Направление легкого намагничивания

В ряде материалов, например в марганцево-цинковом феррите, керамике и других, наблюдается магнитная анизотропия, вызываемая ударной волной, которая приводит к повороту вектора намагниченности. Благодаря этому направление распространения ударной волны становится направлением легкого намагничивания. [c.42]

Кристаллографические направления [100 у железа и [///] у никеля называются направлениями легкого намагничивания, поскольку состояние магнитного насыщения вдоль этих направлений достигается в минимальных магнитных полях другие направления являются направлениями трудного намагничивания. Площадь, заключенная между направлениями трудного и легкого намагничивания (рис. 14 и 15) или разность между энергией трудного и легкого намагничивания называется энергией ма- [c.27]

Высокую магнитную твердость можно получить, создав столь тонкую структуру материала, что каждая частичка будет представлять собой отдельный домен такие частицы способны изменять намагниченность путем поворота вектора спонтанной намагниченности от направления легкого намагничивания, ближайшего к внешнему полю, к направлению этого намагничивающего поля. [c.65]

Zn++ или Mg++, направлением легкого намагничивания является ось с, если же место иона заполняется [c.191]

Кристалл железа имеет 6 направлений [11П легкого намагничивания. При спонтанном намагничивании спиновые магнитные моменты располагаются по одному из этих направлений, вследствие чего энергия магнитной анизотропии оказывается минимальной. В стенках Блоха спиновые магнитные моменты отклоняются от направления легкого намагничивания и энергия магнитной анизотропии увеличивается, причем тем сильнее, чем толще стенки. Поэтому толщина стенок растет до таких размеров, при которых уменьшение обменной энергии, вызванное их появлением, не компенсируется возрастанием энергии магнитной анизотропии. Расчет показывает, что для кристаллов железа стенки Блоха должны иметь толщину порядка 10 м (порядка 400 атомных расстояний) опыт подтверждает это. [c.297]

Следует указать, что большего, чем на рис. 11.10, б, понижения магнитной энергии можно достичь, замыкая вертикальные домены посредством горизонтальных клиновидных доменов, показанных на рис. 11.10, г. Однако так как в направлении легкого намагничивания кристалл железа несколько удлиняется (магнитострик-ция), то горизонтальные домены должны оказаться упруго сжатыми. [c.297]

Для исследования возможности создания такой текстуры использовался пермендюр, содержащий 2% ванадия. До температуры фазового перехода этот сплав имеет ОЦК решетку, а направлением легкого намагничивания является направление [111] [4]. Металлы с ОЦК решеткой обладают несколькими системами скольжения, поэтому условия деформации сложны и строгое теоретическое предсказание возникающих при различных схемах деформации текстур затруднено [5]. В связи с этим в дальнейшем анализу подвергается только одна из выбранных схем деформации образца — осаживание в условиях всестороннего неравномерного сжатия. [c.203]

Таким образом, имеется реальная возможность получать полюсные наконечники из сплава пермендюр с заранее заданным характером распределения текстуры по объему наконечников. При этом то, что направление легкого намагничивания устанавливается преимущественно параллельно оси наконечников, эквивалентно общему однородному повышению магнитной проницаемости их материала. Наконечники, интенсивность текстуры которых зависит от расстояния до оси, эквивалентны составным с плавно изменяющейся магнитной проницаемостью. Зависимость интенсивности текстуры от степени деформации позволяет выбрать нужный характер зависимости магнитной проницаемости от радиуса. [c.205]

Правления осей легкого намагничивания совпадают с пространственными диагоналями куба. В кристалле никеля восемь направлений легкого намагничивания. У кристалла кобальта только два направления легкого намагничивания, перпендикулярные плоскости базиса элементарной ячейки (рис. 7,0). Вектор спонтанной намагниченности домена при отсутствии внешних воздействий всегда направлен вдоль одной из осей легкого намагничивания. Чтобы отклонить вектор спонтанного намагничивания от направления оси легкого намагничивания, нужно затратить работу на преодоление энергии магнитной анизотропии. Удельная энергия намагничивания М [c.12]

У анизотропного материала размагниченному состоянию соответствует равновероятное распределение векторов намагниченности вдоль оси легкого намагничивания (рис. 13, а). При намагничивании до насыщения вдоль текстуры, совпадающей с направлением легкого намагничивания, все векторы совпадают с направлением намагничивающего поля (рис. 13, д). После устранения намагничивающего поля направление векторов намагниченности сохраняется, поскольку ось легкого намагничивания совпадает с направлением текстуры и с направлением намагничивающего поля (рис. 13, е). Поэтому у анизотропных материалов остаточная намагниченность близка к намагниченности насыщения. [c.15]

