е , масса носителя т, скорость света с, внешнее магнитное поле Н и время релакса- [c.462]

Рассмотрим отражение и преломление упругих волн в кристаллах. Чтобы не загромождать изложение деталями, связанными с учетом электрических или магнитных переменных, рассмотрим диэлектрический кристалл без пьезоэффекта и магнитоупругости. В этом случае, так же как и в изотропных средах, граничные условия выражают непрерывность напряжений и смещений на границах раздела. Закон Снеллиуса (см. 3 гл. 8) также остается справедливым. При изучении граничных явлений в кристаллах удобно ввести понятие вектора рефракции [c.225]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный вектор в кристалле : [c.126] [c.114] [c.414] [c.10] [c.302] [c.73] [c.74] [c.85] [c.40] [c.50] [c.69] [c.108] [c.323] [c.545] [c.403] [c.614] [c.617] [c.196] [c.215] [c.540]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...