Кристаллографическая магнитная анизотропия. При приложении магнитного поля анизотропное вещество в одном из направлений намагничивается с меньшей затратой энергии — направление легкого намагничивания (например, для Fe это направление [100]). Мерой этого свойства является константа кристаллографической анизотропии К- [c.147]

Различными технологическими приемами может быть достигнуто такое текстурное состояние, когда ребро куба [001] (направление легкого намагничивания) совпадает с направлением холодной прокатки, а плоскость (ПО) совпадает с плоскостью прокатки. Такая текстура обозначается (110)[001] и называется ребровой (куб на ребре). При наличии ребровой текстуры в направлении прокатки получаются очень хорошие магнитные свойства, а поперек прокатки ориентирована диагональ грани куба [ПО] и магнитные свойства ухудшаются. [c.540]

Исходное состояние ферромагнетика перед измерениями — размагниченное, достигается при наложении знакопеременного магнитного поля с убывающей амплитудой или при нагреве образца выше температуры Кюри и охлаждении в отсутствие магнитного поля. В размагниченном состоянии ферромагнетик состоит из отдельных доменов, в которых атомные магнитные моменты выстроены параллельно и лежат в одном из направлений легкого намагничивания, а величина намагниченности в них равна или близка к намагниченности насыщения. Однако суммарный магнитный момент образца равен нулю, так как векторы намагниченности доменов в общем случае распределены в пространстве равновероятно и их геометрическая сумма равна нулю. [c.311]

В результате спин-орбитального взаимодействия в ферромагнетике возникает анизотропия в расположении атомных магнитных моментов относительно осей кристалла. В соответствии с этим в одних направлениях намагничивание проходит при минимальных затратах энергии (направление легкого намагничивания), в других намагничивание затруднено (направления трудного намагничивания). Этот вид магнитной анизотропии называется магнитной кристаллографической анизотропией. Энергия кристаллографической анизотропии для кубических кристаллов описывается выражением [c.314]

Образование пар или комплексов атомов, выстроенных в одно.м преимущественном направлении, создает в материале направление легкого намагничивания и, следовательно, наведенную магнитную анизотропию. [c.315]

В анизотропных ЭТС, благодаря определенной ориентации зерен (текстуры), можно получать очень высокие магнитные свойства вдоль направления легкого намагничивания. В решетке a-Fe таким направлением является ребро куба (100), вдоль диагонали (111) намагничивание происходит труднее и наиболее трудно — вдоль диагонали куба (110). [c.824]

Намагниченность монокристалла ферромагнетика анизотропна (рис. 16.5). Кристалл железа в направлении ребра куба < 100 > намагничивается до насыщения Ms при значительно меньшей напряженности поля Hs по сравнению с Hs" при намагничивании в направлении диагонали куба < 111 > или в других кристаллографических направлениях. Следовательно, в монокристалле железа имеется шесть направлений легкого намагничивания, развернутые между собой на 90 или 180°, по которым и ориентируются векторы намагниченности доменов (см. рис. 16.3). [c.526]

Магнитные свойства трансформаторной стали анизотропны. Магнитная проницаемость вдоль направления (111) в 30 раз меньше, чем в направлении (100). Текстурованная листовая сталь изготовляется с ребровой текстурой, когда ребро куба (100), т. е. направление легкого намагничивания, параллельно направлению прокатки, а плоскость 100j параллельна плоскости проката. Текстурованную ли- [c.309]

Магнитный метод анализа текстур менее универсален, чем описанные выше. Но он весьма широко используется для многих ферромагнитных материалов, обладающих анизотропией магнитных свойств (трансформаторная и динамная сталь и др.) - Метод основан на том, что образец из магнитно анизотропного материала при намагничивании стремится ориентироваться направлением легкого намагничивания вдоль магнитного поля. При этом создается крутящий момент, величина которого зависит от положения образца. Определение этого крутящего момента при разных положениях образца и позволяет судить об анизотропии магнитных свойств (константе магнитной анизотропии). Метод весьма эффективен для анализа рассеяния текстуры, однако не позволяет расшифровывать кристаллографические па-раметры текстуры. Благодаря своей простоте метод широко используется как контрольный в производственных условиях. В сочетании с рентгеновским методом может быть полезен и для анализа текстур. [c.274]

Следует иметь в виду, что ориентированное расположение измельченных кристаллов может вызвать некоторую анизотропию свойств, что не всегда желательно. При совмещении же деформирования (наклепа) с наложением магнитного поля механическая ориентировка, когда направлением наилегчайшего сдвига является направление [НО], не совпадает с магнитной ориентировкой (направлением легкого намагничивания является [100]). В этом случае при термо-механико-магнитной обработке указанные ориентировки накладываются, что создает практически полную изотропность высоких прочностных характеристик металла и сохраняет большой запас пластичности [95]. [c.87]

Холоднокатаная сталь. При прокатке горячекатаной стали зерна лишь слабо ориентируются вдоль направления прокатки и поэтому практически сталь магннтоизотропна. Если стальные листы подвергать повторной холодной прокатке с большим обжатием и с п]зоме-жуточным высокотемпературным длительным отжигом, то происходит упорядочение кристаллов зерна в кристаллографическом отношении получают преимуш,ественнуго ориентацию, ребра оказываются расположенными параллельно к направлению прокатки. Такая сталь называется текстурованной, т. е. обладает ребровой текстурой. Направление ребра куба — направление легкого намагничивания железа [c.234]

Магнитные сплавы не только с магнитной, но и с кристаллической текстурой имеют более высокие свойства. Кристаллическая текстура создается направленной кристаллизацией вдоль внешнего магнитного поля при термомагнитной обработке. Магнит в основном состоит из параллельных кристаллов столбчатой формы, расположенных в виде колоннады. Кристаллическая текстура создается вдоль направления легкого намагничивания, внутри столбчатого кристалла магнитная линия пересекает небольшое число границ между зернами. Кристаллическую текстуру получают либо использованием нагреваемых форм для литья, либо применением зонной переплавки в том и другом случае нижняя часть формы или заготовки охлаждается при помощи холодильника, рост столбчатых кристаллов начинается от охлаждаемого основания магнита. По первому способу керамическую форму для отливки магнита ставят на холодильник и помещают в графитовый цилиндр, при помощи которого в индукционной печи форму нагревают до 1550° С. После залнвки металла форму медленно охлаждают. По второму способу определенная зона в отливке, находящейся в керамической форме, нагревается высокочастотным индуктором при его [c.266]

Измерители магнитных шумов. При намагничивании и перемагничивании ферромагнетиков наряду с плавными (обратимыми) процессами изменения магнитного состояния материала значительную роль играют процессы скачкообразного изменения намагниченности ферромагнетиков. Это явление было открыто в 1919 году Баркгау-зеном и носит его имя — метод эффекта Баркгаузена (МЭБ). Суть явления с физической точки зрения в следующем. Ферромагнетики при отсутствии внешнего магнитного поля представляют собой области спонтанного намагничивания (домены), каждая из которых намагничена практически до насьщения. Векторы намагниченности этих областей направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность значительного объема материала в целом равна нулю, так как суммарные магнитные потоки этих областей замкнуты внутри объема. [c.77]

Тонкие магнитные пленки и цилиндрические домены. Особенностью тонких магнитных пленок является то, что при малой толщине их (много меньшей линейных размеров й, 6) направление легкого намагничивания оказывается расположенным в плоскости пленки. Образуются плоские домены, показанные на рис. 9-12, а. Для очень тонких пленок характерна однодоменная структура, для пленок толщиной свыше 10 —10" мм (у различных веществ)—многодоменная, состоящая из длинных узких доменов (шириной от долей микрометров до нескольких микрометров), намагниченных в противоположных направлениях. Под воздействием внешнего поля вся система полос может перемещаться и поворачиваться, и ее используют как управляемую дифракционную решетку для света и ближайшего диапазона волн электромагнитного спектра. [c.274]

Ki , в пределах температурного интервала 520-670К образующие конуса с осью [0001] являются направлениями легкого намагничивания. Угол при вершине конуса определяется выражением ф = ar sin(-iiLi/if2) [266]. [c.229]

Магнитная анизогропия. Монокристаллы ферромагнетиков обладают анизотропией намагничивания. В качестве примера на рис. 11.4 показаны кривые намагничивания кристалла железа, обладающего кубической решеткой, в направлениях [111], [110], [100]. Из рис. 11.4 видно, что в монокристалле существуют направления, вдоль которых намагничивание идет наиболее легко и насыщение достигается при низких Н. Их называют направлениями легкого намагничивания. У железа таковыми являются ребра Kv6a [100]. В направлении же [111] намагничивание происходит наиболее трудно и насыщение достигается при более высоких Н. Это направления трудного намагничивания. Интеграл [c.288]

НП Кристаллографически тек-стуровапыый сплав с двумя направлениями легкого намагничивания (вдоль и поперек направления прокатки). более 15 ООО гс, прямоугольная петля гистерезиса Витые сердечники магнитных усилителей, бесконтактных реле, контактных выпрямителей, дросселей, модуляторов, импульсных трансформаторов, магнитных элементов счетно-решающих устройств [c.243]

Появление соединения Nd2Fe,4B резко расширило поиск новых материалов для постоянных магнитов не только в виде различных композиций РЗМ—переходные металлы, но и в виде фаз внедрения на базе этих соединений. В настоящее время уже исследовано большое количество различных фаз внедрения, что позволяет сделать общие выводы. Углерод в данных соединениях является аналогом бора, но, как правило, снижает магнитные характеристики соединения, уменьшая намагниченность насыщения и поле анизотропии. Водород тоже снижает магнитные характеристики материалов. Поэтому большое внимание сейчас уделяется соединениям с азотом. Здесь следует остановиться на одной особенности соединений с азотом. Атомы азота, имея несферическую форму электронных оболочек, очень существенно влияют на магнитную кристаллическую анизотропию соединений. Этот факт важен для соединений РЗМ с железом, так как в этих соединениях чаще всего реализуется плоская анизотропия, т. е. направления легкого намагничивания лежат в плоскости, в результате чего такой материал не представляется перспективным для изготовления постоянных магнитов. Введение в соединение азота приюдит к юзникновению одноосной магнитной кри- [c.533]

Еще одним направлением исследования является получение кубической текстуры (100)[001], при которой направление легкого намагничивания лежит не только вдоль направления прокатки, но и в поперечном направлении в плоскости листа. Такую текстуру можно получить, например, путем многократного чередования первичной рекристаллизации и холодной прокатки заготовки, в которой в исходном состоянии уже имеется ребровая текстура. В одном из методов кубическую текстуру получали путем двукратной прокатки слаботекстурованной заготовки с обжатием при последней прокатке более 80 %. [c.543]

Кубическую текстуру сумели получить также в тонких лентах с помощью вторичной рекристаллизации очень чистого кремнистого железа при отжиге в атмосфере с поверхностно-активными элементами (например, серой и кислородом). Примером такой атмосферы является водород с примесью HjS в узком интервале концентраций серы (2...5)-10 %. Сера является поверхностно-активным элементом, снижающим наиболее сильно поверхностную энергию тех зерен, которые выходят на поверхность материала кристаллографической плоскостью (100). При этом в зависимости от исходной текстуры (до отжига) может быть получена как кубическая текстура, так и плоскостная кубическая текстура, в которой плоскость ленты совпадает с плоскостью (100), а направления легкого намагничивания [001] расположены в плоскости ленты случайно. В случае плоскостной кубической текстуры (100)[0vw] магнитные свойства изотропны в плоскости прокатки и легко намагничивается по любому направлению. Удельные потери в стали с плоскостной кубической текстурой меньше по сравнению с нетекстурованной изотропной сталью. Поэтому по уровню свойств материал с плоскостной кубической текстурой представляет интерес как динамная сталь. Однако получение кубической текстуры при вторичной рекристаллизации за счет регулирования поверхностной энергии нельзя признать экономичным, поскольку оно требует высокой чистоты металла и строгого контроля за составом атмосферы отжига, многократных холодных прокаток и высокотемпературных промежуточных отжигов. [c.544]

Если направление легкого намагничивания в кристалле обусловлено магнитоупругой энергией, связанной с явлением магнитострикции, то в этом случае константа анизотропии определяется величиной внутренних и внешних напряжений и константой 1магвитострикций X Кл.у= оХ, где Р — коэффициент, близкий к единице о — напряжение Я — магнитострик-ция. [c.315]

В холоднокатаной листовой стали с высоким содержанием кремния можно получить такое расположение кристаллитов, когда направление прокатки будет совпадать с направлением легкого намагничивания (ребро куба (100)), а направление поперек прокатки в плоскости листа будет совпадать с диагональю (100) плоскости элементарной кубической ячейки (рис. 22.2). По имени изобретателя такая текстура называется текстурой Госса (Goss-Texture). [c.825]

Удельная энергия, которую необходимо затратить на перемагничи-вание из направления легкого намагничивания в направление трудного намагничивания (заштрихованная зона на рис. 16.5), называется константой кристаллографической магнитной анизотропии К. Например, для железа при 20°С К — 4,2 10 Дж/м . В поликристаллических материалах эффекты анизотропии усредняются, поэтому магнитная анизотропия не обнаруживается. Однако прокаткой можно создать кристаллографическую анизотропию, которая облегчит намагничивание. [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...